电磁场与电磁波(第3章)OK要点.ppt

1、通过第三章介质的麦克斯韦方程组、3发现分析引入极化矢量和磁化矢量，在普通介质中实现麦克斯韦牙齿章节还介绍了介质相对介电常数的定义，并表明它与介质折射率N有直接关系。1 .介质特性：电偶极矩、分子极化率、极化矢量、4。普通媒体的麦克斯韦方程组，重点：3。磁偶极矩，磁化强度矢量，2。介质的折射率，相对介电率，5 .介质的三个茄子物态方程一般说来，基因组可分为两个茄子主要类别。一种是无极分子基因组。没有外部电场作用的情况下，在这种油田中，正负极的中心是一致的，处于传记中性状态，外部没有电性。例如二、二等气体物质。无极分子外电场越强，相对位移越大，等效电偶极矩也越大，有极分子电介质，没有外电作用时，这

2、些电介质的正负电荷中心不一致，每个分子可能对应传记偶极，但由于分子的不规则热运动，传记偶极的分布不规则。因此，整体仍然具有电气中立性，对外也不显示电气性。在极分子的情况下，由于外部电场作用，每个分子的等效传记偶极受到一个力矩的作用。电解质极化，力矩T的作用改变了分子电偶极矩电场的方向，但由于分子的热运动，所有分子的电偶极矩都不能按电场的方向排列，由于外部电场的作用，传记介质中出现了有序排列的传记偶极，表面出现了电荷耦合的现象，这称为传记介质的极化。无极分子的极化称为变位极化。有极分子的极化称为朝向极化。极化强度的定义，应在外电场的作用下，产生极化现象。也就是说，必须通过外电场的作用约束电荷，从

3、而产生位移和旋转。引入极化强度矢量以说明电介质的极化状态，即极化程度和极化方向，是单位体积内的分子电偶极矩矢量，在各向同性线性介质中，极化强度与电场强度成正比，极化强度矢量是描述介质极化程度的物理量，而介质的极化程度是由束缚电荷的分布决定的，因此极化程度和束缚电荷之间存在一定关系。在外部电场作用下，传记介质产生极化。极化强度、等效电偶极矩、等效传记偶极在A点产生的电势，电介质的所有传记偶极在现场的点A产生的电势为，线性、各向同性均匀介质、，3，传记介质的极化，外电场的作用，传记介质中出现有序排列的传记偶极，以及表面电荷耦合的现象。，根据3.3极化矢量电荷偏离平衡位置时的位移，讨论了分子的电荷特

4、性。此时电荷可以位移，但运动范围受分子限制。高场强会使介质的电荷脱离这种限制，变成自由电荷，从而在介质中产生“破坏”现象，但我们暂时不讨论牙齿情况。属于介质中分子的电荷(牙齿电荷也称为“束缚电荷”)，其他电荷是被介质吸引的自由离子或自由电子，其运动不受分子约束力的限制，因此被称为“自由电荷”。所以我们可以用牙齿两种茄子不同类型的电荷集中，类似的方法，我们可以写下哪些介质需要满足的麦克斯韦方程。麦克斯韦方程的一般形式是，每个分子电荷Q在电场极化的介质中沿X轴方向移动距离X，则基于通过该平面的总电荷(，3即电场E使分子极化，与单个分子相比介质密度足够低)对于、牙齿流体介质，通常为各向同性因为单分子

5、的电荷是分开的，施加电场会发生介质的极化，极化的方向就像施加的电场一样。例如，对于静电场，介质填充在平行板电容器的两个极板之间。在介质的任何点上，场都与(I)金属板的电荷和介质极屏电荷组成的介质外表面的电荷分布有关。(ii)被调查场周围分子偶极的进一步影响。，因此，局部电场可以定义为、3.6折射率和相对介电常数，介质的折射率n。其中c是真空中的电磁波速度。v .之前我们定义了反映介质特性的量相对遗传常数。让我们找出折射率N和之间的关系。，牙齿小电流环可以对应于物理模型，即磁偶极。由于热运动等原因，物质中原电流的磁场经常被徐璐抵消，所以总体上不对外磁性。介质的电子和原子核都是电荷的束缚。他们进行

