固体力学概论(综合基础课件)VIP

固体力学概论 综合基础课 2005版 目录 第一章前言第二章基本假设第三章本构关系 物理方程 第四章基本方程第五章能量原理 包括变分原理 第六章固体力学中的数值方法 第一章前言 固体力学的定义固体力学的基本假设与主要研究内容学科分支研究对象与任务发展史参考资料 1 固体力学的定义 研究可变形固体在外界因素 载荷 温度 湿度 作用下其内部质点的位移 运动 固体的应变和破坏规律的学科 主要参书 力学词典 大百科全书 1 固体力学与理论力学之区别 理论力学研究对象是质点 质点系与刚体 固体力学研究可形变体 2 固体与流体的区别 流体是气体和流体的总称 具有易流性 不能承受剪应力 在无论多小的剪力作用下都会发生变形 水和空气是常见的两种流体 2 固体力学的内容 研究弹性问题 塑性问题 弹塑性问题以及流变问题 又分线性问题 非线性问题 主要研究宏观问题 也有微观问题和细观问题 或称介观问题mesomechanics 研究的对象主要是均匀介质 也研究非均匀介质 如复合材料和裂纹体 各向同性与各向异性介质 此外研究各种可变形体的偶合问题 例如热 湿 弹性问题 热 湿 塑性问题 热 湿 弹塑性问题 以及形体的机 磁电偶合性能 压电与压磁性能 现在电 磁弹性力学正快速发展 3 学科分支 材料力学 结构力学 弹性力学 塑性力学 流变学 断裂力学 损伤力学 复合材料力学 结构稳定性 振动理论 粘弹 塑 性力学 冲击力学 固体应力波问题 结构 弹 塑性 动力学 以及许多交叉学科 气动弹性理论 生物固体力学 岩土力学 有限元 有限条 有限层 边界元 离散元 无网格法等 断裂力学 损伤力学 复合材料力学 电 磁弹性力学 微尺度力学是发展中的新兴学科 4 研究对象 研究各种工程结构 常见的如下结构元件 构件 1 杆 杆系 梁 柱 长 宽和高 2 板 中厚板 壳 厚 长与宽 3 三维体 空间结构如桁架与刚架 4 薄壁结构 飞机机翼与机身等 5 以及它们的复合体 5研究方法 截面法 截面法是处理固体力学问题的最基本的方法 通过外力 作用力与约束力 与内力 应力 平衡求构件的响应 内力 通过本构关系求变形 位移与应变 最重要的是材料力学中的平截面法 其中尤以梁的平截面假设最为重要 截面法 截面法 固体力学问题的普适方法 步骤为 1 取出构件 画出所有外力 包括约束反力 2 用平面切开 并画出内力 广义力 若是动平衡需用达朗贝尔原理 化惯性力为作用力 外力与内力平衡来求解内应力 3 解出内力 算应力 4 利用物理方程求变形 5 根据应力强度准则或变形准则进行强度校核 6 进行优化设计 外力 内力 内力 6 任务 固体力学的发展主要动力是社会实践 任务是研究工程结构在服役条件下的安全性 可靠性 就是强度问题 应力值不超过许用值 刚度问题 变形不太大 稳定性问题 振动问题 工程结构包括 飞机 火箭 船舶 车辆 桥梁 房屋 水坝 反应堆 坦克等等 7 发展史 固体力学是一门古老的学科 可追溯到17世纪伽利略Calileo 1564 1642 关于梁与水坝的工作 提出速度 加速度的概念 后来库仑 C A Coulomb 泊松 R Poisson 纳维 C L M H Navier 圣文南 B deSaint Venant 哥西 A L Couchy 虎克 Hooke 胡克定律 等人作出很大贡献 伯努利 1654 1705 平截面假设 欧勒 L Euler 1707 1783 压杆稳定的欧勒载荷 铁木生柯 Timoshenko 专著 StrengthofMaterials TheoryofElasticity TheoryofElasticStability TheoryofPlatesandShells 与符拉索夫 薄壁杆件 中国东汉 127 200 郑玄提出线性弹性关系 宋代李诫 营造法式 隋代李春 581 618 赵州桥 8 参考资料 力学词典 中国大百科全书出版社 1990 中国大百科全书 力学卷 1985 8 EncyclopediaofScienceandTechnology