SM2补充复习资料

1、热机一、汽油机用汽油作燃料的内燃机1. 构造进气门，排气门，火花塞，气缸，活塞，连杆，曲轴。2. 运动过程汽油机的一个工作循环要经历四个冲程，属于四冲程内燃机。它的一个工作循环中，活塞往复各运动两次，只有第三个冲程内燃机推动活塞做功。冲程：活塞从气缸一端运动到另一端叫做一个冲程在做功冲程燃气对活塞做功，内能转化为机械能。其余三个冲程要靠安装在曲轴上的飞轮的惯性来完成（其中压缩冲程是由活塞向上运动，压缩燃料混合物，机械能转化为内能）。吸气冲程：进气门打开，排气门关闭，活塞向下运动，汽油和空气的混合物进入汽缸。压缩冲程：进气门和排气门都关闭，活塞向上运动，燃料混合物被压缩。做功冲程：进气门和排气门

2、都关闭，火花塞点火，混合物剧烈燃烧，产生高温高压气体，推动活塞向下运 动，带动曲轴转动，对外做功。排气冲程：进气门关闭，排气门打开，活塞向上运动，把废气排出气缸。二、柴油机用柴油作燃料的内燃机与汽油机的不同之处是把汽油机的火花塞改成了喷油嘴以及将汽油机的点燃改为柴油机的压燃方法。构造：进气门，排气门，喷油嘴，气缸，活塞，连杆，曲轴 工作过程：吸气，压缩，做功，排气曲轴的作用是将活塞的往复运动转换为旋转运动，并将膨胀行程所作的功，通过安装在曲轴后端上的飞轮传递出去。飞轮能储存能量，使活塞的其他行程能正常工作，并使曲轴旋转均匀。为了平衡惯性力和减轻内燃机的振动，在曲轴的曲柄上还适当装置平

3、衡质量。自感 1亨=1伏·秒/安1.在单位电流变化率I/t下，某个自感线圈产生的自感电动势E的大小。（比值法定义）1 2.L=/i（当线圈为多匝时，通过各匝线圈的磁通量之和称为磁通匝链数，若通过每匝线圈的磁通量都相同，则=N，N为线圈匝数）线圈的自感系数跟线圈的形状、长短、匝数以及是否有铁芯等因素有关。线圈越长，单位长度上匝数越多，截面积越大，他的自感系数就越大。另外，有铁心的线圈的自感系数，比没有铁心时要大得多，对于一个现成的线圈来说，自感系数是一定的。刚体 刚体（rigidbody）在运动中和受力作用后，形状和大小不变，而且内部各点的相对位置不交的物体。绝对刚体实际上是

4、不存在的，只是一种理想模型，因为任何物体在受力作用后，都或多或少地变形，如果变形的程度相对于物体本身几何尺寸来说极为微小，在研究物体运动时变形就可以忽略不计。把许多固体视为刚体，所得到的结果在工程上一般已有足够的准确度。但要研究应力和应变，则须考虑变形。由于变形一般总是微小的，所以可先将物体当作刚体，用理论力学的方法求得加给它的各未知力，然后再用变形体力学，包括材料力学、弹性力学、塑性力学等的理论和方法进行研究。刚体在空间的位置，必须根据刚体中任一点的空间位置和刚体绕该点转动时的位置（见刚体一般运动）来确定，所以刚体在空间有六个自由度。在很多情况下，固体在受力和运动过程中变形很小，基本上保持原

5、来的大小和形状不变。对此，人们提出了刚体这一理想模型。就是在任何情况下形状和大小都不发生变化的物体，其特点是：在运动过程中，刚体的所有质元之间的距离始终保持不变。因此，构成刚体的质元只能以非常受限制的方式彼此相对运动。而且，作用在刚体各个部分之间的内力，在刚体的整体运动中不起作用。刚体是力学中的一个科学抽象概念，即理想模型。事实上任何物体受到外力，不可能不改变形状。实际物体都不是真正的刚体。若物体本身的变化不影响整个运动过程，为使被研究的问题简化，可将该物体当作刚体来处理而忽略物体的体积和形状，这样所得结果仍与实际情况相当符合。例如，物理天平的横梁处于平衡状态，横梁在力的作用下产生的形变很小，

