材料力学章轴向拉压

1材料力学第二章

轴向拉压应力与材料的力学性能2材料力学－第2章轴向拉压主要内容轴向拉伸和压缩的基本概念内力、截面法、轴力及轴力图拉压杆的应力和圣维南原理材料在拉伸和压缩时的力学性能应力集中的概念强度条件、安全系数、许用应力连接部分的强度计算3材料力学－第2章轴向拉压轴向拉伸和压缩的基本概念4材料力学－第2章轴向拉压轴向拉压的基本概念轴向拉伸轴向压缩5材料力学－第2章轴向拉压轴向拉压的基本概念受力及变形特点杆件上外力（或外力合力）的作用线与杆的轴线重合（不是平行）杆件的变形沿着轴线方向伸长或缩短（主要变形），同时，伴随着横截面方向的相应减小和增大（次要变形）

分别称为简单拉伸和简单压缩，或轴向拉伸和轴向压缩，相应的构件称为拉（压）杆。FF6材料力学－第2章轴向拉压轴向拉压的基本概念受力及变形特点变形后7材料力学－第2章轴向拉压轴向拉压的基本概念

承受轴向载荷的拉（压）杆在工程中的应用非常广泛。压杆8材料力学－第2章轴向拉压轴向拉压的基本概念车轮辐条拉or压？9材料力学－第2章轴向拉压轴向拉压的基本概念钢索及立柱10材料力学－第2章轴向拉压轴向拉压的基本概念Z指出下列杆件中的轴向拉压杆11材料力学－第2章轴向拉压内力、截面法、轴力及轴力图12材料力学－第2章轴向拉压轴力及轴力图由于内力处于物体的内部，无法直接求解。只有将物体假想地截开，并将其显示地表现出来（将内力转化为外力），才能确定内力的大小及其方向13材料力学－第2章轴向拉压轴力及轴力图假想用某个截面m-m将物体截开，则截面上作用有分布内力系，表示另外一部分物体对此部分物体的作用14材料力学－第2章轴向拉压轴力及轴力图为确定内力系的合力（有时亦称为内力），可研究所截得两部分物体的任一部分根据力的平衡定理，可知截面上的分布内力系的合力FN

等于外力F，即FN15材料力学－第2章轴向拉压轴力及轴力图内力作用线与杆件的轴线重合，故此时杆中的内力合力也称为轴力这种确定内力的方法称为截面法FN16材料力学－第2章轴向拉压轴力及轴力图

为了绘制轴力图，杆件上同一处两侧横截面上的轴力必须具有相同的正负号。因此，约定使杆件受拉的轴力为正，受压的轴力为负。FNFN17材料力学－第2章轴向拉压轴力及轴力图轴力图（diagramofnormalforces）：

－表示轴力沿杆轴线方向变化的图形例：确定图示直杆的轴力，并作轴力图18材料力学－第2章轴向拉压轴力及轴力图解:为确定直杆的轴力，利用截面法，假想地将直杆截开由平衡条件：19材料力学－第2章轴向拉压轴力及轴力图由平衡条件：同理：20材料力学－第2章轴向拉压轴力及轴力图轴力：21材料力学－第2章轴向拉压轴力及轴力图轴力图：22材料力学－第2章轴向拉压拉压杆的应力和圣维南原理23材料力学－第2章轴向拉压拉压杆的应力和圣维南原理问题：

