（材料加工工程专业论文）反铁磁γmnfe合金丝的织构与磁致伸缩研究.pdf

浙江大学硕士学位论文绪论 摘要 反铁磁丫m n f e 合金在室温时具有与f e g a 合金相当的磁致伸缩性能，在原材料成本 和机械加工性能方面比f e g a 合金和稀土超磁致伸缩材料t e r f e n 0 1 d 更具竞争力，因此有 望成为一种高性价比的新型磁致伸缩材料。本文通过热轧和冷拔相结合的塑性加工工艺， 成功地制备了反铁磁y m n f e 磁致伸缩合金丝，系统研究了塑性变形工艺参数及热处理制 度对样品相结构、显微组织、晶体织构、磁致伸缩和力学性能的影响。 主要研究结果如下： 保持单一y 相结构是在反铁磁m n f e 合金中获得室温大磁致伸缩的前提。铸态 m n 4 2 f e 5 8 合金为单一丫相结构，以6 0m m h 速度定向凝固后变为丫+ 双相结构，磁致伸缩 性能下降；m n 5 0 f e 5 0 合金经6 0 m m h 速度定向凝固后仍维持单一丫相结构，并形成微弱的 轴向择优取向，1 2t 中的磁致伸缩由3 0 3p p m 增大至3 8 6p p m 。 8 5 0 。c 热轧促进m n 5 0 f e 5 0 合金织构形成，并提高磁致伸缩性能。x r d 测试表明，经 3 7 5 热轧后，合金仍保持单一y 相结构；极图测试表明，沿轧向( r d ) 形成了 r d 和 r d 混合织构。当外磁场h r d 时，热轧态丫m n 5 0 f e 5 0 合金在1 2t 磁化场中的磁 致伸缩可达4 0 9 p p m ；经5 0 0 。c 和1h 退火热处理后，单一y 相结构和变形织构保持不变， 1 2t 中磁致伸缩增大至1 0 3 3p p m 。 采用热轧和冷拉工艺成功制备出高磁致伸缩性能m n 5 0 f e 5 0 合金丝。该合金丝仍保持 单一丫相结构，沿拉拔方向( d d ) 形成 d d + d d 混合丝织构。当外磁场h d d 时，冷拔态丫m n 5 0 f e 5 0 合金丝在1 2t 中的磁致伸缩可达7 5 0p p m 。经5 0 0 。c 和l h 退火热 处理后，晶粒尺寸略微增大，但单相结构和织构类型保持不变，1 2t 中磁致伸缩高达1 5 3 8 p p m ，是铸态样品的5 倍。合金丝中 + 轴向择优取向的形成是提高其磁致伸缩 性能的可能原因。力学性能测试表明，冷拔态合金丝的抗拉强度达8 5 2m p a ，是铸态样品 的3 倍；显微硬度由1 2 5 8h v 增大至2 2 5 9h v 。 关键词：、- m n f e 合金；磁致伸缩丝；反铁磁性；织构；塑性加工 i i 浙江人学硕士学位论文 a b s t r a c t a b s t r a c t a n t i f e r r o m a g n e t i c ) , - m n f ea l l o yp o s s e s s e sl a r g em a g n e t o s t r i c t i o ni nr o o mt e m p a r a t u r e ，a n d h a v em o r ec o m p e t e n tt h a nf e r r o m a g n e t i cf e - g aa l l o y sa n dt e r f e n o l - da l l o y si nt e r m so f m a t e r i a l sc o s ta n dm e c h a n i c a lp r o p e r t i e s ，w h i c hm a k ei tan e wk i n d o fm a g n e t o s t r i c t i v e m a t e r i a l s i nt h i st h e s i s ，a na n t i f e r r o m a g n e t i c ) - m n - f em a g n e t o s t r i c t i v ea l l o yw i r ei sp r e p a r e d t h r o u g hac o m b i n e dp r o c e s s i n go fh o tr o l l i n ga n dc o l dd r a w i n g t h ee f f e c to fp l a s t i c d e f o r m a t i o np r o c e s sp a r m e t e r sa n dh e a tt r e a t m e n to np h a s es t r u c t u r e ，m i c r