锂离子固相扩散系数ppt课件.ppt

4 4锂离子电池中锂的固相化学扩散系数的测量Theestimationofchemicaldiffusioncoefficientoflithiuminlithiumionbattery 1 4 4 1测量化学扩散系数的意义 锂的嵌入 脱嵌反应 其固相扩散过程为一缓慢过程 往往成为控制步骤 扩散速度往往决定了反应速度 扩散系数越大 电极的大电流放电能力越好 材料的功率密度越高 高倍率性能越好 扩散系数的测量是研究电极动力学性能的重要手段 扩散系数成为选择电极材料的重要参数之一 2 关于扩散系数 扩散 物质从高浓度向低浓度处传输 致使浓度向均一化方向发展的现象 扩散系数 单位浓度梯度作用下粒子的扩散传质速度 Di Fick第一律 Ji Di dci dx Di量纲 cm2s 1粒子在溶液中的扩散系数 经典扩散理论认为 引起扩散的原因是渗透压力场 导出 Di kT 6 ri 式中 ri i粒子的有效半径 介质黏度系数可根据T 估算Di 大体为一常数 溶液浓度影响不大 随温度变化2 C 3 关于扩散系数 固相扩散 固体内的扩散基本上是借助于缺陷由原子或离子的布朗运动所引起的 自扩散系数 在离子晶体中 阳离子和阴离子分别在各自的活动范围内作布朗运动 表示该种运动活泼性的扩散系数称为自扩散系数 化学扩散系数 扩散过程伴随着固相反应 此时扩散系数具有反应速度常数的含义 称为化学扩散系数 例 O在Fe3O4中的扩散 Li在TiS2中的扩散等 固体离子学 工藤彻一 笛木和雄著 董治长译 北京工业大学出版社 电极过程动力学导论 查全性 科学出版社 4 关于本节题目的说明 为何是 锂 而不是 锂离子 从所查阅的文献来看 既有使用 锂离子 也有用 锂 的 没有统一的说法 一般认为 锂离子是在穿过SEI膜之后才与电子发生作用的 之后才发生固相中的扩散过程 可以理解成离子的扩散 也可以理解成原子的扩散 为统一起见 本课程统称 锂 5 为何称作 化学扩散系数 锂在固相中的扩散过程 嵌入 脱嵌 合金化 去合金化 是很复杂的 既有离子晶体中 换位机制 的扩散 也有浓度梯度影响的扩散 还包括化学势影响的扩散 化学扩散系数 是一个包含以上扩散过程的宏观的概念 目前被广为使用 6 锂的扩散系数测量主要有如下一些方法 循环伏安法 CyclicVoltammetry CV 电化学阻抗法 ElectrochemicalImpedanceSpectroscopy EIS 恒电位间歇滴定法 PotentiostaticIntermittentTitrationTechnique PITT 电位弛豫法 PotentialRelaxTechnique PRT 恒电流间歇滴定法 GalvanostaticIntermittentTitrationTechnique GITT 等等 7 4 4 2常用的测量方法 1 循环伏安法 CyclicVoltammetry CV 对于扩散步骤控制的可逆体系 用循环伏安法测化学扩散系数如公式1和2所示 1 1 常温时有 2 1 JournalofPowerSources139 2005 261 268 其中Ip为峰电流的大小 n为参与反应的电子数 A为浸入溶液中的电极面积 DLi为Li在电极中的扩散系数 为扫描速率 Co为反应前后Li浓度的变化 8 方法特点 要求是可逆体系 电化学步骤可逆 缺点1 得到的只是表观的扩散系数 缺点2 浓度变化 Co的确切值很难求得 优点 设备简单 数据处理容易 9 应用举例 1 图1 a Li1 40Mn2 0O4薄膜材料不同扫描速率下的CV图 首先测量材料在不同扫描速率下的循环伏安图 如图1 a 10 图2 1 b Li1 40Mn2 0O4薄膜材料峰值电流对扫描速率的平方根曲线 1 将不同扫描速率下的峰值电流对扫描速率的平方根作图 图2 1 b 11 说明 1 由于锂在电极材料中的扩散是一个非常缓慢的过程 所以扫描速率的选择一定不要太大 最好在1mV s以下 2 在使用公式 2 时 Co的计算可按电流峰所积分的电量来计算 12 2 交流阻抗法 ElectrochemicalImpedanceSpectroscopy EIS 用交流阻抗法测扩散系数的公式如式3 4和5所示 2 3 4 5 其中 为角频率 B为Warburg系数 DLi为Li在电极中的扩散系数 Vm为活性物质的摩尔体积 F为法拉第常量 96500C mol A为浸入溶液中的电极面积 dE dx 库仑滴定曲线的斜率 即为开路电位对电极中Li浓度曲线上某浓度处的斜率 2 JournalofPowerSources76 1998 81 90 13 方法特点 可以直观的看出是否受扩散控制 缺点1 得到的结果也只是一个表观的扩散系数 缺点2 要求所测体系的摩尔体积Vm不发生变化 14 应用举例 2 从Nyquist图上取出扩散控制部分 即图2中低频区的红线部分 的数据 根据公式3或4 用Z 的实部或虚部对 1 2作图 即可求得系数B 将B带入公式5 即可求得扩散系数 图2 2100次循环后Li0 9Cr0 1Mn1 9O4和Li0 9Mn2O4阴极材料Nyquist图 2 15 说明 1 实部或虚部阻抗数据要从波特图 lg Z lg 的数据中获取 2 dE dx 要自己取 即充放电到不同含锂量下 测稳定的开路电位 之后用开路电位对锂含量作曲线 在所选择的测量状态x下取斜率即可 16 3 恒电位间歇滴定法 PotentiostaticIntermittentTitrationTechnique PITT 用恒电位间歇滴定法的公式测扩散系数的公式如式6所示 3 6 其中 i为电流值 t为时间 Q为嵌入电极的电量 DLi为Li在电极中的扩散系数 d为活性物质的厚度 