微波技术基础第3次课

1、 微波技术基础微波技术基础徐锐敏 教授电子科技大学电子工程学院 地点：清水河校区科研楼地点：清水河校区科研楼C309 电话：电话：61830173 电邮：电邮：第第3课课l1.31.5节，P11P27l内容：l1、导波的分类；l按有无纵向场划分（Ez，Hz）；l按截止波数来分（Kc，Vp）；l2、不同类型的场分量、波阻抗、传播特性传播特性；l3、导波的传输功率、能量能量和衰减；l4、导波系统中的截止场（电能与磁能的关系电能与磁能的关系）。1.3 1.3 导波的分类及各类导波的特性导波的分类及各类导波的特性1.3.1 1.3.1 导波的分类导波的分类 l导波的类型是指满足无限长匀直导波系统横截面

2、边界条件，导波的类型是指满足无限长匀直导波系统横截面边界条件，能独立存在的导波形式。能独立存在的导波形式。l按导波有无纵向场分量可以分为两大类：按导波有无纵向场分量可以分为两大类： 横电磁波（横电磁波（TEMTEM波）波） E Ez z=H=Hz z=0 =0 有纵向场分量的电磁波，这又细分为以下三种类型有纵向场分量的电磁波，这又细分为以下三种类型 横电波（横电波（TETE波）或磁波波）或磁波(H(H波波) ) E Ez z=0=0，H Hz z0 0 横磁波（横磁波（TMTM波）或电波（波）或电波（E E波）波） E Ez z00，H Hz z=0 =0 混合波（混合波（EHEH波或波或HE

3、HE波）波） E Ez z00，H Hz z00 l导行波分为导行波分为 , 和和 三类三类 这时这时 ， ， 。 导行波的传播特性与均匀平面波相同，是导行波的传播特性与均匀平面波相同，是TEMTEM波。波。 由由k k与与k kc c的不同关系，这种导行波又可分为以下三种状态：的不同关系，这种导行波又可分为以下三种状态： 02ck20ck 20ck 02ckk pgc g 20ck 22ckk 2220ckk 22ckk k ,prrc ,grrc 0grr 相位速度群速度波导波长特点特点: :是相速大于平面波速，即大于该媒质中的光速，而群是相速大于平面波速，即大于该媒质中的光速，而群速则小

4、于该媒质中的光速，同时导波波长大于空间波长。这速则小于该媒质中的光速，同时导波波长大于空间波长。这是一种快波。是一种快波。 , ,临界状态临界状态 沿沿z z方向没有波的传播过程，方向没有波的传播过程，k k称为临界（截止）波数。称为临界（截止）波数。 22ckk 0cck 2cckf 2cck 临界临界（截止）（截止）角频角频率率临界临界（截止）（截止）频率频率临界临界（截止）（截止）波长波长 22ckk 2220ckk 22kkjczzeZeZzZ21)(这时场的振幅沿这时场的振幅沿z z方向呈指数变化而相位不变，它方向呈指数变化而相位不变，它不再是行波而是衰减场。式中第一项代表沿不再是行

5、波而是衰减场。式中第一项代表沿+z+z方向衰减的，方向衰减的，第二项代表沿第二项代表沿-z-z方向衰减的场。这种状态称为截止状态或方向衰减的场。这种状态称为截止状态或过截止状态。过截止状态。20ck 22ckkk prrc 02grr 这种导行波的相速小于无界媒质中的波速，而波长小于无这种导行波的相速小于无界媒质中的波速，而波长小于无界媒质中的波长，这是一种慢波界媒质中的波长，这是一种慢波可用周期结构实现。可用周期结构实现。 1.3.2 TEM1.3.2 TEM波的特性分析波的特性分析l场分量场分量 TEMTEM波无纵向场分量，将波无纵向场分量，将 代入横向场代入横向场 与纵向场的关系式有：与

6、纵向场的关系式有： z0zEH00ttzEHaj00tztHaEj000tzztztHaaEaEjj可得：可得：TEM波的场分量波的场分量 , 与传播方向与传播方向 互相垂直互相垂直,并按并按 成右手螺旋关系。成右手螺旋关系。TEM波的波阻抗和波导纳为波的波阻抗和波导纳为：00ttzjEHa0tE0tHza00ttzEHaTEMjZjTEMTEM1jYZj与无界媒质相同于是于是l传播特性传播特性由横由横- -纵场关系可知，当纵场关系可知，当 时，要使等式左端时，要使等式左端 的场不为零（横场若为零，则的场不为零（横场若为零，则TEMTEM波不存在）只有等于波不存在）只有等于 零，即零，即TEM

