《西南交大理论力学》PPT课件.ppt

1,第十章 动量定理,理论力学,2,实际上的问题是： 1、联立求解微分方程(尤其是积分问题)非常困难 2、大量的问题中，不需要了解每一个质点的运 动,仅需要研究质点系整体的运动情况。,动力学普遍定理概述,对质点动力学问题： 可由前一章内容建立运动微分方程求解。,对质点系动力学问题： 可以逐个质点列出其动力学微分方程 联立求解，但求解过程很复杂。,从本章起, 将要讲述解答动力学问题的其它方法, 即动力学普遍定理(包括动量定理、动量矩定理、动能定理及由此推导出来的其它一些定理)，它们从不同的侧面揭示了质点和质点系总体的运动变化与其受力之间的关系，可以求解质点系动力学问题。,3,它们以简明的数学形式， 表明两种量 ： 1、一种是同运动特征相关的量(动量、动量矩、动能等)； 2、另一种是同力相关的量(冲量、力 矩、功等) 之间的关系，从不同侧面对物体的机械运动进行深入的研究。 在一定条件下，上述特征量用这些定理来解答动力学问题非常方便简捷 。,本章中研究质点和质点系的动量定理，建立了动量的改变与力的冲量之间的关系，并研究质点系动量定理的另一重要形式质心运动定理。,4,111 动量与冲量 112 动量定理 113 质心运动定理,第十一章 动量定理,5,11-1 动量与冲量,一、动量 在日常生活和工程实践中可看出，质点的速度和质量的乘积表征了质点机械运动的强弱，例：枪弹：速度大，质量小； 船：速度小，质量大。 1.质点的动量：质点的质量与速度的乘积 mv 称为质点的动量。 是瞬时矢量，方向与v 相同。单位是kgm/s。,2.质点系的动量：质点系中所有各质点的动量的矢量和。,式中n为质点数，mi为第i个质点的质量，vi为质点速度矢量。,6,如i质点的矢径为ri ，其速度为 ，代入上式，因mi不变，则有：,令 为质点系总质量，与重心坐标类似，定义质点系质量中心（质心）,上式表明，质点系的动量等于质心速度与其全部质量的乘积。,7,刚体是由无限多个质点组成的不变质点系，质心是刚体内某一确定的点。对于质量均匀的规则刚体，质心就是几何中心，由上式可以方便的计算刚体或者刚体系统的动量。对刚体系有,8,例曲柄连杆机构的曲柄OA以匀 转动，设OA=AB=l ,曲柄OA及连杆AB都是匀质杆, 质量各为m , 滑块B的质量也为m。求当 = 45时系统的动量。,滑块B：,解: 曲柄OA：,连杆AB：,P为速度瞬心，,9,由几何关系不难得,10,如力F 是变矢量（包括大小和方向的变化）：在微小时间间隔内，力F的冲量称为元冲量。,如力F是常矢量：,而力F在时间t内的冲量为矢量积分：,二冲量 力与其作用时间的乘积称为力的冲量，冲量表示力在其作用时间内对物体作用的累积效应的度量。例如，推动车子时，较大的力作用较短的时间，与较小的力作用较长的时间，可得到同样的总效应。,元冲量为,11,11-2 动量定理,1质点的动量定理,上式是质点动量定理的微分形式，即质点的动量对时间的导数等于作用于质点的力，或质点动量的增量等于作用在质点上的元冲量。,上式是质点动量定理的积分形式，即在某一时间间隔内，质点动量的变化等于作用于质点的力在此段时间内的冲量。,对上式积分，时间由0到t，速度由v0变为v，得,12,2质点系的动量定理,设质点系有n个质点，由质点动量定理，对质点系内任一质点 i，,质点系的内力与外力 外力：所考察的质点系以外的物体作用于该质点系中各质点的力。内力：所考察的质点系内各质点之间相互作用的力。 对整个质点系来讲，内力系的主矢恒等于零，内力系对任一点（或轴）的主矩恒等于零。即：,13,对整个质点系，有n 个方程，相加得,因质点系动量增量为：,上式是质点系动量定理的微分形式，表明质点系动量的增量等于作用在质点系的外力元冲量的矢量和；也表明质点系动量对时间的导数等于作用于该质点系外力的矢量和。