光学教程1-8章

光学教程,PowerPoint课件江西师范大学理电学院(熊小华),内容:,第1章光的干涉第2章光的衍射第3章几何光学的基本原理第4章光学仪器的基本原理第5章光的偏振第6章光的吸收、散射和色散第7章光的量子性第8章现代光学基础,第1章光的干涉,光的干涉及衍射现象揭示了光的波动性.即光具有波动特性.光波为电磁波而不是机械波.光与物质相互作用,引起光效应的主要是光的电场强度而不是磁场强度.光电效应揭示了光的粒子性.,本章主要:介绍干涉现象及干涉条件对干涉图样清晰度的影响讨论的干涉课题有双光束干涉和多光束干涉.,1.1光的电磁理论1.1.1光电磁波的传播和介质折射率,光在透明介质中的传播速度小于在真空中的传播速度,1.1.2光强度,光是某一波段的电磁波.可见光的波长范围:;频率范围:，它是能引起视觉的电磁波。,不同波长范围的光对人眼引起不同的颜色感觉.之间的对应关系如下:,把电磁波按波长或频率的次序排列成谱，称为电磁波谱。,红760nm630nm橙630nm590nm黄590nm570nm绿570nm500nm青500nm460nm蓝460nm430nm紫430nm400nm,光电磁波的电场强度、磁场强度及光的传播矢量（即波矢）三者相互垂直。,实验表明:光波中参与与物质相互作用（感光作用、生理作用）是光的电场强度（光矢量、光振动通常是指光的电场强度.）,通常,在同一种媒质中只考虑光强的相对分布,即光的(相对)光强为光矢量振幅的平方.,光强度(简称光强I)：是指单位面积上的平均光功率,或者说,光的平均能流密度.,1.2波动的独立性、叠加性和相干性1.2.1机械波的独立性和叠加性,波的独立性,波的叠加性,问:若频率不严格相等、振动方向不严格在同一直线上，会如何？,干涉,1.2.2相干与非相干,两列光波的叠加可归结为分析相遇空间各点的光振动(电场强度)的叠加,设两光波为频率相等、光振动方向相同，两光波在相遇点P处单独存在时引起的光振动分别为:,两光波同时存在时,P点的光合振动为:,（：为两光波在P点处的相位差，不同P点处对应的不同）,(P点)光强正比于该点的光振幅的平方:,实际观察到的光的强度总是在一定较长时间内的平均强度,则(P点)光强：,、若在P点处两光波的相位差始终保持不变，即与时间无关，则：,（不同P点对应的光强不同，P点的光强由两光波在P点处的相位差决定。）,（以上情况、是情况的两特定情况）,若则有：,在两个频率相同、振动方向相同的光波的相遇区，当相位差稳定时，某些地方干涉加强，某些地方干涉减弱，各点的光强取决于两光波在该点处的相位差，这种叠加为相干叠加。,问：若有n束（振幅相同的）光波相干叠加，情况？,、若在观察时间内，两光波相遇区各P点处的相位差做无规则变化，取一切可能的值，则：,问：若有n束（振幅相同的）光波非相干叠加，情况？,两光波相遇区各P点处的光强度相同（为两光波分别单独存在时的光强的直接相加）。这种情况下的叠加为非相干叠加。,1.3由单色(光)波叠加所形成的干涉图样1.3.1相位差和光程差,两列波的叠加-实质是分析两波相遇区各点处的振动的叠加.,设s1、s2为两个点(光)波源，两者频率相同、波振动方向相同、振幅分别为，初相位分别为，两波源的振动可表示为：,时刻，两(光)波在P点引起的(光)振动分别为：,时刻，两(光)波在P点的(光)振动相位差分别为：,初始相位差,几何相位差,光从A点传播到B点，光所经介质的折射率和所经几何路程的乘积，称为A到B的光程。即：,此值为光在相同的时间内在真空中所经的路程。可将光在介质中所走的路程折算为光在真空中的路程.,光程,光程差,为s1、s2为两个点(光)波源发出的波到达P点的光程差,由光程差引起的两光波的相位差（即几何相位差）为：,令,1.3.2干涉图样的形成,以下讨论的是简单情况：,两(光)波相遇区P点的(光)强度，取决于:,若两光波从点波源s1、s2向一切方向传播，则强度相同的空间各点的几何位置，满足：,-为以s1s2为轴线的双叶旋转双曲面（见下图）,干涉加强的条件:,干涉图样中明纹位置的计算：,P点的位置坐标，可以用线量（P到P0的距离)表示，也可以用角量表示,在近轴（P到P0的距离小）和远场（）近似条件下：,干涉图样的强度记录了两光波在空间的相位分布信息,相邻两条光强最大值的明条纹（或相邻两条光强最小值的暗条纹）的间距为：,两列单色光波的干涉图样特点：,各级亮条纹的光强相等（实际上是差异的，因为光振幅与传播距离成反比），相邻亮条纹或相邻暗条纹都是等间距的，与干涉级无关。当入射的单色光波长一定时，条纹间距与成正比、与成反比。当一定时，与入射光波长成正比。,讨论1.若两光波均为白光,干涉图样如何?,(除0级中央亮条纹（为白色）外，其余各级亮条纹都带有各种颜色。),讨论2：在单色光波作光源时，若干涉图样如何？,此时各级亮纹的坐标为:,1.4分波面双光束干涉1.4.1光源和机械波源的区别,机械波源的振动在观察时间内通常是持续进行的、不中断的，因此两机械波通常情况下在观察时间内有稳定的相位差，为相干的。机械波的干涉容易实现。