右图变截面杆件，拉伸时，各截面轴力相等？应力相等？破坏时，用什么量描述较好？答：

该杆件两部分轴力相同，但应力大小不同。破坏时，显然细杆先断裂。应用应力来描述。24材料力学－第2章轴向拉压拉压杆的应力和圣维南原理轴力与应力：轴力仅仅是横截面上分布内力系的总体的度量（内力的合力），不能用来描述、判断杆件截面受力的详细情况所谓应力就是截面上单位面积的内力，即内力的集度在国际单位制中，应力单位为牛顿/米2（N/m2）（帕（Pa））或兆牛顿/米2（MN/m2）、兆帕（MPa）1MN/m2=1MPa=106Pa=1N/mm225材料力学－第2章轴向拉压拉压杆的应力和圣维南原理点M处的应力p可分解为垂直于横截面的法向应力分量s——称为正应力相切于横截面的应力分量t——称为切应力（剪应力）正负号规定正应力s以离开截面为正，指向截面为负，即拉应力为正，压应力为负切应力t对所截物体内部一点产生顺时针方向的力矩时为正，反之为负pMst26材料力学－第2章轴向拉压拉压杆的应力和圣维南原理垂直和平行于杆轴线的表面直线变形后仍为直线，并与原直线保持平行平行于轴线的线段的伸长相同与轴线垂直的线段的缩短相同在等截面直杆的拉伸实验中发现27材料力学－第2章轴向拉压拉压杆的应力和圣维南原理平面假设在直杆的轴向拉伸（压缩）变形过程中，变形前垂直于轴线的平面变形后仍保持平面，并且仍与杆件轴线垂直28材料力学－第2章轴向拉压拉压杆的应力和圣维南原理横向线——仍为平行的直线，且间距增大。纵向线——仍为平行的直线，且间距减小。29材料力学－第2章轴向拉压拉压杆的应力和圣维南原理横向线——仍为平行的直线，且间距减小。纵向线——仍为平行的直线，且间距增大。30材料力学－第2章轴向拉压拉压杆的应力和圣维南原理如果将杆设想成为是由无数纵向纤维所组成，则：直杆任意两个平面之间所有纵向纤维的伸长变形是均匀的根据材料的均匀性假定知，内力在横截面上是均匀分布的FN31材料力学－第2章轴向拉压拉压杆的应力和圣维南原理直杆横截面上的正应力相等设杆横截面上的轴力为FN，横截面的面积为A,则FN从而杆横截面上的应力为32材料力学－第2章轴向拉压拉压杆的应力和圣维南原理由于假定直杆由无数纵向纤维组成，所以，其横截面上不存在切应力上述公式对直杆的压缩变形亦成立，只是正应力为负结论：等截面直杆拉（压）时，其横截面上只存在正应力s，不存在切应力t，且FN33材料力学－第2章轴向拉压拉压杆的应力和圣维南原理讨论题：图示阶梯杆，受三个集中力F作用，三个截面面积分别为A，2A，3A。则三段杆截面上

。轴力和应力都相等轴力和应力都不等轴力相等，应力不等轴力不等，应力相等34材料力学－第2章轴向拉压拉压杆的应力和圣维南原理横截面为正方形的砖柱分为上、下两段，其横截面尺寸如图所示，已知P=50kN，确定荷载引起的最大工作应力例：35材料力学－第2章轴向拉压拉压杆的应力和圣维南原理解：砖柱横截面上的轴力FN分布为轴力图为：36材料力学－第2章轴向拉压拉压杆的应力和圣维南原理砖柱横截面上的正应力的分布为所以，砖柱横截面上的最大应力为压应力，其值为1.1MPa。37材料力学－第2章轴向拉压拉压杆的应力和圣维南原理斜截面上的应力利用截面法，斜截面上轴力需和左侧外力F平衡，所以，斜截面上轴力大小仍为F—斜截面法向与横截面法向的夹角。规定：

逆时针为正，顺时针为负即：38材料力学－第2章轴向拉压拉压杆的应力和圣维南原理

由于假设杆件由无数纵向“纤维”组成，而截面内所有的“纤维”变形均相同。因此，斜截面上的应力沿截面均匀分布，且其方向与杆轴平行。所以：39材料力学－第2章轴向拉压拉压杆的应力和圣维南原理斜截面上的正应力和切应力所以：可见：斜截面上不仅有正应力，而且还有切应力时，正应力最大时，切应力最大40材料力学－第2章轴向拉压拉压杆的应力和圣维南原理圣维南原理问题：施加集中力或非均匀载荷时，施力点附近应力并非均匀分布。为何可以采用平均应力分布的假设？41材料力学－第2章轴向拉压拉压杆的应力和圣维南原理圣维南原理上述公式成立的基础是假定横截面上的正应力分布均匀，此结论只在杆中离外力作用点稍远的部分才成立（圣维南原理）在外力作用点附近，其应力分布是很复杂的，与外力的分布有密切的关系圣维南原理指出：外力在作用点附近的分布形式，只影响作用点附近局部范围内的应力分布。42材料力学－第2章轴向拉压拉压杆的应力和圣维南原理平板在集中和均匀载荷作用下的应力分布材料力学结论43材料力学－第2章轴向拉压拉压杆的应力和圣维南原理

有限元分析结果（弹性力学结论）44材料力学－第2章轴向拉压本节作业：2-1，2-3，2-545材料力学－第2章轴向拉压材料在拉伸和压缩时的力学性能46材料力学－第2章轴向拉压材料拉伸和压缩时的力学性能问题：

