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文档简介

大气流体力学 大气科学学院 王伟 上节回顾 作用于流体的力 单位质量和单位面积 两种力的差异 2 应力张量 取如P50图2 3所示的流体四面体元 分析其受力 M x y z A B C 质量为 按照牛顿第二定律 可得 M x y z A B C 说明 应力矢的下标取其作用面元的外法向 并且规定为外法向流体对另一部分流体的作用应力 根据作用力与反作用力原理 方程可以写成如下形式 考虑面元间的关系 将其在直角坐标系中展开 则有 于是 上式可以改写为 第一种表示形式 引进应力张量 物理含义 对应力分量的下标作如下规定 第一个下标表示面积元的外法向 且规定应力为外法向流体对另一部分流体的作用 第二个下标表示应力所投影的方向 应力分量的物理含义 另外 应力矢量也可以表示为 第二种表示形式 简单的矢量分解 以上分析表明 对于以为外法向面元上的应力矢 可以用与三个坐标面平行的应力矢进行线性表示 对应第一种表示形式 也可以将其表示为沿三个坐标轴的分量形式 对应第二种表示形式 均可以理解为对该应力进行不同的分解 第一种表示形式 法应力 切应力概念的简单介绍 综合理解 3 应力张量与流体运动状态间的关系 流体应力如何确定 平板实验 平行平板直线运动 上板匀速 下板固定 流体 不可压缩 粘性 开始静止 U h 其中为反映流体粘性的粘性系数 动力学 或内摩擦系数 而流体与其他物体的粘性系数则称为外摩擦系数 牛顿粘性假设 牛顿粘性定律建立了粘性应力与流速分布之间的关系 P53 广义牛顿粘性假设 牛顿粘性定律建立了粘性应力与流速分布之间的关系 但它的不足在于仅仅适用与流体直线运动 牛顿将以上的粘性应力与形变率的关系推广到任意粘性流体运动 即广义牛顿粘性假设 不可压无粘性 理想 流体 或粘性很弱 很小 特殊情形 不可压流体 其中为流体压力 它表明在不考虑流体粘性时 流体间相互作用的表面力只有流体的压力 它是正法向方向的流体对另一侧流体的作用力 说明 根据广义牛顿粘性假设的应力张量计算得到的应力包含了流体压力和流体粘性力两部分即 不可压流体 牛顿粘性流体的概念 满足牛顿广义粘性假设的流体 总结 给定流体的粘性系数和流体运动流速场 根据牛顿粘性假设 就可以计算得到流体的粘性应力 习题2 2 1已知流体中某点的应力张量为试求作用于通过该点 方程为的平面上的法应力和切应力 P72例3 解 法应力和切应力 应力 应力张量和 分解 首先需要确定 计算应力 切应力 法应力 计算法应力和切应力 习题2 2 2粘性流体运动的速度场为 试确定无辐散所需要满足的条件 并求满足无
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