（粒子物理与原子核物理专业论文）200gev质子质子碰撞中“软”、“硬”过程的研究.pdf

中国科学技术大学博士论文黄胜利 摘要 本论文详细介绍了在2 0 0 g e v 质子一质子对撞中“软”过程和“硬”过程的研究结 果。在实验上区分“软”、“硬”相互作用过程的方法主要是通过一种简单的喷注重建 的方法来完成。我们首先在实验上定义一种喷注重建的简单方法，即要求如果是一个 喷注事件，必须有一条主径迹( l e a d i n gp a r t i c l e ) 的横动量大于1 g e v c ，同时要求在以 这条主径迹为轴的半径r = s q r t ( a r i 2 + 巾2 ) 为o 7 的圆锥相空间内必须有另一条径迹，它 的横动量要大于o ，2 g e v c 。如果，一个事例含有一个满足这种定义的喷注，就称为 “硬”事例，反之，则称为“软”事例。相似的定义也运用在最近t e v e t r o n 上c d f 谱仪的实验分析结果中。通过这种定义的方法，我们可以将s t a r ( s o l e n o i d a l t r a c k e r a tr h i c ) 探测器在m n 3 中所采集的2 0 0 g e v 质子质子对撞的“最小偏置”事例 ( m i n i m u mb i a se v e n t s ) 分为两组：一组为“软”事例，另一组为“硬”事例。我们对 所得到的“软”事例和“硬”事例以及“最小偏置”事例都作了详细的分析，其中包 括不同带电粒子多重数下，单举的带电强子的不变微分产额随横向动量的分布，以及 其平均横向动量和带电粒子多重数的关系。对于这三种事例，本文还给出了在不同带 电粒子多重数下，单举的7 【一，k - ，p 的不变微分产额随横向动量的分布以及这些粒子的 平均横向动量、k 一r e ，p n 一的产额比和带电粒子多重数的关系。 本文得到的结果与c d f 的结果进行比较证明，在r h i c 能量上，“软”事例中带 电末态强子的平均横向动量和粒子多重数的关系和t e v e t r o n 能区得到的关系是一致 的，与碰撞的质心系能量无关。而“硬”事例以及“最小偏置”事例都不具有这样的 性质。这一结果和现在的理论和模型的预测都不相符合，这表明需要有现有模型外的 新物理的引入。通过分析n 一，k 一，p 及单举的带电强子的平均横动量和带电粒子多重数 的关系，我们发现，在几乎没有“硬”的或“半硬”的散射过程的“软”事例当中， 即使在很小的事例多重数区，k 一，p 及单举的带电强子的平均横动量依然随带电粒子 多重数上升，这表明“硬”的或“半硬”的散射过程产生的小喷注不是导致平均横动 量随粒子多重性上升的唯一原因。我们还分析了k 一冗一，p r t 一产额比和带电粒子多重数 的关系，来研究“硬”过程和“软”过程对奇异粒子和重子产额的影响。通过将分析 的结果和各种模型的计算( 例如p y t h i a ，h i j i n g ) 以及核- 核碰撞的实验结果进行 比较表明，在“硬”的相互作用中，k - r c 一，p 犷的产额比要大于“软”的事例。由于 “软”事例和“硬”事例的主要差别是，“硬”事例太都含有小喷注的事件而“软” 事例中没有。因此，我们认为，这科，产颞比的差别主要是由于小喷注造成的，我们相 信，这分析结果对于理论上思考和理解小喷注的碎裂函数，以及小喷注在强子强 子，核一核碰撞中对各种粒子产生的机制影响有着重要的意义。这些研究结果张贴在 2 0 0 4 年“q u a r km a t t e r ”国际会议上。 在本篇论文中，还详细介绍了我在博士工作期间在探测器方面的研究工作。其中 中国科学技术大学博士论文黄胜利 包括对用于s t a r 谱仪的飞行时间探测器( t i m e o f - f l i g h t ) 的多间隙电阻板室 ( m u l t i g a pr e s i s t i v ep l a t ec h a m b e r ) 的测量研究，以及s t a r 飞行时间探测器的模拟。 多气隙电阻板室作为一种新型的时间探测器，由于其优越时间性能和造价，使其成为 近年来探测器研究中的热点。本文阐述了用于研究多气隙电阻板室的宇宙线测试平台 的性能和在该平台上对多气隙电阻板室的测量结果。在博士工作期间研制的多闪烁体 宇宙线测试平台的时间分辨可以达到7 0 p s 左右，满足了测量、研究和生产多气隙电 阻板室的需要。在这套测量平台上测得的多气隙电阻板室的时间分辨为8 0 p s 左右， 探测效率可以达到9 0 以上。本文还介绍了对多气隙电阻板室的飞行时间探测器的初 步模拟结果。