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1、第七节 高阶线性微分方程教学目的:掌握二阶线性方程解的结构,齐次线性方程的通解,非齐线性方程的特解及通解的形式。教学重点:齐次线性方程的通解,非齐线性方程的特解及通解的形式。教学难点:齐次线性方程的通解,非齐线性方程的特解及通解的形式。教学内容:一、 二阶线性微分方程举例例1 设有一个弹簧,它的上端固定,下端挂一个质量为的物体,当物体处于静止状态时,作用在物体上的重力与弹簧力大小相等、方向相反,这个位置就是物体的平衡位置。取轴沿铅直向下,并取物体的平衡位置为坐标原点。 如果使物体具有一个初始速度,那末物体便离开平衡位置,并在平衡位置附近作上下振动,在振动过程中,物体的位置随时间变化,即是的函数
2、:。要确定物体的振动规律,就要求出函数。 由力学知道,弹簧使物体回到平衡位置弹性恢复力(它不包括在平衡位置时和重力相平衡的那一部分弹性力)和物体离开平衡位置的位移成正比例:其中为弹簧的弹性系数,负号表示弹性恢复力的方向和物体位移的方向相反。 另外,物体在运动过程中还受到阻尼介质(如空气/油等)的阻力的作用,使得振动逐渐趋向停止。由实验知道,阻力的方向总与运动方向相反,当振动不大时,其大小与物体运动的速度成正比,设比例系数为,则有 根据上述关于物体受力情况的分析,由牛顿第二定律得移项,并记 ,则上式化为 (1)这就是在有阻尼的情况下,物体自由振动的微分方程。 如果物体在振动过程中,还受到铅直干扰
3、力的作用,则有 (2)其中,这就是强迫振动的微分方程。例2 设有一个电阻 R , 自感L ,电容 C 和电源 E 串联组成的电路, 其中R , L , C 为常数 , 求电容器两两极板间电压所满足的微分方程 . 设电路中电流为 i(t),极板上的电量为 q(t) ,自感电动势为由电学知根据回路电压定律:在闭合回路中, 所有支路上的电压降为 0即 串联电路的振荡方程: 如果电容器充电后撤去电源 ( E = 0 ) , 则得二、线性微分方程的解的结构1、定义:方程 (1) 称为二阶线性微分方程。 当时称为齐次的,当时称为非齐次的。 为求解方程(1)需讨论其解的性质2、解的性质 (2)定理1 若是(
4、2)的解,则也是(2)的解,其中,为任意常数。 称性质1为解的叠加原理。但此解未必是通解,若,则,那么何时成为通解?只有当与线性无关时。 线性相关 设是定义在区间内的函数,若存在不全为零的数 使得 恒成立,则称线性相关。线性无关 不是线性相关。如: 线性相关, 线性无关。对两个函数,当它们的比值为常数时,此二函数线性相关。若它们的比值是函数时,线性无关。定理2 若是(2)的两个线性无关的特解,那么(,为任意常数)是方程(2)的通解。此性质称为二阶齐次线性微分方程(2)的通解结构。例如,方程是二阶齐次线性方程(这里),容易验证,与是所给方程的两个解,且,即它们是线性无关的。因此方程的通解为又如,
5、方程也是二阶齐次线性方程(这里),容易验证,是所给方程的两个解,且,即它们是线性无关的。因此方程的通解为推论. 是 n 阶齐次方程 的 n 个线性无关解, 则方程的通解为 下面讨论二阶非齐次线性方程(5)。我们把方程(6)叫做与非齐次方程(5)对应的齐次方程。 在第四节中我们已经看到,一阶非齐次线性微分方程的通解由两部分构成:一部分是对应的齐次方程的通解;另一部分是非齐次方程本身的一个特解。实际上,不仅一阶非齐次线性微分方程的通解具有这样的结构,而且二阶及更高阶的非齐次线性微分方程的通解也具有同样的结构。下面讨论非齐次微分方程(1)的解的性质.称(2)为(1)所对应的齐次方程。定理3 设是(1
6、)的特解,是(2)的通解,则是(1)的通解。证 把(8)式代入方程(5)的左端,得由于是方程(6)得解,是(5)的解,可知第一个括号内的表达式恒等于零,第二个恒等于,这样,使(5)的两端恒等,即(8)式是方程(5)的解。 由于对应的齐次方程(6)的通解中含有两个任意常数,所以中也含有两个任意常数,从而它就是二阶非齐次线性方程(5)的通解。如:, 为的通解,又是特解,则的通解。定理4 设(5)式中,若分别是,的特解,则为原方程的特解。证 将代入方程(9)的左端,得因此是方程(9)的一个特解。 这一定理通常称为非齐次线性微分方程的解的叠加原理。三、常数变异法对二阶非齐次方程 已知对应齐次方程通解: 设的解为 由于有两个待定函数, 所以要建立两个方程令于是 将以上结果代入方程得 故于是得 积分得 非齐次方程的通解 例3 已知方程通解为求 的通解.解 将所给方程化为: 建立方程组: 积分得故所求通解为仅知齐次方程的一个非零特解代入化简得 则设其通解为 积分得由此得原方程的通解: 例4 已知是齐次方程的解,求非齐次方程的通解解 令,则代入非齐次方程,得即,所以 故所求通解为 小结与思考:本节讲述了二阶线性方程解的结构,包括齐
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