化工原理第四章第五节讲稿

化工原理第四章第五节讲稿2024/3/28化工原理第四章第五节讲稿一、对流传热系数的影响因素

1、流体的种类和相变化的情况

2、流体的物性1）导热系数滞流内层的温度梯度一定时，流体的导热系数愈大，对流传热系数也愈大。2）粘度流体的粘度愈大，对流传热系数愈低。3）比热和密度2024/3/28化工原理第四章第五节讲稿ρcp：单位体积流体所具有的热容量。ρcp值愈大，流体携带热量的能力愈强，对流传热的强度愈强。（4）体积膨胀系数体积膨胀系数β值愈大，密度差愈大，有利于自然对流。对强制对流也有一定的影响。3、流体的温度4、流体流动状态

湍流的对流传热系数远比滞流时的大。2024/3/28化工原理第四章第五节讲稿5、流体流动的原因

强制对流：自然对流：由于外力的作用

由于流体内部存在温度差，使得各部分的流体密度不同，引起流体质点的位移单位体积的流体所受的浮力为：6、传热面的性状、大小和位置

2024/3/28化工原理第四章第五节讲稿二、因次分析法在对流传热中的应用1、流体无相变时的强制对流传热过程列出影响该过程的物理量，并用一般函数关系表示：

确定无因次准数π的数目2024/3/28化工原理第四章第五节讲稿确定准数的形式(1)列出物理量的因次物理量因次物理量因次(2)选择m个物理量作为i个无因次准数的共同物理量不能包括待求的物理量不能同时选用因次相同的物理量选择的共同物理量中应包括该过程中所有的基本因次。2024/3/28化工原理第四章第五节讲稿选择l、λ、μ、u作为三个无因次准数的共同物理量(3)因次分析将共同物理量与余下的物理量分别组成无因次准数对π1而言，实际因次为：2024/3/28化工原理第四章第五节讲稿——流体无相变时强制对流时的准数关系式2024/3/28化工原理第四章第五节讲稿2、自然对流传热过程包括7个变量，涉及4个基本因次，——自然对流传热准数关系式2024/3/28化工原理第四章第五节讲稿准数的符号和意义准数名称符号准数式意义努塞尔特准数（Nusselt）Nu表示对流传热的系数雷诺准数（Reynolds）Re确定流动状态的准数普兰特准数（Prandtl）Pr表示物性影响的准数格拉斯霍夫准数（Grashof）Gr表示自然对流影响的准数2024/3/28化工原理第四章第五节讲稿3、应用准数关联式应注意的问题1）定性温度：各准数中的物理性质按什么温度确定2）定性尺寸：Nu，Re数中L应如何选定。3）应用范围：关联式中Re,Pr等准数的数值范围。2024/3/28化工原理第四章第五节讲稿三、流体无相变时的对流传热系数1、流体在管内作强制对流1）流体在圆形直管内作强制湍流a)低粘度（大约低于2倍常温水的粘度）流体

当流体被加热时n=0.4，流体被冷却时，n=0.3。2024/3/28化工原理第四章第五节讲稿管长与管径比

将计算所得的α乘以应用范围：

定性尺寸：

Nu、Re等准数中的l取为管内径di。定性温度：

取为流体进、出口温度的算术平均值。b)高粘度的液体

为考虑热流体方向的校正项。

2024/3/28化工原理第四章第五节讲稿

应用范围：

定性尺寸：

取为管内径di。定性温度：

除μw取壁温以外，其余均取液体进、出口温度的算术平均值。

2)流体在圆形直管内作强制滞流

当管径较小，流体与壁面间的温度差较小，自然对流对强制滞流的传热的影响可以忽略时2024/3/28化工原理第四章第五节讲稿应用范围：

定性尺寸：

管内径di。

定性温度：

除μw取壁温以外，其余均取液体进、出口温度的算术平均值。

按上式计算出α后，再乘以一校正因子2024/3/28化工原理第四章第五节讲稿3）流体在圆形直管内呈过渡流对于Re=2300~10000时的过渡流范围，先按湍流的公式计算α，然后再乘以校正系数f。

