铁电体及其相变.ppt

第四章电介质物理 3铁电体的晶体结构及分类 4铁电相变的热力学理论 5几种典型的铁电有序相 1电介质的介电极化机制 2电介质的介电驰豫 补充 电介质材料的应用 1 高储能密度介电材料 介电常数 损耗 电导和击穿 电介质材料的主要参数 参考 铅蓄电池 单位重量储存的能量为 32W h kg 例 反铁电体锆钛酸铅 PZT 优点 耐高压 耐高温 高储能密度等 储能密度 2 多层膜电容器 高容量存储 介电常数 损耗 例 片式多层陶瓷电容器 MLCC Multi layercramicscapacitors 半导体器件大电容 电感难以集成 主要应用于CDMA 无绳电话 蓝牙 GPS中低功耗器件 多层膜电容的分类 I 温度补偿型 温度稳定型 如 X7R X9R 在温度范围 55oC到125oC之间 损耗在 15 变化范围 宽温区 低损耗 高介电 高温度稳定性 应用指标 代表材料 J Electroceram 2010 25 93 改性BaTiO3 3 微波介质陶瓷 应用领域 无线通信中的带通滤波器 频率振荡器 移相器等 特别是在UHF UltraHighFrequency 频段的应用 评价微波介质陶瓷的性能指标 介电常数 损耗因子 频率温度稳定系数 测试 矢量网络分析仪 第四章铁电体 4 1铁电体的晶体结构及分类 4 3铁电相变的热力学理论 4 4铁电体的电畴和极化反转 4 2几种典型的铁电有序相 铁电体的极化强度与外电场之间呈现非线性关系 极化强度随外电场反向而反向 1 电滞回线行为 10 1铁电体的晶体结构和分类 一 铁电体的一般性质 具有自发极化且自发极化能随外电场转向和变化 这类晶体为铁电体 自发极化起因于晶体非中心对称引起正负电荷中心的不重合 在晶体32种点群中 纯旋转操作5个 1 2 3 4 6 旋转 镜面反映5个 m 2mm 3m 4mm 6mm 3 存在铁电 顺电相变 自发极化只存在于一个温度范围 超过某一温度自发极化消失 晶体结构发生变化 发生铁电体到顺电体的相变 自发极化为零的温度称相变温度 自发极化为序参量 选择与极化相关的特征函数 2 铁电晶体结构属极性点群 哪类晶系中可能存在铁电晶体 有10个极性点群 只有属于这些点群的晶体才具有自发极化 这些点群是 4 铁电极化相关的耦合效应 压电效应 极化和应力的耦合 极性电介质在一定方向上施加压应力时 内部产生极化现象 两端表面上会出现束缚电荷 外力撤消后 恢复不带电状态 称正压电效应 处于顺电态时 满足居里 外斯定律 热释电效应 由于温度的变化 自发极化强度发生变化 铁电体两端产生异号的束缚电荷 这种现象称为热释电效应 外加电场造成极性电介质发生形变 称逆压电效应 或电致伸缩效应 磁电耦合效应 乘积效应 正效应 磁场导致电极化的改变 热释电系数 磁场诱导晶体结构转变 铁电铁磁复合系统 应用举例 铁电存储器 原理 两种极化状态 优点 抗电磁干扰 非易失性 结构相变 低功耗 速度快 Newman原理下的复合材料设计 1921年铁电存储技术提出 1993年美国Ramtron国际公司成功制备出4Kb的铁电存储器 2008年美国Ramtron国际公司成功制备出1Mb的铁电存储器 集成铁电学 微电子机械系统 MEMS 铁电存储器 FeRAM 声表面波滤波器 SAW 压电效应应用 ZnO纳米发电机 2008年 自然 杂志报道 美国王中林小组研制出新型ZnO纳米纤维的纳米发电机 利用压电纤维能用来织成布料 布料可用于制造利用人体运动来发电的衣服 鞋等 Piezoelectronics 压电效应 让人穿着衣服走路都能发电 压电纤维织成布料 可用于制造衣服 鞋子 理想状况下人的十步能使两盏60瓦的灯泡亮一秒钟 1英尺乘1英尺的压电陶瓷板 有人踩过一块板 可以产生5 5瓦的电能 麻省理工学院 MIT 的AmandaParkes设计 压电地板 走路过程可以供应Mp3的电量 铁电相变为结构相变 与晶体结构密切相关 晶体结构是认识铁电性的基础 1 钙钛矿型铁电体 二 铁电体的晶体结构和分类 最多的一类铁电体 通式 ABO3 例 CaTiO3 氧离子形成氧八面体 整个晶体可看成氧八面体共顶点联接而成 氧八面体间的间隙由A离子占据 晶体结构 正八面体有4个三重轴 3个四重轴和6个二重轴 B位离子中心位移通常沿这三个方向之一 自发极化起因 B位离子中心位移八面体中心的运动 钙钛矿铁电体的例子 BaTiO3 PbTiO3 PbTi1 xZrxTiO3 层状钙钛矿铁电体的例子 