McGraw Hill 1982E P Popov IntroductiontoMechanicsofSolids PrenticeHall INC 1968Y C Fung FoundationofSolidMechanics PrenticeHall INC 1965中国自然科学基金 学科分类目录及学科代码 1994 从这里可看出现代固体力学的发展方向以及新的学科分类 9 专有名词的翻译 材料力学 strengthofmaterials mechanicsofmaterials弹性力学 theoryofelasticity elasticity elasticmechanics错误 塑性力学 theoryofplasticity plasticity plasticmechanics错误 介观力学 mesomechanics 细观力学 可是 在专著 Micromechanicsofdefectsinsolids TMura micromechanics 可翻译为细观力学 不翻成微观力学 5 宏 微 观力学 macromechanics micromechanics这里 英语书籍里 micromechanics 包含介观尺度问题 6 经典力学 Classicmechanics 牛顿力学 7理论力学 theoreticalmechanics 第二章 基本假设 基本假设 连续性假设 断裂问题与界面问题 均匀性假设 复合材料 3 小变形假设 大变形 几何非线性问题 线弹性假设 物理与几何非线性 5 各向同性假设 各向异性 6 平截面假设 对直杆拉伸 压缩与梁弯曲等都适用 尤以梁弯曲的平截面假设意义最重要 材料力学中关于平截面法的应用 以下研究对象都可用平截面法处理 拉伸 杆或棒 拉伸强度问题 压 压杆 柱 弹性稳定性问题 弯曲 梁 弯曲挠度与应力 扭 扭转 轴 剪切变形与强度 压弯联合作用 梁柱 弯曲与稳定性 1平截面假设 在板壳力学中又称直法线假设 平截面假设 初始与梁的中性轴垂直的平面 在变形后仍垂直于轴线 并且在垂直轴线方向上无变形 下面以梁为例 此假设大大简化了问题 无穷自由度问题简化为一个自由度问题 只有一个挠度函数是要求的 这样 用弹性力学理论 有15个基本方程 15个基本未知量 根据平截面假设大大简化 梁的挠度为 梁的基本方程 控制方程 为 p 梁的基本方程 根据平截面 直法线 假设导出梁的挠度方程 板壳力学中的直法线假设 初始与板中性面 中面 垂直的 线段 法线 在变形后仍垂直中面 垂直于中面的正应力远小于平行于中面的应力分量 无法向应变 在发生弯曲变形时 板的中面无拉伸变形 为基尔霍夫假定 克希霍夫假定 平截面假设的近似性 由悬臂梁问题可知 截面上最大剪应力在中面上 可见最大剪应变在中面上 所以剪切转角在中面上有最大值 而在梁的上下表面剪应力 剪应变 为零 结论很明显 横截面不再是平的 发生翘曲 当梁的高长比时 平截面假定不再成立 应该考虑横向剪切 称为Timoshenko梁理论 独立未知变量增加一个 截面转角 但是 当梁长 高比很大时 平截面所得结果符合工程要求 Timoshenko梁弯曲 非纯弯 时 须考虑剪切效应 此时横截面仍是平面 但不再垂直梁中面 与中面有一夹角 基本未知量变为两个 梁的横向剪切问题 剪切问题基本方程 应力 应变关系为 仅考虑剪切效应 变形前mn和pq是直线并且平行 变形后二条线不再是直线 产生弯曲 就是产生截面翘曲 工程上近似 平均意义 为 三点弯曲梁 三点弯曲梁第二项是剪切产生的挠度 是截面系数 对于矩形截面 梁的横向剪切角 梁的横向剪切角如下图所示 剪切系数对于矩形等3 2对于圆形截面等于4 3 x p z 关于截面形状系数的讨论 剪切截面系数 又称截面形状系数 有如下几种数值 相当于用中性轴处的最大剪切应变代表梁轴由于横向剪切产生的倾角 是很粗燥的 它比平均剪应变大50 用能量原理 单位载荷法 推导了较精确的近似值 弹性力学的精确公式为 当泊松比时 弹性力学精确解比简单平均法所得结果大18 2弹性杆的拉伸 单向拉伸 或压缩 