,1.4.2获得稳定干涉图样的条件典型的干涉实验,杨氏实验,1801年，托马斯杨做出了光的双缝干涉实验,(光强按余弦规律变化),菲涅耳双面镜实验,屏上干涉条纹间距为：,图中阴影区域为两光波的相遇区,劳埃德镜实验,此区域为两光波的相遇区,当光以入射角接近900（掠射）或00（垂直入射）从光疏介质入射到光密介质时，反射光产生半波损失；而当光由光密介质入射到光疏介质时不产生半波损失。,劳埃德镜实验中发现：当观察屏平移至和M边缘相接触时，屏上P0处出现的是暗纹.,(即光在玻璃板表面反射时有一个相位的突变。这相当于反射光的光程在介质表面反射时损失了半个波长，称为半波损失。),例1.1在杨氏实验装置中，两小孔的间距为，光屏离小孔的距离为。当以折射率为的透明薄片贴住小孔S2时，发现屏上的条纹移动了，试确定该薄片的厚度。,解：S2未贴薄片时，从S1和S2至屏上P0点的光程差为零。当S2贴上薄片时,零光程差点从P0移到P点，.,对于P点的几何光程差为:，则,设薄片的厚度为，S2贴上薄片,S2到P的光程增加：,1.5干涉条纹的可见度*光波的时间相干性和空间相干性1.5.1干涉条纹的可见度,可见度-用于描述干涉图样中条纹的强弱对比。,可见度（）定义为：,1.5.2光源的非单色性对干涉条纹的影响,当光源为()的非单色光，这将影响干涉条纹的可见度.,以杨氏干涉为例：,每一波长的光均形成各自的一组干涉条纹，而且各组条纹除零级重合外，其他各级条纹互相间均有一定的位移，所以各组条纹非相干叠加使得条纹的可见度下降。,-级光谱的宽度,当大到一定时，出现第级与第级重叠，条纹可见度降为0。,j级最大波长光的光谱与(j+1)级最小波长光的光谱刚重叠,开始有重叠空间P点对应的光程差为：,实现相干的最大光程差。称为相干长度,*1.5.3时间相干性,光源发出的光波为有限长的波列（波列的长度与光的单色性有关）,若P点的光程差大于波列的长度，则当波列刚到达P点时，波列已经过去了，两列波不能相遇，与波列相遇的是另一时刻由光源发出的波列，由于相继由光源发出的波列之间无固定的相位关系，则在P点无稳定的光强。,波长范围的光，波列长度为：,波列通过考察点P所需的时间：,（称为相干时间-反映光波场在时间上的相干性。）,1.5.4光源的线度对干涉条纹的影响,S/到S1、S2的光程差为：,由S/点发出的光分别经S1、S2到P0点的光程差也为：,称为临界宽度,1.7分振幅薄膜干涉（一）-等倾干涉1.7.1单色点光源引起的干涉现象,S为单色点光源,由介质的上下表面反射所得的两束光的光程差为：,为下表面反射光与上表面反射之间的光程差,光程差取决于入射角，入射角相同的入射光对应的两光束的光程差相同，对应同一级干涉条纹，故称为等倾干涉.,1.7.2单色发光平面所引起的等倾干涉条纹,S点发出的光对应于L2焦平面上S/。可视为两光波相干叠加（即产生干涉）。,光源上各发光点发出的光经L1后对应于入射角不同（或入射角相同但方位不同）的平行光，在L2焦平面上会聚于不同的S/点。入射角相同的光在L2焦平面上会聚点的光强度相同，相同强度点的集合形成同一级干涉条纹。,等倾干涉图样（为一组同心圆环）：,问：干涉图样在哪个位置？若不使用L2，干涉图样分布在哪？,由S1、S2发出的朝同方位以同样的入射角入射到介质薄膜上，经上下表面反射的两光束光程差相同，而且会聚于同一S/点，若S1的干涉图样在这点为亮的，S2的干涉图样在此点也为亮的。即光源为扩展光源时，等倾干涉条纹的可见度不受影响，而且条纹的光强度会因此大大加强，干涉图样更加明亮。采用扩展光源是有利无害的。,1.8分振幅薄膜干涉（二）-等厚干涉1.8.1单色点光源所引起的等厚干涉条纹,等厚干涉：讨论的是平行光入射到尖劈形介质薄膜的干涉,两束反射光通过入射点C的光程差为：,上式近似为：,e为入射点C处介质膜的厚度，不同的入射点处的厚度不同，两光束的光程差不同，干涉强度就不同。（相同厚度的点为同一级条纹，故称为等厚干涉。）,入射角不大时，可认为等厚干涉条纹定域于薄膜表面.,劈尖干涉条纹是一系列明暗相间的、等间距分布的、平行于棱边的平直条纹。,若C点处的厚度满足：,亮条纹对应的厚度：,（C点为亮的，相干加强）,若C点处的厚度满足：,暗条纹对应的厚度：,（C点为暗的，相干减弱）,当入射光为正入射时：,亮纹对应的厚度为：,相邻亮纹对应的厚度差为：,问:相邻暗纹对应的厚度差?,1.8.2薄膜色,入射光为复色光时，在薄膜某P点处，某些波长的光为干涉加强，另一些波长的光干涉减弱，其它波长的光的光强介于其间。则该点处为不同波长不同强度的条纹重叠，颜色为由干涉加强的某些波长的光、干涉减弱的光决定，为混合色，通常称为薄膜色。,某例1.2如图所示的是集成光学中的劈形薄膜光耦合器。它由沉积在玻璃衬底上的Ta2O5薄膜构成，薄膜劈形端从A到B厚度逐渐减小到零。能量由薄膜耦合到衬底中，为了检测薄膜的厚度，以波长为的氦氖激光垂直投射，观察到薄膜劈形端共展现15条暗纹，而且A处对应一条暗纹。Ta2O5对的激光的折射率为，试问:Ta2O5薄膜的厚度为多少？,解：光在薄膜上表面反射时存在半波损失，在下表面反射时不存在半波损失，则上下表面反射的两束光的光程差为：,可见,B处对应的是暗条纹.,相邻暗条纹对应的厚度差为：,则A处薄膜的厚度为：,例1.3现在有两块折射率分别为1.45和1.62的玻璃板，使其一端相接触，形成夹角的尖劈，如图所示，将波长为的单色光垂直投射在劈上，并在上方观察干涉条纹。