fluent算法的一些说明

1、在FLUENT-manual中，我想摘录一些关于解释方法的说明，摘录其中更重要的细节，然后帮助您选择设置，而无需经过很多首次学习FLUENT的告诉朋友尝试和错误。)|3 H P0 _* S# H5 I9 P4 A/l！Q5 w: b5 u* C2 t离散I7 J h) V2 W# _1、quickformat仅适用于精度高于序列提升的结构化网格。当然，FLUENT可以在非结构化网格或混合网格模型中使用quickformat。在这种情况下，非结构栅格单元仍使用second-order upwind格式计算。x3 w 3360 l8 P2 e/a : o5 z 6 r92，MUSCL格式可以应用于

2、所有栅格和复杂的三维流计算(与second-order upwind相比)，third-order MUSCL可以减少数字耗散，从而提高空间精度，适用于所有传输方程。Third-order MUSCL目前没有流量限制，可以计算冲击波类等不连续流场。(C9 j df) # U3、边界中心差分格式边界中心差分格式是LES的基本对流格式，选择LES后，所有传输方程将自动转换为边界中心差分格式。2 A；D) Q* m！1 O) H，4，低分配显示只能用于计算亚音速流，仅适用于implicit-time，对于高Mach流，或者要在explicit time公式中运行LES，必须使用second-orde

3、r upwind。7 Z6 D- K* I E M5，速度比增强的HRIC格式更快的second order为VOF计算提供了更高的精度，计算成本比Geo-Reconstruct格式低。7 u$ D7 I- E9 D6，explicit time stepping主要用于捕获海浪的瞬态运动，其精度比implicit time stepping高，成本低。但是，explicit time stepping:/k # G7 y :v 0 w5l % E3 q I-t在以下情况下不可用(1)分离计算或耦合隐式计算。Explicit time stepping只能用于合并显式计算。$ F！G8 o/l

4、 b M(2)非压缩流计算。Explicit time stepping不能用于计算时间精度的未压缩流，例如理想气体以外的气体定律。未压缩流计算必须在每个时间点重复到收敛。(e* $ F9 K: Ti* Y9 A8 A* j- (3)收敛加速。FAS multigrid和residual smoothing在explicit time stepping条件下破坏时间精度。% S- * F2 r B# F7 W7 p* F0 v- I7，node-based平均格式在计算非结构化网格(尤其是三角形和四面体网格)时更准确。q(b % k * T8$ W2 Az，n；B6 s/S8 。分离解算器(s

5、olution controls)1、标准表达式插值格式无效时的注意事项：* h% l) z p2 y5 j $ (1)在线性格式中，相邻单元中的压力用作平均计算面压力。b . _ 5 s0 K-S5 ！-嗯？(2)通过使用二次精度对流项目重建表面压力，提高标准和线性格式，2)第二阶顺序格式，但网格质量不好可能会导致计算出现问题。并且second-order不适合计算多孔介质引起的非连续压力梯度流以及VOF和mixture多相流。/f d，b/ w9f l8 o z(3)body-force-weighted计算面压力，假设压力和体积力之间差异的标准斜度为常数。如果体积力在动量方程中是第一个已

6、知的，则得到更好的结果，例如浮力、轴对称旋转流计算。1 T3 a6 F: C！ S2，当模型包含多孔介质时，body-force-weighted格式仅计算没有孔的面，并考虑外部体积力(gravity，swirl，Coriolis)和突然密度变化引起的压力梯度(VOF)的不连续性。所有内孔面和外孔面都以特定形式处理，以保持垂直速度(通过单位面的连续性)，而不管阻力是否连续。2 r H7 ；W/v l3，presto！适用于所有类型的网格，但是三角形和四面体网格没有比其他算法更高的精度。)？# C c8 a；K2 C4 R1 u O4 I- U4、second-order upwind和QUIC

7、K格式不适用于可压缩多相流的密度定义。First-order upwind用于计算可压缩相，算术平均值用于计算不可压缩相。由于稳定性计算，在计算可压缩流时，建议首先使用第一订单格式，然后切换到高精度格式。C1 j6 DW- E6 _* Q% U5，PISO算法的目的是减少SIMPLE和SIMPLEC在解压力修正方程式时的迭代计算，并在每次迭代中消耗更多CPU时间，但是显着减少收敛(尤其是瞬时问题)所需的迭代步骤数。P！L1 Y- L(s# WB P8 G 1 W1 q F- l8 f选择分析模式k $ N；C$ r T% D4 h/k(W1，segregated solver通常用作不可压缩流

