热处理炉 02气体力学ppt课件

1、1.1第二章 气膂力学n n授课人：杨晓敏North University of ChinaCollege of Materials Science and Engineering2021.01.041.2教学提示教学提示教 学 要 求教 学 要 求 ：各种热处置炉，特别是可控气氛炉和燃料：各种热处置炉，特别是可控气氛炉和燃料炉，都涉及炉气运动。炉气运动对炉内传热炉，都涉及炉气运动。炉气运动对炉内传热、炉温均匀性等都有很大的影响，因此设计、炉温均匀性等都有很大的影响，因此设计和运用热处置炉的主要义务之一是合理引导和运用热处置炉的主要义务之一是合理引导炉内气体运动。炉内气体运动。 第二章第二章

2、气膂力学气膂力学 ：掌握炉气的压头概念及其分布特点、规律及在热处置炉上的运用；掌握流动气体性质、能量转换、伯努利方程及其在热处置炉上的运用。了解炉气力学在电阻炉、燃料炉中的利用。1.32.1 气体静力学气体静力学2.2 气体动力学及伯努利方程气体动力学及伯努利方程 教学内容教学内容 普通要求普通要求炉气在运动中的能量损失炉气在运动中的能量损失 重点掌握重点掌握炉气静力学在热处置炉上运用炉气静力学在热处置炉上运用 烟囱的抽气原理烟囱的抽气原理2. 延续性方程延续性方程3. 伯努利方程伯努利方程 第二章第二章 气膂力学气膂力学1.41 1、密度、密度 3/mkgmV例：在规范形状下例：在规范形状下

3、0，1.01325105，1m3的烟气中含有的烟气中含有a(CO2)=12%，a(O2)=7%，a(N2)=81%，求其密度。，求其密度。1 1221212nnnnaaaaaa混合气体的密度为 、混合气体中各组分气体的密度；、混合气体中各组分气体所占的体积百分数。各种气体在规范形状下的密度各种气体在规范形状下的密度kg/m3kg/m3名称名称密度密度名称名称密度密度空气空气1.293一氧化碳一氧化碳1.251水蒸气水蒸气0.804二氧化碳二氧化碳1.977二氧化硫二氧化硫2.927氮气氮气1.251氢气氢气0.089氧气氧气1.4292 21 1 气体静力学气体静力学一、静止气体的能量一、静止

4、气体的能量1.52 21 1 气体静力学气体静力学2 2、气体的压力和压力能、气体的压力和压力能气体压力：气体作用在容器单位面积上的力称为气体压力：气体作用在容器单位面积上的力称为气体压力。单位为气体压力。单位为PaPa绝对压力：气体压力假设从绝对零点绝对压力：气体压力假设从绝对零点( (绝对真空绝对真空) )算起，那么称为绝对压力，以算起，那么称为绝对压力，以P P表示。表示。相对压力：气体压力假设以大气压力为计算起点，相对压力：气体压力假设以大气压力为计算起点，即同一程度面上容器内气体的绝对压力即同一程度面上容器内气体的绝对压力P P与大气压力与大气压力PaPa之差，称为相对压力。之差，称

5、为相对压力。1.62 21 1 气体静力学气体静力学图图1 1 表压力的丈量表压力的丈量aPPPgh00=01.72 21 1 气体静力学气体静力学炉子操作往往用正压或负压的概念。炉子操作往往用正压或负压的概念。例如：炉子压力具有例如：炉子压力具有5mmH2O，即，即炉内气体压力比大气压高炉内气体压力比大气压高5mmH2O，称之为正压操作。如炉子压力具有称之为正压操作。如炉子压力具有3mmH2O，那么表示炉内气体压力比，那么表示炉内气体压力比大气压力低大气压力低3mmH2O，称之为负压操，称之为负压操作。作。1.82 21 1 气体静力学气体静力学 气体压力是气体分子储存能气体压力是气体分子储