4）流体在弯管内作强制对流

2024/3/28化工原理第四章第五节讲稿5）流体在非圆形管中作强制对流对于非圆形管内对流传热系数的计算，前面有关的经验式都适用，只是要将圆管内径改为当量直径de。套管环隙中的对流传热，用水和空气做实验，所得的关联式为：

应用范围：Re=12000~220000，d1/d2=1.65~17

定性尺寸：

当量直径de定性温度：

流体进出口温度的算术平均值。

2024/3/28化工原理第四章第五节讲稿2、流体在管外强制对流2024/3/28化工原理第四章第五节讲稿2024/3/28化工原理第四章第五节讲稿1）流体在管束外强制垂直流动2024/3/28化工原理第四章第五节讲稿2024/3/28化工原理第四章第五节讲稿2024/3/28化工原理第四章第五节讲稿流体在错列管束外流过时，平均对流传热系数流体在直列管束外流过时，平均对流传热系数应用范围：特征尺寸：管外径do，流速取流体通过每排管子中最狭窄通道处的速度。其中错列管距最狭窄处的距离应在（x1-do）和2（t-do）两者中取小者。注意：管束排数应为10，若不是10时，计算结果应校正。2024/3/28化工原理第四章第五节讲稿2）流体在换热器的管间流动

当管外装有割去25%直径的圆缺形折流板时，壳方的对流传热系数关联式为：a)多诺呼(Donohue)法2024/3/28化工原理第四章第五节讲稿2024/3/28化工原理第四章第五节讲稿2024/3/28化工原理第四章第五节讲稿应用范围：Re=3～2×104定性尺寸：管外径do，流速取换热器中心附近管排中最窄通道处的速度定性温度：除μw取壁温以外，其余均取液体进、出口温度的算术平均值。

b)凯恩（Kern）法2024/3/28化工原理第四章第五节讲稿应用范围：Re=2×103~106

定性尺寸：当量直径de。定性温度：除μw取壁温以外，其余均取液体进、出口温度的算术平均值。

当量直径可根据管子排列的情况别用不同式子进行计算：

2024/3/28化工原理第四章第五节讲稿管子呈正方形排列时：

管子呈三角形排列时：

管外流速可以根据流体流过的最大截面积S计算2024/3/28化工原理第四章第五节讲稿3、自然对流对于大空间的自然对流，比如管道或传热设备的表面与周围大气层之间的对流传热，通过实验侧得的c,n的值在表4-9中。定性温度：壁温tw和流体进出口平均温度的算术平均值，膜温。2024/3/28化工原理第四章第五节讲稿4、提高对流传热系数的途径1）流体作湍流流动时的传热系数远大于层流时的传热系数，并且Re↑，α↑，应力求使流体在换热器内达到湍流流动。2）湍流时，圆形直管中的对流传热系数

2024/3/28化工原理第四章第五节讲稿α与流速的0.8呈正比，与管径的0.2次方呈反比，在流体阻力允许的情况下，增大流速比减小管径对提高对流传热系数的效果更为显著。

3）流体在换热器管间流过时，在管外加流板的情况对流传热系数与流速的0.55次方成正比，而与当量直径的0.45次方成反比2024/3/28化工原理第四章第五节讲稿设置折流板提高流速和缩小管子的当量直径，对加大对流传热系数均有较显著的作用。4)不论管内还是管外，提高流u都能增大对流传热系数，但是增大u，流动阻力一般按流速的平方增加，应根据具体情况选择最佳的流速。5）除增加流速外，可在管内装置如麻花铁或选用螺纹管的方法，增加流体的湍动程度，对流传热系数增大，但此时能耗增加。2024/3/28化工原理第四章第五节讲稿四、流体有相变时的对流传热系数1、蒸汽冷凝时的对流传热系数1）蒸汽冷凝的方式

