大学物理完整ch静电场和稳恒电场PPT课件

静电场与稳恒电场,第八章,静电场-相对于观察者静止的电荷产生的电场稳恒电场不随时间改变的电荷分布产生不随时间改变的电场两个物理量：场强、电势；一个实验规律：库仑定律；两个定理：高斯定理、环流定理,电荷守恒定律：在一个孤立系统内发生的过程中，正负电荷的代数和保持不变。,电荷的量子化效应：Q=Ne,8-1电场电场强度,一、电荷,电荷的种类：正电荷、负电荷,电荷的性质：同号相吸、异号相斥,电量：电荷的多少单位：库仑符号：C,二、库仑定律,真空中两个静止的点电荷之间的作用力（静电力），与它们所带电量的乘积成正比，与它们之间的距离的平方成反比，作用力沿着这两个点电荷的连线。,讨论,库仑定律包含同性相斥，异性相吸这一结果。,(a)q1和q2同性，则q1q20,和同向，方程说明1排斥2,(b)q1和q2异性，则q1q20的金属球，在它附近P点产生的场强为。将一点电荷q0引入P点，测得q实际受力与q之比为，是大于、小于、还是等于P点的,四、场强叠加原理,点电荷系,连续带电体,1.点电荷的电场,五、电场强度的计算,2.点电荷系的电场,设真空中有n个点电荷q1,q2,qn，则P点场强,场强在坐标轴上的投影,例1电偶极子,如图已知：q、-q、rl，电偶极矩,求：A点及B点的场强,解：A点设+q和-q的场强分别为和,对B点：,结论,3.连续带电体的电场,电荷元随不同的电荷分布应表达为,体电荷,面电荷,线电荷,例2求一均匀带电直线在O点的电场。已知：q、a、1、2、。,解题步骤,1.选电荷元,5.选择积分变量,4.建立坐标，将投影到坐标轴上,2.确定的方向,3.确定的大小,选作为积分变量,当直线长度,无限长均匀带电直线的场强,讨论,课堂练习求均匀带电细杆延长线上一点的场强。已知q,L,a,例3求一均匀带电圆环轴线上任一点x处的电场。已知：q、a、x。,当dq位置发生变化时，它所激发的电场矢量构成了一个圆锥面。,由对称性,讨论,（2）当x=0,即在圆环中心处，,（3）当时，,这时可以把带电圆环看作一个点电荷这正反映了点电荷概念的相对性,1.求均匀带电半圆环圆心处的，已知R、,电荷元dq产生的场,根据对称性,课堂练习：,取电荷元dq则,由对称性,方向：沿Y轴负向,2.求均匀带电一细圆弧圆心处的场强，已知,R,例4求均匀带电圆盘轴线上任一点的电场。已知：q、R、x求：Ep,解：细圆环所带电量为,由上题结论知：,讨论,1.当Rx,（无限大均匀带电平面的场强）,2.当R0,R,+,+,+,+,+,+,+,+,+,+,+,+,+,+,+,q,解：,rR,电量,高斯定理,场强,电通量,均匀带电球体电场强度分布曲线,解:,具有面对称,高斯面:柱面,例3.均匀带电无限大平面的电场，已知,解：场具有轴对称高斯面：圆柱面,例4.均匀带电圆柱面的电场。沿轴线方向单位长度带电量为,(1)rR,令,课堂讨论,q,1立方体边长a，求,位于一顶点,q,移动两电荷对场强及通量的影响,2如图讨论,课堂练习：求均匀带电圆柱体的场强分布，已知R，,8-3电场力的功电势,其中,则,一电场力做功,推广,(与路径无关),结论试验电荷在任何静电场中移动时，静电场力所做的功只与路径的起点和终点位置有关，而与路径无关。,二、静电场的环路定理,即静电场力移动电荷沿任一闭和路径所作的功为零。,q0沿闭合路径acbda一周电场力所作的功,在静电场中，电场强度的环流恒为零。静电场的环路定理,静电场的两个基本性质：有源且处处无旋,三、电势差与电势,1、电势能,静电场力的功，等于电势能的减少,ab电场力的功：,注意：,电势能是电荷与电场所组成的系统共有的,2、电势差,a、b两点的电势差等于将单位正电荷从a点移到b时，电场力所做的功。,3、电势,单位正电荷在电场中某点具有的电势能，称为电场在该点的电势。,电势的大小等于场强从该点到电势零点（通常取无穷远处）的积分。,注意,1、电势是相对量，电势零点的选择是任意的。,2、两点间的电势差与电势零点选择无关。,四、电势叠加原理,点电荷产生的电势：,q,1、点电荷系,各点电荷单独存在时，在该点产生的电势的代数和,2、电荷连续分布的带电体,注意：表示对整个带电体求积分。