6、存能量大小的一种表现方式量大小的一种表现方式.图图3 气体推进活塞作功气体推进活塞作功/dWPFdlPdVdW dVPss单位体积气体所作的功：单位体积的静压能E 为：E =P压力能压力能( (静压能静压能) )：1.92 21 1 气体静力学气体静力学 在距基准面高度为在距基准面高度为z z，体积为，体积为dVdV的静止气体所具有的位能：的静止气体所具有的位能：2 2、气体的位能、气体的位能M/pgzdvgzEgzdv dvgz 单位体积的气体所具有的位能：压力能和位能关系？压力能和位能关系？3 3、静止气体的平衡方程、静止气体的平衡方程气体处于静止形状，受力必平衡，气体处于静止形状，受力必

7、平衡，z z轴方向的平衡方程式为：轴方向的平衡方程式为： 它表征在重力场中不可紧缩它表征在重力场中不可紧缩流体的压力分布规律，可近似地流体的压力分布规律，可近似地运用于普通炉内气体。运用于普通炉内气体。流体静力学根本方程式流体静力学根本方程式 p+gz=常数0dPPdfPdz dfdMgdzdMdVdfdzdPgdz 图图4 4 平衡气体的受力情况平衡气体的受力情况静止气体平衡方程式和静力学根本方程式的意义是什么？静止气体平衡方程式和静力学根本方程式的意义是什么？1.11图图5 5 平衡气体的压力分布平衡气体的压力分布 p+gz=常数1122112212212;PgzC PgzCPgzPgzP

8、Pg zzPgH1.12二、静止炉气与炉外空气的相对能量二、静止炉气与炉外空气的相对能量压头压头 压头：单位体积炉气与同一程度面上炉外单位体积空压头：单位体积炉气与同一程度面上炉外单位体积空气的能量之差称为压头。气的能量之差称为压头。1 1、静压头、静压头 单位体积炉气的压力能与同一程度面上炉外单位体积炉气的压力能与同一程度面上炉外单位体积空气的压力能之差。单位体积空气的压力能之差。 hs hs大于大于0 0，炉气就有向炉外溢出的趋势；反之，就有，炉气就有向炉外溢出的趋势；反之，就有吸入空气的趋势吸入空气的趋势 2 21 1 气体静力学气体静力学sgahPP1.1300ggaasgaagPPg

9、HPPgHhPPgH - 图图6 6 静止炉气和空气静压头的分布静止炉气和空气静压头的分布1.14 图图7 7 静止炉气的静压头的分布静止炉气的静压头的分布 在相对零压面以上，炉气的在相对零压面以上，炉气的静压头为正，越往上其值越大，静压头为正，越往上其值越大，向外溢气；零压面以下，炉气的向外溢气；零压面以下，炉气的静压头为负，越往下负值越大，静压头为负，越往下负值越大，吸入冷空气。吸入冷空气。 静压头随炉子高度而变化，炉顶静压头总是比炉底静压头随炉子高度而变化，炉顶静压头总是比炉底的高，其本质是，因炉内热气柱的密度小。炉内热气的的高，其本质是，因炉内热气柱的密度小。炉内热气的绝对压力随高度添

10、加而减小得慢；而炉外冷空气柱得密绝对压力随高度添加而减小得慢；而炉外冷空气柱得密度大，故空气的绝对压力随高度添加而减小得快。静压度大，故空气的绝对压力随高度添加而减小得快。静压头是两者之差。头是两者之差。1.15g0011110ss00mP1 0.1935 9.81101325(760),101325 1 0.1935 9.81101323.1(759.99)(2)1mhh()(1.2950.1935) 9.81 110.8gggagaggaagPPgHPPPPammHgPPammHgPPgHPa （1）在1 高度上炉气的（绝对）压力为设炉底平面的压力则高度上的静压头表明：m在炉内1 高度上，