o s t r u c t u r e ，t e x t u r e ， m a g n e t o s t r i c t i v ea n dm a c h a n i c ap r o p e r t i e so f 丫- m n - f ea l l o y sa r es y s t e m i c a l l ys t u d i e d s u s t a i n i n gs i n g l e 丫p h a s ei st h ep r e m i s eo fo b t a i n i n gt h el a r g er o o mm a g n e t o s t r i c t i o ni na n a n t i f e r r o m a g n e t i cm n - f ea l l o y t h em a g n e o t r i c t i o no fm n 4 z f e s sa l l o yd e t e r i o r a t e da f t e r d i r e c t i o n a l l ys o l i d i f y i n gw i t h6 0m m hd u e t ot h es e p a r a t i o no ft h es i n g l e 丫p h a s ei n t oam i x t u r e o f 丫a n d p h a s e s m n s o f e s 0a l l o yr e t a i n e ds i n g l e 丫p h a s ea f t e rd i r e c t i o n a l l ys o l i d i f y i n gw i t h6 0 m m ha n df o r m e dw e a k p r e f e r r e do r i e n t a t i o n ；i t sm a g n e o s t r i c i t o ni n c r e a s e dt o38 6p p m f o r3 0 3 p p mi n1 2t m n s o f e s 0a l l o yt e x t u r ew a sf o r m e da n di t sm a g n e t o s t r i c t i v ep e r f o r m a n c ew a sp r o m o t e d t h r o u g h8 5 0 。c h o tr o l l i n g t h es i n g l e 丫p h a s es t r u c t u r ec a nb er e t a i n e dd u r i n gh o tr o l l i n g m i x e d t e x t u r eo f r da n daw e a k r dc o m p o n e n tw e r eo b s e r v e di nt h ea s r o l l e d s h e e t al a r g em a g n e t o s t r i c t i o no f4 0 9p p mw a so b t a i n e da l o n gr di n1 2t t h ed e f o r m a t i o n t e x t u r ew a sn o tc h a n g e da f t e r5 0 0o ca n n e a l i n gf o r1h ，a n di t sm a g n e o t s t r i c t i ow a si n c r e a s e dt o 1 0 3 3p p mi n1 2t h i g hm a g n e t o s t r i c t i v em n s o f e s 0a l l o yw i r ew a ss u c c e s s f u l l yf a b r i c a t e db yh o tr o l l i n ga n d c o l dd r a w i n g m i x e df i b e rt e x t u r e sc o n s i s t i n go fb o t h a n d c o m p o n e n tf o r m e d a l o n gt h ed d i nt h ew i r e m a g n e t o s t r i c t i o no ft h ea s d r a w ns a m p l ew a s7 50p p mi n1 2t a f t e r a n n e