3 JournalofSolidStateChemistry177 2004 2094 2100 17 只需测电极的厚度 避开了电极的真实面积的大小和摩尔体积的变化 方法特点 18 应用举例 3 改变电极电位 记录电流随时间变化的曲线如图3 a 图3 a Li4Ti5O12膜中 电位从1 44V变化到1 46V并恒定过程中电流随时间变化的曲线 19 将 a 图中数据 logi对t做图 得到图3 b 在b图中对直线部分做线性拟和 求得斜率 代入公式6 即可求得扩散系数值 图2 3 b Li4Ti5O12膜中 电位从1 44V变化到1 46V并恒定过程中 电流随时间变化的曲线logivs t 实验值 拟和值 3 20 4 电位弛豫法 PotentialRelaxTechnique PRT 电位弛豫 在电池与外界无物质和能量交换的条件下研究电极电势随时间的关系 一般是在恒流充 或放 到一定容量下来测得 电位弛豫技术的公式如公式 7 所示 4 2 7 4 JournalofTheElectrochemicalSociety148 2001 A737 A741 其中 为平衡电极电位 为初始电位 R为气体常数 8 31J mol 1 K 1 T温度 d为活性物质的厚度 DLi为Li在电极中的扩散系数 t为电位达到平衡时的时间 21 方法特点 同PITT一样只需测电极活性物质的厚度d 与PITT不同的是 PRT记录的是电极电位随时间变化的曲线 而PITT记录的是电流随时间变化曲线 22 应用举例 4 在电池的恒流充放电过程中 当充 放 电到某个电位下时 切断电流 则电极电势会有一个弛豫的过程 记录这一过程中电位随时间变化的曲线 如图4 a 4 b所示 图4 a MCMB样品嵌入到0 0294V的电位弛豫曲线 23 图4 b MCMB样品脱嵌到0 1489V的电位弛豫曲线 24 做ln exp F RT 1 对t的曲线如图5所示 对其后面部分做线性拟和 将所得的斜率带入公式7 即可求得扩散系数的值 图5从图4曲线得到的ln exp F RT 1 t曲线 25 说明 1 电位弛豫时间往往是一个很缓慢的过程 一般在8小时以上 如果在测量过程中电位不能达到平衡状态 可能是由于仪器漏电的缘故 很多仪器如 新威 即使切断电流 在电池的两端仍然有很小的电流流过 致使电极电势无法达到平衡状态 2 在图5曲线上6000s以前部分不能成线性 一般认为主要是由于溶液电阻压降 液相中的离子扩散以及固相扩散高次项的影响造成的 26 恒电流间歇滴定法 GalvanostaticIntermittentTitrationTechnique GITT 恒电流间歇滴定 即在恒定电流过程中测电极电势随时间的变化曲线 所用的公式如式8所示 5 8 其中 DLi为Li在电极中的扩散系数 Vm为活性物质的摩尔体积 A为浸入溶液中的电极面积 F为法拉第常量 96500C mol n为参与反应的电子数 I0为滴定电流值 dE dx 为开路电位对电极中Li浓度曲线上某浓度处的斜率 dE dt1 2 为极化电压对t1 2曲线的斜率 5 张丽娟 博士学位论文 浙江大学 2001 5 27 应用举例 5 所施加的电流如图2 6所示 28 作出电压响应对时间平方根的曲线如图7所示 29 要作一条库伦滴定曲线如图8 代入公式8即可求得扩散系数 30 说明 1 电压响应对时间平方根的线性关系只有在足够短的时间内才能成立 2 GITT中需要测库伦滴定曲线 所谓库伦滴定 即测出在不同嵌锂量下的电位 电位对嵌锂量做图 31 4 3其他测量方法及其这些测量方法之间的联系 除前面的方法之外 还有一些方法也被使用 和PITT具有相同公式表达式的 电位阶跃计时安培法 PSCA thepotentialstepchronoamperometry 1 与GITT相似的 电流脉冲弛豫法 CPR currentpulserelaxation 6 中南大学唐新村等人推导出的 基于容量参数的二次电池嵌入型电极材料固相扩散系数的测定方法 7 包括恒压 恒流充电容量比值法 RPG Radioofpotentio chargecapacitytogalvano chargecapacity 和容量间歇滴定技术 CITT CapacityIntermittentTitrationTechnique 6 JournalofTheElectrochemicalSociety8 1996 143 7 2005中国储能电池与动力电池及其关键材料学术研讨会论文集 104 101 32 以上所述测量方法的推导过程都离不开Fick第一 第二定律和能斯特方程 详见参考文献中的推导 区别是不同的测量方法使用了不同的边界条件和初始条件以及数值分析方法 这些方法的另外一个共同点就是 只需要检测电流和电压信号 容量信号可通过电流在时间上的累积获得 因此 在今后的工作中 肯定还会有一些新的类似方法出现 测量扩散系数的方法 并不局限在上面所说的这类方法 比如高村等人 8 使用4电极体系 通过检测粒子透过介质的时间来测量粒子在介质中的扩散系数 8 The5thAsianConferenceonElectrochemistry ShangHai China 0 4 3 方法的共同点 33 参考文献 1 JournalofPowerSources139 2005 261 268 2 JournalofPowerSources76 1998 81 90 3 JournalofSolidStateChemistry177 2004 2094 2100 4 JournalofTheElectrochemicalSociety148 2001 A737 A741 5 张丽娟 博士学位论文 浙江大学 2001 5