试求条纹间；若将整个劈浸入折射率为1.52的杉木油中，则条纹的间距变成多少；定性说明当劈浸入油中后，干涉条纹将如何变化？,解：两束光的光程差为：,相邻条纹对应的厚度差为：,浸入油中后，条纹间距变为：,浸入油中后，两玻璃块相接触端由原暗纹变成亮纹，条纹间距变小。,1.9迈克耳孙干涉仪1.9.1基本原理,迈克耳孙干涉仪:是根据分振幅干涉的原理制成的一种精密的干涉仪。,半透半反膜,M2/为M2经G1所成的虚像，M2/和M1之间形成“空气薄膜”,G1为半透半反分光镜、G2为补偿板.,半透半反膜,M1、M2相互垂直时，即M1和M2/相互平行，构成等厚的“空气薄膜”。用单色发光面P作光源时，在L2的焦平面上出现同心圆形的干涉条纹-（即等倾干涉）,注：无半波损失光程差；,为M2/为M1之间的距离,问:?,M1、M2不垂直时，即M1和M2/不平行，构成的“空气薄膜”为劈尖形的。用单色点光源P时，在L2的焦平面上出现直线形的干涉条纹-（即等厚干涉）,移动M1而使“空气薄膜”的厚度改变时，干涉条纹发生移动。可以通过注视视场中某一点的条纹移动数来算出M1移动的量：,条纹移动数,例1.4一台迈克耳孙干涉仪中补偿板G2的厚度，其折射率，若将补偿板G2由原来与水平成450位置转至竖直的位置，设入射光的波长为。试求在视场中，将会观察到多少条亮条纹移过？,解：由,G2与水平成450时，光在G2中的路程为：,G2由原来与水平成450位置转为竖直前后，光程差的改变量为：,1.10法布里珀罗干涉仪多光束干涉,两光束干涉场的光强分布为：,干涉场的光强按余弦规律变化,两光束干涉光强分布,多光束干涉光强分布,法布里珀罗干涉仪,由平行放置的两块相向表面镀有高反射率膜的玻璃平板组成。,高反射率表面,S点发出的光经L1为平行光，在G、G/间作来回多次的反射，透射光为多束平行光，经L2会聚于S/，该点的光强取决于这多光束的相干叠加。（若光源S为面光源时，则许多方向不同的平行光束（以不同的入射角）入射到干涉仪G上，相应在L2焦平面上形成同心圆形的等倾干涉条纹。,若镀银面的反射率为：,相继透射出来的各平行光束的振幅和相位分别依次为：,多束透射光叠加的合振幅的平方为：,当时,只要,有,实际上的值：0.900.98,透射出来的各光束的振幅基本相等，结果接近于等振幅的多光束干涉，合振幅为：,1.11干涉现象的一些应用牛顿环1.11.1检查光学元件的表面,A为被检验的表面（为一个平面);B为标准样板（平面）;A、B间形成劈形空气薄膜。M为半透明平玻璃板;E为读数显微镜,利用薄膜干涉相消使反射光减小，这样的薄膜为增透膜。,1.11.2镀膜光学元件,1.11.3测量长度的微小改变,H-为热膨胀系数极小的环;P-为一块光学玻璃片;R为待测样品;R的上表面M与P的下表面N之间形成一个尖劈形的空气薄层。,加热使样品R膨胀或移动R引起空气层的厚度改变,-观察到条纹移,计数移过在某一标记处观察到条纹数N,即可求得微小位移量:,B为平面玻璃板，A为一曲率半径为R的玻璃的平凸透镜.O为A、B的接触点，A、B之间有一空气薄层，以O为圆心、任意半径的圆周上各点处对应的空气层厚度相等。,1.11.4牛顿环,牛顿环干涉条纹:是一系列明暗相间的、内疏外密的同心圆环,由几何关系可知:,两反射光束的光程差为：,第2章光的衍射,2.1光的衍射现象,光的衍射现象，即光不沿直线传播而向各方向绕射的现象。,几何投影,单缝衍射,2.2惠更斯菲涅耳原理2.2.1惠更斯原理,波面-是指光波传播空间中相位相同的点的集合（即：等相面）。,惠更斯原理：任何时刻波面上的每一点都可作为次波的波源，各自发出球面次波；在以后的任时刻，所有这些次波波面的包络面形成整个波在该时刻的新的波面。,2.2.2菲涅耳对惠更斯原理的改进,S为波面,ds为波面上的一面元(视为新的波源),空间P点处的光振动为所有面元发出的次波的该点以叠加的结果。,波面S为一个等相位面。其上各面元ds发出的所有次波都有相同的初相位。（可令为0）ds发出的次波在P点处引起的振幅与r成反比。（次波为球面波）ds出的次波在P点处引起的振幅正比于面元的面积，且与倾角有关。倾角为ds的法线与r的夹角。ds发出的次波在P点处的相位，由光程nr决定。,菲涅耳-惠更斯原理：（内容）,面元ds发出的次波在P点的光振动：,考虑波面S上各面元的光振幅的分布时，P点处的光振动：,整个波面S在P点所引起的光合振动：,称为菲涅耳衍射积分,菲涅耳衍射积分式的复数形式,衍射分为两类：,第一类为菲涅耳衍射（近场衍射）：障碍物（衍射屏）到光源和考察点的距离都是有限的，或其中之一为有限的。,第二类为夫琅禾费衍射（远场衍射）：障碍物（衍射屏）到光源和考察点的距离均可认为是无限远。,2.3菲涅耳半波带2.3.1菲涅耳半波带,半波带,从每两个相邻带的相应边缘到P点的距离相差半波长。,任何相邻两半波带的对应部分所发出的次波在P点的相位差为。(可证明)半波带的面积近似相等),设各半波带发出的次波在P点处所产生的振幅为：,缓慢减小,而认为近似相等,2.3.2P点处的光振动合振幅的计算,k个半波带所发出的次波在P点叠加的合振幅为：,k为偶数时，式中取“-”；k为奇数时，式中取“+”。