11、炉内压力比同一高度上大气压力要高10.8Pa例：设炉温为例：设炉温为1000下炉气的密度下炉气的密度g为为0.1935Kg/m3，车间温，车间温度为度为0。当零压面控制在炉底时，求。当零压面控制在炉底时，求1m高度上的炉膛压力高度上的炉膛压力Pg和和静压头静压头hs。(规范形状下空气的密度规范形状下空气的密度a01.295Kg/m3)Pa1Pa0Pg0Pg11m1.162 21 1 气体静力学气体静力学2 2、位压头、位压头 单位体积炉气的位能与同一程度面上炉外单位单位体积炉气的位能与同一程度面上炉外单位体积空气的位能之差。体积空气的位能之差。 位压头之值与选取的基准面的位置有关，为了位压头之

12、值与选取的基准面的位置有关，为了使位压头为正，普通在热工设备中是把基准面选在使位压头为正，普通在热工设备中是把基准面选在所研讨系统的顶部。所研讨系统的顶部。pgagahgzgzgz1.17 图图8 8 静止炉气的位压头的分布静止炉气的位压头的分布 位压头位压头hphp一直为正，随着高度的降低，静止炉气的位一直为正，随着高度的降低，静止炉气的位压头越大。其物理意义是，因炉内是热气，密度较空气的压头越大。其物理意义是，因炉内是热气，密度较空气的小，一团热气在空气中时，空气推着热气向上浮升，小，一团热气在空气中时，空气推着热气向上浮升，位压头就是这种上浮升力大小的量度。两种气体的密位压头就是这种上浮

13、升力大小的量度。两种气体的密度差越大，这种上升力就越大。度差越大，这种上升力就越大。1aggz2aggzpaghgzg1.183 3、静止炉气静压头与位压头的关系、静止炉气静压头与位压头的关系 静止炉气在不同高度上，其静压头和位压头之和为一定值静止炉气在不同高度上，其静压头和位压头之和为一定值，二者可以相互转化，位压头可以转化为静压头，静压头也可，二者可以相互转化，位压头可以转化为静压头，静压头也可以转化为位压头，静压头大处，位压头必小，反之也是如此，以转化为位压头，静压头大处，位压头必小，反之也是如此，但其总压头之和不变，即压头守恒。但其总压头之和不变，即压头守恒。g11221122gggg

14、aaaaPgzPgzPgzPgz 111222gagagagas1p1s2p2PPgzPPgz h +h= h +h 1.192 21 1 气体静力学气体静力学1 1、 对于普通箱式电阻炉，假设炉膛封锁严密，对于普通箱式电阻炉，假设炉膛封锁严密，炉气只需炉底处与大气相通，那么炉气的零压面处在炉气只需炉底处与大气相通，那么炉气的零压面处在炉底，整个炉膛内的炉气静压头为正值；炉底，整个炉膛内的炉气静压头为正值；pgpahs三、炉气静力学在热处置炉上的运用三、炉气静力学在热处置炉上的运用1 1、炉膛的溢气和吸气、炉膛的溢气和吸气1.2021 气体静力学气体静力学2 2、对于气密性很好的炉膛，刚翻开炉

15、门不断到、对于气密性很好的炉膛，刚翻开炉门不断到开启炉门下沿为止；开启炉门下沿为止；pgpa1.212 21 1 气体静力学气体静力学2、炉气静压头和位压头之间的关系和转换、炉气静压头和位压头之间的关系和转换h位位h静零压在炉底零压在炉底零压在炉顶零压在炉顶零压在察看孔零压在察看孔h静h位位h静h静h位1.22例例 如下图热处置炉，高如下图热处置炉，高3.2m，炉内烟气温度为，炉内烟气温度为1200，烟气标态密度烟气标态密度g,0=1.3kg/m3，外界空气温度，外界空气温度20，空气，空气标态密度标态密度a,0=1.295kg/m3， 当炉底平面的静压头为当炉底平面的静压头为0Pa，-17P