a)膜状冷凝：

若冷凝液能够浸润壁面，在壁面上形成一完整的液膜b)滴状冷凝：

若冷凝液体不能润湿壁面，由于表面张力的作用，冷凝液在壁面上形成许多液滴，并沿壁面落下

2024/3/28化工原理第四章第五节讲稿2024/3/28化工原理第四章第五节讲稿2）膜状冷凝的传热系数a)蒸汽在垂直管外或垂直平板侧的冷凝

假设：

①

冷凝液的物性为常数，可取平均液膜温度下的数值。②

一蒸汽冷凝成液体时所传递的热量，仅仅是冷凝潜热③

蒸汽静止不动，对液膜无摩擦阻力。④

冷凝液膜成层流流动，传热方式仅为通过液膜进行的热传导。

2024/3/28化工原理第四章第五节讲稿修正后

定性尺寸：

H取垂直管或板的高度。定性温度：

蒸汽冷凝潜热r取其饱和温度t0下的值，其余物性取液膜平均温度。应用范围：2024/3/28化工原理第四章第五节讲稿若用无因次冷凝传热系数来表示，可得：若膜层为湍流（Re＞1800）时滞流时，Re值增加，α减小；湍流时，Re值增加，α增大；2024/3/28化工原理第四章第五节讲稿2024/3/28化工原理第四章第五节讲稿b)蒸汽在水平管外冷凝

c)蒸汽在水平管束外冷凝2024/3/28化工原理第四章第五节讲稿3）影响冷凝传热的因素a）冷凝液膜两侧的温度差△t当液膜呈滞流流动时，若△t加大，则蒸汽冷凝速率增加，液膜厚度增厚，冷凝传热系数降低。b）流体物性液膜的密度、粘度及导热系数，蒸汽的冷凝潜热，都影响冷凝传热系数。c)蒸汽的流速和流向蒸汽和液膜同向流动，厚度减薄，使α增大；蒸汽和液膜逆向流动，α减小，摩擦力超过液膜重力时，液膜被蒸汽吹离壁面，当蒸汽流速增加，α急剧增大；2024/3/28化工原理第四章第五节讲稿d)蒸汽中不凝气体含量的影响

蒸汽中含有空气或其它不凝气体，壁面可能为气体层所遮盖，增加了一层附加热阻，使α急剧下降。e)冷凝壁面的影响若沿冷凝液流动方向积存的液体增多，液膜增厚，使传热系数下降。例如管束，冷凝液面从上面各排流动下面各排，使液膜逐渐增厚，因此下面管子的α要比上排的为低。冷凝面的表面情况对α影响也很大，若壁面粗糙不平或有氧化层，使膜层加厚，增加膜层阻力，α下降。2024/3/28化工原理第四章第五节讲稿2024/3/28化工原理第四章第五节讲稿2、液体沸腾时的对流传热系数

液体沸腾

大容积沸腾

管内沸腾

1）沸腾曲线

当温度差较小时，液体内部产生自然对流，α较小，且随温度升高较慢。当△t逐渐升高，在加热表面的局部位置产生气泡，该局部位置称为气化核心。气泡产生的速度△t随上升而增加，α急剧增大。称为泡核沸腾或核状沸腾。

2024/3/28化工原理第四章第五节讲稿2024/3/28化工原理第四章第五节讲稿

当△t再增大，加热面的气化核心数进一步增多，且气泡产生的速度大于它脱离表面的速度，气泡在脱离表面前连接起来，形成一层不稳定的蒸汽膜。

当△t在增大，由于加热面具有很高温度，辐射的影响愈来愈显著，α又随之增大，这段称为稳定的膜状沸腾。

由核状沸腾向膜状沸腾过渡的转折点C称为临界点。临界点所对应的温差、热通量、对流传热系数分别称为临界温差，临界热通量和