6、各力矩的大小都几乎不变。对于形变，实际是存在的，但可不予考虑。为此在研究天平横梁平衡的问题时，可将横梁当作刚体。在外力作用下,物体的形状和大小(尺寸)保持不变,而且内部各部分相对位置保持恒定(没有形变),这种理想物理模型称之为刚体。刚体是个理想模型。如果物体的刚性足够大，以致其中弹性波的传播速度比该物体的运动速度大很多，从而可以认为弹性扰动的传播是瞬时的，就可以把该物体当作刚体处理。在刚体问题中，可将刚体当作一个特殊的质点组（质量连续分布，各质点间的距离保持不变）。将前面学过的关于质点组的动量定理，质心运动定理，角动量定理等用到这一特殊的质点组就可得到有关刚体的一些规律。特点刚体上任意两点的连

7、线在平动中是平行且相等的！刚体上任意质元的位置矢量不同，相差一恒矢量，但各质元的位移、速度和加速度却相同。因此，常用“刚体的质心” 来研究刚体的平动。转动惯量质量转动惯量其量值取决于物体的形状、质量分布及转轴的位置。刚体的转动惯量有着重要的物理意义，在科学实验、工程技术、航天、电力、机械、仪表等工业领域也是一个重要参量。电磁系仪表的指示系统，因线圈的转动惯量不同，可分别用于测量微小电流（检流计）或电量（冲击电流计）。在发动机叶片、飞轮、陀螺以及人造卫星的外形设计上，精确地测定转动惯量，都是十分必要的。转动惯量只决定于刚体的形状、质量分布和转轴的位置，而同刚体绕轴的转动状态（如角速度的大小）无关

8、。形状规则的匀质刚体，其转动惯量可直接用公式计算得到。而对于不规则刚体或非均质刚体的转动惯量，一般通过实验的方法来进行测定，因而实验方法就显得十分重要。转动惯量应用于刚体各种运动的动力学计算中。转动惯量的表达式为若刚体的质量是连续分布的，则转动惯量的计算公式可写成(式中  表示刚体的某个质元的质量，r表示该质元到转轴的垂直距离,表示该处的密度，求和号（或积分号）遍及整个刚体。）转动惯量的量纲为  在SI单位制中，它的单位是  此外，计算刚体的转动惯量时常会用到平行轴定理、垂直轴定理（亦称正交轴定理）及伸展定则。面积转动惯量有实际应用价

9、值的只是平面积的转动惯量，平面积A对平面内互相垂直的x和y轴的转动惯量分别为  和  ，式中x，y为面元dA的位置坐标。平面积A对于通过x，y轴交点并同它们互相垂直的z轴的转动惯量（又称极转动惯量）为：式中  为面元dA至z轴的垂直距离（见截面的几何性质）。面积转动惯量常用的单位有厘米  和  等。描述面积绕同它垂直的互相平行诸转轴的转动惯量之间的关系有如下的平行轴定理：面积对于一轴的转动惯量，等于该面积对于同此轴平行并通过形心之轴的转动惯量加上该面积同两轴间距离平方的乘积。由于和式的第二项恒大

10、于零，因此面积绕过形心之轴的转动惯量是绕该束平行轴诸转动惯量中的最小者。计算公式：对于细杆其中m是杆的质量，L是杆的长度。当回转轴过杆的中点(质心)并垂直于杆时  当回转轴过杆的端点并垂直于杆时  对于圆柱体其中m是圆柱体的质量，r是圆柱体的半径。当回转轴是圆柱体轴线时  对于细圆环R为其半径当回转轴通过环心且与环面垂直时，  当回转轴通过环边缘且与环面垂直时，    沿环的某一直径，对于薄圆盘R为其半径。当回转轴通过中心与盘面垂直时，  当回转轴通过边缘与盘面垂直

11、时，  对于空心圆柱R1和R2分别为其内外半径。当回转轴为对称轴时，  （注意这里是加号不是减号1  ，容易记错。可以代入  的极端情况进行验证，此时圆柱退化为柱面。）对于球壳当回转轴为中心轴时，  当回转轴为球壳的切线时，  对于实心球体当回转轴为球体的中心轴时，  当回转轴为球体的切线时，  R为球体半径。对于立方体当回转轴为其中心轴时，  当回转轴为其棱边时，  当回转轴为其体对角线时，&#