,2.4菲涅耳衍射（圆孔和圆屏）2.4.1圆孔衍射,k为圆孔露出的波面相对P点划分出的半波带数(与P点有关),当用平行光照射圆孔时，R,问：k的值可不可能含小数？,k为奇数时，P点为亮点:,k为偶数时，P点为暗点:,k不为整数时，P点光振幅介于上述两值之间.,当足够大时，k足够大，足够小，任一P点处的光振幅均为：,P点处的光振幅为:,取决于P点,k为偶取正,k为奇取负.,(此时衍射现象消失),波面完全不遮蔽时：,讨论:,仅露出波面的第一个半波带时：,（此时P的光强是无遮蔽时的4倍）,2.4.2圆屏衍射,若对于考察点P，圆屏遮蔽了开始的k个半波带，从第k+1个半波带开始其余所有的半波带所发出的次波都能到达P点。则P点的合振幅为：,无论屏多大、无论观察屏P位置如何，圆屏几何影子的中心总是亮的。,当圆屏面积足够大时，k就足够大，就足够小，小到可忽略，则任一P点总为暗的，P平面上为光学投影。（衍射消失）,2.4.3波带片,波带片-为一块对于所选考察点P仅让奇数半波带（或只让偶数半波带）透光的屏。,考察点的合振为：,考察点的合振幅为：,长条形波带片（能使光在垂直于轴的平面上会聚成一条亮的直线）,方形波带片（能使光在垂直于轴的平面上会聚成一条亮的十字线）,若某一波带片对考察点露出5个奇数半波带，则该考察点处的光合振幅为：,(此时P点处的光振幅是无遮蔽时的10倍，光强则为100倍.),波面完全不遮蔽时：,波带片有类似于透镜成像的作用:,波带片的焦距:,*2.5菲涅耳直边衍2.6夫琅禾费单缝衍射2.6.1实验装置与衍射图样的特点,中央明条纹特明亮，两侧排列着一些强度较小的亮条纹；相邻的亮条纹之间有一条暗条纹。两侧的亮条纹是等宽的；中央明条纹的宽度是其它亮纹的两倍。,夫琅禾费单缝衍射图样的特点：,2.6.2夫琅禾费单缝衍射强度的计算,由M处的窄带dx发出的沿衍射光在BD面上对应点的光振动为：,(A0为整个缝沿=0方向的次波的合振幅),由缝发出的沿衍射角的次光波在P点叠加的合振幅和光强为：（见附录2.1）,2.6.3夫琅禾费单缝衍射图样的光强分布,P位置坐标：可用表示、也可用y表示.,沿不同衍射角衍射的次波，对应于F屏上不同的P点。,F屏上的衍射图样的光强：,夫琅禾费单缝衍射图样的光强分布,夫琅禾费单缝衍射图样的特点:,用白光作光源时的夫琅禾费单缝衍射,边缘伴有彩色,用三色光为例:,例2.1波长为的氦氖激光垂直地投射到缝宽的狭缝上，现有一焦距的凸透镜置于狭缝后面，试求：由中央亮纹的中心到第一级暗纹的角距离为多少？在透镜的焦平面上所观察到的中央亮条纹的线宽度是多少？,解：各级暗纹位置所对应的衍射角（或P点的方向角）为,中央亮纹的中心到第一级暗纹的角距离为：,2.7夫琅禾费圆孔衍射,圆孔衍射在焦平面观察屏上任一点的光强为（见附录2.2）：,夫琅禾费圆孔衍射图样的光强分布,圆孔的夫琅禾费衍射图样为一组同心的明暗相间的圆环。中央一个占入射光能量的84%的光斑（称为艾里斑）。,圆孔的夫琅禾费衍射图样,艾里斑的半角宽度（角半径）为：,艾里斑的线半径为：,2.8平面衍射光栅,衍射光栅-具有空间周期性的衍射屏。,实验室常用的光栅为:,2.8.1实验装置和现象的定性解释,与单缝衍射图样相比，多缝衍射图样中出现了一系列新的强度最大值和最小值，较强的亮纹叫做主最大，较弱的亮线叫做次最大。主最大的位置与缝数N无关，但其宽度随N的增大而减小，其光强度正比于N2相邻主最大之间有(N-1)条暗纹和(N-2)个次最大。强度分布中保留了单缝衍射因子。,光栅衍射图样的强度分布特征：,2.8.2光栅衍射的强度分布,光栅衍射时，焦平面观察屏上与衍射角对应的P点的光合振幅为：,单缝衍射因子,多光束干涉因子,相邻缝沿衍射角的衍射光之间的光程差为：,相邻缝沿衍射角的衍射光之间的相位差为：,此式称为光栅方程;(决定主最大值的位置),多光束干涉因子:,单缝衍射因子并不改变主最大的位置，而只改变各级主最大的强度。,缝间干涉因子决定主最大值的位置.当时,干涉因子取最大值,此时对应的位置为主最大值,单缝衍射因子,2.8.3双缝衍射,双缝衍射的光强分布为：,单缝衍射因子,双缝干涉,实际上，在杨氏双缝实验中得到的是双缝衍射图样。,干涉是若干光束的叠加。当参与叠加的各束光本身可用直线传播描述时，叠加为纯干涉；若每一束光自身存在衍射，光束之间又存在干涉，则干涉和衍射的作用同时存在，各干涉级的强度不再相等。干涉和衍射两者本质都是波的相干叠加。干涉为有限束光的叠加，而衍射则是无穷多次波的相干叠加。,2.8.4干涉和衍射的区别和联系,2.8.5光栅方程,光栅衍射所产生的主最大值的位置由下式确定：,当单色平行光垂直光栅入射时,为相邻缝沿角衍射光的光程差,当平行光倾斜入射到光栅上时,衍射光和入射光在法线的同侧时,光栅方程修改为:,衍射光和入射光在法线的异侧时,光栅方程修改为:,2.8.6谱线的半角宽度,谱线的半角宽度：谱线主最大中心到其一侧第一个最小值之间的角距离。,j级谱线的半角宽度：,光栅的大小,2.8.7谱线的缺级,单缝衍射因子:,在与衍射角对应的位置,若同时满足:,问：若，是否有缺级？若有，则是哪些级？