16、a，-30Pa时，不计流体阻力损失，求三种情况下，炉时，不计流体阻力损失，求三种情况下，炉顶以下空间静压头，位压头分布情况。顶以下空间静压头，位压头分布情况。 1.23解：根据题意分析，采用两气体静力学方程式进展计算。选择截面如图，基准面选择在炉顶IIII截面上。列出静力学方程式 hs1 +hp1 = hs2 +hp2由于基准面取在截面II上，hp2= 0代入详细公式进展计算：ag3aa,03gg,0s1s2p1sp1s1 = (-) g H = /(1+ t) = 1.295/(1+20/273) = 1.21kg/m = /(1+ t) = 1.30/(1+1200/273) = 0.24

17、kg/m = (1.21-0.24 ) 9.81 3.2=30Pah = 0h = h = 30Pa ,h +h =c =30Pah =-17p1p1hh 当时，总能量当时，s2sp2s1s2sp3h = -17 + 30 = 13 Pa,h +h =c =13Pah =-30h = -30 + 30 = 0 Pa,h +h =c =0Pa总能量当时，总能量1.241.25图图9 9 烟囱的抽气原理表示图烟囱的抽气原理表示图2 2、烟囱的抽气原理、烟囱的抽气原理 1.262 2、烟囱的抽气原理是由于废气比周围的空气具有较高的、烟囱的抽气原理是由于废气比周围的空气具有较高的温度，其密度也就较小，

18、因此废气具有一定的位压头，在烟温度，其密度也就较小，因此废气具有一定的位压头，在烟囱底部呵斥负压产生所谓囱底部呵斥负压产生所谓“抽力。抽力。 当炉气为热形状时，ag，故Pg2Pg2此时系统内炉气不能够坚持平衡，必将从熄灭室被抽向烟囱底部。221gaaaPPPgH2122gagggagPPgHPPgH理想抽力理想抽力 1.272 2、烟囱的抽气原理、烟囱的抽气原理 烟囱底部所能产生的烟囱底部所能产生的“理想抽力，主要决议于：烟理想抽力，主要决议于：烟囱的高度、烟气和周围空气密度的差值。烟囱愈高，囱的高度、烟气和周围空气密度的差值。烟囱愈高，“抽抽力就愈大；同样，假设烟囱高度一定，那么周围空气的力

19、就愈大；同样，假设烟囱高度一定，那么周围空气的密度与烟囱中烟气的密度的差值愈大，密度与烟囱中烟气的密度的差值愈大，“抽力也就愈大。抽力也就愈大。 冬季烟囱的冬季烟囱的“抽力和夏季烟囱的抽力和夏季烟囱的“抽力哪个大？抽力哪个大？ 冬季烟囱的冬季烟囱的“抽力比夏季的大，这是由于冬季温度抽力比夏季的大，这是由于冬季温度低，空气密度大的缘故。低，空气密度大的缘故。 22ggagPPgH1.28tVqV13smtmqm1skg体积流量体积流量质量流量质量流量Vmqq2 22 2 气体动力学及伯努利方程气体动力学及伯努利方程1 1、气体流量和流速、气体流量和流速气体流量：在单位时间内流过给定面积的气体量，

20、称为气气体流量：在单位时间内流过给定面积的气体量，称为气体的流量。体的流量。一、气体流动的性质一、气体流动的性质1.29气体流速：气体的流动速度在管道截面上的分布通常是不气体流速：气体的流动速度在管道截面上的分布通常是不均匀的，工程上所说的流速是指管道中流体的平均流速，即均匀的，工程上所说的流速是指管道中流体的平均流速，即单位面积上的平均流量。单位面积上的平均流量。2 22 2 气体动力学及伯努利方程气体动力学及伯努利方程Vqf1smmqf气体流速气体流速1.302 22 2 气体动力学及伯努利方程气体动力学及伯努利方程011273tVVt；001111tVVtotqqttt(1/)气体随温度

