《被测量的获取》PPT课件

第三章被测量的获取,获取被测量主要有两种方式，其一是将被测量或与被测量有确定函数关系的其它量与标准量或事先经标准量校正过的校准量进行比对；其二是利用传感器感知被测量的大小和变化。其中，汽车试验中被测量的获取，绝大多数都要利用到传感器。传感器是一种将被测量（包括物理量、化学量、生物量等）转换为电量的装置，其功用是：（1）感知被测量的变化，即敏感作用；（2）将非电量转换为便于传输、调理、处理和显示的电量，即转换作用。由于被测量的范围很广，且种类繁多，因此传感器的种类和规格亦十分繁杂。为了便于对传感器进行系统地研究及用好各类传感器，需要对其进行适当地分类。,传感器的分类,按工作原理分发电式传感器：将非电量转化为电动势的传感器。如测速发电机、磁感式传感器等。电参量式传感器：将被测量转换为电参量（如电阻、电容、电感等）的变化。各类电阻（热敏电阻、压敏电阻、光敏电阻等）式传感器、电容式传感器、电感式传感器等。按被测物理量分按被测物理量的不同，传感器可分为很多类，汽车行业所用的传感器主要有：温度传感器、压力传感器、转矩传感器、速度/转速传感器、倾角传感器、气体传感器等。,31电阻式传感器,滑变电阻式传感器电阻应变式传感器压敏电阻式传感器热敏电阻式传感器光敏电阻式传感器,一、滑变电阻式传感器,滑变电阻式传感器又称电位计式传感器，其工作原理是通过滑动触点改变电阻丝的长度来改变电阻值的大小，进而将电阻值的变化转变为电压或电流的变化，如图3-1所示。（a）线位移型（b）角位移型图3-1滑变电阻式传感器,图中变阻器的活动触C的滑动量分别为X（线位移型）和（角位移型）。固定触点A和活动触点C之间的电阻值分别为：(3-1)(3-2)式中：Rl、R分别为线位移型和角位移型滑变电阻式传感器的输出电阻；K、K分别为单长度和单位弧度的电阻值；X、分别是线位移和角位移。滑变电阻式传感器的输出（电阻）与输入（位移）呈线性关系。传感器的灵敏度E就是该直线的斜率，即：(3-3)（3-4）,若滑变电阻式传感器与后继设备相连，由于二者之间有能量的交换，因此必然存在负载效应（负载效应对测量结果的影响由后继设备的阻抗性质决定），其结果是使得传感器的输出与输入之间的线性关系变为非线性。为了补偿这种非线性，在实际测试工作中常采用滑动触点距离与电阻值成非线性关系的变阻器，如图3-2所示。,获得高分辨率的结构方案：线绕式结构线绕式结构的两大缺点：1、电阻的变化是台阶状（当滑动触点从一圈导线移至下一圈时，电阻值不是连续变化，而是呈现出一个一个的台阶）；2、呈现出电感式阻抗。解决方案：用碳膜或导电塑料制做滑变电阻式传感器。滑变电阻式传感器的优点：结构简单、性能稳定、使用方便。在汽车领域得到了广泛地应用。在汽车上的应用：发动机节气门位置传感器、汽车侧滑试验台上的线位移传感器等多采用滑变电阻式传感器。,二、电阻应变片式传感器,由物理学之，金属丝的电阻与金属丝的长度、截面积及电阻率的关系如下：(3-5)式中：R电阻值，；电阻率，；L金属丝的长度，m；A金属丝的截面积，mm2。当金属丝受到拉伸或压缩时，由于金属丝的长度L和截面积A要发生变化，因此电阻值R亦会发生变化。为了了解其变化规律，下面对式（3-5）进行微分得：（3-6）,设金属丝的半径为r，则截面积，将其代入式(3-6)并整理得：(3-7)式中：单位应变，常用表示；金属丝的径向相对变化率，当金属丝沿轴向伸长时，径向必然会相对地缩小，其二者的关系为：(3-8)金属丝的泊松比；金属丝电阻率的相对变化率，其大小与纵向所受的应力有关。(3-9)纵向压阻系数；材料的弹性模量。,将式（3-8）和（3-9）代入（3-7）式，并整理得：(3-10)对于一般的金属材料而言，电阻率的变化率很小，即纵向压阻系数很小，可忽略不计。如此，式（3-10）就变为：(3-11)即金属丝的电阻变化率与纵向应变成正比，这就是金属丝的应变效应，利用应变效应制做的传感器称为电阻应变片式传感器。式（3-11）中的即为电阻应变片式传感器的灵敏度，用表示。,1、电阻应变片式传感器的构造,电阻应变片式传感器由电阻应变片和弹性元件两大部分组成，如图3-3所示。图3-3电阻应变片式传感器1电阻应变片2弹性元件,电阻应变片,电阻应变片有金属丝式和金属箔式两种，如图3-4所示。由基底1、敏感栅2、盖片3和引线4等部分组成。图中l为栅长，又称格距，一般l23mm。栅长小的应变片横向效应严重，粘贴和定位较困难，所以常选用栅长大的应变片。栅长小的应变片主要用于应变变化梯度大、频率高、粘贴面受限的场合。a为栅宽，通常10mm。