对于一个构件来说，影响其工作时断裂和变形的因素有哪些？答：

材料本身的力学性能，构件的几何尺寸，加载方式47材料力学－第2章轴向拉压材料拉伸和压缩时的力学性能几何形状相同的材料在相同载荷作用下，由于不同的材质、微观结构等原因，材料表现出不同的变形特征材料的响应与材料构成有密切的关系在解决结构的变形、强度等问题时，还必须了解材料构成的物理性质以及材料的破坏形式等，如强度极限、屈服极限等

这些物理量通称为材料的力学性能48材料力学－第2章轴向拉压材料拉伸和压缩时的力学性能材料的力学性能——材料在外力作用下所表现出的变形和破坏方面的特征材料的力学性能必须通过试验测定力学实验必须在一定的温度和加载方式下进行。对于一般用途的材料，其力学试验条件要求常温静载49材料力学－第2章轴向拉压材料拉伸和压缩时的力学性能为了便于试验结果的相互比较，材料的力学性能试验试件应按国家标准《金属拉力试验法》（GB228-76）制成标准试件标准试件尺寸拉伸圆截面试件l=5d

或l=10d直径d工作段长度l50材料力学－第2章轴向拉压材料拉伸和压缩时的力学性能拉伸矩形截面试件压缩试件——圆形截面或方形截面的短柱体l/d=1~3或l/b=1~3或51材料力学－第2章轴向拉压材料拉伸和压缩时的力学性能试验仪器变形传感器52材料力学－第2章轴向拉压材料拉伸和压缩时的力学性能拉伸试验装置与拉伸图

(F-Dl

曲线

)53材料力学－第2章轴向拉压材料拉伸和压缩时的力学性能试验前，测量试件的工作长度l

和直径d试验中，对每一个力F，测量试件的伸长Δl试验步骤：直径dllΔlFF54材料力学－第2章轴向拉压材料拉伸和压缩时的力学性能低碳钢试样的拉伸试验绘制出F

-Δl曲线（自动绘图仪直接绘制）为消除原始尺寸的影响，使曲线反映材料的本身特性，绘制出σ-ε曲线σ-ε曲线称为应力—应变曲线55材料力学－第2章轴向拉压材料拉伸和压缩时的力学性能应力—应变曲线可分为四个不同的阶段弹性阶段（曲线的O—A—A1部分）屈服阶段（曲线的B—B1—B2部分）强化阶段（曲线的B2—E—C部分）局部变形阶段（曲线的C—D部分）56材料力学－第2章轴向拉压材料拉伸和压缩时的力学性能弹性阶段（曲线的O—A—A1部分）σp–

比例极限(proportionallimit)应力-应变曲线上，线性弹性区段的应力最高限σe–

弹性极限(elasticlimit)应力-应变曲线上，弹性区段的应力最高限

大部分韧性材料比例极限与弹性极限极为接近，只有通过精密测量才能加以区分。可近似有σp＝σe

。线弹性非线性弹性57材料力学－第2章轴向拉压材料拉伸和压缩时的力学性能屈服阶段（曲线的B—B1—B2部分）

从B点以后，应变增加很快，而应力却在水平线上下很小的范围内波动。即材料暂时失去对变形的抵抗能力，产生显著的塑性变形。这种现象称为屈服（或流动）58材料力学－第2章轴向拉压材料拉伸和压缩时的力学性能屈服阶段（曲线的B—B1—B2部分）屈服上限对应于最高点B点的应力屈服下限对应于载荷首次下降的最低点B1的应力σs屈服上限的值一般不稳定，依赖的因素较多；而屈服下限的值比较稳定59材料力学－第2章轴向拉压材料拉伸和压缩时的力学性能屈服阶段（曲线的B—B1—B2部分）因此，将屈服下限的应力σs定义为屈服极限σs－屈服极限屈服极限σs

是衡量塑性材料的力学性能的重要指标60材料力学－第2章轴向拉压材料拉伸和压缩时的力学性能屈服阶段（曲线的B—B1—B2部分）材料屈服时，在试件表面上可以观察到与轴线成45o的倾斜条纹，这些条纹称为滑移线这是由于材料内部晶体沿试件的最大剪应力面发生滑动61材料力学－第2章轴向拉压材料拉伸和压缩时的力学性能强化阶段（曲线的B2—E—C部分）σb

