均匀送风管道的设计计算PPT课件

.,1,第七章空调系统的风道设计,第一节风道内空气流动阻力；第二节风道内的压力分布；第三节风道的水力计算；第四节均匀送风管道的设计计算；,.,2,第一节风道内空气流动阻力,空气粘性及风道内流体的相对运动,空气流动惯性及风道边壁扰动,内摩擦力,局部阻力,空气流动阻力,次要地位,主要地位,.,3,一、摩擦阻力摩擦阻力主要发生在流动边界层内。空气在风道内流动时，由于边壁上流体质点无滑动，故而从边壁开始形成一个边界层。边界层内存在较大的流速梯度，所以在流体流动时，就产生了阻碍流体流动的内摩擦力。空气在风道中的流动阻力，通常以单位体积流体的能量损失P表示。,.,4,摩擦阻力pm的数学表达式为:,式中:-摩擦阻力系数,Rs-风道水力半径，m;,l-风道长度，m;,v-风道内空气平均流速，m/s;,-空气密度，kg/m3.,.,5,(一）摩擦阻力系数的确定对于层流，只与Re数有关；对于紊流，与Re数及壁面粗糙度都有关。根据实验研究结果，通常按流态、分区域给出不同的计算公式。,.,6,（二）风道的水力半径和矩形风道当量直径的计算水力半径Rs：过流断面A与湿周P之比。,定义,定义式,.,7,1.流速当量直径设定某一圆形风道中的空气流速与矩形风道中的流速相等，并且单位长度摩擦阻力也相等，则该圆形风道直径就称为此矩形风道的流速当量直径。用Dv表示。,.,8,根据定义，有下式成立：,又因为,v及均相等,根据定义：,故有：,.,9,2.流量当量直径设定某一圆形风道中空气流量与矩形风量中流量相等，并且单位长度摩擦阻力也相等，则该圆风道直径就称为此矩形风道的流量当量直径，用DL表示。,.,10,若按水力粗糙管推导，得到：,若按水力光滑管推导，得到：,.,11,在运用当量直径时，有两点需要注意。第一，当量直径概念用于紊流流动是合适的，用于层流则会产生较大误差。条缝行风道运用当量直径时也会产生较大误差。第二，在利用线算图查摩擦阻力时，一定要注意对应关系。如采用Dv时，必须用矩形风道中流速去查，如采用Dl时，必须用矩形风道中流量去查。但是，无论用哪种当量直径去查，其单位长度摩擦阻力Rm都是相等的。,.,12,（三）摩擦阻力的温度修正空气密度，运动粘性系数v都与温度有关，故而摩擦阻力与温度有关。计算摩擦阻力的线算图，通常是按20制作的，所以对于其他温度条件，需要进行温度校正。（四）单位长度摩擦阻力线算图为了避免繁琐计算，常将单位长度摩擦阻力Rm制成线算图。制作该图的条件是：圆风道，空气温度20，按照紊流过渡区公式计算。,.,13,P219例7-1,有一薄钢板风道断面尺寸为500mm400mm，风量L=3600m3/h,求单位长度摩擦阻力Rm.粗糙度K=0.15mm.,解矩形风道内空气流速为：,矩形风道的流速当量直径Dv：,由v=5m/s，Dv=0.44m,以及K=0.15mm,从图7-2查得Rm=0.9Pa/m,.,14,二、局部阻力在风道系统中，总要安装一些管件用以控制或调节风道内空气的流动。比较典型的管件有：弯头，三通及变径管。当空气流经管件时，由于流量大小和流动方向的改变，引起了流速的重新分布并产生涡流。由此产生的阻力，称为局部阻力。,.,15,局部阻力按下式计算：式中，局部阻力系数。v与之对应的断面流速。影响局部阻力系数的主要因素有:管件形状，壁面粗糙度及雷诺数。由于通风空调系统的空气流动大都处于非层流区，故可认为仅仅和管件形状有关。,.,16,1.弯头空气流经弯头时，流向发生变化。由于气流惯性，则在边壁的尖角处发生边界层脱离而形成涡流，同时因离心力作用，外侧力大于内侧，外侧流速小于内侧，在外侧的减速增压区内也会发生边界层脱离形成旋涡。可见，要减小弯头的局部阻力，就必须设法减小形成旋涡的原因。