原子分子光谱第一次2010

1、原子分子光谱Guo fuming原子和分子物理研究所，1313144463，教材：atomic and molecular spectrocopy s . sva nberg参考资料：1。atomic structure and spectra Robert d . cowan 2。分子光谱学和分子结构g. hertzberg 3。原子和分子光谱学概论王国4。作者简介：Sune Svanberg教授是瑞典隆德大学激光中心主任，瑞典皇家科学院和工程学院梁园学者，美国物理学会和光学学会会员，中国科学院爱因斯坦讲座教授。从1998年开始，诺贝尔物理学奖评委(2004-2006年评委委员长)。Sune

2、 Svanberg教授多年来一直在进行原子物理学、激光学等方面的研究，对这些领域的基础研究以及这些领域与能源、环境、医疗等相结合的应用研究有很深的造诣，并为这些领域的发展做出了卓越贡献。原子分子光谱学的主要内容、原子结构分子结构辐射散射光学光谱激光光谱应用、教育目标、原子、分子结构初步了解光谱技术的初步了解激光光谱学及其应用、1介绍、电磁辐射不仅包括光学光谱，还包括从射线到无线电波的所有电磁波谱范围。电磁辐射与物质相互作用的方式包括辐射、吸收、反射、折射、散射、干涉、衍射、偏振等。光谱分析是物质发出的电磁辐射或电磁辐射与物质相互作用而产生的一种分析方法。Dalton原子理论(1803年)Tho

3、mson“以西瓜为基础”模型(1904年)Rutherford核模型(1911年)Bohr电子分层排列模型(1916年)量子力学模型(1926年)，光谱仪，1859年，德国海德堡大学的基尔霍夫和原生发明了光谱仪，为光谱分析作为物质和元素识别的重要手段的光谱仪奠定了基础，虽然各种光谱学的基础不同，但这些都是三个主要过程光源提供能量；能量与要测试的物质相互作用。检测交互时产生的信号。因此，在各种光谱中使用的仪器的基本部件几乎相同，但部件的结构、布局和光路略有不同。a发射光谱仪b吸收光谱仪c荧光和散射光谱仪，我的相关工作：谐波发射和亚秒脉冲准备的理论研究，谐波产生，谐波发射功率谱的特性图，harmo

4、nic order，power，plateau，cutoff，长脉冲下谐波发射的时频分析。过滤谐波谱中60-70谐波产生的短脉冲串。可控谐波发射以及基于此的超短波孤立亚秒脉冲的产生和脉宽、强度的优化。包含耦合激光脉冲在谐波发射的数值模拟、电偶近似和长度规范中作用的时间的薛定谔方程如下：通过数值分析包含时间的Schrdinger方程，可以得到任意时间点的波函数。偶极加速度的期望值为：2原子结构，2.1单电子系统(氢，氢等离子)，能级取决于一阶量子数n，n越高，能级越高，相邻的能级间距越小。轨道角度量子数l晶体状态函数(电子云形状)。氢原子薛定谔方程的解析解，固定状态薛定谔方程是：在球形坐标系下：

5、可以使用分离变量作为常微分方程来解决。即设定：氢原子薛定谔方程的解析解，关联勒盖尔多项式。，氢原子的波函数：氢原子薛定谔方程的分析解决方案，束缚态能量：像氢这样的能级n1和N2之间的能量差异是：n1 N2跃迁，原子发射或吸收的电磁辐射的频率是：低压高纯H2的放电管发射的光，棱镜光谱后可见光区域的波长范围内的四条不连续光谱线随着原子的失速被穿透和两极化，内层电子对原子核的屏蔽效果减少，原子感受到的耦合电场增加(有效原子电荷的数量增加)，束缚增加，可能导致量子数的损失。nnff=n-d .一般l越小，穿透效果越强，量子损耗d越大，高l电子量子损耗接近于0。锂和钠不同的l电子的量子损耗约为锂：ds=

6、0.4 DP=0.05 DD=0.001 df=0.000钠：ds=1.35dp=0.86dd=0.001 df=0.000，(3)n小时后，光谱和氢的差异很大。(1)能量由(n，)两个量子数确定，主要量子数相同，每个量子数具有不同的能量级别。(2)n相等时，水平间距随角度量子数的增加而减小，相等时，水平间距随主量子数n的增加而减小。特征：2.3磁效应，2.3.2旋转轨道相互作用，电子自旋现象的实验装置由于电子绕核运动，形成了与电子角动量成正比的磁场b，电子在这个磁场中的能量Eso，电子轨道角动量和自旋角动量s的矢量和j守恒，s在磁场下绕j。因(2.13)式，相同结果1/2和-1/2的对应j有两个结果，所以能级的微观结构一般分为两个j能级，能级一般分为高j能级