大学物理恒定电流的磁场电子教案.ppt

1、第8章 真空中恒定电流的磁场,本章内容：,8. 1 磁感应强度B,8. 2 毕奥萨伐尔定律,8. 3 磁通量 磁场的高斯定理,8. 4 安培环路定理,8. 5 磁场对电流的作用,8. 6 带电粒子在电场和磁场中的运动,8.1 磁感应强度B,1. 磁现象,磁 场,磁现象(1) 磁体磁体,磁现象(2) 电流磁体,磁现象(3) 磁体电流,S,I,F,N,磁现象(4) 电流电流,F,I1,I2,F,现象：,磁体,磁体,电流,电流,本质：,运动电荷,磁场,运动电荷,磁场的性质,(1) 对运动电荷(或电流)有力的作用;,(2) 磁场有能量,2. 磁感应强度,描述静电场,描述恒定磁场,引入电流元模型,引入试

2、验电荷q0,实验结果确定,(1),(2),定义：磁感应强度的方向,当,时,定义：磁感应强度的大小,(3) 一般情况,安培力公式,是描述磁场中各点的强弱和方向的物理量,(2) 一般情况，,(3) 也可通过运动电荷在磁场中受力来确定,洛伦兹力公式,(1),说明,点产生的,在,大小：,点产生的,在,方向：,(真空中的磁导率),垂直,组成的平面,与,8.2 毕奥萨伐尔定律,8.2.1.毕奥-萨伐尔定律,基本思路：,?,毕萨定律：,例：,(2) 对任意一段有限电流，其产生的磁感应强度,(3) 原则上可求任意电流系统产生磁场的,的方向,(1)注意, 右手法则,讨论,8.2.2.毕奥-萨伐尔定律应用举例,1

3、.载流直导线的磁场,I,解,求距离载流直导线为a 处 一点P 的磁感应强度,根据几何关系：,(1) 无限长直导线,方向：右螺旋法则,(2) 任意形状直导线,I,1,2,讨论,2.载流圆线圈的磁场,求轴线上一点P的磁感应强度,根据对称性,方向满足右手定则,讨论,(1),载流圆线圈的圆心处,(2)一段圆弧在圆心处产生的磁场,如果由N匝圆线圈组成,(3),（磁矩）,S,8.2.3.运动电荷的磁场,电流元内总电荷数,一个运动电荷产生的磁场,S,如图的导线，已知电荷线密度为，当绕O点以 转动时,解,1,2,3,4,线段1：,O点的磁感应强度,例,求,线段2：,同理,线段3：,线段4：,同理,8. 3 磁

4、通量 磁场的高斯定理,8.3.1. 磁通量,(1) 规定：,1) 方向：磁力线切线方向为磁感应强度,的单位面积上穿过的磁力线条数为磁感,的方向,2) 大小：垂直,应强度,的大小,1. 磁力线,(2) 磁力线的特征:,1）无头无尾的闭合曲线,2）与电流相互套连，服从右手螺旋定则,3）磁力线不相交,2.磁通量,通过面元的磁场线条数, 通过该面元的磁通量,对于有限曲面,磁力线穿入,对于闭合曲面,规定,磁力线穿出,8.3.2.磁场的高斯定理,磁场线都是闭合曲线,磁场的高斯定理,电流产生的磁感应线既没有起始点，也没有终止点，即磁场线即没有源头，也没有尾, 磁场是无源场（涡旋场）,8.4 安培环路定理,8

5、.4.1.安培环路定理,磁场的环流与环路中所包围的电流有关,以无限长载流直导线为例,对一对线元来说,环路不包围电流，则磁场环流为零,若环路方向反向，情况如何？,若环路中不包围电流的情况？, 在环路 L 中, 在环路 L 外,则磁场环流为,磁感应强度沿一闭合路径 L 的线积分, 等于路径 L 包围的电流强度的代数和的,倍,-安培环路定理,推广到一般情况,(1)积分回路方向与电流方向呈右螺旋关系,满足右螺旋关系时,反之,(2)磁场是有旋场, 不代表磁场力的功，仅是磁场与电流的关系, 电流是磁场涡旋的轴心,(4)安培环路定理只适用于闭合的载流导线，对于任意设想 的一段载流导线不成立,(3)环路上各点

