丁祖荣-流体力学 (7).ppt

1、、C2未压缩非黏性流平面势流、C2未压缩非黏性流平面势流、C2.1引言、伯努利积分、解法、基本解、拉普拉斯方程、平面势流、概念、非粘流、应用、理论、无回旋流、绕圆柱流动C2.2一般概念、C2未压缩非黏性流平面势流， 1 .欧拉运动方程(非粘着)、拉姆格罗米科方程(非粘着)、2 .欧拉积分(非粘着、非旋转正压、重力、稳定)、伯努利积分(。 (沿闭合流体线)，引入C2.3速度势和流动函数，C2未压缩非黏性流平面势流，名称：势函数流动函数，条件：非回旋流平面非压缩流，定义3360， 已知等高线：=C (对于等位线示例C2.3.2 90角流中的速度势和流函数， 90角流中的速度分布为u=kx，v=-k

2、y(k，其中k是常数)。 求： (1)判断该流场是否存在速度势，存在时确定其形式并描绘等位线图；(2)判断该流场是否存在流动函数。 如果存在的话，请决定其形式，画出流线图，解： (1)首先修正速度旋转度，上式中的c是常数。 速度势函数表示流场不旋转，不存在速度势(x，y )，(C2.3.2 )式、(a )、等位线方程式x2-y2=常数，在xy平面上分别是第一个，(2)重新计算速度分散度，说明该流场是非压缩平面的流动，流函数存在y )，(C2.3.11 )式，上式中c为常数，流函数为，流线方程式的x、y轴也是流线，称为零流线。 流线族与等位线族正交。 (b )、C2非压缩非黏性流平面势流、平面势

3、流、平面流动、无回旋流、非压缩、C2.4平面势流和基本解，是选择几个基本解i(i )，如果重合满足边界条件则求出的解。C2.4.1均流、C2未压缩非黏性流平面势流、物理背景全流场是等速(u )平行直线流、C2.4.2点源和点汇合、C2未压缩非黏性流平面势流点汇(Q 0 ) :流体从各方向均匀地流入点。 源汇位于原点o时，势函数和流函数是速度分布在C2.4.3点涡、C2未压缩非黏性流平面电位流、物理背景在垂直于平面的直涡线(强度为)引导的流场。 当点涡位于原点o时，势函数和流动函数的速度分布如下： (1)流动函数和速度势函数；(2)速度色散；(3)流线方程(4)零解： (1)流动函数和速度势函数

4、的极坐标形式各不相同，(2)速度分布，(3)流线方程式，常数c取不同值表示不同的流线，其中零流线的一部分是该流场绕流动物体的轮廓线。 通过(a )、(d )、(c )、(b )、(e )、并且通过驻点A(-b，0 )的右半部分的零流线由a点的流函数值决定从(g )式可以决定的离2根x轴的距离为： (f )、(g )、C2.5圆柱周围的平面势流、C2.5.1无环量圆柱周围的流、C2不可压缩非黏性流平面势流、1、的表面压力系数，3 .压力合力Fx=0(哑铃装缪斯)，Fy=0。 C2.5.2有环量圆柱绕流，C2不能压缩非黏性流平面势流，在环量圆柱绕流场中另一个点重叠2 .驻点位置(cr )，3 .求出压强系数，|4aU有两个驻点，|=4aU有一个驻点，|4aU有一个驻点(自由4 .表面压力合力环量矢量(由右手定则决定方向)，绕翼型产生环量的4阶段，运动前(=0)，2 )运动后(开尔文定理)，3 )环量的大小(向量条件)，4 )“起动涡”和“”C2非压缩非黏性流平面势流，4 .升力