a l i n ga t5 0 0 0 cf o rlh ，t h et e x t u r ek e p tu n c h a n g i n g ，w h i l em a g n e t o s t r i c t i o no ft h ea n n e a l e d w i r ew a ss h a r p l yi n c r e a s e dt o15 3 8p p m ，w h i c hw a sf o u rt i m e sl a r g e rt h a nt h a to ft h ea s c a s t o n e t h ea s d r a w nw i r ep o s s e s s e st e n s i l es t r e n g t ha sh i g ha s8 5 2m p a ，w h i c hw a st w i c eh i g h e r t h a nt h a to ft h ea s c a s to n e ；i t sh a r d n e s si n c r e a s e dt o2 5 5 9h vf r o m12 5 8h v k e y w o r d s ：) , - m n - f ea l l o y ；m a g n e t o s t r i c t i v ew i r e ；a n t i f e r r o m a g n e t i c ；t e x t u r e ；p l a s t i cd e f o r m i n g i i i 浙江大学研究生学位论文独创性声明 本人声明所呈交的学位论文是本人在导师指导下进行的研究工作及取得的研究成 果。除了文中特别加以标注和致谢的地方外，论文中不包含其他人已经发表或撰写过的研 究成果，也不包含为获得逝姿盘堂或其他教育机构的学位或证书而使用过的材料。与 我一同工作的同志对本研究所做的任何贡献均己在论文中作了明确的说明并表示谢意。 学位论文作者签名：椎研 签字嗍 砂年刁月f 9 日 学位论文版权使用授权书 本学位论文作者完全了解澎鎏盘鲎有权保留并向国家有关部门或机构送交本 论文的复印件和磁盘，允许论文被查阅和借阅。本人授权逝姿盘茔可以将学位论文的 全部或部分内容编入有关数据库进行检索和传播，可以采用影印、缩印或扫描等复制手段 保存、汇编学位论文。 ( 保密的学位论文在解密后适用本授权书) 学位论文作者签名： 设铆 i 导师签名： 签字日期：妒l 。年弓月扫日 签字日期 弓月il e t 浙江大学硕士学位论文 致谢 致谢 本论文能够完成，要感谢的人很多，首先要衷心感谢我的两位导师罗伟副教授和严密 教授。两位导师崇高的敬业精神、渊博的学识、严谨的治学态度和宽以待人的崇高品德， 使我终生受益。值此论文完成之际，谨向我的两位导师罗伟副教授和严密教授致以崇高的 敬意和衷心的感谢! 其次要特别感谢马天宇老师，马老师扎实的理论功底、创新的意识和丰富的学识，使 我在学习和科研过程中受益匪浅，由衷地感谢马老师。 在课题研究过程中，还得到了张晶晶博士大量的帮助和指导，在理论和实验上使我学 到了很多，在此向她表示诚挚的谢意! 同时，非常感谢应窕、黄玉珍、张开等老师在实验 过程中给予的帮助和宝贵建议。 在课题组学习工作的两年半期间，非常感谢课题组中每一位给予我关心和帮助的同 学：应华根、彭晓领、崔熙贵、顾浩、宋小梅、陶珊、陈先艳、许盼盼、许云伟、吴元脲、 周向志、涂少军、孙莹、倪俊杰、刘君虎、吴叶仁、童辉、张昌盛，唐明早、武敏、简红、 李静、许宜民、张磊、亓瑞磊及其他各位同学。与他们共同度过了一段难忘的奋斗日子， 给我留下了许多美好的回忆。 最后，感谢我的父母，感谢他们给予我的支持与鼓励、理解与宽容，帮助我顺利完成 学业。还要感谢所有一直关心爱护我的亲人和朋友们。路遥漫漫，仰之弥高，钻之弥坚， 带着所有人的期盼，我会继续前行。 再次向所有关心帮助我的人致以最诚挚的谢意! 贺爱娜 2 0 1 0 年1 月于求是园 浙江大学硕士学位论文绪论 第一章绪论 1 1 引言 磁性材料因磁化状态的改变而产生其长度和体积的改变，这种现象称为磁致伸缩或磁 致伸缩效应( m a g n e t o s t r i c t i v ee f f e c t ) 【l l 。磁致伸缩可分为两类：长度变化引起的线性磁致 伸缩和体积变化引起的体积磁致伸缩。其中体积磁致伸缩系数很小仅有1 0 。o 数量级，可 忽略不计，因此我们提到的磁致伸缩一般都指线性磁致伸缩。此外，线性磁致伸缩系数又 可分为两类：沿磁场方向测得的纵向磁致伸缩系数和沿垂直磁场方向测得的横向磁致伸缩 系数。 