21、升高而膨胀。根据气体方程，其在某一温度下的气体随温度升高而膨胀。根据气体方程，其在某一温度下的体积、体积流量、速度和密度与在规范形状下之间的关系。体积、体积流量、速度和密度与在规范形状下之间的关系。1.31图图 切应力与速度梯度切应力与速度梯度dFfdnFdfdnddn法向速度梯度法向速度梯度流体的粘度系数，简称粘度，流体的粘度系数，简称粘度，Ns/m2切应力，切应力，N/m22 2、气体的粘性、气体的粘性粘性指的是当两层气体相对平移运动时，产生一个切向阻粘性指的是当两层气体相对平移运动时，产生一个切向阻力，企图阻止其发生相对运动。这种切向阻力称为气体的内力，企图阻止其发生相对运动。这种切向阻

22、力称为气体的内摩擦力。粘性大小程度称为粘度。摩擦力。粘性大小程度称为粘度。xyFv1.32320273273TCTTC气体粘度与温度的关系：气体粘度与温度的关系：C与气体性质有关的常数；与气体性质有关的常数；0气体在气体在273K时的动力粘度。时的动力粘度。T气体在气体在TK时的动力粘度；时的动力粘度；1.33粘性气体粘性气体粘性气体在管中的速度分布粘性气体在管中的速度分布理想气体在管中的速度分布理想气体在管中的速度分布2 22 2 气体动力学及伯努利方程气体动力学及伯努利方程理想气体理想气体1.343 3、气体的流动形状、气体的流动形状2 22 2 气体动力学及伯努利方程气体动力学及伯努利方

23、程1.354 4、气体的动能与动压头、气体的动能与动压头 动能：对于密度为动能：对于密度为的单位体积的气体，其所具有的动的单位体积的气体，其所具有的动能能EdEd在数值上可表示为：在数值上可表示为： 动压头：管道内流动着的单位体积气体与管外空气之间动压头：管道内流动着的单位体积气体与管外空气之间的动能差。的动能差。2 22 2 气体动力学及伯努利方程气体动力学及伯努利方程221122dEm 212dh 1.362 22 2 气体动力学及伯努利方程气体动力学及伯努利方程5 5 稳定流动和非稳定流动稳定流动和非稳定流动 流体流动分为稳定流动和非稳定流动。稳定流动，流体流动分为稳定流动和非稳定流动。

24、稳定流动，是流体中任一空间点的物理量如温度、压力、速度等不是流体中任一空间点的物理量如温度、压力、速度等不随时间而变化随时间而变化( (不同点上的物理量可以不一样不同点上的物理量可以不一样) )。而非稳。而非稳定流动，是任一空间点的物理量都随时间而变化。在炉定流动，是任一空间点的物理量都随时间而变化。在炉子系统里，多数气体流动可近似地看成是稳定流动，少子系统里，多数气体流动可近似地看成是稳定流动，少数情况是非稳定流动，如炉门刚开时的溢气便属非稳定数情况是非稳定流动，如炉门刚开时的溢气便属非稳定流动。流动。1.37二、炉气在运动中的能量二、炉气在运动中的能量( (压头压头) )损失损失炉气在炉膛

25、、烟道等通道内流动时会由于冲击及摩炉气在炉膛、烟道等通道内流动时会由于冲击及摩擦等作用呵斥能量损失或压头损失，普通表达式：擦等作用呵斥能量损失或压头损失，普通表达式：2 22 2 气体动力学及伯努利方程气体动力学及伯努利方程212lhK KK阻力系数阻力系数 工程上为计算方便，常把能量损失分为摩擦阻力损失工程上为计算方便，常把能量损失分为摩擦阻力损失( (沿程阻力损失沿程阻力损失) )和部分阻力损失两类。和部分阻力损失两类。1.38220011122ftthKKtLKKd 摩K K摩摩擦阻力系数，摩摩擦阻力系数，L L为管道长度，为管道长度，d d为管道当量直径。为管道当量直径。管道状况管道状