—强度极限σ—ε曲线最高点C对应的应力，也是材料所能承受的最大应力σb也是衡量材料强度的一个重要指标62材料力学－第2章轴向拉压材料拉伸和压缩时的力学性能局部变形阶段（曲线的C—D

部分）由于横截面尺寸明显变细（颈缩现象），因而，名义σ—ε曲线变为递减的在D点处，试件被拉断颈缩现象63材料力学－第2章轴向拉压材料拉伸和压缩时的力学性能卸载和再加载A）弹性阶段

弹性阶段卸载，应力应变曲线沿原路返回O点，变形完全消失。再加载时，重复原加载曲线。64材料力学－第2章轴向拉压材料拉伸和压缩时的力学性能卸载和再加载B）强化阶段

强化阶段卸载，应力沿EF减小至0，线EF几乎平行于OA。弹性应变塑性应变

当应力超过弹性极限后，材料的应变包括弹性应变和塑性应变。

再加载时，应力应变关系基本沿卸载直线FE变化，过E点后，仍沿原曲线ECD变化。65材料力学－第2章轴向拉压材料拉伸和压缩时的力学性能卸载和再加载冷作硬化

通过在强化阶段卸载再加载，使得材料的比例极限和弹性极限得到提高。这种现象称为：冷作硬化66材料力学－第2章轴向拉压材料拉伸和压缩时的力学性能冷作硬化的应用起重机用的钢绳混凝土中的钢筋冷作硬化消除

—热处理工艺以上即低碳钢拉伸试验的主要结果67材料力学－第2章轴向拉压材料拉伸和压缩时的力学性能材料的塑性指标面积Al材料的塑性或延性：材料经受较大塑性变形而不破坏的能力面积A1lΔl068材料力学－第2章轴向拉压材料拉伸和压缩时的力学性能延伸率和断面收缩率材料断裂后，弹性变形消失，塑性变形保留。为描述最大塑性变形，定义延伸率和断面收缩率。延伸率：截面收缩率：69材料力学－第2章轴向拉压材料拉伸和压缩时的力学性能工程中通常按延伸率的大小，把材料分为两大类塑性材料——

低碳钢、铜、铝等（δ≥5%）脆性材料

——

铸铁、玻璃、岩石（δ<

2%-5%）50钢30铬锰硅钢硬铝70材料力学－第2章轴向拉压材料拉伸和压缩时的力学性能其它塑性材料在拉伸时的力学性质有些材料没有明显的屈服阶段对这些材料，以产生εp=0.2%的塑性应变时的应力值作为屈服应力，称为名义屈服应力（屈服强度）71材料力学－第2章轴向拉压材料拉伸和压缩时的力学性能铸铁试样的拉伸实验72材料力学－第2章轴向拉压材料拉伸和压缩时的力学性能铸铁试样的拉伸实验应力应变曲线为一条微弯的曲线，没有直线段无颈缩，断裂时延伸率很小（δ<1%，约为0.4～0.5%)，并且，其断面为垂直于轴线的平面强度极限σb远低于低炭钢（Q235）的强度极限73材料力学－第2章轴向拉压材料拉伸和压缩时的力学性能工程塑料拉伸时的应力-应变曲线74材料力学－第2章轴向拉压材料拉伸和压缩时的力学性能压缩实验低碳钢的压缩实验拉伸曲线压缩曲线75材料力学－第2章轴向拉压材料拉伸和压缩时的力学性能

现在的金箔在艺人们手下经过千万次捶打，厚度仅为0.1微米，943张金箔厚仅0.1毫米，一万张金箔重仅178.125克，一克黄金捶打出来的金箔面积为0.47平方米。