12、160; 对于长方体当回转轴为其中心轴时  ，式中l1和l2是与转轴垂直的长方形的两条边长。例题已知：一个直径是80的轴，长度为500，材料是钢材。计算一下，当在0.1秒内使它达到500转/分的速度时所需要的力矩？分析：知道轴的直径和长度，以及材料，我们可以查到钢材的密度，进而计算出这个轴的质量m，由公式=m/v可以推出m=v=r²L.根据在0.1秒达到500转/分的角速度，我们可以算出轴的角加速度=/t=（2×500rad/min）/0.1s电机轴我们可以认为是圆柱体过轴线，所以J=mr²/2。所以M=J=（mr²/2）（

13、/t）=r2hr²/2/t=7.8×10³ ×3.14× 0.04²×0.5×0.04²/2 ×500×2/60/0.1=8.203145单位kg·m²/s²=N·m重子自旋为h的半奇数倍的强子。它们的统计性质属费米子1  。最为熟悉的重子是质子和中子，其他还有、等粒子，其质量均超过质子和中子，故又称超子。对于所有的重子可定义一个重子数B，重子的重子数为+1，反重子的重子数为1。重子数在所有的相互作用下守恒，质子以外的其他重子

14、最终都要衰变为质子， 从而保证了质子的稳定性。已发现的各种重子都是由3个夸克构成的 ，例如p=（uud），n=（udd），o=（uds），+= (uus)，-=（dss），=（sss）等等；也发现存在第4种夸克的c+（udc）和c+（uuc）等粲重子的实验证据。其它重子中，有比这两种粒子更重的粒子，所谓的超子。重子这个称呼是指其质量相对重于轻子和介于两者之间的介子起的。重子是强相互作用的费米子，也就是说它们遵守费米-狄拉克统计和泡利不相容原理，通过组成它们的夸克它们参加强相互作用。同时它们也参加弱相互作用和引力。带电荷的重子也参加电磁力作用。重子与由一个夸克和一个反夸克组成的介子一起被合称为强

15、子。强子是所有强相互作用的粒子的总称。质子是唯一独立稳定的重子。中子假如不与其它中子或者质子一起组成原子核的话不稳定，会衰变。重子家族重子（、）由上夸克和下夸克组成，它们衰变为介子以及一个质子或者一个中子。 重子（、c） 由一个上夸克、一个下夸克以及一个魅夸克或者一个奇异夸克组成。电中性的重子的发现首次显示了奇异夸克的存在。 重子（、） 由一个奇异夸克和两个上或者下夸克或者一个上夸克和一个下夸克组成。电中性的重子与电中性的重子相同，因此比其它重子衰变得快。 重子（、） 由两个奇异夸克和一个上夸克或者一个下夸克组成。电中性的重子（由一个上夸克和两个奇异夸克组成）衰变为一个电中性的重子和一个电中性

16、的介子，後者很快衰变为一个电子和一个阳电子，两者互相湮灭，因此整个过程看上去好像是电中性的重子衰变为电中性的重子和伽马射线。 电负性的重子（） 由三个奇异夸克组成。理论家首先预言了它的存在、质量和衰变结果。它是通过这些预言通过它的衰变结果被发现的，因此它的发现是夸克理论的一个重要成果。重子：是构成原子核的基本微粒，重子有N个团子在万有引力下盘旋构成，有五种稳态结构，分别有7、8、9、11、12个团子盘旋而成，称之为重子7，重子8，重子9，重子11，重子12。地球附近物质中的重子以重子7，重子11x9为主（有11个团子9构成）。其中重子8的内核有2个团子盘旋而成，其盘旋轨道称为重子红道，其余4种

17、重子内核都是有3个团子盘旋而成的，其中上下2个团子盘旋于红道，1个团子位于中间。重子的外围有数个团子绕内核旋转，其盘旋轨道称为重子黄道，重子7的黄道上有4个团子盘绕，重子8，重子9，重子11和重子12的黄道上分别有6个、8个、9个团子盘绕。重子的内核在自转同时垂直于重子黄道面上下震荡。具有逃逸速度的奇子垂直跌入重子的黄道或红道，被其轨道上与团子同步的聚子（与重子黄道、红道中公转团子同速的聚子）撞击逃逸而出，就成为磁速奇子，磁速奇子位于重子的类彗星轨道上，多为敞开式轨道，可以在不同原子、分子间跃迁或穿过。常温下物质（多为液态或气态物质，即含正常自旋重子的物质）运动达到某一速度，进入其中的同向自由