,2.8.8光栅光谱,若入射光为包含几种不同波长的复色光时，在观察屏上，各波长对应一套图样，即屏上为对应各波长光的多套衍射图样的叠加。,以包含四个波长成分的光为入射光为例:,若光源为有连续谱的白光，则中央主最大仍为白色的，位置居中且无色散。其余各级光谱对称地分列在两旁。,由波长不同的同级谱线集合起来构成的一组谱线-称为光栅光谱。,(同一级两不同波长的谱线间的距离随着光谱级数的增高而增大。),2.8.9闪耀光栅,透射光栅的主要缺点：是其没有色散的零级主最大占总入射光能的很大一部分.,分光仪器中使用的光栅几乎都是反射式的闪耀光栅。,闪耀光栅的衍射图样的主最大值的位置仍决定于光栅方程：,单缝衍射的中央最大却从的衍射方向转移到的衍射方向上。,例2.3已知平面透射光栅狭缝宽度，若以波长的氦氖激光垂直入射在这个光栅上，发现第四级缺级，会聚透镜的焦距为。试求：屏幕上第一级亮条纹与第二级亮条纹的距离；屏幕上所呈现的全部亮条纹数。,解：由题意，第四级缺级，则,第一级亮纹：,第二级亮纹：,即屏上显现的条纹数有：（级缺级、无法观察到）共15级。,第3章几何光学的基本原理,3.1光线的概念3.1.1光线与波面,光线-只表示光的传播方向。光波在介质中沿光线方向传播时，相位不断地改变。在同一波面上所有点的相位是相同的.（即相位相同的空间各点集合构成一对应的波面）在各向同性介质中，光的传播方向总是和波面的法线方向相重合.,3.1.2几何光学的基本实验定律,光在均匀介质中的直线传播定律；光通过两种介质分界面时的反射定律和折射定律；光的独立传播定律和光路可逆原理。,（以上这些定律，只是真实情况的近似）,3.2费马原理,费马原理：光在指定的两点间传播，际的光程总是一个极值。（即光是沿光程为最小值、最大值或恒定值的路程传播。）,费马原理的数学表达式：,在一般情况下，实际光程大多是取极小值。,折射点C必在交线oo/：,(即入射面和折射面在同一平面内),设C点坐标为:,ACB光程为：,令,3.3.1单心光束实像和虚像,单心光束-仅具有单个顶点的光束,若一束单心光束在经反射、折射之后，只改变了光线方向，但仍然能找到一个顶点，就说光束的单心性没有被破坏，这一顶点便是发光点的像。,3.3单心光束实像和虚像,（一个系统若不破坏成像光束的单心性，此时每一发光点都有一个和它对应的像点，此系统才能成理想的像。）,实际上只有在平面镜反射的情况中，光束的单心性才不会被破坏.,一般来说，光在介质界面上的折射使光束已不再保持单心性，即一个物点不能成像于一点.,3.3.2实物、实像、虚像的联系与区别,若发散光束从一实际的发光点发出的,对这一束光，S为实物。,反射光（发散光束）可以看成由S/点发出的，若将S/点视为物，则为虚物。若将S/点视为反射光成的像,则为虚像.,由成像光束会聚实际相交的像点，则像点为实像.,3.4光在平面界面上的反射和折射光学纤维,3.4.1光在平面上的反射,平面镜不改变光束单心性,平面镜能成完善像。,光线在两种介质的平面分界面上的反射时，单心光束仍保持为单心光束；,3.4.2光束单心性的破坏,光线在平面分界面折射时，单心光束将被破坏,例3.1使一束向P点会聚的光在到达P点之前通过一平行玻璃板，如果将玻璃板垂直于光束的轴竖放，问会聚点将朝哪个方向移动？移动多少？,解：光线经平行玻璃板两次折射后，透过的光线平行于入射光线。,(随入射角的增大，折射角增加更快。),3.4.3全反射光学纤维,（折射角小于入射角）,（折射角大于入射角）,光全部被反射（称为全反射）,称为临界角,光学纤维:是利用全反射规律而使光线沿着弯曲路程传播。每根光纤分内外两层（内层材料折射率为1.8左右，外层为1.4左右）。,在光纤的端面，只有入射角小于的入射光线才能在光纤中传播。,3.4.4棱镜,单色入射光束通过棱镜时，将连续发生两次折射。出射光线和入光线的夹角称为偏向角。,当时，偏向角为最小值（见附录3.2）。,3.5光在球面上的反射和折射3.5.1符号法则,光路方向:从左到右为正向，反之取负。,（注:图中所标的长度和角度均为正值。）,线段的正负:沿光轴方向线段:光轴与球面的交点为顶点算起，向右取正，向左取负；与光轴的垂直距离:以光轴为基准，在其上方取正，下方取负。,光线倾斜角:(取小于/2的角度):由主轴（或法线）转向光线，沿顺时针方向为正；沿逆时针方向为负。,3.5.2球面反射对光束单心性的破坏,（从物点发散的单心光束经球面反射时，将不再保持单心性。）,3.5.3近轴光线条件下球面反射的物像公式,近轴光线条件:,(此式为球面反射的物像公式:（此式是由凹球面推导出的，仍可适用凸球面镜，只是对于凹球面时r取负值，而对于凸球面时r取正值。）),例3.3一个点状物体放在凹面镜前处，凹面镜的曲率半径为，试确定像的位置和性质。,解：由物像公式可得,由于，像点P/在右侧，即为虚像。,3.5.4球面折射对光束单心性的破坏,即从物点P发出的单心光束经球面折射后，单心性被破坏。,3.5.5近轴光线条件下球面折射的物像公式,近轴光线条件，即很小，。,光焦度定义为:,入射光线所在的空间为物空间;折射光线所在的空间为像空间,3.5.6高斯公式和牛顿公式,高斯物像公式,若物距、像距改为从焦点算起，左负右正。