从微观角度来看，产生磁致伸缩的原因可归为三个方面1 2 l ：( 1 ) 自发的磁致伸缩，这 是磁性材料由于交换作用使其自发磁化形成磁畴，伴随有体积和形状的改变；( 2 ) 形状效 应，这是由退磁场引起的，这一效应对磁致伸缩的作用比较小；( 3 ) 场致形变，即磁场磁 化过程中的磁致伸缩，线性磁致伸缩与磁化过程是密切相关的，而引起线性磁致伸缩的原 因是轨道耦合和自旋轨道耦合相叠加的结果。这种线性磁致伸缩是各向异性的，并且是 大磁致伸缩的主要来源。 磁致伸缩效应是通过磁化过程中磁畴的转动来实现的，如图1 1 所示【3 1 。当磁致伸缩 材料未加外磁场时，磁畴内部的磁矩方向是随机取向的；当外磁场作用时，磁畴内部的磁 矩方向会转向外磁场方向成有序排列，同时引起磁畴的转动，进而显示宏观磁致伸缩现象。 公 ( a )( b ) 图1 1 磁致伸缩效应中的磁畴转动示意图。( a ) 未加外磁场时，磁畴内的磁矩方向是无序排列的； ( b ) 外磁场作用下，磁矩方向转向外磁场排列并引起磁场的转动 3 】 f i g 1 1m a g n e t i cm o m e n ts c h e m a t i co fm a g n e t o s t r i c t i o n 浙江大学硕士学位论文绪论 磁致伸缩材料具有电磁能和机械能相互转换的功能，是一类重要的能量与信息相互转 换的智能材料，广泛应用于超声波、机器入、智能机翼、制动器、控制器、换能器、传感 器、微位移器、减震与防震、海洋探测与开发技术、精密阀等高新技术领域1 4 曲】。自从1 9 4 0 年n i 和c o 的多晶材料出现后，磁致伸缩材料才得到实用化，其中n i 的饱和磁致伸缩系 数约为4 0p p m i7 i 。1 9 5 0 年，发现a l f e rf e 1 3 a 1 合金，它的磁致伸缩值达到1 0 0p p m ， 磁致伸缩材料的研究获得了一定进展1 8 1 。已开发的磁致伸缩材料多种多样，其中以金属系 和铁氧体系为主。这些材料的磁致伸缩系数约在1 0 巧量级，实际应用受到一定的限制。 1 9 6 3 1 9 6 5 年，发现t b ，d y 等稀土类单晶在低温下的磁致伸缩系数高达1 0 3 以上 9 1 ，由 此开始了稀土类过渡金属系磁致伸缩金属间化合物的开发。一般称磁致伸缩系数高于 1 0 。量级的材料为超磁致伸缩材料，其代表材料为t b 。d y l x f e y 合金。白1 9 7 4 年以来，c l a r k 等人成功发现了具有高磁致伸缩系数、高居里温度和低磁晶各向一些能的三元稀土过渡族 金属间化合物t b o 2 7 d y o 7 3 f e 2 合金后，以t b d y f e 为代表的稀土磁致伸缩材料逐渐发展起 来【1 0 j 。超磁致伸缩材料t b d y f e ( t e f e m 0 1 ) 合金 l 1 2 1 凭借其大磁致伸缩系数、高能量密 度、高能量转换率、快相应速度和良好的可靠性在国民经济和工业生产中得到应用；但是 也存在一定的缺点：它要求很高的饱和磁场，而且该材料的机械性能较差，质地很脆，不 易于加工成型，原材料成本高( 由于稀土元素铽和镝的价格昂贵) ，在大规模应用中受到 了很大的限制。2 0 0 0 年，c l a r k 等人发现 取向的f e s 3 g a l 7 合金的磁致伸缩系数可达 2 0 7p p m ，是f e a l 合金的2 倍f 13 1 。此后，人们对f e g a 合金的磁致伸缩性能展开了深入 的研究 1 4 - 1 7 】。但是该合金也存在原材料成本高( g a 的价格贵) 的缺点。因此，寻求一种 兼具良好的磁致伸缩性能和机械性能，及材料成本低的磁致伸缩材料是人们目前所关注 的。 与铁磁性磁致伸缩材料的广泛研究相比【i 8 - 2 0 ，反铁磁性磁致伸缩材料的研究尚少。 2 0 0 6 年，p e n g 和z h a n g 2 1 l 研究表明反铁磁性m n 4 2 f e 5 8 多晶的室温磁致伸缩在lt 下可达 1 6 9p p m ，与定向凝固的f e g a 合金相当【1 4 】。相比于f e g a 合金，m n f e 合金具有更好的 塑韧性和机械加工性能，同时原材料成本更低，因此有其巨大的潜在应用价值。p m n f e 合金兼具良好的磁致伸缩性能和机械性能，加之其独特的反铁磁性和低成本，近几年得到 课题组的特别关注和深入研究。 2 * 人学硕士学位论文 1 2 反铁磁体与磁致伸缩 1 2 1 反铁磁畴与磁致伸缩的关系 反铁磁畴这个概念是n e e l 为了解释反铁磁体( a f m ) 在外磁场作用下磁化率的变化 行为而提出的吲。