为此，可采取加大曲率半径以减小曲率，也可在弯头内加设导流叶片。,.,17,2.变径管空气流经变径管时，由于过流断面的变化而引起流速变化，在减速增压区产生边界层脱离并形成旋涡，造成局部阻力损失。过流断面变化愈大，损失也愈大，要想减小阻力损失，就必须减小过流断面的变化，可以用渐变管来代替突然扩大和突然缩小管。,.,18,3.三通三通形状是由总流与支流的夹角及其面积比F1/F3，F2/F3这几个几何参数确定的。但三通的特征是它的流量前后有变化，因此，三通局部阻力系数不仅与几何形状有关，而且与流量比L1/L3，L2/L3有关。三通有两个支管，所以有两个局部阻力系数，除特别注明对应各自的动压头外，一般都对应总压头。,.,19,弯头内空气的流动状态,渐扩管内空气的流动状态,合流三通内空气的流动,.,20,三、风道内空气流动阻力风道内空气流动阻力，等于摩擦阻力和局部阻力总和，即：式中的单位长度摩擦阻力可查线解图，局部阻力系数可查附录7-1。,.,21,第二节风道内的压力分布,风道内的压力是指风道内空气所具有的全压。全压包括动压和静压两部分。即：式中pq,pd和pj分别为全压、动压和静压。空气在流动过程中要损失能量，所以风道内的空气总是从全压高的地方流向全压低的地方，即全压随着流动过程在变化。同时，当风道的过流断面或流量发生变化时，会引起动压和静压之间的相互转化。因此在整个风道系统中，形成了压力分布。,.,22,一、仅有摩擦阻力的风道内压力分布线的绘制：,1,2,2,3,v,v,l1-2,l2-3,0,0,pq2,pj2,pd,pd,pq2,pj2,大气压力线,.,23,断面1：,断面2：,.,24,断面3：,断面2：,.,25,第一，当空气由静止变为流动状态时，只能靠降低静压转化为动压来实现。第二，以风机为界，吸入侧的压力都为负值，压出侧的压力都为正值。第三，两个断面的全压差即为两端面间风道的压力损失。第四，风机压头等于风机进出口的全压差，或者说等于风道总压力，等于风道阻力及出口动压损失之和。,从上图可以看出：,.,26,二、兼有摩擦阻力和局部阻力的风道内压力分布线的绘制,.,27,断面1：,断面2：,.,28,断面3：,断面4：,断面5：,.,29,断面11：,断面10：,断面9：,断面8：,断面7：,断面6：,.,30,第三节风道的水力计算,风道的水力计算，可分为两种类型：设计类型和校核类型。设计类型是已知风道布置，风管长度及各管段风量，要求确定各段管径和选择风机。校核类型是已知各管段长度，管径及风机所能提供的压头，要求校核各段风量是否满足要求。两种类型的计算原理都一样，都是通过压力平衡来达到分配风量的目的。,.,31,一、假定流速法单位长度摩擦阻力Rm是管径D,风速v及风量L的函数，即：对设计类型计算而言，风量L是作为已知条件，如再假定流速v，则D和Rm就可确定。通常就称这种方法为假定流速法。,.,32,假定流速法的设计计算步骤如下：1.绘制系统轴测图，标注各管段长度和风量。2.选定最不利环路，划分管段，选定流速。3.根据给定风量和选定流速，计算管段断面尺寸ab(或管径D），并使其符合附录7-2中所列的通风管道统一规格。再用规格化了的断面尺寸及风量，算出风道内实际流速。4.根据风量L或实际流速v和断面当量直径D得到单位长度摩擦阻力Rm。5.计算各段的局部阻力。6.计算各段总阻力。7.检查并联管路的阻力平衡情况。,.,33,P226例7-3,有一直流空调系统（如下图所示），风道全部用镀锌钢板(K=0.15mm)制作。已知消声器阻力为50pa，空调箱阻力为290pa，试确定该系统的风道断面尺寸及所需风机压头。,.,34,解该题属于设计类型。,1.绘制系统轴测图，如上图所示，并对各管段进行编号，标注管段长度和风量。