通过对整个飞行时i 刈探测器的模拟得到，飞行时问探测器在2 0 0 g e v 的 a u a u 中心碰撞中的侵占率小于l o 。在多气隙电阻板室的时间分辨率为8 0 p s 的情 况下，飞行时间探测器可以将s t a r 谱仪对7 c 介子，k 介子的鉴别能力提到1 7 g e v c 以上，对k 介子和质子( 反质子) 的鉴别能力可以达到2 4 g e v e 以上。这些测试和 模拟的结果为多问隙电阻板室的飞行时间探测器的一个t r a y 在r h i c 上顺利运行奠定 了良好的基础，一些重要的物理结果已经在这个t r a y 的运行中取得。 中国科学技术大学博上论文黄胜利 a b s t r a c t i nt h i sp a p e r , ad e t a i l e ds t u d yo f h a r d a n d “s o f t i n t e r a c t i o n si np r o t o n1p r o t o n c o l l i s i o n sa tr h i cf o r 、s = 2 0 0 g e vi sp r e s e n t e d t h ed a t ao fp r o t o n + p r o t o nc o l l i s i o n sa t 2 0 0 g e va tr h i ca r eo b t a i n e df r o mt h es o l e n o i d a lt r a c k e ra tr h i c ( s t a r ) i nr u n 3 t h e m i n i m u mb i a se v e n t sa r es e p a r a t e di n t ot w oe v e n tc l a s s e sb yj u d g i n gw h e t h e rt h ee v e n th a s a tl e a s ta j e tc l u s t e ro rn o t t h e j e tc l u s t e ri sd e f i n e da so n et r a c kw i t hp t i 0g e v ca n da t 1 e a s to n eo t h e rt r a c kw i t hp t 0 2g e v ci nac o n ew i t has i z eo fr = 1 1 2 + 巾2 ；0 7 t h e t r a n s v e r s em o m e n t u m ( p t ) s p e c t r aa n dt h em e a np t ( ) o ft h ei n c l u s i v ec h a r g e d h a d r o n sa r em e a s u r e da n da n a l y s e di nm i n i m u mb i a s “s o f t ”a n d ”h a r d ”e v e n tc l a s s e s t h e s er e s u l t sa r ec o m p a r e dw i t ht h er e s u l t sf r o mc d fa tt e v e t r o ne n e r g y f u r t h e r m o r e ，w e s t u d yt h ed i f f e r e n c e o fs t r a n g e n e s sa n db a r y o np r o d u c t i o nb e t w e e n s o f t ”a n d h a r d ” i n t e r a c t i o n sb yu s i n gt p cd e d xt oi d e n t i f y7 1 ：- ，k - ，a n dpi np r o t o n + p r o t o nc o l l i s i o n s i t i sf o u n dt h a tt h em u l t i p l i c i t yd e p e n d e n c eo f o ft h ei n c l u s i v ec h a r g e dh a d r o ni n “s o f t ” e v e n t si np r o t o n + p r o t o nc o l l i s i o n sd o e sn o tc h a n g ei nt h ec m se n e r g yr a n g ef r o