假设在拉伸变形时杆的截面保持平面 并且拉伸变形均匀 这个假定被试验证明 非常接近真实 注意 杆受压缩有稳定性问题 基本方程 拉伸弹性刚度系数为 P L 3等截面杆扭转 以圆截面杆为例 圆截面杆在扭矩作用下各个截面保持平面并且变形均匀 基本方程 应力 应变关系 扭转刚度系数为 第三章本构方程 1线性应力 应变关系 线弹性 胡克定律 单向拉伸 如弹簧等广义胡克定律 复杂应力状态2非线性应力应变关系 塑性材料3现代塑性本构关系 含 内变量 并与热相关4粘弹性本构关系 流变学 材料机械性能与时间相关 单轴拉伸试验曲线 单轴拉伸试验曲线 同样可作扭转与剪切试验 应力张量和应变张量 应力张量 任意质点的应力有6个独立分量 形成二阶张量应变张量 任意质点的应变有6个独立分量 形成二阶张量 弹性本构关系 线弹性应力 应变关系 胡克定律 线弹性应力 应变关系 应力与应变成正比 比例常数为弹性常数 杨氏模量 广义胡克定律可改写为其中36个常数中只有21个独立 这是指最一般的各向异性材料 对于各类特殊情况 独立材料常数不同 2三维各向同性材料物理方程 以应变表示应力 是体积应变 以应力表示应变 球应力张量 应力偏量 拉梅常数 拉梅常数分别是弹性模量 泊松比与剪切模量 3非各向同性 单斜体材料有一个对称面 只有13个独立常数 正交异性体有2个相互垂直的对称面 9个独立常数 横观各向同性体垂直某一方向的各个平面都是各向同性面 只有5个独立常数 各向同性体两个常数 或者 或者后者又称拉梅系数 平面正交异性体例如单向纤维复合材料薄板 4个独立常数 塑性力学 基本实验应力 应变关系非线性塑性应变非恢复性 有残余应变应力与应变非一一对应 与加载历史有关塑性变形功产生热 本构关系相当复杂 塑性应力 应变关系非线性的简化 理想弹塑性 弹性线性硬化模型 理想刚塑性 刚性线性硬化模型 密律硬化模型 N 0 N 1 N 0 3 屈服准则 单向拉伸 残余应变大于的应力为 复杂应力状态特雷斯卡 Tresca 条件 在平面上是正六边形 米赛斯 Misses 条件 在平面上是圆 应力强度 应力强度 又称等效应力 已知应力不变量的第二步变量为 是八面体剪应力 形状改变应变能 应力强度为 应变强度 用主应变表示 应变强度又称有效应变 罗德参数 应力的罗德参数 应变罗德参数 3 塑性全量理论 塑性形变 或塑性变形 理论 在简单加载 比例加载 条件下 对塑性变形的简化 应力强度与应变强度一一对应 若无卸载 与非线性弹性相同 Henckyrelation 对于比例加载 塑性形变理论与流动理论结果相同 塑性增量理论 流动理论 流动理论 又称增量理论 当弹性应变比塑性应变很小时 加载比与塑性功成比例 流变学 粘弹性力学 定义 研究材料在外载 温度 湿度等环境条件下与时间有关的变形和流动行为的规律的力学分支 粘弹性介质具有固体与流体的双重性质 研究内容 蠕变 材料在恒应力作用下变形随时间增大的过程称为蠕变 是由分子或原子重新排列引起的 蠕变过程中材料的柔度 模量的倒数 逐渐增大 以应力为输入量而求应变响应者为蠕变 松弛 材料在固定变形下应力随时间减小的过程称为松弛 材料的模量 松弛模量 逐渐减小 以应变为输入量而求应力响应者为松弛 1流变体的几种理想介质 1 虎克固体 2 粘性元件 粘壶 又称牛顿流体或阻尼器 或是粘性系数 单位是应力乘时间 3 理想塑性体 圣文南体 当p F时当P F时 u位移取决于其它条件 2马克斯威尔体 弹簧与粘壶串联 控制方程 特性 若应力是阶跃函数应变在t 0时 应变发生突变 当时 表现为流动性质 若应变保持常数 应力趋于零 为松弛时间 3开尔文体 Kelvin 或Voigtsolid 将粘壶与弹簧并联 控制方程 性能 施加应变输出 当时 其中 是渐近弹性模量 突出缺点 当时 4标准固体 standardsolid 将弹簧与开尔文体串联 构成标准线性固体 由于当时 所以 它最终具有固体性质 7 四元件模型 四参量模型 将开尔文体与马克斯威尔体串联 构成四参量模型 最终具有流体特性 8 广义马克斯威尔体 将多个马克斯威尔体并联构成 