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卧式螺旋卸料沉降离心机设计【全套CAD图纸和毕业答辩论文】

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编号:10588408    类型:共享资源    大小:1.19MB    格式:RAR    上传时间:2018-08-31 上传人:好资料QQ****51605 IP属地:江苏
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卧式 螺旋 卸料 沉降 离心机 设计 全套 cad 图纸 以及 毕业 答辩 论文
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目录

1  绪论 1

1.1  磁性材料 1

1.1.1  磁性材料的发展 1

1.1.2 磁性材料的生产工艺 5

1.2  离心机的概况 6

1.2.1  离心机的应用及其发展 7

1.2.2  离心机的分类 8

1.2.3  螺旋卸料沉降式离心机国内外研究现状 8

1.2.4  螺旋卸料沉降式离心机的概况 10

1.2.5  卧螺离心机的主要优点 11

1.2.6  卧旋离心机的主要缺点 11

2  卧式螺旋卸料沉降离心机的生产能力计算 12

2.1  生产能力概述 13

2.2  生产能力计算 13

3  卧式螺旋卸料沉降离心机的功率计算与电机选择 16

3.1  功率计算 17

3.1.1  启动转鼓等转动件所需功率 17

3.1.2  启动物料达到操作转速所需功率 20

3.1.3  螺旋输送沉渣所需功率 21

3.2  电机选择 22

4  V带设计计算 23

4.1  带动转鼓的V带设计计算 25

4.2  带动螺旋输送器的V带设计计算 28

5  转鼓壁的厚度校核 29

6  摆线针轮差速器设计计算 33

5.1  摆线针轮差速器概述 30

5.2  摆线针轮行星差速器个参数的确定 32

5.3  摆线针轮差速器输入轴与输出轴的设计计算 45

7  离心机的日常保养 46

参考文献 47

致谢 49

      1  绪论

1.1  磁性材料

1.1.1 磁性材料工业现状

1、产品产量和产值不适配

    目前,我国的磁性材料工业在产量方面已经初具规模,根据本行业协会的统计,1998年我国的永磁铁氧体销售量约11.5万吨(其中粘结铁氧体0.5万吨),出口约6.5万吨。软磁铁氧体销售量约4.2万吨(其中偏转磁芯约1万吨),出口约1万吨。稀土钕铁硼成品销售约4100吨,铝镍钴约2000吨。中低档产品占据了较大的国际市场,但在高档产品方面还没有形成较强的实力,缺少国际竞争能力。从行业整体来看,我国的磁性工业与国外先进国家相比,存在着管理水平低、制造工艺落后,产品质量差和产品档次低的问题。


2、磁性产品性能偏低 

国内的磁性材料产品的大部分集中在低档次,缺少参与国际市场竞争的能力。另外,价格低廉,赢利极微薄。永磁铁氧体以扬声器磁体为主,产品性能在Y30以下。电扬磁瓦的性能在Y30H-1,但大批量生产时性能不够稳定。软磁铁氧体的产品集中在消费类产品,工业类磁芯的产量较少。大批量生产的功率铁氧体材料的性能相当于日本TDK产品的PC30版号;高磁导率铁氧体的μ在6000左右。少数企业能小批量生产PC40牌号和磁导率达到10000以上的产品。钕铁硼磁体的生产性能一般在N35左右(磁能积为35MGOE),N40以上和高矫顽力牌号N38H。N32SH的只有少数企业能生产。国外推出的新牌号已经达到N50,N48H。


3、生产工艺和设备相对落后 

目前,我国的磁性材料专用设备销售总额达到1.43亿元,能提供成套成线的磁性材料生产设备。“十五”期间我国磁性材料的性能和档次将会有新的提高,同时,由于国内外竞争激烈,要求产品成本不断降低。为此,磁性材料专用设备应开发自动化程度高,低能耗和高效率的设备。工装设备的改善,可使磁性产品提高一个档次,采用自动化程度高的连续生产线,能减少人为因素的影响,保证产品的一致性。





1.1.2   我国磁性材料工业发展前景


    磁性材料是各种电子产品主要的配套产品,无论是消费类家电产品和工业类整机,如计算机、通讯设备、汽车以及国防工业均离不开磁性材料。据专家分析,世界磁性材料市场将以15%的年增长率发展,我们在表2列出各类磁性材料世界增长情况。今后5年内,中国的磁性材料工业主要将在质量和性能方面得以提高,在产量方面增长的速度会较慢。同时,一些发达国家以及港台地区的磁性材料工业向中国转移。总产量要突破预测的数字。


