通有正弦电流时单相绕组的磁动势.ppt

1、线圈两边所跨定子圆周上的距离，用y1表示，y1应接近极距 极距 Q： 极距 P：极对数,上学期知识回顾：,槽距电角,相邻槽之间的电角度,每极每相槽数,电角度,同样B-Y相，C-Z相,上学期：正弦旋转磁场下交流绕组的感应电动势,导体的感应电动势：绕组中某根导体感应的电动势,频率：,有效值：,上学期：正弦旋转磁场下交流绕组的感应电动势,2. 整距线圈的感应电动势：绕组中一整距线圈感应的电动势,有效值：,上学期：正弦旋转磁场下交流绕组的感应电动势,3. 短距线圈的感应电动势：绕组中一短距线圈感应的电动势,有效值：,上学期：正弦旋转磁场下交流绕组的感应电动势,4. 分布绕组的感应电动势：,有效值：,上

2、学期：正弦旋转磁场下交流绕组的感应电动势,4. 分布绕组的感应电动势：,上学期：正弦旋转磁场下交流绕组的感应电动势,5. 相电动势：,上学期：正弦旋转磁场下交流绕组的感应电动势,5. 线电动势(三相对称绕组)：,星型联结: 线电势 = 三角形连接: 线电势=相电势,相电势,4.6 通有正弦电流时单相绕组的磁动势,整距线圈通入固定电流所产生的磁动势,单相绕组通入单相正弦电流所产生气隙磁动势的步骤,整距线圈组通入固定电流所产生的磁动势,短距线圈组通入固定电流所产生的磁动势,一相绕组通入固定电流所产生的磁动势,一相绕组通入正弦电流所产生的磁动势,为了分析方便，假设：,（1）定，转子铁心的磁导率是无穷

3、大，即认为铁心内磁位降可以忽略不计；,（2）定，转子之间的气隙为均匀；,（3）槽内电流集中于槽中心处，槽开口的影响可以忽略不计。,1. 整踞线圈的磁动势,图4-24表示一个Nc匝的整距线圈（y1=），电流ic从线圈边A流出，从X流入。由于对称关系，此载流线圈所产生的磁场如图4-24a虚线所示。,因为铁心内的磁位降可以忽略不计，所以线圈的磁动势将全部消耗在两个气隙内，如气隙均匀， 一个极下的磁动势fc应该为：,图4-25表示节距等于周长1/4的两组整距线圈形成4极磁场时的情况。,基波磁动势的方程式可以写成：,幅值位置：线圈轴线处；空间分布，未考虑电流的变化,2. 整距分布绕组的磁动势,y1= q

4、=3 相距电角度，单层绕组,整距线圈产生的磁动势都是一个矩形波; 三个整矩线圈产生相同的矩形波磁动势，但空间位置不同。,每个线圈的匝数为：Nc ；通入的电流为：ic,合成磁势, 因为基波磁动势在空间按余弦规律分布，可以用矢量合成运算的方法求解，于是单层整距分布绕组的基波合成磁动势应为：,磁动势的幅值位置：线圈组轴线上,磁动势幅值大小：, 对于双层整距绕组，上式应该乘以2。（式4-40）也可以写成：,每相串联匝数：,相电流：,整距分布绕组的磁动势（单层和双层）：,坐标原点位于线圈组的轴线处：幅值在轴线处,3. 短距分布绕组的磁动势,某相一对极下一个整距线圈组的磁动势,总磁动势: A上、A下线圈组

5、磁动势和X上、X下线圈组磁势的合成,双层短距绕组的磁动势图：,总磁动势相当于： A上、 X上线圈组磁动势和X下、 A下线圈组磁势的合成,磁动势的大小与绕组的连接方式无关，只决定于线圈中电流大小和方向,A上、 X上线圈组磁动势与X下、 A下线圈组磁势：幅值相同、分布相同（梯形波）、但相对位置不同,双层短距分布绕组的基波磁动势为：,4. 单相绕组的磁动势,一相绕组的磁动势与这一相绕组一对极下线圈组所产生磁动势的区别：,因为各对极下的磁动势和磁阻组成一个对称的分支磁路，所以一相绕组的磁动势就等于一个极相组的磁动势。,所以，一相绕组的磁动势可以写成一对极下某相线圈组的磁动势，即：,单相绕组的基波磁动势

6、在空间随s按余弦规律分布,幅值在相绕组轴线上（即线圈组的轴线上）,幅值：,正比于每极下每相的有效匝数和相电流i,若绕组内的电流随时间作余弦变化，,单相绕组产生基波磁势的幅值,磁动势为：,幅值：,幅值：,单相绕组通入交变电流产生的基波磁动势在空间随s按余弦规律变化，在时间上随t按余弦规律脉振,脉振磁势（磁场）：空间上看轴线固定不动，从时间上看其大小不断地随电流的交变而在正、负幅值之间脉振的磁动势（磁场）；脉振磁动势的脉动频率取决于电流的频率-时空函数,5. 单相绕组的谐波磁动势,（2）单相绕组的谐波磁动势，根据傅立叶级数可知，单个整距线圈所产生矩形磁动势波中可以分解出一系列高次（奇次）谐波磁动势，其中第v次谐波分量应为：,按照与基波磁动势同样的方法，单相余弦电流通入到单相绕组中所产生的v次谐波