,2.选定管段1-2-3-4-5-6为最不利环路，逐段计算摩擦阻力和局部阻力。,管段1-2:（风量L=1500m3/h，管段长l=9m）,摩擦阻力部分：初选流速为4m/s，风量为1500m3/h，算出风道断面积为：,.,35,将F规格化为320320mm，F=0.102m2，这时实际流速为4.08m/s，流速当量直径为320mm。根据流速4.08m/s和流速当量直径320mm,查图7-2,得到单位长度摩擦阻力Rm=0.7Pa/m，管段1-2的摩擦阻力为:,局部阻力部分：该段存在局部阻力的部件有孔板送风口、连接孔板的渐扩管、多叶调节阀、弯头、渐缩管及三通直通。,孔板送风口：已知孔板面积为600600mm，净孔面积比为0.3,则孔板面风速为：,.,36,根据面风速1.16m/s和净孔面积比0.3查附录7-1序号35，得孔板局部阻力系数=13.,故孔板的局部阻力为:,渐扩管:根据扩角45，查附录7-1得=0.60,多叶调节阀：根据三叶片及全开度查附录7-1得=0.25,渐缩管：根据=3045，查附录7-1得=0.10,.,37,三通直通：根据三通直通断面与总流断面之比为0.64,三通直通风量与总风量之比为0.5，查附录7-1，得=0.10，对应总流动压，总流流速为5.2m/s，则得三通直通的局部阻力为：,该段局部阻力为：,该段总阻力为：,.,38,管段2-3:,风量为3000m3/h,初选风速为5m/s，管长l=5m。,摩擦阻力部分：,根据假定流速法及管径规格化，得到断面尺寸为320500mm，流速当量直径为390mm,实际流速为5.2m/s，查得Rm=0.8Pa/m.,局部阻力部分：,分叉三通：根据支管与总管断面之比为0.8,查附录7-1，得=0.28，对应总管动压，总管流速为6.25m/s,.,39,该段局部阻力：,该段总阻力：,管段3-4:,风量为4500m3/h，初选风速为5m/s,管长l=9m。,摩擦阻力部分：,根据假定流速法及管径规格化，得到断面尺寸为400500mm，流速当量直径为444mm，实际流速为6.25m/s,查得Rm=1.0Pa/m。,.,40,局部阻力部分：,消声器的局部阻力给定为50Pa,弯头：根据=90，R/b=1，a/b=0.8，查附录7-1，得=0.23,调节阀：根据三叶片及全开度，查附录7-1,得=0.25,软接头：因管径不变且很短，局部阻力忽略不计。,.,41,渐扩管：初选风机4-72-11No4.5A，出口断面尺寸为315360mm，故渐扩管为315360mm400500mm，长度取为360mm,渐扩管中心角为22，大小头断面之比为1.76，查附录7-1，得=0.15，对应大小流速：,渐扩管的局部阻力：,.,42,该段的局部阻力为：,该段总阻力为:,管段4-5：,空调箱及其出口渐扩管合为一个局部阻力，则：,管段5-6:,风量为4500m3/h，初选风速为5m/s，管长l=6m/s.,.,43,摩擦阻力部分：,根据假定流速法及管径规格化，得到断面尺寸为400500mm，流速当量直径为444mm，实际流速为6.25m/s.据此，查得Rm=1.0Pa/m,局部阻力部分：,固定百叶格栅：新风入口流速选用5m/s，取有效通风面积为0.8，则固定百叶格栅面积为：,.,44,取其外形尺寸为630500mm，其面风速为,查附录7-1，得=0.9，对应面风速。则得固定百叶格栅的局部阻力为：,渐缩管：断面从630500mm单面收缩至400500mm，取45，查附录7-1，得=0.10，对应小头流速。,弯头（两个）:由=90，R/b=1,a/b=0.8,查附录7-1，得=0.20，由=90，R/b=1,a/b=1.25，查得=0.20。