mr h i c t ot e v e t r o n w h i l et h e r ei sn os u c hs c a l i n gb e h a v i o ri nm i n i m u mb i a sa n d “h a r d ”e v e n t s t h eb a r y o na n ds t r a n g e n e s sp r o d u c t i o nd e r i v e df r o mt h ep a r t i c l er a t i o so fk i n - a n dp 7 一 a r em e a s u r e dt ob ed i f f e r e n ti n ”s o f t ”a n d ”h a r d ”e v e n t s t h e s er e s u l t sa r ec o m p a r e dt o m o d e lp r e d i c t i o n so fp y t h i aa n dh i j i n ga n dr e s u l t sf r o ma u o a uc o l l i s i o n sa tr h i ct o h e l pu su n d e r s t a n dt h em i n i j e tf r a g m e n t a t i o na n dp a r t i c l ep r o d u c t i o n si np r o t o n + p r o t o n a n dau+auc o l l i s i o n s t h e s er e s u l t sh a v e b e e np o s t e r e di nt h eq u a r km a t t e r2 0 0 4 i n t e r n a t i o n a lc o n f e r e n c e i nt h i sd i s s e r t a t i o n ，t h es t u d yo nt h en e w t y p et i m i n gd e t e c t o r ，m u l t i g a pr e s i s t i v e p l a t ec h a m b e r ( m r p c ) a n dt h es i m u l a t i o no ft i m e - o f - f l i g h t ( t o f ) d e t e c t o rw i t hm r p c a r ea l s oi n t r o d u c e d i nt h i sp a r tw o r k ，ac o s m i ct e s t i n gs y s t e mw i t hat i m er e s o l u t i o no f 7 0 p so r s ow a ss e tu p w i t ht h i ss y s t e m ，t h ep r o p e r t i e so ft h em r p ci n c l u d i n gt h et i m i n g r e s o l u t i o n ，e f f i c i e n c y , c r o s st a l k sa n ds oo na r et e s t e da n ds t u d i e d t h et i m i n gr e s o l u t i o no f t h em r p ci sm e a s u r e dt ob ea b o u t8 0 p sa n dt h ee f f i c i e n c yi sa b o v e9 0 t h es i m u l a t i o n s o f t w a r es t r u c t u r eo faf u l lm r p c - t o fi ss e tu pt o o f r o mt h es i m u l a t i o n ，i ti sf o u n dt h e m r p c - t o fh a ss m a l lo c c u p a n c y ( 0 ，色的反屏蔽效应大于屏蔽效应，因此q c d 表现为渐进自由的特征。 f t m 32 中的a 是一个强相互作用的标度常数。实验测得，人大约为0 2g e v ( 1 f m ) 。 图2 2 显示的为强制合常数和传递动量q 2 的关系。图2 2 中的点是根据实验并结合 q c d j 算得来。