内容简介:
Parrondo 悖 论 表 明 ( 1) ( 2) , 交 替 进 行 的 2 个 输 的 博 弈 游 戏 会 最 终 导致 赢 。 但 这 个 令 人 惊 奇 的 结 果 只 是 用 来 解 答 简 单 的 博 弈 架 构 。 而 对 于 棘 齿势 ( 3) , 特 别 是 脉 冲 式 棘 齿 势 ( 4) ( 5) 能 够 维 持 一 个 粒 子 在 两 个 外 在 势 能下 交 替 运 动 , 且 其 中 任 何 一 个 都 无 法 产 生 纯 粹 的 运 动 。 尽 管 这 种 现 象 和Parrondo 悖 论 有 性 质 上 的 矛 盾 , 但 二 者 之 间 的 关 系 一 直 很 “融 洽 ”( 事 实上 , 这 促 成 了 我 们 对 于 博 弈 游 戏 的 启 发 ) , 而 最 近 在 致 力 于 推 导 出 两 者 之 间的 关 系 ( 6) ( 7) 。在 这 里 , 我 们 重 新 列 出 了 主 方 程 , 利 用 脉 冲 棘 齿 势 中 FokkerPlanck方 程 来 清 晰 地 描 述 它 们 的 关 系 。 这 样 , 我 们 就 能 够 按 照 博 弈 游 戏 中 的 概 率 定义 给 出 动 力 学 表 达 式 以 及 电 学 表 达 式 , 同 样 , 给 出 棘 齿 势 , 我 们 就 能 对 应博 弈 游 戏 来 构 建 出 它 的 势 能 。Parrondo 悖 论 中 , 参 与 者 投 掷 不 同 的 硬 币 出 现 正 ( 反 ) 面 则 赢 ( 输 )得 一 单 位 的 资 金 , 尽 管 提 出 了 许 多 可 能 性 (8)(9)(10)( 11) ( 12) ( 13)( 14) , 这 里 我 们 只 考 虑 最 原 始 的 那 种 赢 的 可 能 性 。 定 义 为 资 金 的 实 际 价iP值 , i 为 系 数 , 来 给 出 完 全 指 定 的 集 合 或 概 率 。 则 对 于 任 意,.10LPk 都 是 一 个 公 平 的 博 弈 , 输 赢 都 相 等 , 有 :。)(001ii PiLPiL这 个 悖 论 表 明 了 交 替 进 行 ( 随 机 或 者 周 期 ) 两 个 公 平 的 博 弈 游 戏 可 以产 生 赢 的 结 果 。 举 例 来 说 , 定 义 交 替 的 博 弈 游 戏 A 为 定,2/1ii义 游 戏 B 为 且 p0=1/10,p1=p2=3/4,这 样 产 生 了 赢 的 结 果 , 尽 管 游 戏 A3L和 游 戏 B 都 是 公 平 的 游 戏 。定 义 一 个 离 散 次 数 , 则 每 投 掷 一 次 硬 币 增 加 1。 如 果 我 们 定 义Pi 为 次 数 下 i 所 对 应 的 资 产 的 概 率 , 能 够 得 到 下 列 方 程 :)()( )(1)( 1i01i- ii PaaPaP( 1)这 里 指 当 资 产 为 时 赢 的 概 率 , 指 当 资 产 为 时 输 的 概 率 ,i1-a1i i1a1i并 且 为 了 完 整 性 , 我 们 已 经 介 绍 了 为 资 产 i 不 变 时 的 概 率 ( 一 个 基 本 没ia有 考 虑 Parrondo 悖 论 的 博 弈 游 戏 ) 。 这 里 注 意 , 之 前 按 照 规 则 的 描 述 , 我们 已 经 设 定 了 概 率 , , 并 不 取 决 于 次 数 , 很 明 显 这 满 足 :i1-i0i1+ + =1 。 ( 2)i1-i0确 保 这 个 概 率 为 : 。 )(1)(ii PP这 样 可 以 连 续 写 出 主 方 程 :, )(J-)(-( i1ittpii ( 3)当 前 给 出= , )(Ji)(D-)(-)()( 21 1ii1 iii PPF( 4)且 : , 11iiia)(211iii a( 5)这 是 与 FokkerPlank 离 散 方 程 (15)中 一 个 电 流 的 概 率 P(x, t)一 致 的 形式xtJtx),(),(( 6)以 及 电 流xtPDtxPFtxJ ),(),(),(( 7)这 里 有 一 般 的 趋 势 , 及 其 映 射 。 如 果 和 分 别 是 时)(x)(xt间 和 空 间 的 离 散 变 量 , 那 么 有 , ,可 以 清 晰 的 得 到it, . )(xiFti )()(2xiDxti ( 8)这 里 离 散 和 连 续 的 概 率 与 有 关 , 并 且 考 虑 到xtiPi),()(连 续 极 限 有 极 值 , 在 这 种 情 况 下txMxt20,lim且 。)(1ixFi )(1xiDMi 现 在 , 我 们 考 虑 了 的 情 况 , 因 于 是 有 :0oa1iiaP, 2/1Di iipF21( 9)并 且 电 流 只 不 过 是 到 1 的 概 率 变)()() 1iii PppJ i化 。