,牛顿公式,例3.4一个折射率为的玻璃哑铃，长，两端的曲率半径为，若在离哑铃左端处的轴上有一物点，试求像的位置和性质。,解：由左端面(凸球面)成像,由右端面(凹球面)成像,(P/在其右侧，为虚像),3.6光连续在几个球面界面上的折射虚物的概念3.6.1共轴光具组,共轴光具组：为各折射球面的顶点及曲率中心都在同一直线上的光学系统.,3.6.2逐个球面成像法,物点P经第一个球面成像于P1/，其为第二个球面的物点。（第一球面的像空间为第二个球面的物空间。）P1/经第二个球面成像于P2/，其为第三个球面的物点。,共轴光具组成像，可进行逐个球面成像法。,3.6.3虚物,对于共轴光具组成像，前一个球面所成的像（不论是实像，还是虚像），视为下一个球面的物。,对于某一个球面，若其物空间的入射光束是发散的，则对其来说，物（或前一个球面所成的像）为实物；若其物空间的入射光束是会聚的，且会聚点在该球面的右侧，则该物为虚物。,3.7薄透镜,凸透镜:中间部分比边缘部分厚的透镜.,凹透镜:中间部分比边缘部分薄的透镜。,薄透镜：透镜的厚度与球面的曲率半径相比可以忽略的透镜.,透镜的主轴:连接透镜两球面曲率中心的直线。,透镜的厚度:透镜两表面在其主轴上的间隔。,透镜的孔径:透镜圆片的直径。,主截面:包含主轴的任一平面。,3.7.1近轴条件下薄透镜的成像公式,令,（见书P184-185）,为薄透镜的物像公式,透镜的物方焦距:,透镜的像方焦距:,当透镜在空气中时:,（式中和的取值要考虑正负号）,透镜成像-可分解为两个球面相继折射成像,3.7.2横向放大率,（在近轴光线和近轴物的条件下，垂直于主轴的物所成的像仍然是垂直于主轴的。）,横向放大率（定义）：像的横向大小与物的大小之比值。,3.8近轴物近轴光线成像的条件,3.8.1近轴物（点）在近轴光线条件下球面反射的成像公式,光线QAQ/的光程为：,在物点Q离主轴很近的情况下，近似可得：（见附录3.3）,要使从Q点发出的光线到Q/点的光程都相等,必须有:,(物垂直于主轴，则像也是垂直于主轴),3.8.2近轴物在近轴光线条件下球面折射的物像公式,要使不在主轴上的一个发光点Q能够理想成像于一个像点Q/，必须同时满中两个限制条件：光线必须是近轴的；物点必须是近轴的。,对轴外的Q点，在近轴物点近轴光线的条件下，光线QAQ/的光程为：,对于主轴外的Q点:,(在近轴物点近轴光线的条件下:),线状物PQ垂直于主轴，其线状像P/Q/也垂直于主轴。,第4章光学仪器的基本原理,（几何光学）只有在物点和光线都限于在近轴区域的条件下，才能成理想的像。光线超出近轴区域，由同一物点发出的光线在像空间就不相交于一点-像差。,介质的折射率随光波长而变（色散），即从同一物点发出的不同波长的光，即使在近轴区域内，也不相交于一点-色差。,像差和色差-都严重地破坏了像的清晰度.,（波动光学）光束越受到限制，截面越小，衍射图样就越明显，衍射也将破坏像的清晰度。,本章具体讨论的光学仪器有：助视仪器（放大镜、显微镜和望远镜）和分光仪器（棱镜和光栅光谱仪）,*4.1人的眼睛,4.2助视仪器的放大本领4.2.1放大本领的概念,助视仪器（放大镜、显微镜和望远镜）通常用以改善和扩展视觉。,助视仪器的放大本领(定义):,明视距离,25cm,4.2.2放大镜,凸透镜是一个最简单的放大镜。（用于帮助观察微小物体或物体细节的简单的光学仪器。）,（若某一凸透镜f/=10cm，则其放大本领为2.5倍，写为“2.5x”）,4.3目镜4.3.1目镜的作用,目镜是放大视角的仪器。放大镜通常用于直接放大实物；目镜是用来放大物镜所成的像。目镜由不相接触的两个薄透镜（近物镜的称为场镜、近眼睛的称为视镜）组成，可配备一块分划板（其含有一组叉丝或透明刻度尺），有时还可用来使倒立像变成正立像。,4.3.2两种目镜,惠更斯目镜,由两个同种玻璃的平凸透镜组成，且场镜的焦距等于视镜焦距的3倍，两者间的距离等于视镜焦距的2倍,问:如欲配备叉丝或刻度尺，则应装于何处?,(F2Q/位置处),冉斯登目镜,由两个同种玻璃的平凸透镜组成，两者焦距相等，凸面相向，两透镜间距等于每一块透镜焦距的三分之二。,问:如欲配备叉丝或刻度尺，则应装于何处?,(Q位置处),冉斯登目镜可作为一般放大镜观察实物，而惠更斯目镜则只能用于观察像。,4.4显微镜的放大本领,4.4.1显微镜的光路图,显微镜由物镜（物镜的焦距很短）和目镜（通常用惠更斯目镜）组成。,4.4.2显微镜的放大本领,光学间隔,由光路:,4.5望远镜的放大本领4.5.1开普勒望远镜,望远镜是光学间隔等于零（=0）的复合光具组。（即物镜的像方焦点F1/与目镜的物方焦点F2重合。）,(开普勒望远镜形成的像是倒立的),4.5.2伽利略望远镜,物镜的像方焦点和目镜的物方焦点重合.特点是:用发散透镜作目镜。,(伽利略望远镜成正立的像),对于望远镜系统，平行光入射时，出射光仍为平行光。,开普勒望远镜的目镜的物方焦平面在镜筒内，故可在该处放置叉丝或刻度尺；伽利略望远镜不能配叉丝这种装置。,4.6光阑光瞳4.6.1光阑的概念,为了改善成像的质量，常在光学系统中装有附加光阑。,光学系统所成的像的明亮程度取决于光能流的多少。,光学系统中起限制光束作用的光学元件的边缘或有一定形状开孔的屏，称为光阑。