5.4 半导体电导率和霍尔效应ppt课件

固体理论 朱俊 微电子与固体电子学院 第六章半导体电子论Electrontheoryofsemiconductor 上一堂回顾 类氢杂质能级 浅能级杂质 特点 施主和受主 能级位置 杂质半导体载流子浓度和费米能级由温度和杂质浓度决定 1 N型半导体导带中电子浓度 2 P型半导体中空穴浓度 上一堂回顾 对于杂质浓度一定的半导体 随温度升高 载流子以杂质电离为主过渡到以本征激发为主 相应地费米能级从位于杂质能级附近移到禁带中线处 费米能级既反映导电类型 也反映掺杂水平 3 费米能级 上一堂回顾 1 半导体电导率 在一般电场情况下 半导体的导电服从欧姆定律 为电导率 半导体中可以同时有两种载流子 空穴和电子在外场下获得的平均漂移速度 电流密度 5 4半导体电导与霍尔效应 平均漂移速度和外场的关系 空穴和电子的迁移率 欧姆定律 电导率 载流子的漂移运动是电场加速和半导体中散射的结果 电子在输运过程中会受到一系列的散射 GaN新的散射机制 偶极子散射 位错散射 杂质激发的范围 主要是一种载流子 T 低温 饱和 本征 电阻率与温度的关系示意图 2 半导体的霍耳效应Halleffect 半导体片置于xy平面内 电流沿x方向 磁场垂直于半导体片沿z方向 空穴导电的P型半导体 载流子受到洛伦兹力 半导体片两端形成正负电荷的积累 产生静电场 达到稳恒 满足 电流密度 电场强度 霍耳系数 半导体的霍耳系数与载流子浓度成反比 半导体的霍耳效应比金属强得多 霍耳系数 霍耳系数 5 5非平衡载流子 N型半导体 主要载流子是电子 也有少量的空穴载流子 电子 多数载流子 多子 空穴 少数载流子 少子 热平衡下电子和空穴的浓度 半导体中的杂质电子 或价带中的电子通过吸收热能 激发到导带中 载流子的产生 电子回落到价带中和空穴发生复合 载流子的复合 达到平衡时 载流子的产生率和复合率相等电子和空穴的浓度有了一定的分布 电子和空穴的浓度满足 热平衡条件 在外界的影响作用下 电子和空穴浓度可能偏离平衡值 即有 称非平衡载流子 非平衡电子和非平衡空穴的浓度相同 如本征光吸收或电注入等 本征光吸收将会产生电子 空穴对 非平衡载流子对多子和少子的影响程度 多子的数目很大 非平衡载流子对多子的影响不明显 对少子将产生很大影响 在讨论非平衡载流子的问题时主要关心的是非平衡少数载流子 开始光照 载流子的产生率增大 同时复合率也增大载流子的浓度偏离热平衡时的浓度 一段时间的光照后 非平衡载流子的浓度具有确定的数目 载流子的产生率和复合率相等载流子的浓度到达一个新的平衡 撤去光照 载流子复合率大于产生率 经过一段时间后载流子的浓度又恢复到热平衡下的数值 单位时间 单位体积复合的载流子数目 光照稳定时的非平衡载流子浓度 撤去光照后 非平衡载流子浓度随时间的变化关系 为非平衡载流子的寿命 载流子的复合是以固定概率发生的 非平衡载流子的复合率 非平衡载流子的寿命 的意义 1 光照使半导体的导电率明显增加 光电导效应 决定着变化的光照时 光电导反应的快慢 两个光信号的间隔 可以分辨出相应的电流信号变化 才可以分辨出两个光信号 2 非平衡载流子的寿命 越大 光电导效应越明显 非平衡载流子的浓度减小为平衡值的1 e所需要的时间是 显然 越大 非平衡载流子浓度减小得越慢 一个非平衡载流子只在 时间里起到增加电导的作用 越大 产生一个非平衡载流子对增加的电导作用越大 非平衡载流子的寿命 的意义 3 非平衡载流子的寿命 对光电导效应有着重要的意义 通过测量光电导的衰减 可以确定非平衡载流子的寿命 4 寿命 与半导体材料所含的杂质与缺陷有关 深能级杂质的材料 电子先由导带落回一个空的杂质深能级 然后由杂质深能级落回到价带中空的能级 非平衡载流子的寿命的测量可以鉴定半导体材料晶体质量的常规手段 