低碳钢的压缩实验屈服阶段以前与拉伸基本相同弹性模量、屈服极限相同在屈服阶段以后，由于低炭钢的塑性较好，截面尺寸明显变大，无法测得强度极限76材料力学－第2章轴向拉压材料拉伸和压缩时的力学性能铸铁的压缩实验与拉伸试验相同，没有直线段和屈服现象压缩强度约为拉伸强度的4～5倍（说明铸铁抗压性能比抗拉性能好）压缩断裂时，断面与轴线约成50o～55o的角度破坏主要是由斜截面上最大剪应力引起的剪切破坏77材料力学－第2章轴向拉压材料拉伸和压缩时的力学性能塑性和脆性材料压缩试验中试件的变形塑性材料脆性材料压力增加压力增加78材料力学－第2章轴向拉压材料拉伸和压缩时的力学性能塑性材料和脆性材料的比较塑性材料在断裂前的变形较大，塑性指标（伸长率和断面收缩率）较高，抗拉断性能好，常用强度指标是屈服极限，并且，拉伸和压缩的屈服极限相同脆性材料在断裂前的变形较小，塑性指标较低，其强度指标是强度极限，并且，其抗拉强度σt远低于抗压强度σc79材料力学－第2章轴向拉压材料拉伸和压缩时的力学性能塑性材料和脆性材料的比较性能塑性材料脆性材料断裂前变形较大变形较小塑性指标较高较低拉伸和压缩的屈服极限相同抗拉强度st远低于抗压强度sc强度指标屈服极限强度极限80材料力学－第2章轴向拉压材料拉伸和压缩时的力学性能讨论题：

三根杆的横截面和长度均相同，其应力应变曲线分别如下图所示。其中，强度最高，刚度最大，塑性最好的杆件依次是？81材料力学－第2章轴向拉压材料拉伸和压缩时的力学性能讨论题：

现有低碳钢、铸铁两种棒材。杆件直径均相同，试从承载能力和经济性角度考虑，下图所示两杆合理的材料选择方案为？F12答：铸铁比低碳钢便宜，应尽量使用铸铁。同时，结构中，杆1受拉，杆2受压。所以：杆1选择低碳钢，塑性材料具有较高抗拉强度。杆2选择铸铁，脆性材料具有较高抗压强度。82材料力学－第2章轴向拉压应力集中的概念83材料力学－第2章轴向拉压应力集中的概念FF等截面杆件轴向拉伸时F若截面中有一小孔？FF应力如何分布？84材料力学－第2章轴向拉压应力集中的概念

几何形状不连续处应力局部增大的现象，称为应力集中（stressconcentration）。

85材料力学－第2章轴向拉压应力集中的概念86材料力学－第2章轴向拉压应力集中的概念

设平均应力为σn（名义应力），孔边最大的应力为σmax，则比值称为应力集中因数对于上例，由弹性理论知，当板相对于孔洞足够大时，其应力集中因数K

3。87材料力学－第2章轴向拉压应力集中的概念

应力集中因数K是一个大于1的系数，它与截面尺寸的改变有关研究表明，截面尺寸改变的越急剧，孔越小，凹槽处角度越尖锐，应力集中就越严重，即因数K越大应力集中现象的利用拉伸实验试件，采用弧形过渡截面88材料力学－第2章轴向拉压应力集中的概念应力集中对构件强度的影响

对脆性材料构成的构件，当由应力集中所形成的最大局部应力smax达到强度极限sb时，构件即发生破坏

对塑性材料构成的构件，当由应力集中所形成的最大局部应力smax达到屈服极限ss时，如果继续增大载荷，所增大的载荷将由同一截面的未屈服部分承担，以至屈服区域不断扩大，应力分布逐渐趋于均匀化。所以，应力集中对静载荷作用下塑性材料的强度几乎没有影响89材料力学－第2章轴向拉压强度条件、安全系数、许用应力90材料力学－第2章轴向拉压许用应力和强度条件材料的失效和破坏形式极限应力－

u：材料所能承受的最大应力一般材料，破坏的强度指标有两个：强度极限与屈服极限塑性材料：脆性材料：

u=

s或者

u=

0.2

u=

b91材料力学－第2章轴向拉压许用应力和强度条件许用应力相同材料的不同构件，具有一定的差异性实验本身具有一定的差异性（尤其是脆性材料）为确保安全，要求有一定的强度储备

工程设计中，需要制定构件工作应力的最大容许值。该最大容许值应该如何选取？

构件工作应力的最大容许值，必须低于材料的极限应力。92材料力学－第2章轴向拉压许用应力和强度条件许用应力

－工作应力的最大容许值，用表示安全因数n:大于1，即n>1，保证许用应力小于极限应力塑性材料n=ns=1.2～2.5脆性材料n=nb=2～3.593材料力学－第2章轴向拉压许用应力和强度条件强度条件

为了保证构件安全可靠地工作，必须使构件的最大工作应力小于或等于材料的许用应力，即：运用强度条件，可解决三类强度问题：强度校核；强度设计（设计截面）；确定承载能力（许用载荷）94材料力学－第2章轴向拉压许用应力和强度条件强度校核已知杆件载荷和截面尺寸，判断杆件是否具有足够强度，是否安全可靠