（透镜的边缘可以看成是光阑。光学仪器中必定有光阑的存在.）,4.6.2有效光阑和光瞳,以两个孔经相同的共轴薄透镜光具组为例：,两透镜的边缘均为光阑,图(a)，物P点在一倍焦距以内，此时L2起实际限制光束作用。图(b)，物P点在一倍焦距之外，此时L1起实际限制光束作用。（与具体的P点有关）,（入射光瞳与出射光瞳对整个光学系统来说是共轭的。）,4.6.3有效光阑和光瞳的计算,光学系统由薄透镜和光阑组成,对物点P而言，光阑AB为有效光阑。AB经透镜在物空间所成的像A/B/.,对P点,AB光阑为有效光阑，A/B/即为入射光瞳；,对P点,透镜边缘为有效光阑，也是入射光瞳；,由有效光阑就可确定入射光瞳和出射光瞳.（有效光阑总是对某一个指定的参考物点P而言的）,4.7光度学概要-光能量的传播4.7.1辐射通量,4.7.2视见函数,相等辐射通量（能量）的不同波长的光，给人眼产生的视觉是不一样的.,在引起强度相等的视觉情况下，对某一单色光所需的辐射通量越小，则人眼对该单色光的视觉灵敏度越高。,视见函数,4.7.3光通量,光通量（）-表示光源的客观辐射通量使人眼所引起的视觉强度。单位：流明（lm）,4.7.4发光强度,发光强度:表征光源在一定方向范围内发出的光通量的空间分布。为点光源在单位立体角中发出的光通量。（单位：坎德拉，cd）,（一般说来，发光强度随方向而异。）,4.7.5照度,照度:表征受照面被照明程度。为照射在受照物体单位面积上的光通量。,-为光束的轴线与受照面法线的夹角,4.7.6亮度,亮度:表征发光面发光强弱。用单位面积的光源表面在法线方向的单位立体角内的光通量量度。其单位：cd/m2,（一般情况下，扩展光源上每一面元的亮度随方向而变。）,为发光面元，其包围在一立体角内，面元在光束轴线的方向上的表观面积为,面元在这个立体角内传送的光通量为:,若某一扩展光源的发光强度，则这一光源的亮度不随变化，这类光源称为朗伯光源或余弦发射体。,*4.8物镜的聚光本领*4.9幻灯机的聚光和成像*4.10单色像差概述*4.11正弦定理和正弦条件*4.12近轴物近轴光线成像的色差,4.13.1分辨本领,几何光学理论：在消除了光学系统的各种像差后，在近轴物近轴光线条件下，每一物点均能成一个对应的理想的像点。,光波衍射理论:光束在成像时总受到大小有限的有效光阑的限制，由于衍射的存在，则一物点对应的像为一斑点.,4.13助视仪器的分辨本领,对于半径为R的圆孔的衍射中央亮斑的角半径为：,时，能辨出两个点的“像”,瑞利判据：如果一个点光源的衍射图象的中央最亮处刚好与另一个点光源的衍射图象第一个最暗处相重合，认为这两个点光源恰好能为这一光学仪器所分辨。,的这个极限角称为光具组的分辨极限，它的倒数称为分辨本领；,4.13.2人眼的分辨本领,人眼的分辨本领:是描述人眼刚能区非常靠近的两个物点的能力。,在明视距离处，人眼所能分辨的最近的两点间的距离为：,4.13.3望远镜物镜的分辨本领,望远镜物镜的分辨极限:是以物镜焦平面上刚刚能够被分辨出的两个像点之间的距离表示.,物镜的相对孔径,4.13.4显微镜物镜的分辨本领,显微镜物镜的分辨极限:是以被观察的物面上刚刚能够被分辨出的两物点之间的距离表示.,目镜只对物镜所成的像进行放大，望远镜和显微镜的分辨本领取决于其物镜.,能分辨的两对应的像点间距为：,由正弦定理（P282）：,物镜的数值孔径,例4.3显微镜用波长为的紫外光照射比用波长为的可见光照射时，其分辨本领增大多少倍？它的物镜在空气中的数值孔径为，用紫外光时所能分辨的两条线之间的距离是多少？用折射率为的油浸系统时，这个最小距离为多少？若照相底片上的感光微粒的大小约为，问油浸系统紫外光显微镜的物镜的横向放大率为多大时，在底片上刚好能分辨出的这个最小距离？,解：由显微镜的分辨极限,分辨本领增大2倍.,4.14分光仪器的分辨本领,分光仪器是用来观察由色散和衍射所引起的光谱结构。摄谱仪是一种精密的分光仪器。,4.14.1棱镜光谱仪,角色散率定义为:,棱镜分光是由于不同波长的光有不同的偏向角。棱镜光谱的每一条谱线都是线光源S（垂直于图面）的像,最小偏向角与折射率的关系（P1683.4.4）：,最小偏向角附近的角色散率为：,波长相差的两谱线间:,通过棱镜的光束是限制在一定的宽度（图中CD，设CD=b），则谱线的半角宽度为：,波长的分辨极限决定于：,色分辨本领定义为：,光谱仪的线色散定义为：,4.14.2光栅光谱仪,光,级光栅衍射光谱:,光栅的角色散率为：,即第一级、第二级光谱的衍射角很小，为常数。则谱线间正比于，光谱为匀排光谱。）,（P1322.8.6）谱线的半角宽度为，光栅的色分辨极限决定于：,光栅的色分辨本领为：,光栅光谱仪的线色散率为：,第5章光的偏振,光的偏振有五种可能的状态：自然光、部分偏振光、线偏振光（或称为平面偏振光）、圆偏振光和椭圆偏振光。,自然界的大多数光源发出的光是自然光。,5.1自然光与偏振光5.1.1光的偏振性,纵波是波的振动方向和波的传播方向相同的波；（纵波无偏振现象）横波是波的振动方向和波的传播方向相互垂直的波.（横波存在偏振现象）偏振-是指波的振动方向对于传播方向的不对称性。