44 通有正弦电流时单相绕组的磁动势.ppt

1、4.4 通有正弦电流时单相绕组的磁动势,交流绕组中流过电流，根据安培环路定律，将产生磁动势和磁场。 交流绕组连接时，应使它所形成的定、转子磁场 极数相等，,假设： 1）铁心内的磁位降可以忽略不计； 2）定、转子之间的气隙为均匀； 3）槽开口的影响忽略不计。,1.绕组的轴线,一 整距线圈的磁动势,2.坐标的原点,3.磁动势的正方向,4.磁动势幅值,5.磁动势特点,矩形脉振,矩形磁动势分解,1.矩形磁动势波可以分解为基波和一系列空间谐波,2.基波幅值为矩形波幅值的4/,二 分布绕组的磁动势,整距分布绕组的磁动势 短距分布绕组的磁动势,强调：一个极相组的磁动势即为相绕组磁动势,整距分布绕组的磁动势,

2、1.单层绕组q个线圈,2.单个线圈产生矩形脉振磁动势，取其基波为正弦脉振磁动势,3.线圈组的磁动势，等于q个线圈磁动势在空间的叠加， 类似电动势叠加,整距分布绕组的磁动势,双层绕组,每相电流,每相匝数,强调：一个极相组的磁动势即为相绕组磁动势， 原因在于空间分布的对称性！,双层短距绕组的磁动势,1.双层整距绕组可以等效为两个整距单层绕组,2.两个整距绕组在空间分布错开了一定的角度， 这个角度等于短距角,3.合成磁动势等于错开一个短距角的两个单层绕 组的磁势在空间叠加,双层短距绕组的磁动势,三 单相绕组的磁动势,由于各对极下的磁动势和磁阻组成一个对称的分支磁路， 所以一相绕组的磁动势就等于一个极

3、相阻的磁动势,单相绕组产生的基波磁势仍然是余弦脉振磁势，磁势幅 值位置与绕组轴线重合，时间上按余弦规律脉振,按空间变化,按时间变化,相绕组的轴线，是构成相绕组的线圈组的中心线,4.6 通有三相对称电流时三相绕组的磁动势,相绕组的轴线，是构成相绕组的线圈组的中心线,A相绕组轴线,C相绕组轴线,B相绕组轴线,1.三相绕组在空间互差 120电角度,2.三相绕组通入对称正 序电流,3.各相绕组的磁动势在时间上互差120电角度,4.6 通有三相对称电流时三相绕组的磁动势,1.以A相绕组的轴线处作为坐标原点，顺ABC相序作为空间电角度s的正方向,A相绕组轴线,C相绕组轴线,空间互差120电角度，时间互差1

4、20电角度,三相合成磁动势,三相合成磁动势,1.幅值,2.意义,旋转磁动势各个瞬间分析,旋转顺序即相序：ABC 从超前相到滞后相,性质：是一个沿着气隙圆周连续推移的旋转磁动势波。,a) 转速：,b) 幅值位置：当某相电流达到交流的最大值时，基波合成旋转磁动势波的幅值,c) 方向： 取决于交流电流的相序。,就将与该相绕组的轴线重合。,总结,比较机械旋转磁场和电气旋转磁场,2. 比较120页公式(4-4) 和136页公式(4-51),空间矢量的超前滞后关系和空间上的超前滞后,N2,19,20,21,22,23,24,25,26,27,28,29,30,31,32,33,34,35,36,1,2,3

5、,4,5,6,7,8,9,10,11,12,13,14,15,16,17,18,S2,N1,S1,n,1,2,3,时间向量(矢量),时间矢量的时轴原则上可以任意选取,时轴取得不同,则计算时间的起算点不同,一个时间矢量只能取一个时轴,时间矢量是通过在虚拟的空间关系,来表达矢量随时间变化和矢量之间在时间上的超前和滞后的关系,时间参考轴,空间矢量,空间参考轴,不旋转,空间矢量,空间参考轴,因为旋转,从而在空间矢量图中引入了时间,时-空矢量图,空间参考轴,时间参考轴,两图当中的量在图中相对静止,如何统一?,时-空矢量图,空间参考轴,时间参考轴,空间参考轴,时间参考轴,结束,作业： 4-11 4-12（只