一维势箱

一维势箱Tag内容描述：<p>1、Brief Summary of Chapter 1、微观粒子波动性粒子运动在空间中出现的概率分布呈现波的特征概率波！ 简单体系： i维势能箱，量子力学的统计学本质，量子力学体系的状态函数波函数(r，t )，波动粒二象性p=h/能量量化测量的不正确原理： xporet，1 .概率密度分布函数|2 .正交回归性： i*jd=ij(i=j，ij=1； ij，ij=0) 3.固有函数/方程式： =a。</p><p>2、一维势垒散射 2014.12.04,7.1波包的反射和透射系数公式 7.1.1分波包的自相关 7.1.2分波包在平面波上的投影 7.2势垒散射的交叉相关函数公式和S-矩阵 7.2.1波包的相关矩阵 7.2.2S-矩阵 7.3用本征态表示的散射理论 7.3.1散射本征态的渐进行为 7.3.2动量与能量归一本征态 7.3.3反射与透射系数：通量守恒的方法 7.4散射本征态。</p><p>3、一维势垒中的透射系数 利用传递矩阵方法研究了粒子在一维势垒中运动时的粒子的透射系数 主要研究的是在一个方势垒两个方势垒中透射系数 对以上的透射系数的总结 推出了对于任意势垒中透射系数 并讨论了透射系数 反射系数与势垒宽度的关系 一维方势垒 势垒模型 在方势垒中 遇到的问题和 值得注意的地方 在求方势垒波 函数中 首先要知道这是一个什 么样问题 满足什么样的方程 方程可以写成什么样的形式 在 求解。</p><p>4、一维势阱势垒 18 4一维势阱势垒 一 一维无限深势阱中的粒子 质量为m的粒子只能在0 x a的区域内自由运动 势能函数为 定态薛定谔方程为 当xa时 求解定态薛定谔方程 令 代入薛定谔方程得 此方程的通解为 由于阱壁无限高 所以 由式 1 得B 0 波函数为 由式 2 得 于是 即 由此得到粒子的能量 称为本问题中能量E的本征值 势阱中的粒子其能量是量子化 当n 1 粒子具有最低能量 n叫作量子。</p><p>5、1,16-3一微无限深方势阱中的粒子一、一维无限深方形势阱二、薛定谔方程和波函数三、旧量子论的半经典解释,2,举几个小例1)说明量子力学解题的思路2)了解量子力学给出的一些重要的结论,3,1.由粒子运动的实际情况正确地写出势函数U(x)2.代入定态薛定谔方程3.解方程4.解出能量本征值和相应的本征函数5.求出概率密度分布及其他力学量,一、量子力学解题的一般思路,4,二、几种势函数,1.自由粒子,2。</p><p>6、一维势垒 一维散射中的几率密度 摘 要: 利用数值计算方法研究了粒子在一维“方形”势垒中运动时的粒子的几 率分布,并给出了几率密度图.从这些图我们可以清楚的看出不同能量的粒子在“方形” 势垒散射时的几率分布情况, 并讨论了透射系数、反射系数与势垒宽度的关系. 关键词:几率密度; 势垒 几率密度; 阶梯势; 势垒; 几率密度阶梯势; 势垒; 几率密度; 阶梯势; 势垒 One-dimensional square potentials One-dimensional square potentials ABSTRACT: In this paper, we outline the quantitative calculation of the stationary states of t。</p><p>7、17.5 一维势垒 隧道效应,令,有,在1区和3区,在电子能量EVo的情况下, 2区:,1,3(x)=Csin(kx+),可见，电子在三个区域都有出现的概率。就是说，沿x方向运动的电子可以从左向右自由穿过势垒。 这种EVo的电子穿透势垒的现象称为隧道效应。,隧道效应已经为实验证实，并获得许多实际应用。 如半导体隧道二极管； 现代杰作：1986年获诺贝尔物理奖的扫描隧道显。</p><p>8、一维函数势场中的谐振子1维函数势场中的谐振子 摘要: 本文研究了1维势场中的谐振子的能量本征值及其本征波函数，并与1维谐振子的能量本征值和波函数进行了比较，分析了它们的性质不同的原因以及取不同势参数Z值时对偶宇称能量本征值和波函数的不同影响。针对1维势场中的谐振子的不同性质特征，尤其对于基态，着重研究了它的波函数和能级，作出了它的波函数和能级图像，并讨论了它的特殊性质及其应用前景。关键词: 函数势；谐振子；波函数；能量本征值；应用。Harmonic oscillator with a one-dimensional -function potential Abstract: T。</p><p>9、找出问题中的势能函数的具体形式，代入相应的雪定中伤方程式，根据波函数应该满足的自然条件确定边界条件，求出雪定中伤方程式的特解，求出雪定中伤方程式的解即波函数，根据波函数应该满足的正规化条件写入波函数，分析量子力学处理的结果， 16-3一维势阱和势垒问题，1 .一维无限深井，粒子在势阱内力为零，在势阱中自由运动。 在井户外的势能无限大，井壁受到很大的斥力，不能到井户外。 一维无限深势阱是金属中自由。</p><p>10、一维多阶梯势垒的透射系数甘肃省西和县何坝职校 胡来喜 742105对于一般势垒，求解透射系数往往比方势垒复杂。应用W.K.B半经典近似法1可以精确推导出一般势垒的透射系数1-3，只是在推导过程中要用到比较高深的数学知识。于是，有些文章将一般势垒分成多个宽度为的小方势垒，组成一维多阶梯势垒，并有应用鲁阿德（Rouard）递推方法4和一维阶梯位势递推关系5分别得出。</p><p>11、四、三维势箱,一、一维势箱模型,二、薛定谔方程处理一维势箱模型,三、对本征值和本征函数的讨论,1-3在一维势箱中运动的粒子,一、一维势箱模型求解Schrodinger方程的实例,1建立模型,1-3在一维势箱中运动的粒子。</p><p>12、第 5卷 第 4期 2 0 0 6年 7月 杭州师范学院学报 自然科学版 J o u r n a l o f H a n g z h o u T e a c h e r s C o l l e g e N a t u r a l S c i e n c e E d it i o n VoI 5 NO 4 J u 1 2 0 0 6 文章编号 1 0 0 8 9 4 0 3 2 0 0 6 0 4。</p><p>13、3.1 一维定态的一些特例,（一）一维运动 （二）一维无限深势阱 （三）宇称 （四）讨论,一、一维方势阱,（一） 一维运动,所谓一维运动就是指在某一方向上的运动。,此方程是一个二阶偏微分方程。若势可写成： V(x,y,z) = V1(x) + V2(y) + V3(z) 形式，则 S-方程可在直角坐标系中分离变量。,令 (x,y,z) = X(x) Y(y) Z(z) E = Ex + Ey。</p><p>14、第2章 一维势场中的粒子 习题2.1 在三维情况下证明定理1-2。 证明：实际上，只要在教材上对一维情形的证明中将一维变量x换为三维变量即可。 习题2.2 方程 的一般解亦可写为如下形式： 或 试分别用这两个一般解求解一维无限深势阱。 解：方法1：令势阱内一般解为 ，代入边界条件有 ， 解得： ，有 所以： 归一化可求得： 且有： 方法2：令势阱内一般解为，代入边界。</p>