18、奇子被其重子中同步聚子打出成同向磁速奇子流，则此物质即带磁场。地球附近常见物质中之重子为重子7x7，常温下吸满奇子的饱和自由重子7为氢原子核，共有3675个奇子构成，绝对零度时有3528奇子构成。常温下重子7x7黄道面与磁场奇子流同向则平均被拖出3个奇子，顺磁场而行，即今人所谓质子，若其黄道面若与磁场垂直，则平均吸附2个奇子即被打歪，看似不为磁场所动，即今人所谓中子，约片刻即顺磁场而行，平均被拖出3奇子，此过程即今人所谓中子衰变为质子。中、质子之不同，仅逆、顺磁而已。重子11x9为氦核。重子7x7（有7个团子7构成）的相关参数如下：长轴直径d2. 336292x10-50次方米，短轴直径d短1

19、. 128897x10-50次方米，内核直径d内7. 412289x10-51次方米，内核振荡区间长度S3. 876683x10-51次方米，黄道直径d黄2. 33158x10-50次方米，红道直径d红7. 365164x10-51次方米，自旋线速度v2318723米/每秒，自旋角速度3.165546 x10+55次方圈/每秒，内核自旋角速度内1.002113 x10+56次方圈/每秒，长、短轴比约2.0695，初始形成时近于碟球状。内核上下振荡频率约2-3倍于内核自旋频率。重子7相互撞击，撞散起爆速度约为5982.4米/每秒，临界起爆速度约为1752.9米/每秒。定义重子73647之质量M3

20、6471.66124497X10-27kg为原子量1之相对质量（今流行原子量1之质量约为3646.5个奇子的质量，其它原子质量与M3647之比为此原子之相对原子量，例如氢核3675的相对原子量为M氢/M36471.00767754。介子介子类包括带正负电的以及中性的介子，带正负电的以及中性的介子，和发现的介子。介子类的基本粒子的静质量介于轻子和重子之间，所以取名为介子。介子的自旋量子数为零。介子自旋为0的介子形成了一个九重态组成：复合粒子-夸克和反夸克系：强子基本相互作用：强相互作用理论：汤川秀树（1935年）发现：1947年类型编号：140 (列表)自旋：整数1950年，诺贝尔物理学奖授予英

21、国布利斯托尔大学的鲍威尔（Cecil Frank Powell ,1903-1969）,以表彰他发现了研究核过程的光学方法，并用这一方法作出的有关介子的发现。Mesotron 原来发现与在宇宙里的一个质点（Particie):它的质量比电子多二百倍左右，或有阳性电，阴性电，中性电，传导固结原子的各种力。介子包括介子，介子和介子。介子的发现是从核力的研究开始的。两个荷电粒子间的力是由场引起的。从波粒二象性的观点，电磁场是光子。因此，两个荷电粒子之间的作用力是通过光子的交换来实现的。可以这样设想：第一个荷电粒子放出光子被第二个吸收，而第一个荷电粒子的作用和光子同时传到第二个粒子；第二个荷电粒子也放

22、出光子被第一个吸收，如此继续下去。把这种观点应用到核子之间的作用力上去，根据实验测得的核力强度，计算的结果表明，如果核力是由于核子之间交换粒子而产生的话，那么这种粒子的静止质量的大小约为电子静止质量的200到300倍。1947年从宇宙射线发现的介子符合这种要求。介子和重子都归属于强子1  。基本粒子的一类，包括介子、K介子、介子、介子、（0、1、2）倍，即都是玻色子。介子都不能稳定存在，经历一定平均寿命后即转变为别种基本粒子。有的介子是荷电的，也有中性的。例如介子有三种，+和-质量为电子的273.3倍，电荷相反，互为正、反粒子，而°是中性的，质量为电子的264.3

23、倍，其反粒子就是它自身。荷电K介子K+和K-互为正、反粒子，质量为966.7mc；中性K介子K，互为正、反粒子，质量为976mc。中性K介子在运动时有两种组合态。、K、n介子的自旋都是零，有时称为标介子。通过核力的研究预言介子的存在，并推测它的质量介于电子与质子之间。后来在宇宙线中先后发现了和介子，介子的质量为电子的206.6倍，如今被正式命名为子，不归入介子而归入轻子一类，而介子才是核力的媒介。近几年在高能加速器中使粒子相互碰撞，新的介子（共振态）续有发现。三角公式两角和与差内容cos(+)=cos·cos-sin·sincos(-)=cos·cos+sin&#

