地震波运动学理论

1、第二章地震波运动学理论 一、名词解释1 .地震波运动学：研究在地震波传播过程中的地震波波前的空间位置与其传播时间的关 系,即研究波的传播规律,以及这种时空关系与地下地质构造的关系.2 .地震波动力学：研究地震波在传播过程中波形、振幅、频率、相位等特征的及其变化规 律,以及这些变化规律与地下的地层结构,岩石性质及流体性质之间存在的联系.3 .地震波：是一种在岩层中传播的,频率较低与天然地震的频率相近的波,弹性波在岩层中传播的一种通俗说法.地震波由一个震源激发.4 .地震子波：爆炸产生的是一个延续时间很短的尖脉冲,这一尖脉冲造成破坏圈、塑性带,最后使离震源较远的介质产生弹性形变,形成地震波,地震波

2、向外传播一定距离后,波形逐渐稳定,成为一个具有2-3个相位极值、延续时间60-100毫秒的地震波,称为地震子波. 地震子波看作组成一道地震记录的根本元素.5 .波前：振动刚开始与静止时的分界面,即刚要开始振动的那一时刻.6 .射线：是用来描述波的传播路线的一种表示.在一定条件下,认为涉及其能量是沿着一条“路径从波源传到所观测的一点P.这是一条假想的路径,也叫波线.射线总是与波阵面垂直,波动经过每一点都可以设想有这么一条波线.7 .振动图和波剖面：某点振动随时间的变化的曲线称为振动曲线,也称振动图. 地震勘探中,沿测线画出的波形曲线,也称波剖面.8 .折射波：当入射波大于临界角时,出现滑行波和全

3、反射.在分界面上的滑行波有另一种 特性,即会影响第一界面,并激发新的波.在地震勘探中,由滑行波引起的波叫折射波,也叫做首波.入射波以临界角或大于临界角入射高速介质所产生的波9 .滑行波：由透射定律可知,如果 V2>V1,即sin.2 > sin 0 1 , 0 2 > 9 1.当.1还没到90°时,02到达90°,此时透射波在第二种介质中沿界面滑行,产生的波为 滑行波.10 .同相轴和等相位面：同向轴是一组地震道上整洁排列的相位,表示一个新的地震波的到 达,由地震记录上系统的相位或振幅变化表示.11 .地震视速度：当波的传播方向与观测方向不一致夹角.时,观

4、测到的速度并不是波前的真速度V,而是视速度 Va.即波沿测线方向传播速度.12波阻抗：指的是介质地层的密度和波的速度的乘积Zi= p iVi , i为地层,在声学中 称为声阻抗,在地震学中称波阻抗.波的反射和透射与分界面两边介质的波阻抗有关.只有在Z1w Z2的条件下,地震波才会发生反射,差异越大,反射也越强.13 .纵波：质点振动方向与波的传播方向一致,传播速度最快.又称压缩波、膨胀波、纵波 或P-波.14 .横波：质点振动方向与波的传播方向垂直,速度比纵波慢,也称剪切波、旋转波、横波或S-波,速度小于纵波约 0.7倍. 横波分为SV和SH波两种形式.15 .体波：波在无穷大均匀介质固体中传

5、播时有两种类型的波 纵波和横波,它们在介质 的整个立体空间中传播,合称体波.16共炮点反射道集：在同一炮点激发,不同接收点上接收的反射波记录,称为共炮点道集.在野外的数据采集原始记录中,常以这种记录形式.可分单边放炮和中间放炮.17 .面波：波在自由外表或岩体分界面上传播的一种类型的波.18 .纵测线和非纵测线 ：激发点与接收点在同一条直线上,这样的测线称为纵测线. 用纵测线进行观测得到的时距曲线称为纵时距曲线.激发点不在测线上,用非纵测线进行观测得到的时距曲线称为非纵时距曲线.19、垂直地震剖面：把检波器放入井中,在地面激发,即地面距井口一定距离激发,称作地震测井.这种观测方法得出剖面是垂直

