外磁场对定向凝固枝晶组织形貌的影响

1、外磁场对定向凝固枝晶组织形貌的影响摘要：合金在外加稳恒横向磁场下的程度定向凝固过程中，改变外加磁场强度和固液界面挪动速度可以影响合金凝固后枝晶一次臂间距变化，发现一次臂间距随外加磁场增大而呈现震荡波动增大现象，这种起伏波动是热电磁流体动力学效应与电磁制动效应共同作用的结果。关键词：热电磁流体动力学效应；程度定向凝固；稳恒横向强磁场；一次臂间距abstratal-4.0%u、al-11%siallyisslidifiedundertransversestatiagnetifieldathriznatldiretinalslidifydevie.theeasuredpriedendritispai

2、ng,inreasingly,silateithagnetifieldintensityanddraggingspeedfslid-eltinterfae.thesilatinisausedbytehdandhd.keyrds:thereletriagnethydrdynaieffet;1.引言随着电磁冶金技术、磁流体动力学理论的不断开展，利用外加磁场控制金属凝固过程中的热量、质量、动量传输及液态金属成型过程得到人们的广泛重视。对于多相合金，温度梯度、热电能差及热电效应将对金属凝固过程产生多方面影响。对于任意合金凝固过程，只要存在不同温度梯度和不同相之间的热电能差，seebek效应就将发挥作用

3、进而产生电动力ef1，ef=-sthgradient(t)，其中，sth为热电能，说明材料热电才能的大小，同种材料固相的热电能大于液相；合金中导电才能大的成分含量越多的相，热电能越大。该电动力即电场推动电荷运动形成热电流jth，jth/=-sthgradient(t)。当把外加磁场施加到合金凝固体系中时，外加磁场与速度尝热电流场复合将对糊状区枝晶网络及固液界面前沿产生复杂的作用和影响。一方面，外磁场与热电流复合产生推动溶质运动的热电磁流体动力学效应tehhd2，形成热电磁流体速度场jthb；另一方面，外加磁场与仅由温度梯度形成的液相对流速度场及新形成的热电磁流体速度场复合作用，产生抑止流体运动

4、的磁制动效应hd3，制动力大小分别与vb和jthbb的大小相对应，第1项与b成正比，第2项与b2成正比。那么在某一特定凝固条件下tehhd与hd哪一个发挥主要作用及其发挥主要作用的控制条件确实定，将成为实际利用外磁场控制金属凝固过程首要解决的问题。同时，tehhd与hd的交互作用否存在相对稳定阶段以便于人为控制结晶组织形貌，也需要我们对其进展研究和验证。2.实验方法将al-4.0%u、al-11%si合金加工成14140的试样，每次取用1个装在16内径150石英坩埚内，两侧用石墨短棒封堵。安装坩埚到如下列图1所式的程度定向凝固装置上。开启加热系统使试样充分熔融后，启动调速装置牵引整套定向凝固系

5、统程度右移，使试样在固定不动的情况下由左到右依次进入冷却系统经历降温冷却过。在此过程的同时，施加横向稳恒磁常这样，通过控制程度牵引速度、外加磁场强度参数，多组不同速图1程度定向凝固装置构造示意图度、磁场条件的试样被制备出来。经过对试样的金相分析测量，绘制得出一次臂间距随外磁场强度、程度牵引速度的关系图，用以分析探究热电磁流体动力学效应在合金定向凝固过程的作用及影响。3.实验结果通过对al-4.0%u合金定向凝固条件下的实验，测得其一次枝晶臂间距随外加磁场强度变化的数据并绘制出相应变化曲线如下列图2所示。图2一次臂间距与励磁电流的关系在牵引速度较小的25/s时，一次臂间距随外磁场的增大先增大后减

6、小，在励磁电流为50a时出现最大值，随后不断减小甚至出现小于未加磁场时的情况。随着牵引速度的增大，参看40、50、70、100/s曲线，一次臂间距呈现出震荡增大现象，总体上看一次臂间距随外磁场增大而不断增大，但增大过程是反复波动的，每次出现极大值后必然仅随出现一个极小值。对于al-11%si合金，参见右图3，在牵引速度较小的20/s时，一次臂间距随外加磁场增大呈现波动反复现象，在经历了最初一段相对稳定阶段后一次臂间距开场增大，在出现极大值后立即减小出现略小于最初稳定阶段的极小值。其后，极大值与极小值交替震荡出现。在牵引速度30/s时，一次臂间距在出现最初的稳定段后立即减小出现最小值，之后不断增