最终具有流体特性 9 广义固体模型 将开尔文体串联构成 最终具有固体特性 5微分型本构关系 更普遍的线性粘弹性模型 以标准固体 standardsolid 模型为例 将弹簧与开尔文体串联 构成标准线性固体 本构方程的标准形式 6三维本构关系 三维本构关系 分体量与偏量 是微分算子 例如 有时 可假设体积应变的蠕变分量可忽略 7遗传积分 蠕变型 又称记忆积分或卷积积分 叠加原理 Boltzmannsuperpositionprinciple 在作用下 应变服从叠加原理 当一系列应力增量连续作用时 产生的应变等于 是蠕变柔量 8松弛型遗传积分 当一系列应变增量连续作用时 产生的应力等于 是松弛模量 修正的叠加原理 其中是应变的非线性函数 9拉普拉斯变换 Laplacetransformation 拉普拉斯变换对求解线性粘弹性问题至关重要 通过下式将时域问题变换为S域内问题 很多教科书上有变换表 其逆变换式为 10对应原理 对上式进行拉氏变换得 于是得到拉氏变换域内的 线弹性 问题 还可以在拉氏变换域内进行有限元计算 但是 逆变换相当复杂 这里学问很深 11复模量 当材料或结构受简谐变化应力作用时 即输入 代入本构方程 是复数柔量 是松弛模量 第四章基本方程 弹性力学有15个基本方程 3个平衡方程 6个协调方程 6个本构方程 15个基本未知量 3个位移分量 6个应力分量 6个应变分量 加适当边界条件 1 平衡或运动方程 平衡方程展开一个方程 运动方程 指标重复服从加法约定 2几何方程 应力 位移关系 对于小应变情况 这是哥西应变式 共有六个应变 六个方程 对于大变形 计入非线性项 分拉格朗日与欧拉表示 拉格朗日应变 欧拉应变 3变形协调方程 i j交换 共有六个方程 以下只写出两个有代表性的式子 4弹性本构关系 1 弹性应力 应变关系 广义胡克定律可改写为其中36个常数中只有21个独立 这是指最一般的各向异性材料 对于各类特殊情况 独立材料常数不同 5边界条件 1 位移边界条件 在给定位移的边界上 a 又称第一类边界条件 代号 2 应力边界条件 在给定外力的边界 上 b 是外法线方向余弦 第二类边界条件 代号 3 混合边界条件 混合边界条件 在 为 a 在 b 此外 还有弹性边界条件和移动 滑动 边界条件 动边界条件 例如弹性支持条件 接触 摩擦边界条件 问题比较复杂 弹性力学问题的解法 位移法和应力法 位移方法 拉梅 Lame G 方程 即用位移表示平衡方程 以下是三种不同表示方法 需将应力边界条件改写为位移 应力解法 用应力表示的协调方程 即拜尔脱拉密 Beltrami E 密乞尔 Michell J H 方程 用应力表示协调方程 当然 位移边界条件也需要用应力表示 弹性力学一般定理 1 应变能定理 克拉贝龙定理 即功能互等定理 又俗称为 功能互等定理 注意与 功的互易 reciprocal 定理 相区别 弹性体内的应变能等于变形过程中外力所做之功 证明从略 注意 与虚功原理相对照 外力虚功等于内里虚功 2 唯一性定理 克希霍夫定理或纽曼定理 证明 两组解它们满足平衡方程 边界条件 证明 2 构造新的解 1 2 3 4 5 6 得到 证明 3 上式的解肯定为0 所以证明 两组解相等 注释 若全边界均为应力条件 则位移解可能差一刚体位移 结论 对于线弹性材料 结构 只要给出一组满足平衡方程 协调方程 与边界条件的解 那么它就是真解 与弹性常数无关 所以 弹性力学就有试凑法 3 圣文南原理 物体在上受一平衡力系作用时 在离较远的区域应力可以忽略 时 是外力作用区的最大线尺寸与我们关注的质点和力作用点的距离 4 功的互易 等 定理 又称位移互等定理 reciprocaltheoryofdisplacement 设两组力 体力与面力 作用在同一物体上 第一组力对第二组力产生的位移所做之功 等于第二组力对第一组力产生的位移所做之功 第五章能量原理 能量原理是宇宙间普适的 从热力学第一定律 理论力学的能量 机械能 守恒定律 与虚位移 虚功 原理 材料力学的卡氏定理 弹性力学的变分原理 