Bi4Ti3O12 四重轴 三重轴 二重轴 c轴方向产生自发极化 相变 BaTiO3是最早发现的一种钙钛矿铁电体 顺电相 铁电相 铁电相 120oC 5oC 铁电相 90oC 立方晶系 四方晶系 正交晶系 三角晶系 四重轴的平移 二重轴的平移 三重轴的平移 120oC 5oC 90oC c轴方向产生自发极化 2020 3 13 21 可编辑 P增加 LiNbO3是已知居里点最高 1210oC 和自发极化最大 0 7C m2 的铁电体 结构 三角晶系 Nb位于氧八面体的中心 Li位于氧平面内 Li和Nb发生沿c轴的位移 产生c轴的电偶极矩 自发极化起因 铌酸锂型铁电体 钽酸锂型铁电体 BiFeO3多铁性材料是典型铌酸锂结构的铁电体 多铁性化合物例子 同时具体 反 铁电和 反 铁磁性的材料 2008年被 Science 评为国际7大研究热点之一 结构 三角晶系 通过两个变形的钙钛矿单元以顶对顶的方式沿方式排列构建 Nat Mater 5 823 2006 顺电相时为立方结构 利用铁性间的耦合及外场对其调控可实现新一代新型传感器和存储器件 展现出诱人的应用前景 同时多铁效应起因的了解涉及很多基础性的物理问题 属典型的量子调控研究 2011年列为国家973量子调控专题研究的重点内容之一 形成扭曲的三角钙钛矿R3c点群 沿 111 方向Bi3 相对Fe O八面体发生位移 产生极化 相邻氧八面体顺时针或逆时针旋转13 8o Fe沿发生平移 自发极化起因 A位的Bi3 6s 发生位移 位移型铁电体 有序 无序型铁电体 KH2PO4的基本结构 KH2PO4 KDP 为有序 无序型铁电体 氧四面体框架 结构 晶胞的顶角和体心各有一个氧四面体 100 面 010 面各有两个 K排列平移c 2 氢键将最近邻氧原子顶角相连 自发极化起因 质子H局域势为双势阱形式 Tc以上 H存在两种构型 系统处于两种构型的几率相同 Tc以下 质子择优的分布于两个可能位置之一 无序 到 有序 构型的转移 1 铁电体 相邻晶格中电偶极矩沿平行排列形成自发极化 基本特征 自发极化 居里点 居里 外斯定律 电滞回线 电畴结构等 介温特性 不同频率下介电 温度谱的峰值不随测量频率变化 10 2几种典型的铁电有序相 电偶极子 空间排列有序状态 2 反铁电体 电偶极子排列 反铁电体相邻晶格中电偶极子沿反平行排列 形成两组反向极化的子格子 基本特征 强电场下呈现双电滞回线 存在临界电场 使得反铁电态转变为铁电态 PbZrO3 场致相变 例 PbZrO3 Tc以上为立方晶系 存在反铁电体到顺电体的结构转变 属于一级相变 相变温度为230oC 相变行为 Tc以下为正交晶系 对PbZrO3 存在热滞现象 BaTiO3 对称性变化 从立方相到四方相 电极化强度为序参量 从零过渡到有限值 SrTiO3 对称性变化 从立方相到四方相 扭转角度作为序参量 序参量从零逐渐变大 一级相变 二级相变 在相变点附近 序参量的出现有两种 一种是突变的 一种是连续的 3 铁电驰豫体 介电常数随温度变化呈弥散性铁电相变 表现特征 1 相变不是发生于某一个温度 而是发生在一个温区 称居里温区 电容率呈现极大值的温度Tp随频率满足下列关系 相变行为 2 介电常数随温度变化不符合居里 外斯定律 而是类居里 外斯定律 弥散指数 铁电弛豫体有很大的压电效应 电致伸缩系数 Phys Rev Lett 101 247602 2008 0 65Pb Mg1 3Nb2 3 O3 0 35PbTiO3 4 10 15m2 V2 4 先兆铁电体 incipientferroelectrics 或称量子顺电体 介电常数随温度降低而增大 在低温区出现平台 整个温区都没发生铁电相变相关的结构相变 SrTiO3 Ts 35KKTaO3 Ts 16K 高温时 介电常数随温度近似满足居里 外斯定律 这种行为为铁电体的前兆 低温时 量子涨落抑制了铁电性的出现 代表材料 介温特性的Barrett公式 引入量子温度标度 QTS 对比 Phys RevB76 054125 2007 量子顺电体的物理图象 热涨落偶极矩取向无序 高温时 热起伏占优势 电偶极矩处于无序状态 对应顺电相 低温时 晶格零点热振动能量强 量子起伏破坏了铁电序 导致稳定的量子顺电体 偶极子没有形成渗流 没有形成长程铁电序 外加电场可以对抗量子起伏 诱发长程铁电序 场致相变 偶极矩取向有序排列 10 3铁电相变的热力学理论 铁电体在某一温度发生从非铁电相到铁电相的转变 或者从铁