6、地震剖面简称VSP ,得出的是地震波垂直时距曲线.20平均速度：就是用这组地层的总厚度去除以波在垂直层面的方向旅行的总时间.二、填空题1物体在外力作用下发生了形变,假设去掉外力以后,物体仍旧 保持 其受外力时的形状,这 样的特性称为塑性,这种物体称为塑性体.2弹性和塑性是物质具有两种互相转换 的特性,自然界大多数物质都同时具有这两种特性,在外力作用下既产生 弹性 形变.也产生 塑性 形变.3弹性和塑性物体在外力作用下主要表现为弹性 形变或 塑性 形变.这取决于物质本身的物理,作用其上的外力 大小,作用力延续时间的 长短_,变化快慢,以及 物体所处温度、压力等外界条件.4地震波遇到岩层分界面时主

7、要产生两种波是瑞利波、拉夫波三、选择题1 .连续介质中,常见的地震波传播速度与深度Z关系是AAV=Vo1+ 3 Z BV=Vo1+3 +Z CV=Vo 3 Z DV=1+2 3 ZVo2 .连续介质地震波射线为B A直线 B曲射线 C双曲线 D抛物线3 .费马原理认为,地震波沿B A最大路径传播B最小时间传播C二次抛物线路径传播 D双曲线路径传播4 .物理地震学认为,地震波是CC 一种波动 D面波A一条条射线 B沿射线路径在介质中传播5 .波的传播方向上,单位长度内的波长数目,叫做CA波长 B周期 C波数四、简做题1. 什么是惠更斯原理波源,且后一时刻的波前面就是基于前前进的波前成上每一点都可

8、以看作一个二次的震 时刻的波前面所激发的所有二次波的包络面.2. 什么是费玛原理由Snell定律可知,波在介质中由一点传播到另一点的可以沿许多条不同路线传播. 费马原 理指出波在各种介质中的传播路线, 满足所用时间为最短的条件 旅行时为极小.这条路径 正是垂直于波前面的路径,即射线路径.3. 什么是反射定律、透射定律、斯奈尔定律反射定律：反射线、入射线分居法线的两侧；反射线位于入射面内； 反射角.等于入射角.； 反射线、入射线和法线所构成的的平面为射线平面,垂直与界面.透射定律： 透射线也位于入射面内,入射角的正弦和透射角的正弦之比等于第一和 第二两种介质的波速之比.综合反射定律和透射定律,X

9、扩展到多层水平层状介质的情况, 可以得到斯奈尔Snell定律: t - v4. 什么是折射波的盲区由于折射波的产生需要一定的条件, 波的盲区.5. 试表达纵波和横波的传播特点.纵波：质点振动方向与波的传播方向一致,传播速度最快.横波：质点振动方向与波的传播方向垂直,速度比纵波慢.6. 波前和射线两者之间的关系如何均匀介质地震波的波前和射线的特点射线的特征总是与波阵面垂直,即与波前垂直.在均匀介质中V 一定认为地震波以直线形式向外传播,射线垂直于波面.7、根据波前面的形状,可以把地震波分为几大类波阵面的形状决定波的类型,可分为球面、平面和柱面波等.平面波-波前是平面无曲率,象是一种在极远的震源产

10、生的.这是地震波解析中的一种常用的假设.球面波-由点源产生的波,向四周传播,波面是球面8 .地震波的波前的形状取决于哪些因素波面的形状取决于波源的形状和介质的性质.在均匀各向同性介质中,同一个震源,在近距离的波为球面波,在远距离的地方可看成平面波.9 .从反射和折射波形成的机制,折射波形成的条件是什么1当波从介质1传到介质2,两种介质的阻抗不同时,在分界面上会产生透射和反射,且满足斯奈尔定律.2当V2> V1时,透射角大于入射角.当入射角到达临界角.C,时透射角到达90度,这时波沿界面滑行,称滑行波.3滑行波是以下层的介质速度V2传播.4由于两种介质是密接的,为了满足边界条件,滑行波的传