图3-4电阻应变片的构造（a）金属丝式（b）金属箔式1基底；2敏感栅；3盖片；4引线,金属丝式应变片：敏感栅常用直径20m30m的康铜或镍铬合金曲折绕成栅状后贴在由浸渍过绝缘材料的纸或合成有机聚合物的基底上。缺点：横向效应比较明显。金属箔式应变片敏感栅通常是用光刻法在厚度仅为1m10m的金属箔片上刻制而成。如此，不仅可制造出可满足各种不同测试要求的形状复杂的应变片（如图3-5所示）,而且刻制出的线条均匀、尺寸精度高，适于大批量制造。,弹性元件,弹性元件是电阻应变片式传感器不可或缺的重要组成部分。为了将被测量转换为适合于应变片测量的应变范围，需按被测量的性质对弹性元件的结构进行合理的设计。如图3-6所示。图3-6弹性元件结构简图,2、电阻应变片式传感器的应用,电阻应变片式传感器的应用十分广泛，除大量用于各种结构件的应力、应变测量外，在工程测试的各个领域均有应用。拉压力的测量转矩测量流体压力测量,拉压力测量,在工程测试领域有大量拉压力的测试问题，其中汽车轴荷仪是电阻应变片式传感器测拉、压力的一种典型应用。,转矩测量,利用电阻应变片式传感器测转矩有两种不同的结构方案,如图3-7所示。方案一：在转轴(弹性元件)的圆周上沿主应力方向均布四个应变片，并将其联接成电桥(见图3-7(a),测出转轴表面最大应力便可计算出转矩的大小。方案二：通过一个力臂将转矩的测量转换为力的测量。电阻应变片式力传感器3测得的压力F乘以测力臂2的长度L即为所要测量的转矩,图3-7转矩的测量1支架；2测力臂；3力传感器,流体压力的测量,图3-8是一种膜电式压力传感器的结构简图。弹性元件是一种周边固定的圆形金属膜片，在压力P的作用下，膜片周围上的切向应变为零，径向应变r为负的最大应变；在膜片的中心处,切向应变t和径向应变t相等，且均达到正的最大值。据此，将四个应变片按图3-8(c)所示的方法粘贴，并将其接成差动电桥，便可测量流体的压力。(a)膜片式压力传感器的构造(b)膜片上的应变(c)应变片的布置图3-8膜片式压力传感器,3、应变片的温度特性,热胀冷缩是金属材料的共同特性。由此可见，温度的变化必然引起电阻值的变化。由于在测试过程中，应变引起的电阻值变化一般都很小，因此温度的变化所引起的电阻值变化所占的比重相当大。温度的影响还表现在另一个方面，即敏感栅与基底材料线胀系数的差异也会带来附加的应变。温度对敏感栅电阻值的影响敏感栅与基底线胀差异引起的附加应变,温度对敏感栅电阻值的影响,设测试过程中被测试件的温度变化为T，则由此所引起敏感栅电阻值的变化RT为：(3-13)式中：RT温度变化引起敏感栅电阻值的变化；R应变片电阻；t应变片的电阻温度系数；T测试过程中被测试件的温度变化值。电阻值的变化折算成相应的应变值为：(3-14)式中：ER应变片的灵敏度。,敏感栅与基底线胀差异引起的附加应变,设测试过程中被测试件的温度变化为T，则敏感栅与基底线胀差异引起的附加应变s为：(3-15)式中：s线胀差异引起的附加应变g、s分别为敏感栅和基底材料的线胀系数。温度引起的总的应变z为：（3-16）欲消除温度的影响，常用的方法是进行补偿。关于测试结果的补偿，后面有专门的章节进行讨论。前面的应用实例中，将电阻应变片进行桥接就是一种有效的补偿方法。,三、压敏电阻式传感器,压敏电阻式传感器是利用压阻效应来工作的。有些半导体材料在受到压力作用后，其电阻率会发生变化，这一现象称为压阻效应。利用压阻效应制造出的敏感元件就是人们常说的压敏电阻。压敏电阻主要是结晶硅和锗经掺入杂质后形成的P型和N型半导体。由于半导体是各向异性的材料，因此它的压阻系数不仅与掺杂浓度、工作温度和材料的类型有关，而且还与晶轴方向有关。当单晶半导体材料沿某一轴向受外力作用时，原子点阵排列规律随之发生变化，进而导致载流子迁移率及载流子浓度产生变化，从而引起电阻率的变化。单晶半导体电阻率的变化率在外力作用下变化明显，而单位应变和径向相对变化率的变化却很小，可以忽略不计。,压敏电阻受外力时电阻的变化率为：(3-17)式中：K1半导体的压阻系数；E半导体材料的弹性模量，晶向不同时，其值亦不同，晶向为时，E1.671011N/m2；材料的应变。若从专门处理的单晶硅或锗上沿一定晶轴方向切割一小块晶片，便可制造出P型和N型压敏电阻，P型压敏电阻在受压后，电阻值增加，而N型压敏电阻在受压后电阻值会减小。,压敏电阻常用来制造压力传感器，即压敏电阻式压力传感器，又称为扩散硅压力传感器，如图3-9所示。其核心件是一块沿某晶向切割的N型硅膜片,在膜片上利用集成电路工艺扩散出四个阻值相同的P型电阻（四个电阻的分布如图3-9（b）所示），并将其连成一平衡电桥，膜片的四周用圆形硅环固定，如此便形成了上、下两腔，上腔为高压腔，下腔为低压腔。