深能级起着复合作用 降低了非平衡载流子的寿命 非平衡载流子的寿命 的意义 2 非平衡载流子的扩散 金属和一般的半导体中 载流子在外场作用下的定向运动 形成漂移电流 半导体中载流子浓度的不均匀而形成扩散运动 产生扩散电流 非平衡少数载流子产生明显的扩散电流 多数载流子 漂移电流是主要的 一维扩散电流的讨论 均匀光照射半导体表面 光在表面很薄的一层内被吸收 光照产生非平衡少数载流子 在稳定光照射下 在半导体中建立起稳定的非平衡载流子分布 向体内运动 一边扩散一边复合 HowaboutDistribution 非平衡载流子的扩散是热运动的结果 非平衡少数载流子一边扩散一边复合 形成稳定分布 浓度满足连续方程 载流子的复合率 单位时间 通过单位横截面积载流子数目 扩散流密度 方程的通解 边界条件 深入样品的平均距离 扩散长度 扩散流密度 5 6PN结 自学 PN结的构成 PN结的性质 单向导电性 电流随电压变化特性 反向状态 正向状态 一部分是N型半导体材料 一部分是P型半导体材料 1 平衡PN结势垒 电子浓度 空穴浓度 掺杂的N型半导体材料 在杂质激发的载流子范围 电子的浓度远远大于空穴的浓度 费密能级在带隙的上半部 接近导带 P型半导体材料中 费密能级在带隙的下半部 接近价带 N型和P型材料分别形成两个区 N区和P区 N区和P区的费密能级不相等 在PN结处产生电荷的积累 稳定后形成一定的电势差 P区相对于N区具有电势差 PN结的接触势 内电场的建立 使PN结中产生电位差 从而形成接触电位V 接触电位V 决定于材料及掺杂浓度硅 V 0 7锗 V 0 2 PN结势垒作用 正负载流子在PN结处聚集 在PN结内部形成电场 自建场 势垒阻止N区大浓度的电子向P区扩散 平衡PN结 载流子的扩散和漂移运动的相对平衡 电场对于N区的电子和P区的空穴是一个势垒 势垒阻止P区大浓度的空穴向N区扩散 抵消原来P区和N区电子费密能级的差别 P区电子的能量向上移动 半导体中载流子浓度远远低于金属 且有 PN结处形成的电荷空间分布区域约在微米数量级 扩散和漂移形成平衡电荷分布 满足玻耳兹曼统计规律 N区和P区空穴浓度之比 热平衡下N区和P区电子浓度 P区和N区电子浓度之比 2 PN结的正向注入 当PN结加有正向偏压 P区为正电压 外电场与自建场方向相反 外电场减弱PN结区的电场 使原有的载流子平衡受到破坏 电子 N区扩散到P区空穴 P区扩散到N区 非平衡载流子 PN结的正向注入 电子扩散电流密度 正向注入 P区边界电子的浓度变为 外加电场使边界处电子的浓度提高倍 和 比较得到 边界处非平衡载流子浓度 正向注入的电子在P区边界积累 同时向P区扩散 非平衡载流子边扩散 边复合形成电子电流 边界处非平衡载流子浓度 正向注入电子在P区边界积累 同时向P区扩散 非平衡载流子边扩散 边复合形成电子电流 应用非平衡载流子密度方程 边界处 电子扩散流密度 电子的扩散系数和扩散长度 注入到P区的电子电流密度 在N区边界空穴积累 同时向N区扩散 也是非平衡载流子边扩散 边复合形成空穴电流 注入到N区的空穴电流密度 PN结总的电流密度 肖克莱方程 W Shockley 结果讨论 2 PN结的电流和N区少子 P区少子成正比 1 当正向电压V增加时 电流增加很快 如果N区掺杂浓度远大于P区掺杂浓度 PN结电流中将以电子电流为主 3 PN结的反向抽取 N区的空穴一到达边界即被拉到P区P区的电子一到达边界即被拉到N区 PN结方向抽取作用 PN加有反向电压 势垒变为 PN结加有反向偏压 P区为负电压 外电场与自建场方向相同 势垒增高 载流子的漂移运动超过扩散运动 只有N区的空穴和P区的电子在结区电场的作用下才能漂移过PN结 P区边界电子的浓度 反向抽取使边界少子的浓度减小 反向电流 一般情况下 反向饱和电流 