11、播引起了上层介质的扰动,在第一种介质中要激发出新的波动,即地震折射波.10、在纵测线,一个水平分界面均匀介质情况下共炮点的直达波时距曲线有何特点直达波时距曲线方程：是一直线.11、在纵测线,一个水平x界面2均匀介质情况下共炮点的反射波时距曲线有何特点?V反射波时距曲线是一条双曲线,最小值为x=0, t= h0 12、在纵测线,一个倾斜分界面,均匀介质情况下共炮点的反射波时距曲线有何特点和水平界面条件下有和异同t JX2 4h2 4xhsin-V反射波时距曲线是一条戏曲线,2hsin,据双曲线的特点可知,该方2hcos程的极小坐标为：tmin -一.都是双曲线,但极小点位置不同.13、直达波的时

12、距曲线一定是直线吗?不一定,只有在均匀各向同性介质中才为直线,当速度与其他因素有关时就不是直线.14、在纵测线,一个水平分界面,均匀介质情况下共炮点的反射波时距曲线和直达波时距曲线以及折射波时距曲线之间有怎样的关系?直达遽达波峭巨曲线是风I触射距周线的Xm 2h°tg ctm2AV0 cos c折射波时距曲线与反射波时距曲线在M1点相切,切点坐标:直达波时距曲线与折射波时距啊含相X,批交赳咽:间.V0V0x2h0 cos ct V1V02h0V1 cos c tcV1V02h0 Vl cos cV0(V1V0)hoXc(V1V0)2Vl cos c15、在纵测线,一个水平分界面,均匀

13、介质情况下共炮点的折射波时距曲线有何特点?水平界面折射波的时距曲线,这是一条标准的直线方程,其斜率k=1/V1 ,直线的截距为tiV1是下层介质的速度;根据视速度的定义,折射波的视速度应为V1,即为第二种介质中的传播速度,有时把这种速度称为“界面速度,由于滑行波正是以这个速度沿界面滑行的.ti为折射波时距曲线延长后与时间轴x=0的交点,称之为与时间轴的交叉时.16、地震勘探野外工作中为什么不采用自激自收的观测方式?从实际生产考虑,不采用自激自收方式, 要得到M点正下方的反射反射, 那么需在M点两边对称的点上进行激发(Q和接收(S).17、在地震勘探中,经常把地下的介质做哪些简化地震勘探中建立的

14、多种地层介质结构模型均匀介质层状介质连续介质.认为反射界面R以上的介质是均匀的,即层内介质的物理性质不变,如地震波速度是一个常数V0.反射界面R是平面,可以是水平的或是倾斜面.认为地层剖面是层状结构,在每一层内速度是均匀的,但层与层之间的速度不相同,介质性质的突变.界面 R可以是水平(称水平层状介质)或是倾斜的.把实际介质理想化为层状介质,由于沉积岩地区一般为层性较好,岩层的成层性又由不同岩性决定,不同岩性那么往往有不同的弹性性质,因此岩层的岩性分解面有时同岩层的弹性分界面相一致. 所谓连续介质是认为在界面R两侧介质1与介质2的速度不相等,有突变.但界面 R的上覆地层(即介质1)的波速是空间连

15、续变化的函数.最常见的是速度只是深度的函数V(z).连续介质是层状介质的演变,当层状介质中的层数无限增加,每一层的厚度无限减小,这时层状介质就过渡为连续介质.18、层状介质情况下,引入平均速度的条件是什么假想的均匀介质的厚度应当和水平层状介质总厚度相等；假想的均匀介质的t0与水平层状介质t0相等.19、连续介质情况下共炮点反射波时距曲线方程有何特点射线和等时面有何特点在炮检距不大时,可以把多层介质的反射波时距曲线近似地看成双曲线.射线与等时面处处垂直,具有正交关系.在 V(z)=Vo(1+ 3 z)的条件下,地震波的射线轨迹是一个圆弧,在V(z)=Vo(1+ 3z)的条dx 12h 2件下,地震波的等时线是一族圆,圆心在z轴上.Va而 里 V1(7)dx20、浅层的反射波时距曲线和深层的反射波时距曲线弯曲程度有差异,为什么反射界面埋藏越深,那么视速度越大,即时距曲线,平至 2m 1hkc0s km21、水平界面情况下,如何根据折射波的时距曲线求V设层由0的赧*口速度m层水平界面上的折射波时距曲线方程为,可以看到,利用折射波时距曲线,能够方便的得到各分界面的界面速度和交叉时等量,进而可以求取各折射界面的深度