(a)压敏电阻式压力传感器的结构(b)P型电阻的分布1引线；2硅环；3高压腔；4低压腔；5硅膜片图3-9压敏电阻式压力传感器,压敏电阻式压力传感器的突出特点是，敏感元件与弹性元件制成一体，因此它的体积可以做的很小，最小的压敏电阻式压力传感器其外形尺寸只2mm左右。此外，压敏电阻式压力传感器固有频率很高，其值为：式中：fn固有频率；h膜片厚度；E膜片的弹性模量；膜片材料的泊松比；膜片材料的电阻率。由第二章对测试系统动态特性的分析知，固有频率高的测试系统，其通频带就宽。因此，压敏电阻式压力传感器可以测量频繁变化的流体压力，包括脉动的压力。正因为如此，压敏电阻式压力传感器不仅在工程领域得到了广泛的应用（如用其测试汽车发动机进气压力），而且还大量用于生物医学领域。,3、2电容式传感器,电容式传感器事实上就是一个可变电容。若忽略电容器的边缘效应，则平行极板电容器的电容量为：(3-19)式中：C电容量F；A极板的有效面积，m2；0真空介电常数，08.8510-12，F/m；r极板间介质的介电常数,当介质为空气时，r1；d两极板间的距离，m。由上式可知，改变电容器的A、d和r均可带来电容量的变化，据此便可制做出三种不同类型的电容式传感器，即：A型电容式传感器、d型电容式传感器和r型电容式传感器。,一、A型电容式传感器,A型电容式传感器有三种不同的结构形式，即：平板平移式圆柱平移式旋转式电容传感器（a）平板平移式（b）圆柱平移式（c）旋转式1活动极板；2固定极板图3-10型电容式传感器,1、平板平移式电容传感器,当活动极板1沿x方向移动时（见图3-10(a)），电容器极板有效面积的变化量为：(3-20)由此带来电容量的变化为：(3-21)式中：Ec传感器的灵敏度，。对于某一具体的电容式传感器，b和Ec均为定值，即为常数。由此可见，该电容式传感器的输出与输入呈线性关系。,2、圆矩平移式电容传感器,当沿电容器的轴线方向移动圆柱平移式电容传感器的活动极板时（见图3-10(b)），利用高斯积分可得到该电容器的电容量为：（3-22）式中：D、d-分别为固定极板的内径和活动极板的外径。若活动极板的轴向移动量为x，则电容的变化量为C：（3-23）式中：Ec传感器的灵敏度，。由于0、r及D、d均为不变的量，因此，此种传感器也具有线性特性。,二、d型电容式传感器,图3-11(a)是一平板电容器的示意图，若电容器的两极板间的电介质不变（即不变）及电容极板的有效面积不变，则该电容器的电容量为：（3-25）由式（3-25）知，当电容器极板间间距d改变时，电容量随d的变化规律是一双曲线，如图3-11（b）所示。(a)d型电容式传感器的结构示意图(b)d型电容式传感器的特性曲线1活动极板；2固定极板图3-11d型电容式传感器,设电容器初始状态两极板的间距为，对应的电容量为：活动极板1向固定极板2的方向平移d时的电容量将增加为C，即：将式（3-26）等式右边的分子和分母同乘以d+d得：当d很小时，则上式变为：即当d很小时，d型电容式传感器的特性近似于线性。其灵敏度为：上式表明，d型电容式传感器的灵敏度与极板间距的平方成反比，即极板间距越小，灵敏度越高。但当灵敏度提高时，非线性误差亦随之增大，因此这种传感器的测量范围有限。,三、r型电容式传感器,图3-12是两种不同形式的r型电容式传感器。一种是在圆筒极板之间改变液态介质质量的多少，另一种是在平板极板间改变固态介质的插入深度。前者的输入常是液位，后者的输入一般是位移，因此将其分别称为r型电容式液位传感器和r型电容式位移传感器。(a)电容式液位传感器(b)电容式位移传感器图3-12型电容式传感器,1、型电容液位传感器,设图3-12(a)传感器两圆筒形极板的长度为L，内极板的外径为2r、外极板的内径为2D，极板间的液体介质为非导电液体，其介电常数为，极板间未被液浸泡的部分是空气，其介电常数1，极板被液体介质浸泡的深度为L，此时该电容式传感器的输出电容为C：（3-29）式中：该电容器两极板间为空气介质的电容量，；该电容式传感器的灵敏度，。由式（3-29）知，此电容器的特性为线性。,2、型电容式位移传感器,由图3-12(b)知，该电容式传感器的电容为：（3-30）式中：B电容器极板宽度；L0电容器极板长度；0真空介电常数；r固体电介质的介电常数；L固体电介质进入电容器极板的深度；d极板间距；C1电容器极板间为空气介质的电容量，；Ec传感器的灵敏度，。,四、差动电容传感器,由第二章的分析知，提高测试系统的灵敏度可提高系统的测试精度；此外任何电器元件通电时间延长时，温度会上升，电器件的性能会发生变化，即会产生测试误差。