24、183;sinsin(+)=sin·cos+cos·sinsin(-)=sin·cos-cos·sintan(+)=(tan+tan)/(1-tan·tan)tan(-)=(tan-tan)/(1+tan·tan)和差化积sin+sin=2sin(+)/2cos(-)/2sin-sin=2cos(+)/2sin(-)/2cos+cos=2cos(+)/2cos(-)/2cos-cos=-2sin(+)/2sin(-)/2积化和差sin·cos=(1/2)sin(+)+sin(-)cos·sin=(1/2)sin(+

25、)-sin(-)cos·cos=(1/2)cos(+)+cos(-)sin·sin=-(1/2)cos(+)-cos(-)倍角公式sin(2)=2sin·cos=2/(tan+cot)cos(2)=cos²-sin²=2cos²-1=1-2sin²tan(2)=2tan/1-(tan)²cot(2)=(cot²-1)/(2cot)sec(2)=sec²/(1-tan²)csc(2)=1/2sec·csc万能公式sina=2tan(a/2)/1+tan²(a/2)co

26、sa=1-tan²(a/2)/1+tan²(a/2)tana=2tan(a/2)/1-tan²(a/2)降幂公式sin²=1-cos(2)/2cos²=1+cos(2)/2tan²=1-cos(2)/1+cos(2)反三角函数主要是三个：y=arcsin(x)，定义域-1,1，值域-/2,/2，图象用红色线条；y=arccos(x)，定义域-1,1，值域0,，图象用蓝色线条；y=arctan(x)，定义域(-，+)，值域(-/2,/2)，图象用绿色线条；sinarcsin(x)=x,定义域-1,1,值域 -/2,/2余角关系 负数关系

27、 正弦定理a/sinA=b/sinB=c/sinC=2R余弦函数a² = b² + c²- 2bc·cosA cosA=（c² +b² -a²）/ 2bc正切定理(a+b)/(a-b) = tan(A+B)/2/tan(A-B)/2广义射影定理三角形中任意一边等于其他两边以及对应角余弦的交叉乘积的和，即a=c cosB + b cosC卡诺循环卡诺循环(Carnot cycle) 是由法国工程师尼古拉·莱昂纳尔·萨迪·卡诺于1824年提出的，以分析热机的工作过程，卡诺循环包括四个步骤： 等温吸热

28、， 绝热膨胀，等温放热，绝热压缩。即理想气体从状态1（P1，V1，T1）等温吸热到状态2（P2，V2，T2），再从状态2绝热膨胀到状态3（P3，V3，T3），此后，从状态3等温放热到状态4（P4，V4，T4），最后从状态4绝热压缩回到状态1。这种由两个等温过程和两个绝热过程所构成的循环称为卡诺循环。卡诺循环包括四个步骤：等温吸热，在这个过程中系统从高温热源中吸收热量； 绝热膨胀，在这个过程中系统对环境做功，温度降低； 等温放热，在这个过程中系统向环境中放出热量，体积压缩； 绝热压缩，系统恢复原来状态，在等温压缩和绝热压缩过程中系统对环境作负功。卡诺循环可以想象为是工作于两个恒温热源之

29、间的准静态过程，其高温热源的温度为T1，低温热源的温度为T2。这一概念是1824年N.L.S.卡诺在对热机的最大可能效率问题作理论研究时提出的。卡诺假设工作物质只与两个恒温热源交换热量，没有散热、漏气、摩擦等损耗。为使过程是准静态过程，工作物质从高温热源吸热应是无温度差的等温膨胀过程，同样，向低温热源放热应是等温压缩过程。因限制只与两热源交换热量，脱离热源后只能是绝热过程。作卡诺循环的热机叫做卡诺热机。卡诺循环的效率通过热力学相关定理我们可以得出，卡诺循环的效率c=1-T2/T1，由此可以看出，卡诺循环的效率只与两个热源的热力学温度有关，如果高温热源的温度T1愈高，低温热源的温度T2愈低，则卡

30、诺循环的效率愈高。因为不能获得T1的高温热源或T2=0K（-273）的低温热源，所以，卡诺循环的效率必定小于1。卡诺循环效率一致：可以证明，以任何工作物质作卡诺循环，其效率都一致；还可以证明，所有实际循环的效率都低于同样条件下卡诺循环的效率，也就是说，如果高温热源和低温热源的温度确定之后卡诺循环的效率是在它们之间工作的一切热机的最高效率界限。因此，提高热机的效率，应努力提高高温热源的温度和降低低温热源的温度，低温热源通常是周围环境，降低环境的温度难度大、成本高，是不足取的办法。现代热电厂尽量提高水蒸气的温度，使用过热蒸汽推动汽轮机，正是基于这个道理。提高热机效率的方向：卡诺定理阐明了热机效率的