7、大，值得注意的是，增大速度是渐缓的。随着牵引速度的进一步增大，参看v50/s和v70/s两条曲线，一次臂间距随着外磁场的增大出现先增大图3一次臂间距与励磁电流的关系出现最大值然后不断减校特别是v70/s曲线在最小值出现后立即出现反弹增大现象。各组al-4.0%u合金纵剖金相照片100见表1。各组al-11%si合金各组纵剖金相照片50见表2。4.分析讨论为了克制传统垂直定向凝固实验中较重成分沉积于固液界面造成的成分过冷影响，本实验设计了专门的程度定向凝固装置，采用长宽比为10的预制试样，金相观察面控制在试样中段、过轴心的纵向垂直剖面上。在固液界面前沿温度梯度恒定30/条件、合金成分配比合理的条

8、件下，al-4.0%u合金、al-11%si合金最终凝固组织均为树枝晶。枝晶间距即一次臂间距受固液界面挪动速度、外磁场图4外加磁场与励磁电流关系条件共同控制。对于外加磁场与励磁电流关系可以查看右图4。参考安阁英刘正新关于一次枝晶臂间距的表达式3l2=82dl/(grr)式中：1一次枝晶臂间距，；r枝晶端部曲率半径，；r枝晶生长速度，/s；dl溶质元素的液相扩散系数，2/s；gl温度梯度，/；外表张力常数，它与界面能和熔化比熵s的关系为=/s；l系统长度。一次枝晶臂间距和凝固速度、温度梯度、溶质元素的液相扩散系数直接相关，在凝固速度、温度梯度增加均会使一次臂间距变细。在温度梯度gl、磁感应强度不

9、变时，次枝晶臂间距随牵引速度r增大而变小；在同一牵引速度下，随着动量传输增大会引起溶质元素扩散系数增大，一次枝晶臂间距随动量传输的变化而变化。电磁制动效应与粘性力的比值用ha=sbl表示4，p.lehann等指出在l10-2、b=1t时ha大致在150左右。此时电磁制动力足够大以致液相区的自然对流会被完全抑制。对于糊状区，参考实验测得的一次臂间距验算得到其ha在710左右，即对流不能被完全抑制而会随hd和tehd效应强弱不断变化波动，这与实验测得的数据结果是相符的。何树红5从数学角度已经证实了三维有界区域内磁流体动力学方程hd存在唯一周期解。根据n-s方程+传输方程求解的液相区糊状区对流曲线也

10、反映了动量传输的波动性6。对于al-4.0%u合金，在牵引速度为25/s时一次臂间距随外磁场增加先增大后减小的原因，可以从tehhd与hd效应发挥作用主次不同上加以理解。在曲线上升段，外磁场强度较小，hd的jthbb项相对vb项小很多，hd仅抑制了液相中由于温度梯度引起的对流传质而对tehhd不起作用。故一次臂间距在热电磁对流速度场jthb不断增大引起溶质传输不断增强的影响下不断增大直至到达最大值。其后，随着外磁场的进一步增大，jthbb项开场发挥作用，热电磁流体速度场开场不断减弱，曲线下降。牵引速度为40、50/s两条曲线初始段一次臂间距随外磁场增加而减小，是由于牵引速度进一步增大不可防止的

11、引起扰动增强，此时外磁场较弱，tehd进一步增加了对流传质。两条曲线随后都出现震荡波动增大现象，这是外磁场增大引起的热电磁对流增强和hd抑制对流此消彼长反复成为主导因素的结果。70、100/s两条曲线，由于牵引速度增加引起溶质传输不充分而造成曲线初始段上升。随后由于hd抑制作用下而下降，而即进入震荡波动增加阶段。另外，考虑到tehhd、hd以及磁场对速度增量、电流增量的作用都是在动态过程中连续进展的，所以不同牵引速度下的1曲线出现穿插现象和峰值错位现象就可以理解了。对于热电能差较大的al-11%si合金，除由于jthbb项较大由于jth较大引起初始段曲线随磁场保持较慢增长甚至程度不变外，其他现

12、象与al-4.0%u合金类似，在此不再赘述。5.结论综合以上实验分析，我们不难发现：al-4.0%u、al-11%si合金在横向磁场下程度定向凝固过程中，受到外加磁尝温度梯度、牵引速度等影响，其一次臂间距呈现震荡波动增加现象。在tehd效应发挥主导作用的条件下，一次臂间距增大；在hd效应发挥主导作用的条件下，一次臂间距减校正是外加磁场引起的两种相反效果的效应反复发挥主要作用，一次臂间距出现震荡波动。但总体看一次臂间距是随外磁场增大引起的tehd效应增强而增大的。对于任意非单相合金，只要外磁场强度足够大、磁场方向控制合理，可以在一定范围内通过人为改变外磁场而控制晶粒尺寸和晶粒方向。参考文献1p.lehann.etal./jurnalfrystal183(1998)690-7042y.y.khineetal/juralfrystalgrth212(2000).1998,584