,.,45,突然扩大：新风管入口与空调箱面积之比取为0.2，查附录7-1，得=0.64，对应小头流速。,该段局部阻力为：,该段总阻力：,管段7-3:,风量为1500m3/h，初选风速为4m/s,管长l=13m.,条件与管段1-2相同，故有断面尺寸320320mm，当量直径320mm，实际流速4.08m/s,查得Rm=0.7Pa/m,.,46,局部阻力部分：,孔板送风口：条件与管段1-2的相同，=13，其局部阻力为10.5Pa。,渐扩管：取扩角为45，=0.60,调节阀：=0.25,弯头：=0.23,渐缩管：=0.10,分流三通：条件同管段2-3，=0.28，对应总管流速为6.25m/s，则其局部阻力为：,.,47,该段局部阻力为：,该段总阻力：,管段8-2：,风量为1500m3/h,初选风速为4m/s,管长为3m.,摩擦阻力部分：,条件同管段1-2,故得断面尺寸320320mm，当量直径320mm，流速4.08m/s,Rm=0.7Pa/m,.,48,局部阻力部分：,孔板送风口：局部阻力为10.5Pa,渐扩管：=0.60,调节阀:=0.25,三通分支管：根据分支管与总管断面积之比为0.64，分支流量与总流流量之比为0.5，查附录7-2,得=0.42，对应总管流速5.2m/s,则得三通分支局部阻力为：,.,49,该段局部阻力：,该段总阻力：,3.检查并联管路的阻力平衡,管路1-2的总阻力p1-2=30.2Pa,管路8-2的总阻力p8-2=27.2Pa,.,50,管路1-2-3的总阻力p1-2-3=40.8Pa,管路7-3的总阻力p7-3=38Pa,检查结果表明，两个并联管路的阻力平衡都满足设计要求。如果不满足要求的话，可以通过调整管径的方法使之达到平衡要求。由于管径与总阻力之间有以下的近似关系：,.,51,若以D，D表示调整前后的管径,p,p表示调整前后的总阻力,则有：,按照上式调整管径，直到阻力平衡达到设计要求为止。,4.计算最不利环路阻力,本系统所需风机压头应能克服453.3Pa阻力。,.,52,将阻力公式表示成如下形式：,式中：,l当-由局部阻力折合成的当量长度,-,当=1时的当量长度,二、假定流速当量长度法,.,53,三、静压复得法,A,B,1,2,.,54,（一）静压复得系数在三通前后，分别取断面1和2，列能量方程式：,式中：,则：,令：,则：,一般情况下，0.5B0.9,设计时可取B=0.75,.,55,（二）计算公式管段A-B的总阻力为：,根据静压复得原理，应有下式成立：,.,56,（三）静压复得法的应用由上知，静压复得系数与速度平方变化成正比。在高速风道里，因风速大，则复得静压多；在低速风道里则复得静压少。所以静压复得法适用于高速风道。用静压复得原理设计风道时，利用复得静压来克服下一段管道的阻力，因此各分支处的静压都相等，这就为实现各支管的分流量相同的均匀送风提供了可能。所以静压复得法适用于设计均匀送风管道。,.,57,第四节均匀送风管道的设计计算,由风道侧壁的若干个孔口或管嘴送出等量的空气，这种风道称为均匀送风管道。均匀送风管道通常有两种形式，一种是风道断面变化，各侧孔的面积相等；另一种是风道断面不变，而改变各侧孔面积的大小。一、均匀送风管道的设计原理空气在风管内流动时，其静压垂直作用于管壁。当空气流经侧孔时，由于孔口内外的静压差，空气将从孔口出流。其出流速度为：,.,58,空气在风道内流速为：,故空气从孔口出流的实际速度为：,孔口出流实际速度与风道轴线间的夹角为，,孔口出流流量：,式中，为孔口流量系数,f为孔口在气流垂直方向上的投影面积，有：,f0为孔口面积.,故有：,.,59,侧孔出流状态图,f0,vd,vj,v,f,f0,.,60,由上面的分析可知，为了实现均匀送风，