从图2 2 可知，随着传递动量o ，的增大，强耦和常数将变得越来越小。 这表明，当q 2 a 2 ，强相互作用的耦合常数c 【s m 2 7 强子一强子相互作用过程 强子一强予相互散射的过程可以表示为图2 4 所示。尽管强子是无色的，但是它 却携带着一团有色的部分子。这些部分子按照一定的分布形式存在于强子当中。当两 个强子相互接近时，由于相互作用，部分子在强子中的色荷分抑形式也会被改变，我 们称之为极化效应。强子强子相互作用的散射过程非常复杂，最终术态的产生，我 们只能用一些经验的唯象形式来做一些描述。 分 q ( 1 q f f l - l ( i f l l e n t s 图2 4 强子强子碰撞简单示意图 f i 9 2 4n a i v ep i c t u r eo fag e n e r i ch a d r o n h a d r o ns c a t t e r i n g t h eh a d r o nc o m i n g f r o mt h el e f t ，a f t e rc o l l i s i o n ，f r a g m e n t si n t on e wh a d r o n s t h eo t h e rh a d r o nd o e s n o tf r a g m e n ta n di ss a i dt ob ea l e a d i n g ”p a r t i c l e m a n ys o f th a d r o n sa r e p r o d u c e di nt h ec e n t r a lr e g i o n 整个强子强子相互散射的过程可以唯象的按照相互作用的剧烈程度分为四个部 ) 弹性相互作用o - e l ( e l a s t i cc o l l i s i o n ) 中国科学技术大学博士论文黄胜利 m 单衍过程o s d ( s i n g l ed i f f r a c t i v ec o l l i s i o n ) i i i ) 双衍过程u d d ( d o u b l ed i f f r a c t i v ec o l l i s i o n ) i v ) 非衍射过程f i n d ( n o n d i f f r a c t i v ec o l l i s i o n ) 对于单衍或双衍的散射过程，强子一强子相互散射的过程，相互作用的一个或两 个强子受到的作用很小，仅仅是被轻微的激发。由于这种激发效应，这些强子最后会 碎裂成一些末态粒子。这些粒子主要分布在前后大快度的区域里。对于只有一个强子 受到轻微激发而碎裂的过程，我们称为单衍过程。例如： p + p - p + ( p + 3 丁c ) 为一个典型的质子质子碰撞中的单衍过程。 、对于有两个强子受到轻微激发而碎裂的过程，我们称为双衍的过程。除去弹性散 射和衍射过程外的强子强子相互散射过程均被称为非衍散射过程。 整个强子强子相互散射过程的截面可以表示为： o t o t = g e l + g s d + o d d + o n d f u n 2 1 4 图2 5 质子质子和质子反质子的碰撞总截面和碰撞质心系能量的关系 f i 9 2 5t h e t o t a lc r o s ss e c t i o ni np - pa n dp p b a rw i t hd i f f e r e n tc m s e n e r g i e s 图2 5 显示的为不同质心系能量下整个强子强子相互散射过程的截面。如图2 5 所示，在高能情况下，质子质子相互作用和质子与反质子的相互作用的整个微分截 面几乎是一致的。 另一个重要的截面为非单衍的散射截面( n o n s i n g l e d i f f r a c t i v e ，n s d ) ，可以定义 为： o n s d = g d d + o n d f u n 2 1 5 由于我们实验中观测到的是中心快度区的事例，因此对单衍的事例一般会被触发 中国科学技术大学博： 论文黄胜利 排斥掉。而双衍的事例大部分会被实验获取。因此在实验上，主要测量的是非单衍的 过程。 整个非弹性的散射过程又可以分为“软”过程和“硬”的过程。在高能强子一强 予相互散射的过程中，碰撞覆盖着更小的x ，相互碰撞的部分子中的胶子和海夸克成 为主要参与碰撞的成分。它们纵向动量小( 见图2 3 ) ，产生的末态粒子主要集中在中 心快度区，而且具有的横动量也较小。我们称这一种相互作用的过程为“软”过程。 另一种情况主要包括两个夸克在很小的碰撞参数下直接相互作用。