如果工作应力超过许用应力，但只要超出不多，在5%以内，工程计算中是允许的。95材料力学－第2章轴向拉压许用应力和强度条件(2)强度设计（设计截面）根据已知的轴力FN及许用应力[σ]，计算出所要求的最小横截面面积A，再进一步确定截面尺寸。即主要应用公式96材料力学－第2章轴向拉压许用应力和强度条件(3)确定承载能力（许用载荷）根据已知的材料的许用应力[σ]和杆件的横截面尺寸，利用强度公式确定杆件的最大许用载荷FN,max97材料力学－第2章轴向拉压许用应力和强度条件BF1245°例题：图示桁架，承受铅垂载荷F作用。杆1和杆2的横截面积均为A=100mm2,许用拉应力[σt]＝200MPa，许用压应力[σc]＝150MPa。试计算最大许用载荷[F]。98材料力学－第2章轴向拉压许用应力和强度条件BF1245°解：1.静力分析BF1245°99材料力学－第2章轴向拉压许用应力和强度条件解：2.确定许可载荷BF1245°对于杆1：对于杆2：所以，许用载荷100材料力学－第2章轴向拉压许用应力和强度条件例题：图示结构，AC为刚性梁，BD为斜撑杆，载荷F可沿梁AC水平移动。已知梁长l，节点A与D之间距离h。问：为使斜撑杆重量最轻，夹角应θ取多少？Fθ101材料力学－第2章轴向拉压许用应力和强度条件解：1.静力分析对刚杆约束端取矩：当x=l时，有最大轴力102材料力学－第2章轴向拉压许用应力和强度条件2.几何、强度分析根据强度条件：杆件体积最小为：θ显然，当时，体积最小。对应角度103材料力学－第2章轴向拉压连接部分的强度计算1041.

连接件的形式2.

连接件的破坏形式和相应实用算法材料力学－第2章轴向拉压连接部分的强度计算1051.连接件的形式螺栓铆钉焊接榫接材料力学－第2章轴向拉压连接部分的强度计算106由连接件实效引起的安全事故

哈尔滨市南岗区学府名居5号楼工程发生塔吊倾覆事故，造成1人死亡，4人受伤。省住房和城乡建设厅对这起事故进行了通报。据了解，事故原因经初步认定为塔吊第二节主材标准节斜支撑处上方联接螺栓断裂。材料力学－第2章轴向拉压连接部分的强度计算107由连接件实效引起的安全事故

福州转盘和支架之间的一侧螺丝安装出现错位材料力学－第2章轴向拉压连接部分的强度计算1082.连接件的破坏形式和实用算法①剪切材料力学－第2章轴向拉压连接部分的强度计算109剪切的实用计算：假设剪切面上切应力均匀分布，于是，剪切面上的名义切应力为：强度条件为：是由名义切应力公式，根据直接试验得到的剪切破坏极限切应力除以安全因数得到。材料力学－第2章轴向拉压连接部分的强度计算1102.连接件的破坏形式和实用算法②挤压FF材料力学－第2章轴向拉压连接部分的强度计算111挤压的实用计算：将所有挤压力投影在直径面上，并假设应力平均，于是，投影面上的名义挤压应力为：强度条件为：其中，Fb是接触面上的挤压力，Abs是挤压面面积。材料力学－第2章轴向拉压连接部分的强度计算112挤压的两种破坏形式：螺栓压扁钢板在孔缘压皱发生哪种破坏？由螺栓和钢板中，许用挤压强度较低的材料决定。材料力学－第2章轴向拉压连接部分的强度计算113问题：

左图的连接部件，有几种可能的破坏情况？1.螺栓剪切被剪断2.螺栓挤压被压扁3.钢板挤压被压皱答：材料力学－第2章轴向拉压连接部分的强度计算114解决连接问题的关键？剪切面，挤压面材料力学－第2章轴向拉压连接部分的强度计算115例题图示拉杆，横截面为圆形，受拉力F作用。问：该拉杆头部，名义切应力？名义挤压应力？材料力学－第2章轴向拉压连接部分的强度计算116解：剪切面为圆柱形表面，所以材料力学－第2章轴向拉压连接部分的强度计算挤压面为圆环形表面，所以117例题图示铆接钢板，已知许用切应力[τ],许用挤压应力[σbs]，许用拉应力[σ]。试求拉力F的许用值[F]