《电磁场》期末复习解读.ppt

1、电磁场期末复习，复习内容，试题类型计算示例每章的考试内容和要点，考试内容和试题类型，试题类型1，真假题，选择题，填空题，简答题和计算题2，必须真正理解和掌握基本概念，还必须记住基本公式。位置向量，距离向量(向量直径)，三重标量积，第1章，向量分析和场论基础，梯形点积叉积，散度，高斯散度定理，旋度，斯托克斯定理，拉普拉斯算子，笛卡尔坐标系中的向量拉普拉斯算子，即注意：对于非正交分量，在笛卡尔坐标系中，例如：任何向量场的旋度的散度总是零。矢量直径的“三度”,电磁场理论中会遇到大量的矢量直径计算。让它表示源点、场点和距离矢量。P358，附录7，亥姆霍兹定理，对于在无穷远处有界且完全正则的向量函数F(

2、r)(即，它的量值至少以1/r衰减并且它的源密度至少以1/r2衰减)，它可以被分解成两个向量函数的和，其中一个向量函数的散度总是零，而另一个向量函数的散度总是零。对于无界空间，F1(r)和F2(r)分别由向量函数F (r)的发散和旋转决定。在有限区域v中，F1(r)由v和界面S中F (r)的散度决定，而F2(r)由v和界面S中F (r)的旋度决定.有界空间，无界空间，0，0，第2章静电场，静电场强度，静电场的旋度(保守场)，势函数，静电场的散度(高斯通量定理)，介质极化，本构关系，极化电荷，在笛卡尔坐标系中：泊松方程，拉普拉斯方程，界面上的边界条件(以矢量形式写成，用于计算)。解决方法：让内导

3、体的电荷为，然后同心导体之间的电压、球形电容器和电容的计算思路：让我们用场源来计算静电场的能量，用场量来表示静电场能量，体电荷系统的静电能量，带电导体系统，静电场的能量密度，第三章恒定电场，电流强度(传导电流，输运电流，位移电流，电离电流？)、体积电流密度矢量、每单位时间通过某一横截面的电量，简称为电流。表面电流密度矢量，欧姆定律的微分形式(传导电流)，电流连续性方程(无源区)，界面上的边界条件，恒定电流场中电流线的形状？焦耳定律的微分形式。试图用边值问题求解弧片中电势、电场和表面电荷的分布？区域)，电势，解：选择柱坐标，边值问题是：场边界条件，区域)，连接条件，电场强度，电荷面密度，e，无关

4、，是函数。通解，第4章恒定电场，毕奥-萨伐尔定律，磁通量连续性原理，安培环路定律，磁矢量位置和矢量泊松方程，介质磁化，体磁化电流，表面磁化电流，安培环路定律一般形式，当有磁介质时，它将被代入上述公式，当项被移动后，磁场强度为3360，则有一个旋转的恒定磁场界面上的边界条件， 自感计算的一般步骤：设置，电感(自感，互感)，并设置安培环路来包围部分电流，然后可以根据磁链的匝数，因此，存在内部自感。 例15.1试图找出图中所示长度的同轴电缆的自感系数。1)内导体的内自感，解：总自感，通过宽度为dr、长度为l的矩形区域的磁通量，同轴电缆截面，磁能密度，磁场能量，第5章静态场的边值问题，已知的场源分布，

5、求出由该场源产生的场量分布，唯一性定理表明满足三个给定边值之一的泊松方程或拉普拉斯方程的解是唯一的。唯一性定理如果、静态场计算方法、边值问题求解方法、镜像法，的实质是用一个或几个等效电荷来代替边界的影响，并将原来有边界的非均匀空间变成无限均匀的自由空间，从而大大简化了计算过程。根据唯一性定理。因此，等效电荷的引入必须保持原边界条件不变，从而保证原区域的静电场不变，这是确定等效电荷大小和位置的基础。这些等效电荷通常在镜像位置，所以它们被称为镜像电荷，这种方法被称为镜像法。关键：确定图像电荷的数量、大小和位置。限制：只能确定某些特殊边界和特殊分布电荷的图像电荷。(1)点电荷和无限导体平面。在镜像位

6、置有一个点电荷，而不是边界的影响，使整个空间成为一个均匀的空间，其介电常数为，那么空间中任何点的电位都是由Q和Q共同产生的，也就是说，考虑到无限导体平面的电位为零，(方向指向地面)，整个地面上感应电荷的总量为例19.1。如果点电荷离地面的高度是h，那么点电荷在地面上引起的感应电荷分布，第6章时变电磁场，麦克斯韦方程，积分形式，微分形式，全电流定律，电磁感应定律，磁通量连续性原理，高斯通量定理，位移电流，像静态场，界面上的边界条件，理想导体，没有时变电磁场？单位时间内体积v减小的电磁能部分转化为焦耳热，另一部分转化为通过s平面的能量。W/m2，Poynting Vector，它表示在单位时间内垂直于电磁波传播方向流经单位面积的电磁能量，也称为能流密度矢量，而S的方向表示波传播方向以及电磁能量流动方向。坡印亭定理，坡印亭矢量的周期平均值，电流密度矢量，正弦电磁场的复形式，复形式的麦克斯韦方程，瞬时坡印亭矢量的周期平均值等于其