之后人们在n i o f 2 3 , 2 4 1 ，c o o i ! ”，c o c l 2 1 2 62 7 i ，c d ：8 坤m n t e l 2 9 喀反铁磋 体中开展了大量的实验，结果证实反铁磁体确实存在磁畴结构，见图i2 这些实验不仅 表明磁畴结构存在反铁磁体中，还发现该反铁磁畴结构会在外磁场或机械应力作用下发生 重构，而当磁场或应力去掉后则恢复到原来的磁畴结构铁磁体中磁畴的形成是由磁弹性 能的降低而引起的；而反铁磁体在无外磁场作用时不发生局部磁化，其自由能的增加与反 铁妊 畴壁的产生也似乎不存在一定的关联【”i 。反铁磁畴的形成一般认为与n 点反铁磁序 的局部波动有关，而晶格缺陷则引起磋畴壁的钉扎。l i 认为反铁磁畴的稳定存在可归因 为畴壁能和畴壁墒生产的自由能相互作用的结果。但是他也指出由畴壁熵引起的这部分自 由能并不能完全抵偿畴壁能。 h 0 0 1 ) t ( 0 1 0 ) 旧i2 反铁磁畴( a ) c r ( 0 0 1 ) 面i 硐和( b ) n i o ( 1 0 0 ) 面i 圳 f i gi2 a n t i f e r r o m a g n e t i cd o m a i n s o f ( a ) c r ( 0 0 1 ) s u r f a c e ，a n d ( b ) n i o ( 】o o ) ls u r f a c e 原则上说，反铁磁畴可分为两种类型1 3 2 1 一类是共线性磁畴，印相邻磁畴的磁矢量 方向是反向平行的，如图l3 ( a ) 所示；这类反铁磁畴一般无法通过物理方法进行判别 另一类是取向磁畴，即不同磁畴内的磁轴是非共线性的，如图i3 ( b ) 所示；这类磁畴结 构就是晶体的孪晶结构。 浙江火学硕士学位论文绪论 叁毒鲁专 圭睾：叁手 叁手手 套；壬等 ；耋千 ；土； ；土； ； 1 _ _ - 卜，- i _ 叫卜 一 一 1 卜_ l - 1 卜 _ i _ a ) b ) 图1 3 共线性( a ) 和取向( b ) 反铁磁畴。箭头表示各个位置的自旋方向f 3 0 】 f i g 1 3t r a n s l a t i o n a l ( a ) a n do r i e n t a t i o n a l ( b ) a f md o m a i n s 平衡态的标准分析表明反铁磁体的磁弹性畴运动行为类似铁磁畴的移动【3 3 1 。当外加磁场 方向平行其中一个反铁磁体的易磁化方向时，畴壁的移动就会引起有利磁畴( 该磁畴内的 反铁磁矢量与磁场方向垂直) 的增大，而造成不利磁畴( 该磁畴内的反铁磁矢量与磁场方 向平行) 的缩小，如图1 4 所示f 3 2 1 。因此，反铁磁畴结构的重新分布会引起宏观性能的 变化，如磁化行为和磁致伸缩性能。c o c l 2 的磁致伸缩性能就是一个很好的例子1 2 6 1 。 h = o d h 图1 4a f m 的自旋跳跃示意图。当外磁场为零时，两个磁畴( 用两侧箭头表示) 的大小相等；当外 磁场强度低于单磁畴形成场强度，即h h m d 时，不利磁畴变小，整个试样发生微小变形； 而当h m d h 时，试样中只存在单个磁畴结构和a f m 磁矩转动【3 2 】 f i g 1 4s m e a r i n go ft h es p i n f l o pt r a n s i t i o nf o rt e t r a g o n a la f m i nz e r om a g n e t i cf i e l dt h et w od o m a i n s ( d e p i c t e db yt w o - s i d e da r r o w s ) a r ee q u a l l yr e p r e s e n t e d b e l o wt h ef i e l do ft h e m o n o d o m a i n i z a t i o n h h u d t h ef r a c t i o no fu n f a v o u r a b l ed o m a i n sd i m i n i s h e s ；t h ew h o l es a m p l ei ss l i g h t l yd i s t o r t e d a th m d 4 0a t 时，合金样品为单一y 相，具有较好的磁致伸缩性能， 如图i1 0 所示。经1 0 0 0 。c 和2 4 h 热处理后，tm n s 0 f e s o 合金样品在1 9 t 磁化场中的室 温磁致伸缩系数可达8 7 3p p m 。 