26、况K摩摩光滑金属管道光滑金属管道0.03轻微氧化的金属管道轻微氧化的金属管道0.035-0.04使用已久有锈的金属管道使用已久有锈的金属管道0.045砖砌管道砖砌管道0.05摩擦阻力系数摩擦阻力系数1、摩擦能量损失、摩擦能量损失hf ：由于气体的粘性、气体的摩擦力：由于气体的粘性、气体的摩擦力引起的，是沿气体通道整个流程都存在的能量损失。引起的，是沿气体通道整个流程都存在的能量损失。1.392. 2. 部分能量损失部分能量损失hphp：多数是由于部分地域存在各种小旋：多数是由于部分地域存在各种小旋涡而引起的能量损失，只是在某一部分区域存在的。涡而引起的能量损失，只是在某一部分区域存在的。220

27、 011122pt thKvKvt局局K K局局0.80.8K K局局0.50.5K K局局0.250.25(1)(1)管道进出口的部分能量损失管道进出口的部分能量损失2 22 2 气体动力学及伯努利方程气体动力学及伯努利方程1.40 (2)(2)管道转变一定角度时的部分能量损失管道转变一定角度时的部分能量损失2 22 2 气体动力学及伯努利方程气体动力学及伯努利方程1.41(3)(3)管道部分扩张或收缩时的部分能量损失管道部分扩张或收缩时的部分能量损失K局局0.5(1-f2/f1)2K局局(1-f1/f2)2K局局(1-f1/f2)2sin管道扩张或收缩的部分阻力系数管道扩张或收缩的部分阻力

28、系数2 22 2 气体动力学及伯努利方程气体动力学及伯努利方程1.42(4)(4)管道分流或汇流时的部分能量损失管道分流或汇流时的部分能量损失K局局2K局局1.5K局局1.5K局局3管道流股分流或汇流时的部分阻力系数管道流股分流或汇流时的部分阻力系数2 22 2 气体动力学及伯努利方程气体动力学及伯努利方程1.43(5)(5)闸门的部分能量损失闸门的部分能量损失闸门的部分阻力系数闸门的部分阻力系数2 22 2 气体动力学及伯努利方程气体动力学及伯努利方程1.44 =12 2 2ff1 1气体流动的延续性方程式： 气体流动时质量守恒定律的数学表达式。2 22 2 气体动力学及伯努利方程气体动力学

29、及伯努利方程=2 2ff1 1若气体是不可压缩的，即 即为稳定流动情况下不可压缩气体的连续方程。v1v2f1f2气流的延续性气流的延续性研讨对象：延续性流体、不可紧缩、稳态流动研讨对象：延续性流体、不可紧缩、稳态流动三三. . 质量守恒方程质量守恒方程气体流动延续性方程气体流动延续性方程 假定流体是彼此间没有间隙且完全充溢所占空间的延续介质组成。假定流体是彼此间没有间隙且完全充溢所占空间的延续介质组成。1.451122211222222KPgzPgz1四、伯努利方程及其运用四、伯努利方程及其运用1 1、流动流体的能量守恒方程、流动流体的能量守恒方程单一气体的伯努利方程单一气体的伯努利方程Z1Z

30、212hl根据运动物体的能量守恒定律，根据运动物体的能量守恒定律，当不可紧缩的气体在管内作稳定当不可紧缩的气体在管内作稳定流动时，气体能量在其流动过程流动时，气体能量在其流动过程中坚持恒定。中坚持恒定。气体的伯努利方程：气体的伯努利方程：1.46111222hhhhhhhhsPdsPdl用压头的方式表示为：用压头的方式表示为：2 22 2 气体动力学及伯努利方程气体动力学及伯努利方程222111222112211222gggggggaaaaKPgzvPgzvvPgzPgz2 2、炉气的伯努利方程两气体的伯努利方程、炉气的伯努利方程两气体的伯努利方程动压头动压头压头损失压头损失静压头静压头位压头