在部分子的图像 下，这两个部分子会相互很近的穿过并且大角度的散射出去。由于它们相互交换的动 量一般都很大，两个散射出去的部分子可以产生两个喷注。我们把这一过程称为“硬” 的相旦作用。 2 8 硬相互作用过程 强子强子相互散射过程中，当相互传递的横动量q _ 2 g e v c 时，可以用微扰q c d 来计算部分子之间单举过程的散射截面。如公式f u n 2 1 6 所示，在单举的硬散射过程 p + p - - h + x 中，最低阶的部分子部分子相互作用的不变微分截面可以表示为： 昂鬻肛蚴以，蜘胁胪嚆纵亿) f un 2 “ 其中x 。，x b 为部分子a ，b 所带的动量与质子的动量的比率。f a ( x 。，i 2 ) ，f b ( x b ，i - t 2 ) 是部分 子a ，b 的分布函数。“是a + b c + d 相互过程的传递四动量。d h ，。( z 。，) 为产生的部 分子c 的碎裂函数，z c = p d p 。为碎裂的强子所带的动量与部分子的动量的比。 2 9 粒子产生器和唯象模型 由于强子强子相互散射过程的复杂性，因此人们常常用一些经验的唯象模型和一 些粒子产生器来做一些近似研究。下而将介绍一些常用的产生器和模型。 2 9 1p y t h i a 产生器 p y t h i a 是由l u n du n i v e r s i t y 的理论组所开发的一种蒙特卡洛粒子产生器 1 3 】。 它是一种试图通过把微扰量子色动力学推广到低的横动量区域的方法。 在p y t h i a 模型种，最简单的产生粒子的方法是通过在两个相互作用的强予问交 换一个软的胶子。对于质子和反质子的相互作用中，当交换一个胶子后，两个参与作 用的质子和反质子在不改变内部部分子分布的情况下由无色的单态变为带色的八重 态。如果只考虑价夸克，每个色的八重态的重子将由一对色的三重态的夸克和色的反 中国科学技术大学博士论文黄胜利 三重态的d i q u a r k 组成。 如图2 6 所示：在质子反质子碰撞中，两对q u a r k ，d i q u a r k 之间将形成一个色的 管道。由于色管道内的势能接近于线性( v ( r ) r ) ，所以在色管道的场内，力基本上 是个常数。当夸克飞离时，它们会被这种相互作用力束缚，减速，再向反向运动。 然后又再次飞离，形成一个周期震荡。对于质子质子相互作用，同样可以产生这样 一对震荡的夸克反夸克弦。 色场将使一对无质量的夸克反夸克弦具有质量，当弦碎裂时，将产生一组更小的 弦，这些小的弦都带着原来的弦的一部分能量并会进一步碎裂。当它们的不变质量足 够小时，就可以形成一个强子或强子的团簇而停止碎裂 1 4 1 。通过这种方法，这个系 统最终形成许多的末态强子。如果这个过程中有由硬散射而来的胶子产生，这些胶子 将连接在这些弦上( k a n k s ) ，而进一步产生一对新的弦。这两条弦的一端连着胶子，一 端连着最初的弦。如图2 6 中的下图所示。当这两条弦都碎裂时，它们产生的强子就 会有一个角分布而不是完全轴对称的。 图2 6 上图：质子反质子碰撞，虚线代表弦 下图：含有一个硬胶子胶子散射过程的质子反质子碰撞过程 f i 9 2 6u p ：p ps c a t t e r i n g ；d a s h e dl i n e sr e p r e s e n tt h es t r i n g s l o w e r ：p ps c a t t e r i n gi n c l u d i n gah a r dg gs c a t t e r i n g 如果我们假设所有的部分子之间的相互作用都是独立发生，那么对于一个固定的 碰撞参数，部分子之间的碰撞次数服从一个泊松分布。部分子之间的硬散射截面可以 通过微扰q c d 的方法由f u n 2 1 6 计算出来。它的最小积分动量p t m i n 1 5 tg e v c 。 中国科学技术大学博十论文黄胜利 可以通过逐渐改变p t m m 的方法来获得一个连续的动量谱。我们设定一个截断值p t 0 p t o 和p t 州。有着同样的数量级，约为2 g e v c 。当p - r p t 0 时，完全用微扰q c d 的过 程进行计算。当p t 逐渐接近p t o 时，微扰q c d 的过程的贡献逐渐减少，非微绕的过 程的贡献逐渐增加。当p t ) 和粒子多重性的关联 f i 9 2 9t h em u l t i p l i c i t yd e p e n d e n c eo f i np - pa n dp - p b a rc o l l i s i o ni n d i f f e r e n tc o l l i s i o ne n e r g y 从图中可以看出，随着碰撞的质心系的能量的增加，平均横动量( ) 随着粒子 多重性的关联不断的增强。