因 恒 定 电 流 , 我 们 发 现 从 ( 4) 导 出 的 固 定 的 能 够 解 决 边 界JistiP情 况 下 的 循 环 关 系 :stListiP121/iJjDVDvsti FeNeji( 10)则 电 流12/iJjDVDVFeNeJji( 11)是 从 得 到 的 归 一 化 常 数 , 这 些 表 达 式 中 我 们 介 绍 了 势N10stiLiP能 按 照 博 弈 游 戏 形 式 的 概 率iV1ln1lnij jjiJjji pDFDV(12)零 电 流 的 情 况 下 ,暗 示 了 周 期 的 势 能 。 这 种 情 况 再 次 出0J 0Vl现 在 这 样 公 平 的 博 弈 中 , 那 么 得 出 指 数 函 数)1(ii PL注 意 方 程 ( 12) 分 为 极 限 到DVstiiNeP/ 0x或 ,即 为 推 力 和 移 动 系 数dxFMx)()(1 VM)()( )(xF之 间 的 一 个 通 常 的 关 系 。按 照 势 能 , 获 取 博 弈 概 率 的 逆 运 算 需 要 解 出 方 程 ( 12) 在( 17) 这 种 极 限 情 况 :LF0 )1(1)1()( /)( / 101 ij DVVjDVLJJDvii jjLjji eee(13)通 过 已 给 的 概 率 集 合 , 利 用 ( 12) 这 些 结 果 可 以 得 到 随 机 概,.10LP率 ( 和 电 流 ) , 利 用 ( 12) ; 以 及 逆 运 算 : 获 得 了 随 机 的 势 能 下 博 弈 游iVJ戏 的 概 率 , 利 用 ( 13) 。 注 意 交 替 进 行 的 博 弈 结 果 , 表 示 时 游 戏2/1iPA 的 概 率 , 以 及i图 1: 左 边 : 因 公 平 的 博 弈 B, 从 12 中 可 以 定 义 在时 的 势 能 。 右 边 : 在4/3,0/20pp iV时 博 弈 B 的 势 能 , 结 果 来 自 于 随 机 变 化 的 博 弈8531B 和 一 个 博 弈 A 在 概 率 的 情 况 , 。2/1pi i通 过 , 定 义 一 个 博 弈 B 的 集 合 对 应 了i)1( ip ,.10LP一 个 概 率 集 合 , 又 因 变 量 , 得 到 这 种 关 系 :,.10LPsFiii( 14)并 且 相 关 概 率 服 从 ( 12) 。我 们 给 出 了 两 个 应 用 了 上 述 形 式 的 例 子 , 在 第 一 个 中 我 们 计 算 了 公 平 的博 弈 和 赢 的 博 弈 的 随 机 概 率 , 概 率 时 博 弈 B 和 博 弈 A 的 随 机 结B 2/1合 是 不 变 的 概 率 , 而 悖 论 ( 1) 最 基 本 的 解 释 中 , 产 生 了 图 1 的 结 果 , 这 里注 意 组 合 博 弈 的 势 能 是 如 何 显 示 区 域 中 那 种 大 幅 增 加 的 不 对 称 性 。图 2: 左 边 : 在 时 的 棘 齿 势 。 那 些 零 星 的 离 散 值 适 用 于 博 弈3.1,9ALB 的 定 义 。 右 边 : 从 概 率 的 博 弈 A 和 博 弈 B 得 到 了 组 合 博 弈 的2/ B势 能 离 散 值 ,其 中 的 线 是 在 条 件 下iV 0952.),()( xaVxV的 预 估 。第 2 个 应 用 即 为 输 入 势 能)Lx4sin(1)x2sin()(LAxV( 15) 已 被 广 泛 应 用 于 棘 齿 原 型 。 设 , , 将 时 的 概 率iViei,1离 散 化 , 利 用 ( 13) 我 们 可 以 得 到 一 个 概 率 集 合 。 因 势 能,.0LP是 周 期 性 的 , 则 博 弈 的 B 的 结 果 取 决 于 这 些 概 率 是 公 平 的 且 当 前)(xV为 零 。 博 弈 A 也 同 样 取 决 于 , 。 我 们 绘 制 了 图 2 博 弈J 2/1pi i和 博 弈 的 势 能 , 时 博 弈 A 和 博 弈 B 的 随 机 组 合 , 再 次 注 意 , 与B 2/1赢 的 博 弈 B 一 样 , 已 经 倾 斜 了 。 如 图 3 所 示 电 流 基 于 交 替 进 行 的 博 弈iV JA 和 B。图 3: 方 程 ( 11) 得 出 的 电 流 , 作 为 交 替 进 行 的 博 弈 A 和 B 的 概 率 函J数 。 博 弈 B 被 定 义 为 在 时 离 散 化 的 棘 齿 势 , 对 应 最 大 值9,4.0LA57.0综 上 所 述 , 我 们 已 经 利 用 FokkerPlanck 方 程 写 出 了 主 方 程 来 描 述 过阻 尼 状 态 的 布 朗
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