扩散速度 P区和N区少数载流子的产生率 P区少数载流子 电子的产生率 N区少数载流子 空穴的产生率 反向饱和电流 扩散长度一层内 总的少数载流子产生率乘以电子电量q 反向电流 PN结附近所产生的少数载流子又有机会扩散到空间电荷区边界的少数载流子形成 4 PN结的反向击穿 反向击穿 PN结上所加的反向电压达到某一数值时 反向电流激增的现象 雪崩击穿 当反向电压增高时 少子获得能量高速运动 在空间电荷区与原子发生碰撞 产生碰撞电离 形成连锁反应 象雪崩一样 使反向电流激增 齐纳击穿 当反向电压较大时 强电场直接从共价键中将电子拉出来 形成大量载流子 使反向电流激增 击穿是可逆 掺杂浓度小的二极管容易发生 击穿是可逆 掺杂浓度大的二极管容易发生 不可逆击穿 热击穿 PN结的电流或电压较大 使PN结耗散功率超过极限值 使结温升高 导致PN结过热而烧毁 5 PN结的电容效应 势垒电容CB 势垒电容是由空间电荷区的离子薄层形成的 当外加电压使PN结上压降发生变化时 离子薄层的厚度也相应地随之改变 这相当PN结中存储的电荷量也随之变化 犹如电容的充放电 扩散电容是由多子扩散后 在PN结的另一侧面积累而形成的 因PN结正偏时 由N区扩散到P区的电子 与外电源提供的空穴相复合 形成正向电流 刚扩散过来的电子就堆积在P区内紧靠PN结的附近 形成一定的多子浓度梯度分布曲线 扩散电容CD 当外加正向电压不同时 扩散电流即外电路电流的大小也就不同 所以PN结两侧堆积的多子的浓度梯度分布也不同 这就相当电容的充放电过程 势垒电容和扩散电容均是非线性电容 8 二极管的应用 1 整流电路 整流电路是最基本的将交流转换为直流的电路 整流电路中的二极管是作为开关运用 具有单向导电性 2 光电子器件 光电二极管是有光照射时会产生电流的二极管 其结构和普通的二极管基本相同 发光二极管是将电能转换成光能的特殊半导体器件 它只有在加正向电压时才发光 它利用光电导效应工作 PN结工作在反偏状态 当光照射在PN结上时 束缚电子获得光能变成自由电子 产生电子 空穴对 在外电场的作用下形成光电流 MIS体系 金属 绝缘体 半导体 Metal Insulator Semiconductor MOS体系 金属 氧化物 半导体 MIS结构的一种特殊形式 Metal Oxide Semiconductor MOS有着许多主要的应用 1 绝缘栅场效应管 存储信息2 集成电路 计算机RAM3 电荷耦合器件 CCD 存储信号 转换信号 七 金属 绝缘体 半导体 MISFET 如 P型半导体 1 MIS体系的机理 金属层 栅极 半导体接地 氧化物 SiO2 100nm 1 在栅极施加电压为负时 半导体中的空穴被吸收到IS表面 并在表面处形成带正电荷的空穴积累层 2 在栅极施加电压为正时 半导体中的多数载流子 空穴被排斥离开IS表面 少数载流子 电离的受主电子被吸收表面处 3 正电压较小 空穴被排斥 在表面处形成负电荷的耗尽层 为屏蔽栅极正电压 耗尽层具有一定的厚度 d 微米量级 空间电荷区Spacechargeregion 不能移动的电离受主杂质 空间电荷区存在电场 使能带发生弯曲对空穴来说形成一个势垒 体内 表面处x 0相对于体内x d的电势差 表面势 Vs 栅极正电压增大时 表面势进一步增大 表面势足够大时 有可能表面处的费密能级进入带隙的上半部 空间电荷区电子的浓度将要超过空穴的浓度 形成少子电子的导电层 空间电荷区的载流子主要为电子 而半导体内部的载流子为空穴 空间电荷层 反型层 形成反型层时的能带特点 Ei是半导体的本征费密能级 EF是表面处的费密能级 当EF在Ei之上时 电子的浓度大于空穴的浓度 两者相等时 电子和空穴的浓度相等 当EF在Ei之下时 电子的浓度小于空穴的浓度 形成反型层的条件 