,或,上式可变为,14,上式为质点系动量定理的积分形式，表明在某一时间间隔内，质点系动量的改变量等于在这段时间内作用于质点系外力的冲量矢量和。,对上式积分，得,或,另外，从上述定理可看出，质点系的内力不能改变质点系的动量，但可以可以引起系统内各质点动量的传递。,15,如果质点系受到外力之主矢等于零，质点系的动量将保持不变，即,动量定理是矢量式，在应用时应采用投影式，在直角坐标系的投影式分别为：,3质点系动量守恒定律,同样，如果质点系受到外力之主矢在某一坐标轴上的投影等于零，质点系的动量在该坐标轴上的投影也保持不变，即,以上结论称为质点系动量守恒定律。,16, 动画,冰 上 拔 河,17, 动画,18,反 冲 运 动, 动画,19,例2 质量为m1的大三角形柱体, 放于光滑水平面上, 斜面上另放一质量为m2的小三角形柱体,求小三角形柱体滑到底时,大三角形柱体的位移。已知系统初始静止。,受力分析，,则小三角块,小三角块相对大三角块速度为 ，,20,由水平方向动量守恒及初始静止 ；则,21,火炮（包括炮车与炮筒）的质量是 m1，炮弹的质量是 m2，炮弹相对炮车的发射速度是 vr ，炮筒对水平面的仰角是 j（图a）。设火炮放在光滑水平面上，且炮筒与炮车相固连，试求火炮的后坐速度和炮弹的发射速度。,例3,22,解:,炸药（其质量略去不计）的爆炸力是内力，作用在系统上的外力在水平轴 x 的投影都是零，即有Fx = 0；可见，系统的动量在轴 x 上的投影守恒。,取火炮和炮弹（包括炸药）这个系统作为研究对象。,设火炮的反座速度是 vm1，炮弹的发射速度是 v，对水平面的仰角是 （图b）。,23,px = m2vcos m1vm1 = 0,另一方面，对于炮弹应用速度合成定理，可得,v = ve + vr,考虑到 ve = vm1，并将上式投影到轴 x 和 y 上，就得到,vcos = vrcos j vm1,vsin = vrsin j,联立求解上列三个方程，即得,考虑到初始瞬时系统处于平衡，即有pox=0，于是有,24,运动分析：设经过时间后，流体ab运动到位置a1b1，则,例4 流体流过弯管时， 在截面a和b处的平均流速分别为 求流体对弯管产生的动压力(附加动压力)。 设流体不可压缩，流量Q(m3/s)为常量， 密度为 (kg/m3）。,解：,取截面a与b之间的流体作为研究的质点系。,受力分析如图示。,25,由质点系动量定理；得,计算 时，常采用投影形式,即,静反力 ，动反力,与 相反的力就是管壁上受到的流体作用的动压力,26,质点系在力作用下其运动状态跟跟质点系质量分布状态有关，前面已定义了质心的位置，即,11-3 质心运动定理,1. 质量中心,质心位置反映出质点系质量分布的一种特征，在动力学中该概念具有重要地位，计算中常用直角坐标下的投影式，即,27,2. 质心运动定理,由于质点系动量等于质点系质量与质心速度乘积，则动量定理的微分形式可写成,对质量不变质点系，该式改写为,上式表明质点系质量与质心加速度乘积等于质点系外力矢量和，该规律称为质心运动定理； 它同质点动力学基本方程 相似，可以把质点系质心运动看作一个质点的运动，此质点集中了质点系的质量和外力。,28,3. 质心运动守恒定律,从质心运动定理知，如果作用于质点系外力主矢为零，则质心作匀速直线运动；若开始静止，则质心位置不变。如果作用于质点系的所有外力在某个轴上投影的代数和恒为零，则质心速度在该轴上投影不变；若开始速度为零，则质心在该轴坐标不变。该结论称为质心运动守恒定律。,只有外力才能改变质点系质心的运动, 内力不能改变质心的运动，但可以改变系统内各质点的运动。,29, 动画,30, 动画,31, 动画,32, 动画,33, 动画,34, 动画,35, 动画,36, 动画,37, 动画,38, 动画,39, 动画,40,解: 取整个电动机作为质点系研究， 分析受力， 受力图如图示 运动分析：定子质心加速度a1=0， 转子质心O2的加速度a2=e2， 方向指向O1。