很多模型都对这一物理形象进行了解释。例如低动量的喷 注 1 1 ，q g p 1 2 等，但是真正的原因仍然不是很清楚。 兰 s 乏 9 图2 1 0 平均横动量 和质心系能量的关系 f i 9 2 1 0t h ec m s e n e r g yd e p e n d e n c eo f p t 平均横动量和质心系能量的关系如图2 ，1 0 所示。可以看出，对于电子一电子，强 中国科学技术大学博士论文黄胜利 子强子和核核碰撞，平均横动量和质心系能量的关系是完全不同的。因此，可以看 出，核核碰撞不是简单的核子一核子碰撞的叠加。 2 1 0 2 在强子强子碰撞和核核碰撞中末态不同粒子的特性 7 1 ：介子，k 介子以及质子和反质子在质子反质子碰撞中的产额在t e v e t r o n 对撞机 上，被e 7 3 5 实验组详细地研究过 2 0 。图2 1 1 显示的是1 8 0 0 g e v 质子反质子碰撞中 k - = 一，p 7 【一的比率及7 c 一，k 一，p 的平均横动量 和单位快度区间粒子多重数的关 系。尽管由于当时的实验条件，这些测量的结果存在着一些疑问。但是可以肯定的是， k 一兀一，p n - 随着粒子多重数的增加而缓慢增加，最后达到饱和。t 【一，k 一，p 的平均横动 量随着粒子多重性的上升也相应的增加，但是反质子的平均横动量增加的更快。这些 实验现象一直没有得到很好的解释。 ( 雾) ： 6 1 2 ( 兽) ，o 日 6 ： 乏 竺 f v 5l o1 52 02 5 f i 9 2 1 1t h ek - i n 一，p 兀一r a t i o o f 丌一，k - ，pi n1 8 0 0 g e vp pc o l l i s i o n s 图2 1 11 8 0 0 g e v 质子反质子碰撞中k 7 【一，p h 一的比率及兀一，k - ，p 的平均横 动量c p t ，和单位快度区间带电粒子多重数的关系 在核一核碰撞中，这些基本的末态粒子的产额也被仔细的测量研究。它们作为最 基本的观测量。可以对各种模型进行最基本的检验。图2 1 2 显示的是2 0 0 g e v a u a u 碰撞中k 一兀一，p l y - 的比率及犷，k 一，p 的平均横动量 和单位快度区间带电粒子 多重数的关系。可以看出，在2 0 0 g e v 的a u a u 碰撞中，我们依然能观测到k - l = 一，p 7 c 一 随着粒子多重数的增加而缓慢增加并达到饱和，而兀一，k - ，p 的平均横动量随着单位 中国科学技术人学博二l 论文黄胜利 快度区间带电粒子多重性的上升也相应的增加。 ， g a0 亭o d o o 甍 0 。1 0 0 o “- b f | ij + i + 七r ；： j | i i + 一 i 一每 五 p 蠕一 图1 22 0 0 g e v a u a u 碰撞中k 一兀一，f t c 一的比率及o f 兀一，k - ，p 的平均横动 量 和单位快度区间带电粒子多重数的关系 f i 9 2 1 2t h ek 一，兀一，p 7 c r a t i o o f7 c 一，k 一，pi n2 0 0 g e va u - a uc o l l i s i o n s 2 1 l 结论 从前面的实验结果和理论模型的介绍中可以看出，对于强子一强予以及核一核碰撞 的实验结果的解释，在理论l 存在着各种分歧。而且理论的解释也火都集中在唯象模 型的基础之上。因此需要更多的实验结果束对这些实验的模型进行验证。本文在后面 几章中将详细介绍s t a r 探测器上2 0 0 g e v 的质了质予碰撞数据的分析方法和分析 结果。研究2 0 0 g e v 的质子一质子碰撞中的带电粒子以及兀一，k 一，p 等粒予在不同的产 生机制下的区别。主要探讨小喷注对带电粒子以及兀一，k 一，p 等粒子的产额和横向动力 学的贡献，帮助我们对各种模型进行理解和检验。 