以及各种近似数值方法 例如 求第二宇宙速度时 飞船离开火箭时的速度 动能 应能克服地球对它的引力势 动能引力势由此得到 1 虚位移原理 理论力学 物体 或质点与质点系 在n个外力 包括约束力 作用下而平衡 则外力所作之虚功之和为零 对于理想约束则外加作用力所作功为零 弹性力学的能量原理 1 虚功原理 包括虚位移原理与虚力原理 虚位移 所有几何约束允许的位移 满足协调条件和位移边界条件 即为虚位移 写为 虚位移又称为 可能位移 弹性体在平衡状态下 外力 内力在微小虚位移下做的功 称为虚功 之和等于零 2 虚位移原理 弹性体在平衡状态下 外力对虚位移所做的功 称为虚功 等于虚位移所引起的弹性体应变能的增量 虚位移原理 续1 上式第一项为零 第二项等于这是内力虚功 即内力 应力 对虚位移产生的虚应变所做的功 或为应力对虚应变所作的虚功 结论 内力虚功等于外力虚功 虚功原理 续2 根据专著 胡 虚功原理的数学表达式为 此式中 和是变形可能位移与应变 是静力可能应力 是可能面力 这个原理包括虚功原理与虚余功原理两个原理 虚功原理 续3 包括虚位移原理与虚内力 应力 原理 按大百科全书的词条 这里有疏误 式中 是体力和位移 是面上可能面力和可能位移 分别是可能应力分量和可能应变分量 此原理可包括 1 虚位移原理和 2 虚内力 应力 原理 3 最小势能原理 以位移为基本未知量的变分原理 总势能等于 分别为真实位移与虚位移 最小势能原理 续 定义 平衡时 所有可允许位移 可能位移 中 真实位移使总势能取极小值 可能位移是满足协调方程与位移边界条件的位移 意义 因为位移满足了连续性条件和位移边界条件 由最小势能原理可导出平衡方程和应力边界条件 由此导出有限元基本方程 4最小余能原理 以应力为未知量的变分原理 真实应力所具有的余能恒小于其他可能应力相应的余能 所有可能应力 满足平衡方程与静力边界条件的应力 函数中 真实应力场取总余能为最小 最小余能原理 续 它代表应变协调方程和位移边界条件 虚余功 虚余能 总余能 最小余能原理 5广义变分原理 是以上两个原理的推广 弹性力学的解必须满足广义势能变分为零的条件 又称驻值条件 即 为边界指定面力和位移 此变分原理具有三类变量 位移 应力与应变 6瑞斯纳变分原理 瑞斯纳变分原理 Reissner 其中是应变余能 两类独立变函数共9个 有限元法的杂交元由此导出 A材料力学中的能量法 一 卡氏第一定理 若弹性体受数个已知广义力作用 在他们的作用点产生沿各广义力方向上的位移 则由广义位移表示的应变能U对某个广义位移的偏导数等于与相应的广义力 数学表达式为 此定理英文名称 Castigliano sfirsttheorem 材料力学中的能量法 二 克罗蒂 恩盖塞定理 Crotti Engesser stheorem 若弹性体作用有n个广义力 产生n个广义位移 它们方向与相应的广义力相同 则由广义力表示的应变能对广义力的偏导数 等于相应的广义位移 表达式为 此定理又称卡氏第二定理 B弹性稳定理论中的能量法 C振动问题的能量法 瑞利商 根据瑞利原理 保守系统的机械振动的自振频率的近似值 由下式泛函的驻值决定 是动能 是势能例如 弦振动 设振形函数为当n 2时 相对误差为0 007精确解为 D结构力学的能量法 1力法 forcemethod 以广义力为未知量求解静不定结构的方法称为力法 基本概念是 将多余约束去掉 代之以广义力 多余广义力 为保证解除多余约束的结构变形与内力 应力 与原结构相同 必须满足连续性条件 即变形协调条件 n度静不定系统就有n个连续性条件 正好弥补了平衡方程数的不足 将n个连续性条件与平衡方程联立 就能解出所有未知广义力 2单位载荷法 根据虚功原理导出的求结构位移的方法 求给定结构某点的位移时 在该点施加单位载荷 单位广义力 单位载荷方向与所求位移方向相同 于是 是单位载荷引起的轴力 剪力与弯矩 是真实载荷引起的轴力 剪力与弯矩 为所求位移 3位移法 displacementmethod 以广义位移为基本未知量求解结构力学问题的方法 又称刚度法与矩阵位移法