为了提高测试系统的灵敏度、消除温升所带来的误差，常将电容式传感器做成差动式结构，如图3-13所示。差动结构的电容式传感器，其输出电容正好是相应单个电容传感器输出电容的两倍，即传感器的灵敏度是相应单个电容传感器的两倍，而且还自动消除了温升所引起的测试误差。图3-13差动机构的电容式传感器,五、容栅式传感器,电容式传感器的重要特点是量程非常有限，即只适合测量一些微小变化的量。然而在汽车试验及工程测试中经常会遇到变化范围很大的量。为了能有效解决变化范围很大的一些物理量的测量，近些年，在A型电容式传感器的基础上发展起来一种容栅式传感器，如图3-14所示。容栅式传感器的量程得到了极大地扩展。从理论上讲，它的测量范围可以达到任意大小。(a)外形结构(b)剖面图1矩形窗口，2测量装置，3金属带，4发射电极，5接收电极图3-14容栅式传感器,容栅式传感器仍然由两个电极组成，与前面所介绍的电容式传感器不同的是，传感器的一个极板变成了一个较长的栅片，当然另一个极板既可以是单极板（见图3-14），也可以是两块栅片（见图3-15）。容栅式传感器已发展出多种不同的结构型式，由于它不仅量程大，而且精度很高（可达5m），因此被认为是一种极有发展前途的传感器，在汽车试验领域已开始将其用于位置、位移及长度的测量。数显游标卡尺已用到容栅式传感器。(a)活动和固定栅片(b)整体1活动栅片式极板；2固定栅片式极板图3-15活动极板与固定极板均为栅片的容栅式传感器,六、电容式传感器的应用,由于电容式传感器具有体积小、功耗低、精度高、性能稳定及所需要驱动力小等特点，因此在汽车及各工程领域被广泛地用来测量位置、位移、压力、振动、噪声和倾角等。下面举两例介绍电容式传感器的应用。电容式加速度传感器电容式倾角传感器,电容式加速度传感器,图3-16是电容式加速度传感器的结构示意图。振动时，质量块便上、下振动，两差动联接的电容器C1和C2便向外输出与振动加速度相对应的电容量。由于该传感器采用空气作为阻尼介质（气体粘度的温度系数比液体小得多），因此其测试精度较高。只要合理地设计弹性支承钢片的刚度，便可获得高的通频带宽，因此它可以测量较高频率的振动加速度。1下固定极板；2外壳；3弹性支承钢片；4质量块；5上固定极板；6绝缘垫；A、B上、下活动极板图3-16电容式加速度传感器,电容式倾角传感器,图3-17是电容式倾角传感器的工作原理简图。图3-17(a)是倾角为零的状态；如图3-17(b)。从图中可以看出，随着倾角的改变，电容器两极板被液体介质浸泡的面积随之改变，即介电常数随之发生变化,传感器的输出电容随倾角的变化而变化，如此便实现了倾角的测量。1、3分别是电容器的两个极板；2不导电的液体介质图3-17电容式倾角传感器,对图3-17所示的倾角传感器略作改造，便可利用来测量绕x轴和y轴两个方向倾斜的倾角和，如图3-18所示。这种传感器称为双轴倾角传感器。将电容器1和3、2和4分别联成2个差动式电容传感器。显然，由电容器1和3组成的差动式型电容传感器可测量绕y轴的倾角，由2和4组成的差动式型电容传感器可测量绕x轴的倾角。这种传感器在各工程领域的应用十分广泛，如航空、航天器的飞行姿态控制、汽车车轮定位参数的测量，高层建筑及桥梁施工的倾斜量测量等。图3-18双轴倾角传感器,3、3电感式传感器,电感式传感器是利用电磁感应原理将被测的非电量转换为电感量的变化。电感应有自感和互感之分，与之对应的分别称为自感式和互感式传感器。,一、自感式传感器,图3-19是自感式传感器的结构,由电磁感应原理可知,线圈1中电感L为：（3-31）式中：线圈的匝数；磁路的磁阻。若空气隙较小，且不考虑磁路的铁损和导磁体的磁阻，则：(3-32)式中：空气隙厚度，；真空的导磁率，410-7；空气隙的截面积，。,图3-19自感式传感器(a)型自感式传感器(b)A型自感式传感器(c)螺旋管式自感传感器1线圈；2铁芯；3衔铁,将式（3-27）代入（3-26）得线圈的电感量为：(3-33)由上式知，改变气隙厚度及空气隙的截面积A均可改变电感L。据此便可制造出两种不同的传感器，即:（1）变气隙厚度的自感式传感器，简称为型自感式传感器（见图3-19(a)）；（2）变气隙截面积的自感式传感器，简称为A型自感式传感器，如图3-19(b)所示。,1、自感式传感器,由式（3-33）知，型自感式传感器的特性曲线是一双曲线，如图3-20(a)所示，该传感器的灵敏度为：由式（3-34）表明型自感式传感器的灵敏度与气隙厚度成反比，越小，灵敏度越高。,2、A型自感式传感器,当气隙厚度不变时，该传感器的电感值L与气隙截面积成线性关系，如图3-20(b)所示。