课题组先莆的研究还发现铸态m r u 2 f e 5 s 台金为单一y 相，经1 0 0 0 保温2 4h 后会发 生相分离，炉冷态和淬火态样品室温下均有e 和口相析出1 5 3 1 通过透射电子显微镜剥试多 相m n 4 2 f e s , 合金的微结构，t e m 照片如图11 1 所示从图1i i ( a ) 淬火态样品的明场 像电子显微照片可以看出在基体中存在平行排列的带状沉淀相。从田11 1 ( b ) 的衍射图 谱可以看出淬火态样品存在t 、e 和d 相由图11 1 ( c ) 的( o i i l ) 8 ( 如图11 1 ( b ) 中的 箭头标记所示) 的暗场像分析表明带状排列的沉淀相是6 马氏体相故t e m 测试表明淬 火m n 4 2 f e s g 态样品确实存在y + + 口多相结构。此外研究结果还表明铸态样品在1 3 5 0 k a m 磁化场中的磁致伸缩系数为6 9 0 p p m ，经炉冷和水淬处理后，磁致伸缩分别降低至5 3 0 p p m 和3 2 5p p m ，如图11 2 所示这些结果说明m n - f e 合金维持单一y 相有利于获得大磁致伸 缩系数。 酉i1 1 淬火忠m n f eg 台叠的t e m 照片 ( 町明场像电子显敛照片( b ) 电子衍射图谱 ( c ) 1 0 it1 ) e ( 如b 中箭头标记所示) 的暗场像电子显徽照片 f i g li le l e c t r o n m i c m g r a g h s o f m m 2 f e5 8a l l o y a f t e r i s o t h e r m a lh e a t t r e a t m e n t f o r2 4 ha t l l 0 0 ca n d t h e n w a t e r q u e n c h e d ：( a ) ab fe l e c t r o n m i c r o g r a p ho f as e p a r a t i o n m i c r o s t r u c t u r e ( b ) e l e c t r o n d i f f r a c t i o np a n e m f r o m ( a ) r ) a d f e l e c t r o n m i c m g r a p h i n t h e l i g h t o f ( 0 it1 ) m a r k e db ya n a i n t h ee l e c t r o n d i f f r a c t i o np a t t e r n ( b ) 浙江太学碗上学位论文 圉11 2m n 4 2 f e 5 t 告叠样品在不同热处理条件下的磁致伸缩曲线i ”i f i 9 11 2 m a g n e t o s t d c t l o n f o r m m 2 f e s ss a m p l e s w i t hd i f f e m n t t h e r m a lh i s t o r i e s 1 4 选题意义与研究内容 磁致伸缩合金丝可以广泛应用于换能器、振作器和传感器。早期的磁致伸缩丝，如 n i 和f e 。n ，丝f 5 4 “1 ，由于其良好的机械性能已进入实际应用中，然而其磁致伸缩系数仅 有2 0 p p m ，限制了它们的应用范围。最近，l i u 等人采用塑性加工制备的f e 8 5 g a l 5 合金丝 在低磁场8 0 0 e 下室温磁致伸缩系数达6 6 p p m 口“。但是，g a 的价格高限制了它的实际应 用。t e f f e n o l 合金因其超磁致伸缩系数高达2 0 0 0p p m 而受到极大的关注，不过该合金的 质地较脆则使其不易加工成丝材n 2 】。因此，一种兼具良好的磁致伸缩和力学性能，且成 本低的新型磁致伸缩材科研究成为人们关注的焦点 2 0 0 6 年，p c n g 和z h a n g 研究发现反铁磁y m m 2 f e 5 8 合金的碰致伸缩系数在lt 下可达 1 6 9p p m j 。该应变值与铁磁性f e - g a 台金的磁致伸缩系数相当，不过它需要较高的外磁 场。此外，y - m n - f e 台佥还具有强度高、塑性好和成本低等优点i “i 。鉴于其良好的机械性 能，本课题先前的研究表明通过冷轧工艺制备出具有一定择优取向的卜t f e 台金，经热 处理后有效地提高其磁致伸缩系数5 ”。因此，在此基础上，本文通过塑性加工工艺( 热轧 和冷拔相结合的工艺) 将y m n - f e 多晶合金制备出具有一定晶体织构和高磁致伸缩性能的 y - m n f e 磁致伸缩合金丝，并系统研究其相结构、微观组织、织构、热处理对磁致伸缩性 能的影响，以开拓磁致伸缩材料在应用领域的新发展并优化其制备工艺 e q sbeggo： 浙江大学硕：