31、限制，指出了提高热机效率的方向（提高T1，降低T2，减少散热、漏气、摩擦等不可逆损耗，使循环尽量接近卡诺循环）。成为热机研究的理论依据、热机效率的限制。实际热力学过程的不可逆性及其间联系的研究，导致热力学第二定律的建立。在卡诺定理基础上建立的与测温物质及测温属性无关的绝对热力学温标，使温度测量建立在客观的基础之上。此外，应用卡诺循环和卡诺定理，还可以研究表面张力、饱和蒸气压与温度的关系及可逆电池的电动势等。还应强调，卡诺这种撇开具体装置和具体工作物质的抽象而普遍的理论研究，已经贯穿在整个热力学的研究之中。高斯定理（Gauss Law）也称为高斯公式（Gauss Formula），或称作散度定理

32、、高斯散度定理、高斯奥斯特罗格拉德斯基公式、奥氏定理或高奥公式（通常情况的高斯定理都是指该定理，也有其它同名定理）。在静电学中，表明在闭合曲面内的电荷之和与产生的电场在该闭合曲面上的电通量积分之间的关系。 高斯定律（Gauss' law）表明在闭合曲面内的电荷分布与产生的电场之间的关系。高斯定律在静电场情况下类比于应用在磁场学的安培定律，而二者都被集中在麦克斯韦方程组中。因为数学上的相似性，高斯定律也可以应用于其它由反平方定律决定的物理量，例如引力或者辐照度。高斯定理反映了静电场是有源场这一特性。高斯定理是从库仑定律直接导出的，它完全依赖于电荷间作用力的平方反比律。把高斯定理应用于处在

33、静电平衡条件下的金属导体，就得到导体内部无净电荷的结论，因而测定导体内部是否有净电荷是检验库仑定律的重要方法。毕奥-萨伐尔定律在静磁学中，毕奥-萨伐尔定律（英文：Biot-Savart Law）描述电流元在空间任意点P处所激发的磁场。定律文字描述：电流元Idl 在空间某点P处产生的磁感应强度 dB 的大小与电流元Idl 的大小成正比，与电流元Idl 所在处到 P点的位置矢量和电流元Idl 之间的夹角的正弦成正比， 而与电流元Idl 到P点的距离的平方成反比。毕奥-萨伐尔定律是由H.C.奥斯特实验（见电流磁效应）引起的，这个实验表明，长直载流导线对磁极的作用力是横向力。为了揭示电流对磁

34、极作用力的普遍定量规律，J.B.毕奥和F.萨伐尔认为电流元对磁极的作用力也应垂直于电流元与磁极构成的平面，即也是横向力。他们通过长直和弯折载流导线对磁极作用力的实验，得出了作用力与距离和弯折角的关系。在P.S.M.拉普拉斯的帮助下，经过适当的分析，得到了电流元对磁极作用力的规律。根据近距作用观点，它现在被理解为电流元产生磁场的规律。光栅由大量等宽等间距的平行狭缝构成的光学器件称为光栅（grating）。一般常用的光栅是在玻璃片上刻出大量平行刻痕制成，刻痕为不透光部分，两刻痕之间的光滑部分可以透光，相当于一狭缝。精制的光栅，在1cm宽度内刻有几千条乃至上万条刻痕。这种利用透射光衍射的光栅称为透射

35、光栅，还有利用两刻痕间的反射光衍射的光栅，如在镀有金属层的表面上刻出许多平行刻痕，两刻痕间的光滑金属面可以反射光，这种光栅成为反射光栅。光栅是结合数码科技与传统印刷的技术，能在特制的胶片上显现不同的特殊效果。在平面上展示栩栩如生的立体世界，电影般的流畅动画片段，匪夷所思的幻变效果。光栅是一张由条状透镜组成的薄片，当我们从镜头的一边看过去，将看到在薄片另一面上的一条很细的线条上的图像，而这条线的位置则由观察角度来决定。如果我们将这数幅在不同线条上的图像，对应于每个透镜的宽度，分别按顺序分行排列印刷在光栅薄片的背面上，当我们从不同角度通过透镜观察，将看到不同的图像。折射原理：利用光栅视觉软体把不同的图案转化成光栅线数，利用光栅折射的原理，在不同的角度呈现出不同的图案，如右图所示，不同规格的光栅会有不同的折射效果与折射角度，观赏距离