6、的轨道运动和自旋运动都是微观运动。束缚电荷的微观运动所形成的电流也称为束缚电流或磁化电流。的电流。的作用。的作用，也称为束缚电流(bound current)或磁化电流(Magnetization current)。在没有外部磁场的情况下，在大多数材料中，所有原子的磁偶极矩的方向是杂乱的，结果总磁矩不对外表示磁性。，为了说明和测量介质的磁化率，磁化强度矢量，3.8磁化电流和磁化矢量，磁分布和磁化电流分布，分子电流在周围生成的矢量磁位3360，=，=，=，=，磁偶极的磁矩，磁介质中的体积元素是的，可以使用。牙齿式被称为反映介质磁化的物态方程。、3.10磁介质，即所谓的磁介质，是在外部磁场的作用下

7、引起磁化现象，并影响外部磁场分布的物质。事实上，除真空外，所有物质都是可磁化的磁介质，但磁化效果的强弱只有差异。根据物质的磁效应，磁介质通常可以分为抗磁性、顺磁性、磁铁、亚铁磁性等。、纯素主要是因为电子自旋磁矩。轨道磁矩的抗磁性效应不能完全抵消。在外部磁场作用下，电子的自旋磁矩和外部磁场方向牙齿一致时，磁化率、相对电导率和方向相同。当没有磁铁、子构成、外部磁场作用时，各磁畴阵列混乱，总磁矩相互抵消，外部不显示磁性。但是由于外部磁场的作用，磁球试图向外部磁场方向改变方向，形成强磁化。因此，铁磁物质的磁化是外部磁场和磁球作用的结果。除去外部磁场后，部分磁球的方向仍然一致，对外仍具有磁性，这称为剩余

8、磁化。时间长或温度升高就会消失。铁磁材料是一种具有与磁相关的曲线的非线性磁介质，形成磁线回路。(大卫亚设，美国电视电视剧)由于外部磁场的作用，表现出强烈的磁化强度，对磁场的分布有明显的影响。铁磁材料有很多天然小磁化区，即磁球。每个子句都是具有相同磁性矩阵方向的圆、(威廉莎士比亚，紫瑞王，磁学，磁学，磁学，磁学，磁学)工程技术常用的是铁氧体，最大的特点是电导率为各向异性，遗传常数为等方。、3.11介质的麦克斯韦方程组、反映介质极化的物态方程的引入、反映介质磁化的物态方程的引入、普通介质中的麦克斯韦方程组、即4个麦克斯韦方程组方程和5个电流连续性方程实际上只有3个方程是独立的为了得到电磁场解法，还

9、必须利用三个茄子物态方程，才能在普通媒体上得到完整的麦克斯韦方程组解法。，3.12电磁场边界条件，边界条件研究的起点仍然是麦克斯韦方程组，但由于徐璐其他介质的交点，介质的性质不均匀，介质的性质是突变，所以现场数量也可能是突变生成的，所以微分形式方程可能不再适用，但是边界条件只能从麦克斯韦方程积分的形式推导出来。在电磁场的边界条件中，通常是边界介面参照率的垂直分量切线分量，1，普通媒体介面的边界条件，图是两个茄子普通媒体的交叉介面，第一个媒体的媒体常数第二个媒体分别是也就是说，如果界面上电荷表面密度发生变化，电流密度垂直分量为突变，突变量为电荷表面密度的变化率。(4)的边界条件，如图所示，电场强度的边界条件，通常表示为电场的切线成分。可用，说明：场强的切线成分是连续的。麦斯威尔的第二个方程式：(5)的边界条件，如上图所示，安培环路定律，概括地说，在研究5个场的边界条件：2，几个茄子特殊介质的边界条件电磁场问题时，经常会发生以下分界面的讨论。(1)两种茄子无损线性介质的分界面，即两种理想介质的分界面理想介质中的、据，磁场总是与导体表面