31、位压头1.47运用伯努利方程时，应留意以下几个问题：运用伯努利方程时，应留意以下几个问题：1 1、伯努利方程式是描画气体在流动时的能量守恒和转、伯努利方程式是描画气体在流动时的能量守恒和转换的定律。因此，在运用时必需取两个截面。换的定律。因此，在运用时必需取两个截面。2 2、伯努利方程中的、伯努利方程中的z z，是指所取管道截面的中心线到，是指所取管道截面的中心线到选定的基准面的间隔。基准面的选取应思索到分析和计选定的基准面的间隔。基准面的选取应思索到分析和计算方便。算方便。3 3、压头损失应该算在气流流动方向的第二个截面上。、压头损失应该算在气流流动方向的第二个截面上。2 22 2 气体动力

32、学及伯努利方程气体动力学及伯努利方程1.48 一截面逐渐收缩的程度砖烟道如图，知烟气的一截面逐渐收缩的程度砖烟道如图，知烟气的 = 1.2Kg /m 3 ，在，在 f 1 处的表压强是处的表压强是 260Pa ，在，在 f 2 处的表压强处的表压强是是 100Pa ，两截面面积之比是，两截面面积之比是 f 1 / f 2 2 ， f 1 = 0.1m 2 ，求气体经过烟道的体积流量忽略阻力损失？假设思索阻求气体经过烟道的体积流量忽略阻力损失？假设思索阻力损失，将会对流量产生什么结果不需求计算？力损失，将会对流量产生什么结果不需求计算？1.49略解：截面如图，基准取在烟道的中心，建立伯努利方程：

33、 思索阻力损失后，流量将减小。2233221.2 21.2260+100229.43m/s9.43 0.1=0.943m /s=3395m /h12211221111v11fv=vvz = zfvvvvqv f；则：1.50(1)(1)：研讨截面收缩的程度管道在不同截面上压头间相互：研讨截面收缩的程度管道在不同截面上压头间相互转换的关系。转换的关系。P11f1P22f2对对I截面和截面和II截面写伯努利方程，截面写伯努利方程，由于是程度管道故，由于是程度管道故，hp1hp2，另外不计流动中的阻力损失，那另外不计流动中的阻力损失，那么根据气体运动伯努利方程么根据气体运动伯努利方程22112212

34、212212212112112211,22IIIsgsgggsshvhvvfvfffvvvvhh故即 面上的一部分静压头转变成了 面上的动压头。3 3、伯努利方程的运用、伯努利方程的运用-压头守恒压头守恒1.512当热气体由上向下运动时当热气体由上向下运动时 气体在管道内由气体在管道内由IIII截面向截面向II截面流动截面流动的柏努利方程式的柏努利方程式 hs2 + hP2 + hd2 = hs1 + hp1 + hd1 + hl2-1 管道截面未发生变化管道截面未发生变化 hd2 = hd1 又基准面取在又基准面取在IIII截面上，截面上，hp2=0。 hs2 = hs1 + hp1 + hl2-1 当热气体从上往下运动时，动压头转变为压头损失，当热气体从上往下运动时，动压头转变为压头损失，部分静压头转变为动压头，使动压头坚持不变。同时部分部分静压头转变为动压头，使动压头坚持不变。同时部分静压头又转变为位压头，最后使静压头又转变为位压头，最后使I II I面静压头减少。面静压头减少。1.52gav1Pgv2Pa2aPa对烟囱底部截面对烟囱底部截面 和顶部出口截面和顶部出口截面 的伯努利方程式的伯努利方程式111222hhhhhhh