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文档简介

1、 单项变压器的运行特性分析1、1 变压器的等效电路 变压器在负载运行时，一、二次绕组之间靠主磁通联系，两者之间并无直接电路上的联系，电磁混杂，分析不便。怎样才能用一个既能正确反映变压器内部的电磁关系和功率关系，又便于工程计算的等效电路来代替世纪的变压器呢？具体办法是将匝数为N2的实际二次绕组用一个匝数为N1的等效二次绕组来代替。由磁通势平衡方程式可知，二次绕组是通过F2m来影响一次绕组的，只要替代时，保持磁通势和功率不变，这一替代就是等效的。既不会影响一次绕组，也不会影响负载，这种方法称为二次绕组向一次绕组折算。因匝数不同，折算后的二次绕组电流、电压、电动势和阻抗与折算前的有所不同。折算后的物理量用原有符号上加“”来表示。折算值与实际值的关系分析如下。分析时，假设高压绕组为一次绕组，低压绕组为二次绕组，即将低压绕组向高压绕组折算。1 折算后的二次绕组电流I2由于折算前后二次绕组的磁通势要保持不变，故 N1I2 = N2I2由此求得 i2=i2/k即电流的折算值等于实际值除以电压比。2.折算后的二次绕组电压U2 和电动势E2由于折算前后二次绕组输出的视在功率应保持不变，故 U2I2=U2I2故 U 2=KU2由于折算后的二次绕组与一次绕组匝数相同，故 E2=kE2可见，电压和电动势的折算值等于其实际值乘以电压比。2 折算后的二次绕组漏阻抗Z2和负载阻抗Zl由于折算前后二次绕组本身消耗的有功功率和无功功率都要保持不变，即 R2I2=R2I2 X2I2=X2I2故 R2=K2R2 X2=K2X2因而 Z2=k2z2同理 Zl=k2zl可见，阻抗的折算值等于实际值乘以电压比的平方。将一次绕组和折算后的二次绕组的漏阻抗提出来，剩下就只有他们的电动势了，如图1.1所示。由于E2=E1，两者可以合并。用Z0上的电压代替，最后便得到了如图1.2所示的等效电路。其中变压器本身部分形如“T”，故称T形等效电路。少图变压器在满载或接近满载时，I0可忽略不计，等效电路可简化成如图1.3所示，称为变压器的简化等效电路。图中 RS=R1+R2 . 分别称为短路电阻、短路电抗和短路阻抗1.2基本方程式1.折算前的基本方程式归纳前面的分析，可得到折算前变压器的基本方程式有 。 。 。2.折算后的基本方程式 将上述基本方程式
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