,方法2：电势叠加原理,或,五、电势的计算方法,方法1：已知电场分布求电势，,通常，用在能够用高斯定理计算场强的场合,例1、求均匀带电圆环轴线上的电势分布。已知：R、q,例2、电量q均匀分布在半径为R的圆盘上，求圆盘轴线上与盘心相距为x的P点的电势。,dq,例3、求均匀带电球面电场中电势的分布，已知R，q,功、电势差、电势能之间的关系,讨论,8-4场强与电势的关系,一、等势面,等势面：电场中电势相等的点组成的曲面,+,电偶极子的等势面,等势面的性质,等势面与电力线处处正交，电力线指向电势降落的方向。,令q在面上有元位移,沿电力线移动,a,b为等势面上任意两点移动q,从a到b,等势面较密集的地方场强大，较稀疏的地方场强小。,规定:场中任意两相临等势面间的电势差相等,课堂练习：由等势面确定a、b点的场强大小和方向,已知,二、场强与电势梯度的关系,单位正电荷从a到b电场力的功,电场强度沿某一方向的分量,沿该方向电势的变化率的负值,一般,所以,的方向与u的梯度反向，即指向u降落的方向,物理意义：电势梯度是一个矢量，它的大小为电势沿等势面法线方向的变化率，它的方向沿等势面法线方向且指向电势增大的方向。,例1利用场强与电势梯度的关系，计算均匀带电细圆环轴线上一点的场强。,解:,例2计算电偶极子电场中任一点的场强,解：,B点(x=0),A点(y=0),8-5静电场中的导体和电介质,一、静电场中的导体,1、静电平衡条件,将导体放入外电场中，在导体的两端出现等量异号的感应电荷。,导体达到静电平衡状态：,导体处于静电平衡状态的特征是电荷的宏观运动完全停止。,导体内部的场强处处为零。,导体表面附近的场强方向处处与表面垂直。,静电平衡条件,1、导体是等势体，导体表面是等势面。,2、导体内部处处没有未被抵消的净电荷，净电荷只能分布在导体的表面上。,3、导体外表面附近处的场强大小与导体表面在该处的面电荷密度的关系为,处于静电平衡状态的导体的性质：,等势体,导体内,导体表面,1）实心导体,2）腔内没有电荷的空腔导体,电荷只能分布在导体的表面上。,空腔内表面无电荷，电荷只能分布在外表面上。,3）腔内有电荷q1的空腔导体,未引入q1时,放入q1后,若设空腔导体带电q2，则空腔内表面带电q1，外表面带电q1+q2,表面附近作足够小的圆柱形高斯面,尖端放电,尖端场强特别强，足以使周围空气分子电离而使空气被击穿，导致“尖端放电”。,2、静电屏蔽,接地封闭导体壳（或金属丝网）外部的场不受壳内电荷的影响。,封闭导体壳（不论接地与否）内部的电场不受外电场的影响；,电荷分布,3、有导体存在时场强和电势的计算,例2.已知R1R2R3qQ,求电荷及场强分布；球心的电势,如用导线连接A、B，再作计算,解:,由高斯定理得,电荷分布,场强分布,球心的电势,球壳外表面带电,用导线连接A、B，再作计算,练习已知:两金属板带电分别为q1、q2求：1、2、3、4,有极分子：无外电场作用时,分子正负电荷中心不重合,无极分子：无外电场作用时,分子正负电荷中心重合,甲烷分子,水分子,分子电偶极矩,二、静电场中的电介质,1、无极分子的位移极化,极化电荷,极化电荷,2.有极分子的转向极化,转向外电场,三、有电介质时的高斯定理,1、电位移矢量,电位移通量：,2、有介质时高斯定理,通过任意闭合曲面的电位移通量，等于该闭合曲面所包围的自由电荷的代数和。,设一平行板电容器，极板上的自由电荷面密度分别为。极板间充满了相对电容率为的电介质。,与的区别:,线,线,是自由电荷产生，其大小仅决定于自由电荷的空间分布，与极化电荷无关。是自由电荷和极化电荷共同产生的，其量值与自由电荷和极化电荷的空间分布都有关。,解：（1）应用高斯定理,（2）导体球的电势,8-6电容电容器,一、孤立导体的电容,孤立导体：附近没有其他导体和带电体,例：孤立导体球的电容C=40R,电容使导体升高单位电势所需的电量。,定义：,二、电容器的电容,定义：,1、平行板电容器,已知：S、d、0,讨论,2、球形电容器,已知,讨论,孤立导体的电容,3、圆柱形电容器,已知：,（3）根据电容定义，