该传感器的灵敏度El为：(a)型自感式传感器(b)A型自感式传感器图3-20自感式传感器的特性曲线,3、螺旋管式自感传感器,螺旋管式自感传感器输出电感涉及的计算比较复杂，在此直接引用电磁学中的结论，即电感L为：式中：0真空的导磁率，0410-7H/m；R磁通作用半径；h线圈的高度；t铁芯插入线圈的深度；比磁导；N线圈的匝数。上式表明，螺旋管式自感传感器的特性是一复杂曲线。通常螺旋管式自感传感器的特性曲线由试验获得，因为式(3-35)是在某些假设的基础上得到的，它与实际存在一定的误差。,4、差动式自感传感器,电感式传感器最突出的特点是，线圈通电后会产生温升，而温度的变化会带来输出特性的变化。此外，供电电压的波动也会给测试带来影响，为克服这些不足，提高传感器的灵敏度，在实际应用中，和电容式传感器一样，常采用差动式结构，如图3-21所示。图3-21差动式自感传感器,二、互感式传感器,互感式传感器常采用两个次级线圈组成差动式结构，因此又称为差动变压器式传感器。在结构上，差动变压器式传感器和差动式自感传感器基本相同，所不同的只是差动变压器式传感器在一个铁芯上绕制了初级线圈和次级线圈，两个次级线圈反向串连，当给初级线圈上加上交流电压时，次级线圈1和2分别产生感应电动势和，其大小与衔铁位移x有关。当衔铁在中间位置时，输出电压；当衔铁向上偏离中心位置时，；当衔铁向下偏离中心位置时，。,图3-22互感式传感器,通常U0不直接作为传感器的输出电压，因为:(1）传感器的输出是交流电压，其幅值与衔铁位移成正比，因此输出电压的大小只能反映衔铁的位置，而不能反映其运动的方向；（2）当衔铁经过中间位置时，其输出有一定的零点残余电压，因此，即使U01和U02的有效值相等，由于其相位不相同，输出电压U0亦不等于零。为此，互感式传感器的后接电路常采用能反映衔铁位置和运动方向的可补偿零点残余电压的相敏检波电路，如图3-23所示。图3-23互感式传感器的后接电路,三、电感式传感器的应用,电感式传感器是一种结构简单、工作可靠、灵敏度高、重复性好、精度高的传感器，因此在汽车及工程领域应用十分广泛。从电感式传感器的工作原理看，其输入方式与电容式传感器很相像，因此绝大多数可用电容式传感器所测得的量均可用电感式传感器来测量（倾角的测量除外）。即电感式传感器可用于测量位置、位移、振动、噪声和压力等。,3、4压电式传感器,某些功能材料，当沿一定方向对其施压时，晶体不仅会产生机械应变，而且其内部还会产生极化现象，从而在材料的相对表面上产生异性电荷而形成电场；当外力移去后，晶体重新恢复到不带电的状态，这种效应称为压电效应。压电效应是由法国人皮埃尔居里和雅克居里于1880年发现的。目前，已发现具有压电效应的材料有三类，即（1）单晶压电晶体，如石英、罗歇尔盐（四水酒石酸钾钠）、硫酸鋰、磷酸二氢铵等；（2）多晶压电陶瓷，如极化的铁电陶瓷（钛酸钡）、锆钛酸铅等；（3）高分子压电薄膜，如聚偏二氟乙烯、聚氟乙烯等。,尽管不同的压电材料产生压电效应的机理不尽相同，但对任何压电材料制成的压电元件来说，所加外力于晶面产生的电荷量的关系式却很相似，即：式中：Q压电元件表面产生的电荷量；K压电元件的压电系数；F施加在压电元件上的压力。上式表明，压电式传感器所产生的电荷量与所施的压力成正比。但值得注意的是，压电传感器的绝缘电阻很高，电荷易泄漏，欲获得一个精确的测量结果，就必须采用不消耗压电元件表面上产生的电荷的措施，即压电传感器与后继设备不进行能量交换，这在实际测试过程中是难以实现的。好在当受动态交变力的作用时，压电元件产生的电荷可不断地得到补充。由此可见，压电传感器较适合于动态测量，而不适合于静态测量。,为了能测量压电元件两工作表面上产生的电荷量，常用金属蒸镀法在压电晶片的两工作表面上蒸镀一层金属薄膜，其材料多为银或金，从而构成两个相应的电极，如图3-24所示。1、3蒸镀的金属薄电极；2压电晶片图3-24压电晶片压电元件受压后所能产生的电荷量很小，在实际使用中，常把两片组合在一起使用，且根据输出的需要进行串连或并联联接，如图3-25所示(a)串连(b)并联图3-25压电晶片的组合方式,对于串连接法，其输出的总电压U、总电荷量Q、总电容量C与单晶片的电压u、电荷q和电容c的关系为：，式中：晶片数。对于并联接法，串连接法较适合于电压量的输出,并联接法较适合于电荷量的输出。尽管将两个压电元件组合起来使用可使传感器的输出量得以增大，但其量仍很有限，因此需对其放大；此外欲使压电式传感器能正常工作，就应尽可能地减小它与后继设备或电路的能量交换，即使它的负载阻抗极大。因此与压电传感器配套的测量电路之前置放大器必须具有两大作用：(1)放大压电传感器的微弱信号；(2)将高阻抗输入变为低阻抗输出。