r e f e r e n c e ： 1 】s l g l a s h o w , n u c l p h y s 2 2 ( 1 9 6 1 ) 5 7 9 ；slg l a s h o w , n u c l p h y s 2 2 ( 1 9 6 1 ) 5 7 9 【2 mg e l l m a n n ，p h y s l e t t 8 ( 19 6 4 ) 21 4 3 gz w e i g ，c e r np r e p r i n t8 1 8 2 t h4 0 1 ( 1 9 6 4 ) ；c e r np r e p r i n t8 4 1 9 t h ，4 1 2 4 re t a y l o r ，d e e pi n e l a s t i cs c a t t e r i n g ：t h ee a r l yy e a r s l e sp r i xn o b e l19 9 0 ，( a l m q v i s t & w i k s e l l ，s t o c k h o l m u p p s a t a1 9 9 1 ) ；a l s or e v m o d p h y s6 3 ( 1 9 9 1 ) 5 7 3 5 ga l t a r e l l i ，p h y s r e p 8 1 ( 1 9 8 2 ) 1 6 t h b u r n e t t ee ta 1 p h y s r e v l e t t 5 0 ，2 0 6 2 ( 1 9 8 3 ) 7 g , a r n i s o ne ta 1 ，p h y s l e t t 118 b ( 19 8 2 ) 16 7 ； m b a n n e re ta 1 ，p h y s l e t t 1 2 2 b ( 1 9 8 3 ) 3 2 2 ； m b a n n e re ta 1 ，z p h y sc 2 7 ( 19 8 5 ) 3 2 9 8 u a 5c o l l ，p r o c o f t h ei n t e r n a t i o n a le u r o p h y s i c sc o n f e r e n c eo nh i g he n e r g y 中国科学技术大学博士论文黄胜利 p h y s i c s ，b a r i ，i t a l y , 3 6 3 ，( 1 9 8 5 ) ； g a r n i s o ne ta 1 ，p h y s r e v l e t t 6 0 ( 1 9 8 8 ) 4 0 5 9 】ta l e x o p o u l o se ta 1 ，p h y s r e v l e t t 6 0 ( 1 9 8 8 ) 1 6 2 2 1 0 t a l e x o p o u l o se ta 1 ，p h y s r e v l e t t 6 4 ( 1 9 9 0 ) 9 9 1 ；a b r e a k s t o n ee t a lz p h y s c 3 3 ( 1 9 8 7 ) 3 3 3 【1 1 gp a n c h e r ia n dc r u b b i a ，n u c l p h y s a 4 1 8 ( 1 9 8 4 ) 1 1 7 ； a p a n c h e r ia n dys r i v a s t a v a ，p h y s l e t t 1 5 9 b ( 1 9 8 5 ) 6 9 ； fw b o p p ，ra u r e n c h ea n dj r a n f i ，p h y s r e v d 3 3 ( 19 8 6 ) 18 6 7 1 2 l v a nh o v e ，p h y s l e t t 11 8 b ( 1 9 8 2 ) 1 3 8 1 3 i t s j o s t r a n da n dm ，v a i lz i j i ，p h y s r e v d 3 6 ( 1 9 8 7 ) 2 0 1 9 1 4 】b a n d e r s s o n ，gg u s t a f s o n ，gi n g e l m a na n dt s j 6 s t r a n d ，p a y s r e p 9 7 ( 1 9 8 3 ) 3 3 ；t s j 6 s t r a n d ，p h y s l e t t1 4 2 b ( 1 9 8 4 ) 4 2 0 ；t s j o s t r a n d ，n u c l p h y s b 2 4 8 ( 1 9 8 4 ) 4 6 9 1 5 x n w a n gp h s r e p 2 8 0 ( 1 9 9 7 ) 2 8 7 3 7 1 【16 a c a p e l l ae ta 1 ，p h y s l e t t b 81 ( 19 7 9 ) ； a c a p e l l ae ta 1 ，p h y s l e t t c 3 ( 1 9 8 0 ) 3 2 9 ； a c a p e l l