费密能级EF从体内Ei之下变成表面时Ei之上 两者之差qVF满足 一般形成反型层的条件 表面处电子浓度增加到等于或超过体内空穴的浓度 反型层中的电子 一边是绝缘层 导带比半导体高出许多 另一边 是耗尽层空间电荷区电场形成的势垒 电子被限制在表面附近能量最低的一个狭窄的区域 有时称反型层称为沟道channel P型半导体的表面反型层是电子构成的 N沟道 N沟道晶体管 在P型衬底的MOS体系中增加两个N型扩散区 源区S和漏区D 构成N沟道晶体管 1 一般情况下 栅极电压很小 源区S和漏区D被P型区隔开 即使在SD之间施加一定的电压 由于SP和DP区构成两个反向PN结 只有微弱的PN反向结电流 2 理想MIS结构 1 Wm Ws 2 绝缘层内无电荷且绝缘层不导电 3 绝缘层与半导体界面处不存在界面态 金属的功函数Wm 表示一个起始能量等于费米能级的电子 由金属内部逸出到表面外的真空中所需要的最小能量 E0为真空中电子的能量 又称为真空能级 金属铯Cs的功函数最低1 93eV Pt最高为5 36eV 功函数 Wm Ws 半导体的功函数Ws E0与费米能级之差称为半导体的功函数 用 表示从Ec到E0的能量间隔 称 为电子的亲和能 它表示要使半导体导带底的电子逸出体外所需要的最小能量 Note 和金属不同的是 半导体的费米能级随杂质浓度变化 所以 Ws也和杂质浓度有关 3 MIS结构的电容 电压C V特性 MIS结构是组成MOSFET等表面器件的基本部分 电容 电压特性是用于研究半导体表面和界面的重要手段 一 理想MIS结构的电容 电压特性 在MIS结构的金属和半导体间加以某一电压VG后 电压VG的一部分Vo降在绝缘层上 而另一部分降在半导体表面层中 形成表面势Vs 即 因是理想MIS结构 绝缘层内没有任何电荷 绝缘层中电场是均匀的 以E表示其电场强度 显然 理想MIS结构的C V特性 1 多子积累时 偏压Vg为负 半导体表面处于堆积状态 以P型半导体 2 平带状态Vg 0 Vg 0 对于理想MIS表面势Vs也为0 3 耗尽状态VG 0 4 强反型后 即VS 2VB 从物理图像上理解 强反型层出现后 大量的电子聚积在半导体的表面 绝缘层两边堆积了电荷 并且在低频信号时 少子的产生和复合跟得上低频小信号得变化 如同只有绝缘层电容一样 高频时 反型层中的电子的产生和复合将跟不上高频信号的变化 即反型层中的电子数量不随小信号电压而变化 所以对电容没有贡献 二 实际的MIS结构的C V特性 在实际的MIS结构中 存在一些因素影响着MIS的C V特性 如 金属和半导体之间的功函数的差 绝缘层中的电荷等 例 以Al SiO2 P type Si的MOS结构为例 P型硅的功函数一般较铝大 当Wm Ws时 将导致C V特性向负栅压方向移动 使能带恢复平直的栅电压 CFB VFB 平带电压VFB 实验上 可计算出理想状态时的平带电容值 然后在CFB引与电压轴平行的直线 和实际曲线相交点在电压轴上的坐标 即VFB 实际 绝缘层电荷对MIS结构C V特性的影响 一般有 由于这些电荷的存在 将在金属和半导体表面感应出相反符号的电荷 在半导体的空间电荷层内产生电场使得能带发生弯曲 也即没有偏压 也可使得半导体表面层离开平带状态 假设在SiO2中距离金属 SiO2的界面x处有一层正电荷 假定半导体和金属的功函数相同 即Wm Ws 半导体表面能带下弯 恢复平带的方法 在金属一边加上负电压 并且逐渐增大 使得半导体表面层的负电荷随之减小 直至完全消失 这时在半导体表面层内 在氧化物中存在的薄的正电荷产生的电场完全被金属表面增加的负电荷的电场屏蔽了 半导体表面的能带又平了 即恢复到平带状态 C V曲线为 八 半导体异质结 同质结 由同种半导体材料构成N区或P区 形成的PN结 异质结 两种带隙宽度不同的半导体