,例5 电动机的外壳固定在水平基础上，定子的质量为m1, 转子质量为m2 , 转子的轴通过定子的质心O1, 但由于制造误差, 转子的质心O2 到O1 的距离为e 。 求转子以角速度 作匀速转动时，基础作用在电动机底座上的约束反力。,41,根据质心运动定理，有,可见，由于偏心引起的动反力是随时间而变化的周期函数。,a1=0，,a2=e2,42,解：取起重船，起重杆和重物组成的质点系为研究对象。,例6 浮动起重船, 船的重量为P1=200kN, 起重杆的重量为 P2=10kN, 长l=8m，起吊物体的重量为P3=20kN 。 设开始起吊时整个系统处于静止，起重杆OA与铅直位置的夹角为q1=60, 水的阻力不计, 求起重杆OA与铅直位置成角q2 =30时船的位移。,受力分析如图示， ，且初始 时系统静止，所以系统质心的位置坐标 xC保持不变。,43,船的位移x，杆的位移,重物的位移,计算结果为负值，表明 船的位移水平向左。,44,例7 如图所示，均质杆OA，长 ,重为 ，绕O 轴在铅垂面内转动。杆与水平线成 角时，其角速度和角加速度分别为 和 ，求该瞬时轴O 的约束反力。,解:取杆OA为研究对象，受力如（b）图所示。取坐标系Oxy，杆OA质心加速度为：,方向如图（b）所示。则：,45,由质心运动定理得：,解得：,本题约束反力也可表示为切向力和法向反力，读者可自己进行求解。,46,解：AB杆初始静止，且有,即沿x轴方向质心位置应守恒，质心C始终在y轴上，A点的坐标可表示为：,消去 ，得：,即A点的轨迹为椭圆。,47,物块A可沿光滑水平面自由滑动，其质量为mA；小球B的质量为mB ，以细杆与物块铰接，如图所示。设杆长为l，质量不计，初始时系统静止，并有初始摆角j0；释放后，杆近似以 规律摆动（k为已知常数），求物块A的最大速度。,例9,48,49,取物块和小球为研究对象，其上的重力以及水平面的约束力均为铅垂方向。此系统水平方向不受外力作用，则沿水平方向动量守恒。,细杆角速为 ，当 时，其绝对值最大，此时应有 ，即 。,解：,由此，当细杆铅垂时小球相对于物块有最大的水平速度，其值为,50,当此速度vr向左时，物块应有向右的绝对速度，设为v，而小球向左的绝对速度值为va=vrv。根据动量守恒条件，有,解出物块的速度为,当 时，也有 。此时小球相对于物块有向右的最大速度 kj0l ，可求得物块有向左的最大速度,51,曲柄滑块机构如图所示。设曲柄OA受力偶作用以匀角速度w 转动，滑块B沿x轴滑动。若OA=AB=l，OA及AB皆为均质杆，质量皆为m1，滑块B的质量为m2，不计摩擦 。试求支座O处的水平约束力。,例9,52,选取整个机构为研究对象，其水平方向只承受O处约束力的作用。列出质心运动定理在x轴上的投影式,此系统质心坐标为,解：,将xC对时间取二阶导数,代入上式（a），求得,（a）,53,整个系统在铅垂方向除有重力外，O，B两处受有y方向约束力Fy和FN。列出质心运动定理在y轴上的投影式,质心yC对时间取二阶导数，代入上式，求得,以整个系统为研究对象，只能求出O，B两处y向约束反之和，而不能分别求出各自的值。,54,质量为mA的小棱柱体A在重力作用下沿着质量为mB的大棱柱体B的斜面滑下，设两柱体间的接触是光滑的，其斜角均为q。若开始时系统处于静止，不计水平地面的摩擦。试求：（1）当棱柱A沿斜边相对棱柱B滑下距离l 时，棱柱B移动的距离d ；（2）棱柱B的加速度aB；（3）地面的铅直约束力F。,例10,55,56,(1)棱柱B移动的距离d A ，B两棱柱均为平动，研究对象为此两物体组成的整体，Ox轴方向动量守恒。开始时系统静止，故,解：,对上式求导得,57,应用质心运动定律，小棱柱体A的运动方程,上两式消去质量mA和斜边法向力FN，经简化