7、TEM波有波有 0TEM0ttzEZHa0TEM0tztHYaE0zzEH0ck 2 /ccck 0cf c或或此式说明此式说明TEMTEM波无低频截止，即双线、同轴线等传输线，理波无低频截止，即双线、同轴线等传输线，理论上可以传播任意低频率的电磁波。论上可以传播任意低频率的电磁波。再由再由 得：得： 无耗时无耗时 此式表明导波中此式表明导波中TEMTEM波的传播常数与无界均匀媒电磁波的波的传播常数与无界均匀媒电磁波的传播常数相同。传播常数相同。 再由再由 222(/ )1cckkkkkjk20,kTEMZkTEMjZj波的相位速度波的相位速度V Vp p定义为波的等相位面向前移动的速度定义为

8、波的等相位面向前移动的速度 波的相速与频率无关，这种特性为无色散（波的速度随波的相速与频率无关，这种特性为无色散（波的速度随频率变化而变化的现象称为色散），频率变化而变化的现象称为色散），TEMTEM波为无色散波。波为无色散波。lTEMTEM波场沿横向分布的特点波场沿横向分布的特点TEMTEM波的场在导波系统横截面上的分布与边界条件相同波的场在导波系统横截面上的分布与边界条件相同 的二维静场完全一致的二维静场完全一致，求求TEMTEM波的横向分布函数，可以波的横向分布函数，可以 采用求静态场完全类似的方法。采用求静态场完全类似的方法。 1pdzdtk00ttE 0,ttEu v 0D0000(

9、)()0zztztzttzzaEEeEaEe 因为对因为对TEM波波 ，有：，有： 0zE 00ttE 2,0tu v 于是求解于是求解TEM波的场就是求满足边界条件的波的场就是求满足边界条件的拉普拉斯方程拉普拉斯方程的解的解, 由由TEMTEM波场在横平面的分布与静态场相同这一波场在横平面的分布与静态场相同这一点，可判断具体的导波系统能否传输点，可判断具体的导波系统能否传输TEMTEM波，波，例如空心金属柱面（单导体）波导，因其横例如空心金属柱面（单导体）波导，因其横截面内无法建立起静态场（导体表面上存在截面内无法建立起静态场（导体表面上存在异性电荷时不可能有静止状态）。所以异性电荷时不可能

10、有静止状态）。所以空心空心（单导体）波导中不存在（单导体）波导中不存在TEMTEM波波，而同轴线则，而同轴线则可建立起静态场，故可存在可建立起静态场，故可存在TEMTEM波。由此推得波。由此推得1.3.3 TE1.3.3 TE、TMTM波的特性分析波的特性分析l场分量场分量TETE波的场分量波的场分量将将 ， 代入横代入横- -纵场的关系式有：纵场的关系式有：TETE波的场分量波的场分量 , , 与传播方向与传播方向 互相垂直互相垂直, ,并按并按 成右手螺旋关系。成右手螺旋关系。0zE 0zH 02ttzcHHk 02ttzzcjEHak 00ttzjEHa0tE0tHza00ttzEHa0

11、0tztHaEj波阻抗波阻抗TM波场分量波场分量采用与采用与TETE波完全类似的分析方法，可得波完全类似的分析方法，可得TMTM波的场分量波的场分量关系式和表达为：关系式和表达为：TETEMTE1jkZZY02ttzcEEk 02ttzzcjHEak 00ttzEHaj00tztjHaETMTEMTM1ZZYjkl传播特性传播特性截止特性截止特性TE波、波、TM波存在截止频率波存在截止频率fc或截止波长或截止波长c。它们分别为。它们分别为 2cckf2cck速度、色散速度、色散 TETE波和波和TMTM波的相速为波的相速为 其中其中 221/1/pccff 01/在空气填充的导波系统中在空气填

12、充的导波系统中TETE波、波、TMTM波的相速波的相速 大于光速大于光速c; TEc; TE波、波、TMTM波的相速不代表能波的相速不代表能量或信号的传播，它是波前或波的形状沿导量或信号的传播，它是波前或波的形状沿导波系统的纵向所表现的速度。没有违背了相波系统的纵向所表现的速度。没有违背了相对论原理对论原理 pTETE波和波和TMTM波的相速为波的相速为gdzdt0,0221/11cgcfddf波长波长 TETE波、波、TMTM波的波导波长由定义可得：波的波导波长由定义可得： 工作波长工作波长截止波长截止波长 221/1/pgccfff fccf 222111gc1.4 1.4 导波的传输功率