8、和轻微可压缩流计算，coupled solver最初用作高速可压缩流计算)。目前，这两种解决方案都适用于广泛的流体计算(绝对不可压缩的高压缩率)，但是在高速可压缩流计算中，coupled solver具有一些优点。1 xz% 7 v v2，默认情况下，FLUENT使用分段解算器，但是具有强大体积力(浮力、旋转力)的组合流和非常细的网格流的高速可压缩流选择coupled implicit solver，以在计算中组合运动方程和能量方程，收敛速度快，但sesegmented如果计算机内存不足，则可以使用segregated solver或coupled explicit solver，但是coup

9、led explicit solver到达收敛需要更长的时间。W# M3 % 5 M* 7 a1 L3，以下segregated solver物理模型不适用于coupled solvers:(j$ C U！T y 8 4w (1)空化模型、VOF模型、混合多相流模型、Euler Ian多相流模型* W2 q G8 F% M B V(2)多孔介质4？7 Px R0 B(3)郑智薰范例混合燃烧模型、范例混合燃烧模型、不完整范例混合燃烧模型(a. W .D. D% t/g(4)PDF传输模型；V8 H | 3 J2；c(5)Soot和NOx型号7m；J5 o: |，E m；X. r，U(11)辐射模

10、型！C8 x-？/Z4 F2 E(12)熔体/凝固模型5p% z5t.y/l5 (X5 (13)外壳传导模型$ E7 |7 R6 S U. k7 Y(14)工作压力变化5 Z，Y* r，G Z E(15)周期流: C9 R-P；|，y) i4 4，segregated solver在以下位置不可用：coupled solvers: $？X o . e9 B9 H2 c(1)实际气体模型(郑智薰以上气体)8 H3 w9 |* Q！M# A1 C(2)用户定义的实际气体模型4 R！V(L% x3 v* Z: C0 M(3)非反射边界条件2 J4-2H # J8 w；-嗯？(4) laminar f

11、lames i97 y！F8 /t(x (F)9 Z A% 9 d* O$ l* Aa离散格式)j # r-1 s (b U6 VB，pFirst-order格式收敛良好，但精度低，并且在大多数情况下使用second-order开始计算。在某些情况下，首先使用第一个订单，然后切换到第二个订单。如果Second-order收敛困难，请使用first-order。在模型的简单结构网格计算中，第一订单解析准确度与第二订单没有太大区别。)O2 ) c！I到T% A6 QQUICK是结构网格条件下旋转流场和涡流计算，具有比second-order更高的精度，一般情况下，second-order足够有效，

12、使用QUICK也不能提高精度。也可以使用Power law，但只有第一次订购精度。6 s# mk(e- a，Z中心差仅用于湍流模型，网格必须足够精细并且局部Peclet数必须小于1。/K5 B0 a% x选择压力插值格式(n. ，w : c)_；1、如果问题包含大体积力，建议使用body-force-weighted。，a；A3 x g # 0 _ V7 I2，高涡流数，高瑞利数自然对流，高速涡流，多孔介质和强弯曲体流，建议使用preto！即可从workspace页面中移除物件。 0 w$ l4 F$ s T9 N3、可压缩流建议使用second-order。6 5？0 A L) Y/u ，O

13、* K4，当其他格式无效时，使用second-order提高精度。2h y；n，7 n(Qq， .H- _5，second-order不能用于多孔介质和多相流计算。1k4w * q0w # ve3% t # k4 b！A(9 u密度插值格式选择： x % ；92米！Om0 1 R* V6 R多相可压缩流只能使用第一订单。Q (p8x9b j3c : 8m v计算产生冲击波的可压缩流，建议对所有变量(包括四边形、立方体或混合网格条件下的密度)使用“快速”。选择A9 s，_ B1 N2 X0 p压力速度合并方法，T)o T * K；FSIMPLEC聚合速度通常比SIMPLE快，并且可以使用更大的松弛元素。但是，在复杂湍流或附加物理方程的计算中，SIMPLEC和SIMPLE的差异很小。# y4 g s* Z1 w R如果网格扭曲变形很大，建议使用PISO！即可从workspace页面中移除物件。$ % i/G3 |7 v a A(C- i*