,平面偏振光（或线偏振光）:光在传播过程中电矢量（即光矢量）的振动只限于某一确定平面内.,电矢量和光的传播方向所构成的平面,称为偏振光的振动面。,5.1.2自然光与偏振光,普通光源发出的光一般是自然光。,光源是由大量的发光原子或分子组成的。每个发光原子(或分子)每次所发射的是一个线偏振波列，然而各原子或分子的发光过程是随机的、不相关的。也就是说，同一时刻所发出的大量偏振波列的振动方向及相位是无规则的，振动方向沿一切可能的方向上是均等的，即电矢量对光的传播方向是轴对称分布的。,自然光是由轴对称分布、无固定相位关系的大量线偏振光集合而成的。,自然光的简化表示符号,自然光可以看成是两个振幅相同，振动方向相互垂直的非相干的线偏振光的叠加。,5.2线偏振光与部分偏振光,起偏器的作用:使自然光转变为线偏振光,起偏器的光透振方向,线偏振光（光振动方向在一三象限内）,注:此处用单箭头表示光振动方向,线偏振光（光振动方向在二四象限内）,线偏振光-可以用振动相互垂直，相位相同的（或相差）的两列光波的叠加来描述。,5.2.1由二向色性产生的线偏振光,二向色性片是一种透明的聚乙烯醇片。经加热拉伸形成只能透过某一特定方向的光矢量，这一介质薄片称为偏振片。,二向色性：指的是有些晶体对振动方向不同的电矢量具有选择吸收的性质,偏振片的特点:是只允许电振动沿透振方向的光通过.偏振片可用作起偏器，也可用作检偏器。,偏振片能透过的电矢量振动的方向-称为偏振片的透振方向。,光线,自然光,线偏振光,线偏振光,为线偏振光:,透射光仍为线偏振光(与入射线偏振光的振动方向不同),-马吕斯定律,例5.1将两理想的偏振片P1和P2共轴放置如图所示，然后让强度为的自然光和强度为的线偏振光同时垂直入射到偏振片P1上，从P1透射后又入射到偏振片P2上。试问：P1不动，将P2以光线为轴转动一周，从系统透射出来的光强将如何变化？欲使从系统透射出来的光强最大，应如何放置P1和P2？,解:设入射的线偏振光的振动面与P1的透振方向的夹角为:,透过P1的光强为：,透过P2的光强为：,P2以光线为轴转动一周，出现两次最大和两次消光,5.2.2反射光的偏振态,当一束自然光在两种介质的界面上反射和折射时，两束光的偏振态由电磁场的边界条件决定。,按菲涅耳公式（P41421.6）:,入射光为自然光时:,部分偏振光-在光的传播方向上任一场点的横截面上各方向均有电矢量，但各方向上的光振幅不等。,问:部分偏振光和自然光有什么共同点和不同点?,部分偏振光的偏振程度用偏振度表示。偏振度定义为：,线偏振光的偏振度:,自然光的偏振度:,部分偏振光的偏振度:,例5.2通过偏振片观察一束部分偏振光。当偏振片由对应透射光强最大的位置转过时，其光强减为一半，试求这束部分偏振光中的自然光和线偏振光的强度之比及光束的偏振度。,解：部分偏振光相当于自然光和线偏振光的叠加。,透过偏振片的最大光强为：,偏振片转过后，透过的光强为：,由题意:,再分析菲涅耳公式:,(此时反射光中不含平行分量，只有垂直分量，此时反射光为线偏振光。),此时的入射角称为布儒斯特角,当,时,当光在上表面以布儒斯特角入射时，光在玻璃平行板下表面反射时也为布儒斯特角入射,5.2.3透射光的偏振态,自然光以任意入射角入射时，折射后从介质透射出来的光总是部分偏振光。当自然光在上表面以布儒斯特角入射时，电矢量的平行分量100%地透射，从一介质片透射出来的光仍是部分偏振光，这时透射光的偏振度最高。利用折射获得线偏振光，往往采用多次折射的方法。,当一束自然光以布儒斯特角射入n片互相平行的透明的介质板后，折射光连续经过2n次折射，透射光中平行分量和垂直分量分别为：,透明光几乎是线偏振光，电矢量平行于入射面。,5.3光通过单轴晶体时的双折射现象5.3.1双折射现象,当一束光射到各向同性介质（如：玻璃）表面时，光将按折射定律沿某一方向折射。若光射到各向异性介质（如：方解石）时，折射光将分成两束，沿着略微不同的方向传播。,同一束入射光折射后分成两束的现象称为双折射。遵从折射定律的那束光称为寻常光（称o光）；另一束不遵从折射定律的称为非常光（称e光）。一般情况下，e光不在入射面内。,5.3.2光轴与主平面,晶体内存在着一些特殊的方向，即沿着这些方向传播的光并不发生双折射（o光e光的传播速度和传播方向都一样）。晶体内平行于这些特殊方向的任何直线叫做晶休的光轴。,只有一个光轴的晶体叫做单轴晶体（如:方解石、石英等.）有两个光轴的晶体叫做双轴晶体（如：云母、硫黄等.）,光轴仅标志一定的方向，并不限于某一条特殊的直线,o光的主平面是指由o光线和光轴所作的平面；e光的主平面是指由e光线和光轴所作的平面.(一般情况下,两者不重合.),o光e光都是线偏振光,o光的振动方向垂直于自己的主平面；e光的振动方向平行于自己的主平面。,由法线和光轴所确定的平面称为晶体的主截面,当光轴在入射面内时,晶体主截面、o光主平面及e光主平面三者重合。,5.3.3o光和e光的相对光强,入射光为自然光时：,透出晶体后，两分量的光强：,在晶体中o光和e光的光强分别为：,入射光为线偏振光时：,在晶体中o光和e光的光强分别为：,透过晶体后，两分量的光强分别为：,例5.4强度为的自然光，垂直入射到方解石晶体上后又垂直入射到另一块完全相同的