13、、能量及衰减导波的传输功率、能量及衰减 1.4.1 1.4.1 传输功率传输功率设导波系统的横截面为设导波系统的横截面为S S，则导波的传输功率为：，则导波的传输功率为：TEMTEM波波 11ReRe22zttzssPEHa dSEHa dS22TEMTEMTEM22TEM0TEM011221122ttssttssPZHdSYEdSZHdSYEdSTETE、TMTM波波2TETE2TE22TE0TE012121122tststtssPZHdSYEdSZHdSYEdS22TMTMTM22TM0TM011221122ttssttssPZHdSYEdSZHdSYEdS存在纵向场的存在纵向场的TETE

14、波和波和TMTM波，由于它们的横向场可由纵向波，由于它们的横向场可由纵向场表出，因此传输功率也可由纵向场来表示：场表出，因此传输功率也可由纵向场来表示： 2222TETETE0221122zzccssPZHdSZHdSkk2222TMTMTM0221122zzccssPYEdSYEdSkk1.4.2 1.4.2 导波的能量导波的能量单位长导波系统中传播波的电能和磁能可由能量密度时单位长导波系统中传播波的电能和磁能可由能量密度时均值积分求得。均值积分求得。TEMTEM波波4eessWwdSE E dS 平均4mmssWwdSE E dS 平均2eTEM04tsWEdS2mTEM04tsWHdST

15、ETE、TMTM波波2eTE04tsWEdS22mTE004tzsWHHdS22eTM004tzsWEEdS2mTM04tsWHdS1.4.2 1.4.2 导波的衰减导波的衰减屏蔽波导的衰减：屏蔽波导的衰减：1.1.欧姆损耗欧姆损耗 ； 2.2.介质损耗。介质损耗。当导波系统有损耗时，正向波的振幅随当导波系统有损耗时，正向波的振幅随z z按的按的规律变化，传输功率则按的规律变化。设在规律变化，传输功率则按的规律变化。设在z=0z=0处处的传输功率为的传输功率为P P0 0，则在，则在z z处的传输功率为：处的传输功率为： （单位长度损耗）（单位长度损耗）20zPPe2PPz 2lPPPz 2l

16、PP单位：奈培（单位：奈培（NpNp）和分贝（）和分贝（dBdB） 传播常数j衰减常数相位常数rcd222ckk22k无耗时0l导体损耗引起的衰减（简称导体衰减）导体损耗引起的衰减（简称导体衰减）计算导体衰减，其衰减常数以代表，这时假定介质是无计算导体衰减，其衰减常数以代表，这时假定介质是无耗的，导波衰减仅由导体损耗造成。耗的，导波衰减仅由导体损耗造成。 若设为导体表面的外法向单位矢量。代表导体表面切向若设为导体表面的外法向单位矢量。代表导体表面切向单位矢量，代表导体表面，根据坡印廷定理，损耗功率单位矢量，代表导体表面，根据坡印廷定理，损耗功率等于导波进入导体内的复功率的实部。即等于导波进入导

17、体内的复功率的实部。即 1Re()21Re()2LttSmttSPEHn dSZnHHn dS式中式中 为导体表面阻抗，为导体表面阻抗， 。这里将进入。这里将进入导体壁内的波近似为均匀平面波，故波阻抗就等于导体导体壁内的波近似为均匀平面波，故波阻抗就等于导体表面阻抗。上式变为：表面阻抗。上式变为： mZmmmZRjX21R() ()21Re2LmttStSPn HHn dSHdS 21Re2ltlPHdl22(/)22mtllcTEMtSTETMRHdlPNp mPZHdS2020(/)2TEMmtlcTEMtSRHdlNp mZHdS22224000222200(Np/m)22TEmttcz

18、mtllcTEtTEczSSRHkHdlRHdlZHdSZkHdS220022200(/)22TMmtmnzllcTMtTMczSSRHdlREdlNp mZHdSZkEdSTEMTEM、TETE、TMTM波的导体损耗波的导体损耗l介质损耗引起的衰减（简称介质衰减介质损耗引起的衰减（简称介质衰减）假定导体是理想的，导波的衰减仅由介质损耗造成。在假定导体是理想的，导波的衰减仅由介质损耗造成。在这种情况下，因为导体边界仍是理想的，所以介质有耗这种情况下，因为导体边界仍是理想的，所以介质有耗并不影响无耗场解的形式，只是将无耗解的介质常数由并不影响无耗场解的形式，只是将无耗解的介质常数由实数换成复数实数换成复数: : 11jjjtg介质的损耗角正切介质的损耗角正切 方法方法1 1222ckk222dcjkj 22222ddcjkj 2(/)22dtgNp m 22ck