6、的磁场为所有电流的贡献,讨论,8.4.2 安培环路定理应用举例,例,求无限长圆柱面电流的磁场分布。,P,L,解,系统具有轴对称性，圆周上各点的 B 相同,P 点的磁感应强度沿圆周的切线方向,在系统内以轴为圆心做一圆周,例,求螺绕环电流的磁场分布,解,在螺绕环内部做一个环路，可得,若螺绕环的截面很小，,内部为均匀磁场,若在外部再做一个环路，可得,螺绕环与无限长螺线管一样，磁场全部集中在管内部,例,求“无限大平板” 电流的磁场,解,面对称,8.5.1. 磁场对载流导线的作用力,8.5 磁场对电流的作用,载流导体产生磁场,磁场对电流有作用,大小：,方向：,任意形状载流导线在外磁场中受到的安培力,若磁

7、场为匀强场,在匀强磁场中的闭合电流受力,安培力,讨论,此段载流导线受的磁力。,在电流上任取电流元,例,在均匀磁场中放置一任意形状的导线，电流强度为I,求,解,相当于一根载流直导线在匀强磁场中受力，方向沿y向。,例,求一载流导线框在无限长直导线磁场中的受力和运动趋势,解,方向向左,方向向右,整个线圈所受的合力：, 线圈向左做平动,在均匀磁场中的刚性矩形载流线圈,对 ab 段,对 cd 段,已知载流线圈受的合力为零,大小相等，方向相反,8.5.2.均匀磁场对载流线圈的作用,对 bc 段,对 da 段, 形成力偶,大小相等，方向相反,线圈所受的力矩,在匀强磁场中，平面线圈所受的安培力为零，仅受磁力矩

8、的作用,结论,(1) 线圈所受的力矩 运动趋势,稳定平衡,非稳定平衡,力矩最大,讨论,适用于任意形状 的平面载流线圈,(3) 磁力矩总是力图使线圈的磁矩转到和外磁场一致的方向上。,(2) 载流矩形小线圈受的磁力矩,8.5.3 磁力的功,1. 安培力对运动载流导线的功,方向向右,在有限过程中，磁力所作的功,安培力所做的功等于电流强度乘以导线所扫过的磁通量,2. 磁力矩对转动载流线圈的功,在一元过程中，磁力矩所作的功,负号表示在转动过程中，磁力矩对载流线圈做负功,在一有限过程中，磁力矩所作的功,(1) 上述公式也适用于非均匀磁场。,(2) 磁偶极子的势能,(设磁矩与 B 相互垂直时，为势能零点),

9、讨论,8.6 带电粒子在电场和磁场中的运动,8.6.1. 带电粒子在电场中的运动,带电量为q，质量为m的带电粒子，在电场强度为E的电场中,在一般电场中，求解上述微分方程比较复杂,8.6.2. 带电粒子在磁场中的运动,以速度v运动的单个带电量q的粒子在磁场中受到的磁场力f,1.洛仑兹力,实验结果,安培力与洛伦兹力的关系,(1) 洛伦兹力始终与电荷运动方向垂直，故,对电荷不作功,(2) 在一般情况下，空间中电场和磁场同时存在时，带电 粒子所受的力为,只改变粒子的方向,而不改变它的速率和动能,(3) 安培力是大量带电粒子洛伦兹力的矢量叠加,说明,例,2.带电粒子在均匀磁场中的运动,(1),情况,带电粒子的运动不受磁场影响,(2),情况,O,R,R 与 成正比,T 与 无关,它是磁聚焦, 回旋加速器的基本理论依据,(1) 确定粒子的速度和能量。,(2) 判别粒子所带电荷的正负,带电粒子的偏转方向,根据,来判断,讨论,带电粒子,根据宇宙射线轰击 铅板所产生的粒子 轨迹,发现了正电子,8.6.3.霍耳效应,在一个通有电流的导体(或半导体)板上，若垂直于板面施加一磁场，则在与电流和磁场都垂直的方向上,板面两侧会出现微弱电势差, 霍耳效应,a,1. 实验结果,l,d,I,b,2. 原理,横向电场阻碍电子的偏转,洛伦兹力使 电子偏转,当达