如此，按压电晶片组合方式的不同，其前置放大器亦有两种不同的型式：一是电压放大器，其输出电压与输入电压(压电传感器的输出电压)成正比；另一是电荷放大器，其输出电压与输入的电荷量成正比。前者称为电压放大型压电传感器，后者称为电荷放大型压电传感器。,1、电压放大型压电传感器,图3-26电压放大型压电传感器的等效电路U压电传感器的输出电压；Ca压电元件的等效电容；Ra压电元件的电阻；Cc电缆的分布电容；Ri放大器的输入电阻；Ci放大器的输入电容；Ui放大器的输入电压设压电传感器感受交变压力的输出电压U为：式中：交变应力的圆频率；电压的幅值。压电元件开路时的电压U与电荷量Q的关系为：将式(3-36)代入式(3-38)得：式中：K压电元件的压电系数；F施加在压电元件上的力；Ca压电元件的等效电容。,由图3-26知，放大器的输入电压Ui为：式中各符号的物理意义见图3-26，R等效电阻，。放大器输入电压的幅频特性和相频特性分别为：式中：Fm交变力F的幅值。当时，放大器输入端的电压幅值为：这时传感器的电压灵敏度为：,式(3-40)、(3-41)、(3-43)和式(3-44)表明，电缆电容和放大器输入电容的存在，会使传感器的输出和传感器的灵敏度减小。在测试过程中如因某种原因需要更换电缆，那么就会发生变化，传感器的输出和灵敏度亦随之变化，因此改变电缆的规格和长度后均需要对灵敏度进行重新校正。不仅如此，若电缆线加长，将随之增大，传感器的输出和灵敏度亦减小，这就是电压放大型压电传感器的输出信号不适合于远距离传送的根本原因之所在。,2、电荷放大型压电传感器,Cc、Ga、Ra分别为压电元件的等效电容、电导和电阻；Ci、Gi分别为放大器的输入电容和电导；Cf、Gf、Rf分别是反馈电容、电导、电阻；Q压电元件的输出电荷；Ui放大器的输入电压；U0放大器的输出电压；A放大倍数；Cc电缆的分布电容。(a)基本电路(b)等效电路图3-27电荷放大型压电传感器的电路原理图,图3-27是电荷放大型压电传感器的电路原理图。据此可得到等效电路的方程为：式(3-45)表明，只要放大器的放大倍数A足够大，式(3-45)分母中的，侧在温度为T的高温端，由于导体的自由电子具有较高的动能而向低温端扩散。高温端因失去电子而带正电，低温端因得到电子而带负电，即在导体的两端产生了电动势，这个电动势称为单一导体的温差电动势。（3-53）式中：导体A两端的温度为T，时的温差电动势；汤姆逊系数，同一导体两端温差为时，所产生的温差电动势；，高，低端的绝对温度。,3、热点偶的总电动势,图3-32是两种不同导体材料所组成的闭合回路，两个接点的温度分别为T和T0，其中温度为T的接触点用于测温，称为热端，另一端是测温的参考点，称为冷端。在闭合回路中的总电动势为：式中：热端接触电动势；B导体的温差电动势；冷端接触电动势；A导体的温差电动势。,图3-32热电偶总电动势,4、热点偶基本定理,有了前面对热电偶测温原理的分析及热电偶总电动势的计算式仍无法进行温度的测量，因为：温度信号无法引出，进行温度测量时还需知道冷端温度所产生的电动势。为了解决这些问题，需了解热电偶的基本定律。中间导体定理中间温度定理参考电极定理,中间导体定理,若在热电偶中接入第三种导体，只要该导体两端的温度相等，则热电偶产生的热电动势不变，同理，接入第四，第五种导体，只要两端的温度相等，同样不会影响电路中的总电动势，如图3-33所示。（3-55）若，则，由于，则有（3-56）将式（3-56）代入式（3-55）得：,图3-33中间导体定律示意,中间温度定理,在热电偶得测量电路中，若测量端温度为T，参考端温度为T0。中间温度为T0（如图3-34所示）。则：图3-34热电偶中间温度定律示意图,下面证明中间温度定理。将上两式相加得：即：(3-58)中间温度定律较好地解决了参考温度时的测量问题（实际测试过程中，往往）。是热电偶的输出值，可以从分度表中查得，将二者代入式(3-58)便可得到，反查分度表便可得到温度。当然在实际测试过程中若需要来回查分度表显然太过麻烦，中间温度定律所揭示的规律，常用补偿电路来完成，而与被测温度的变化规律常固化在测试电路中，因此热电偶测温仪输出的就是被测对象的温度值。,图3-35是一种较典型的热电偶温度补偿电路，它利用电桥对其进行补偿。补偿电路中，电阻R1、R2、R3、R5的电阻温度系数较小，补偿电阻R4的电阻温度系数较大。当T=0时，将电桥调平衡，即a、b两点的电位相等，电桥对仪表的读数无影响。当参考端的温度T0上升到T0而不等于零时,热电偶输出的电动势减小,补偿电阻R4的阻值增加,电桥失去平衡，a、b两点间的电位差E0。