速度势函数和流函数ppt课件

无旋转和电位函数；1，1，电位函数存在的条件无旋转动作：根据矢量操作，所有函数的倾斜和旋转角度始终等于0，负号指示流和倾斜方向相反。(渐变方向：低值-高值)、渐变：和标量字段的“渐变”()是矢量字段。在标量场的一点上，渐变指向此最大更改率标量场增长最快的方向。在上图中，标量字段为黑白，黑色表示大数值，其渐变显示为蓝色箭头。2，势函数，无旋转运动，速度矢量可以表示为称为速度矢量(位)势函数的函数的斜率。可以看到用标量函数表示所有三维速度向量，从而减少了未知量。3，等电位面：以，t为固定时间点，此时几何图像是称为等电位功能面 等电位面的空间曲面。使用不同大小的常数值时，常识是等电位族。已知：(1)速度矢量垂直于等电位曲面。(2)流动(或速度矢量)从高潜力流向低潜力。(3)等电位面相互靠近，速度值大；等电位表面相互松动的地方速度值小。4，发散：势能函数和速度分量：称为三维拉普拉斯算子：泊松方程(Poisson)是一个二阶偏微分方程，它可以得到势能函数和速度向量之间的相互关系。潜在函数和发散：5、流动函数和平面运动：平面运动必须满足以下两个条件：在平行于一个面的所有平面中，流体粒子的运动在该平面中执行。在a面的垂直线上，每个物理量相等。如果a面是XOY平面，则z轴垂直向上将应用上述两个条件。平面运动比常规空间运动简单。也就是说，速度是两个方向的分量u，v，所有物理量是x，y的函数。6，大气中常见的XOY平面运动用作大气运动的近似模型。但是，在研究问题中，如果XY方向的比例z方向的比例、z方向的速度分量和z方向物理量的变化小于其他方向，则z方向的速度分量可以近似为零，而其他物理量在z方向的变化可以近似为零。7，流函数：对流函数的讨论基于二维运动XOY，运动不分布。也就是说，在没有放射性的情况下，你可以找到对应于速度矢量的函数。用编写此函数。的总差别是：8，流函数：(1.77)中二维矢量微商上方的是流函数，(1.77)是流函数和速度矢量的关系。9，根据流函数和流线的关系，根据流线方程的方法，发现(*)的流线方程与(1.75)非辐式(1.76)相比，可积分的充分条件是相同的。(1.76)对于积分：自下而上时间，常量也表示恒定时间流线或各向同性函数线，该曲线的切线始终与流矢量方向一致。10，注：流函数引入的条件是流体运动是二维的，而流体无法压缩，无论流体是旋转的还是无旋转的。将流量函数应用于一般的三维流体运动会导致相当大的分析困难。)引入流函数的优点在于，可以减少表征流体行为的变量。两个换了一个。流动函数也可以用于表示流体体积通量。11，流动函数和体积通量：在图解中，从南向北的四条线为流动线(等流函数线)，取AB曲线，在此线上的任意点，速度向量为法线单位向量，曲线单位向量自下而上，表示两点的流动函数值差异等于通过这两点的任意曲线的流体体积通量(体积流动)值，无论曲线的造型、长度和大小为何。，12，流函数和度的关系，即流函数的二维拉普拉斯运算，是流体漩涡的垂直分量，13，普通二维流，(1)速度矢量的分解普通二维流体运动，不一定是旋转或发散，而是现有的旋转和发散，此时我们可以将普通二维流体运动的速度矢量分成两部分。一种是没有旋转，另一种是没有旋转，即，14，速度向量的分解称为非辐流式(流函数映射)，15，速度向量的分解，速度向量的分解，获得速度分解的方法：1)根据速度求涡流和发散的方法，即：2)流这两个泊松方程根据电势函数与流函数，16，3)辐射和电位函数的关系，根据旋流流和流函数的关系，得到两个风速分量。也就是说，17，拉普拉斯流，拉普拉斯流满足以下条件：二维平面运动(u，v非零，w=0)理想流体(与粘性无关，0=)分支分散流(d=0)；没有旋涡，18，拉普拉斯流的特征：特征1 :势