若E正好等于，则仪表读出的热电动势不受参考端温度变化的影响，即起到了对参考端温度的补偿。图3-35热电偶的温度补偿,参考电极定理,图3-36是参考电极定律的示意图。已知热电极A、B与参考电极C组成的热电偶在结点温度为时的热电动势分别为、，则在相同温度下，由A、B两种热电极配对后的热电动势为：(3-59)热电偶参考电极定律为获得不同材料组成热电偶的分度表提供了方便，即只需测量少数几种导体组成热电偶的热电动势与温度的关系，便可获得其它各种不同材料所组成的热电偶分度表。图3-36热电偶参考电极定理示意图,5、热电偶温度传感器的特点,(1)热电偶的大小和形状可按需要进行配置，因此使用方便。(2)热电偶的测温范围为-270300，如此宽的测温范围是许多温度传感器不易做到的。(3)测量数据易于实现远距离传输。正因为热电偶具有上述诸多优点，因此热电偶温度传感器在工业过程控制中得到了广泛应用，如汽车零部件进行热处理的温度控制，汽车烤漆房的温度控制等。,二、热敏电阻式温度传感器,热敏电阻式温度传感器的特点：结构简单、工作可靠、制造成本低、测量精度，在汽车上得到了广泛的应用。热敏电阻式温度传感器是利用某些金属氧化物或单晶锗、单晶硅等材料的电阻值随温度的变化而变化的特性工作的。不同材料制造热敏电阻具有不同的温度特性(见图3-37),即：正温度系数型（PTC）：电阻值随温度的上升而上升；负温度系数型（NTC）：电阻值随温度的上升而下降；临界温度型（CTR）：在某一特定温度，电阻值发生突变。1正温度系数型（PTC）；2负温度系数型（NTC）；3临界温度型（CTR）图3-37热敏电阻特性曲线,汽车上各部位（如发动机温度、进气温度等）的温度测量几乎都采用负温度系数型（NTC）热敏电阻式温度传感器。图3-38是某种轿车发动机进气温度传感器和水温度传感器，它主要由热敏电阻、引线和外壳组成，负温度系数型热敏电阻温度传感器的电阻值与温度的关系为：(3-60)式中：R热敏电阻的电阻值；A、B与热敏电阻材料和制造工艺有关的常数；T被测温度。(a)进气温度传感器(b)水温度传感器1外壳；2热敏电阻；3引线图3-38热敏电阻温度传感器,三、非接触式温度传感器（红外测温仪）,非接触式温度传感器是近些年发展起来的一种新型温度传感器，它的诞生较好地解决了各工程领域一些不易接触、环境恶劣及高温物体表面等的温度测量问题。当然，非接触式温度传感器的应用并不局限于汽车试验，它在汽车制造过程及各工程领域均有广泛的应用。非接触式温度传感器有多种不同的结构型式，红外测温仪是其中最常用的一种，在此仅对红外测温仪作一介绍。红外测温仪的测温原理是：任何物体的温度只要高于绝对零度（即-273.16）就处于“热状态”。处于热状态的物质分子和原子不断振动、旋转并发生电子跃迁，从而产生电磁波。这些电磁波的波长处于可见光的红光之外，因此称为“红外光”或称“红外线”。物体红外热辐射的强度和波长分布取决于物体的温度和辐射率。若能对红外热辐射的强度进行测量，便可知道物体的温度。,斯蒂芬玻尔茨曼(Stefan-Boltzmann)定律指出，物体的温度与红外线辐射功率的关系为：式中：W单位面积的红外热辐射功率，W/m2；斯蒂芬玻尔茨曼常数，5.6710-8W/m2K4；比辐射率，黑体的1，非黑体的1；T热力学温度，K。式(3-61)表明，物体的辐射强度随温度的上升而显著地增强。,图3-39是利用斯蒂芬玻尔茨曼定律制成的红外测温仪的工作原理简图。被测物体的红外线辐射经光学系统2聚焦在光栅调制盘上，经光栅盘调制成一定频率的光能入射到红外探测器上，红外探测器将其转换为交变的电信号经放大后送到显示或记录设备。光栅调制器由两块光栅片组成，一块为定片，另一块为动片。动片受光栅调制电路控制，由微电机4驱动，其按一定的频率转动，实现光路的开（光透过）和关（光不透过），从而使入射光被调制成具有一定频率的辐射信号作用于红外探测器上。1被测物体；2光学系统；3红外探测器；4微电机；5光栅调制盘；6放大器；7显示器图3-39红外测温仪工作原理简图,3、7光电式传感器,光电传感器是利用光电效应来工作的。光电效应按其作用原理的不同分为：外观点效应内光电效应光生伏特效应,一、外光电效应,在光照作用下，物体内的电子从物体表面逸出的现象称为外光电效应，又称为光电子发射效应。外光电效应的实质是能量形式发生了变化，即光能转换为电磁能。典型的外光电效应器件有光电管、光电倍增管等。,二、内光电效应,在光照作用下，物体的导电性能发生变化的现象称为内光电效应，又称为光导效应。具有这种特性的器件有：光敏电阻光敏二极管光敏三极管,1、光敏电阻,光敏电阻又称为光导管，它是利用某些半导体材料，受光照作用时电阻值随光照的增强而减小、且光照停止后，电阻值又恢复原来数值的特性制造出来的。其原理是，若照射到某些半导体材料上的光子能量大于半导体的禁带宽度，价带中的电子吸收一个光子后，便可跃迁到导带，从而激发出电子空穴对，于是降低了半导体的电阻值，提高了其导电性能。,2、光敏二极管,光敏二极管与普通二极管相似。光敏二极管装在透明的玻璃外壳中，置于管顶的PN结可直接接受光的照射。光敏二极管在电路中处于反向工作状态。无光照时，暗电流很小，电路中无电流通过；有光照时，在PN结附近产生电子空穴对，在内电场的作用下定向运动，形成光电流，光电流随光强的增加而增大。,3、光敏三极管,光敏三极管与普通三极管相像，也有NPN和PNP两种类型。由于光敏三极管是光致导通的，因此它的发射极一边很小，以扩大其受光面积。当光敏三极管的PN结受光照射时，便产生电子空穴对，在内电场的作用下便形成了光电流。如此PN结的反向电流显著增大。光照发射极所产生的电流相当于三极管的基极电流，则集电极的输出电流为光电流的倍。这就是光电子三极管比光电二极管灵敏度高的原因。,三、光生伏特效应,在光照作用下，某些特殊物质（如硅、硒、砷化镓、硫化镉等）可产生一定方向的电动势，这种现象称为光生伏特效应。能产生光生伏特效应的材料称为光电池。光生伏特效应的工作原理是在一块N型半导体晶片上，用扩散的方法掺入一些P型杂质形成PN结，分将P型层和N型层用电极引出，即正、负极。当光照射到PN结上时，若光子的能量大于半导体的禁带宽度，则在PN结内产生电子空穴对，在内电场的作用下，空穴向N型区移动，使P型区带正电，N型区带负电，因而PN结产生电动势。光照越强，产生的电动势越大。,四、光电式传感器的应用,光电传感器在汽车及各工程领域的应用十分广泛，它可用于速度、转速、位置、位移、汽车排放、汽车灯光等物理量的测量。下面是光电传感器在汽车上的几个应用实例。光电转速传感器透光式烟度计汽车大灯检测仪,1、光电转速传感器,光电转速传感器由信号盘、光源和光电转换器件（光电元件）组成，如图3-40所示。光信号盘上的透光窗口转到光电元件处时，光源发射出的光经过信号盘上的透光窗口照射到光电元件上，光电元件就输出与之对应的脉冲信号，若信号盘上的透光窗口数为Z，光电元件在时间t内输出的脉冲数为m，则被测物体的转速n为：1光源；2信号盘；3光电器件图3-40光电转速传感器,2、透光式烟度计,发动机排出的烟尘越浓，对光的吸收能力越强，透光能力越差。透光式烟度计是基于这一原理制成的，见图3-41。发动机排出的废气经采样头进入测试管6的过程中,恒定光源7发出的光透过测试管中的废气后到达光电元件5。废气中烟尘浓度的不同,透过测试管到达光电元件的光强亦有所不同。光电元件输出的电信号越强,光源发出的光被废气吸收的量越少，废气中烟尘浓度就低；反之，则废气中的烟尘浓度越高。1换向阀；2采样头；3测量室；4取样泵；5光电元件；6测试管；7光源图3-41透光式烟度计工作原理图,3、汽车大灯检测仪,汽车大灯检测仪所用的原理是光生伏特效应，其核心部件是四块性能完全相同的光电池，如图3-42所示。1左、右偏指示计；2光电池；3上、下偏斜指示计图3-42汽车大灯检测仪,发光强度的检测,由前面介绍的光电池产生电动势的原理知，若汽车大灯照在光电池2上的光线越强，则光电池的电动势就越大，若设四块光电池在光照作用下产生的电动势分别为、和，则四块光电池产生的电动势之和即反映了汽车大灯发光强度的大小。,光轴偏斜量的检测,将四块光电池两两联成回路，如图3-42所示。若汽车大灯的光轴中心不在四块光电池组成的靶板的中心，而向某一方向偏斜，则四块光电池因受光面积不等而输出的电流亦不相等。由于存在上与下和左与右之间的电流大小差异，就会使上、下偏斜指示计3、左右偏斜指示计1的指针偏转。显然，两个方向的偏斜指示计的偏转方向反映了汽车大灯光轴的偏斜方向，两个回路中电流的大小反映了汽车大灯光轴偏移量的大小。,3、8霍尔式传感器,某些半导体材料，如砷化锢（InAs）、锑化锢（InSb）、砷化镓（GaAs）、锗（Ge）等，若将其置于一磁场中，如图3-43所示，若在与磁场垂直的方向上加一控制电流，则在与磁场和电流垂直的方向上便会产生霍尔电压，这一现象是一位名叫霍尔的工程师发现的，因此称之为霍尔效应。能产生霍尔效应的半导体器件称为霍尔元件。图3-43霍尔效应原理,霍尔元件产生的霍尔电压的大小为：式中：I控制电流，A；e0带电粒子的电荷，e01.60210-19；B磁场强度，T；d半导体的厚度，mm；n电子浓度。霍尔式传感器是一种结构十分简单、价格非常低廉