电磁场与电磁波复习提纲

《电磁场与电磁波》复习提纲基本定义、基本公式、基本概念、基本计算场的概念（§1-1）场的定义标量场与矢量场：等值面、矢量线矢量分析矢量点积与叉积的定义：（第一次习题）三种常用正交坐标系标量的梯度（§1-3）等值面：例1-1方向导数：例1-2梯度定义与计算：例1-3矢量场的通量与散度（§1-4）矢量线的定义：例1-4矢量场的通量：矢量场的散度定义与计算：例1-5散度定理（高斯定理）：矢量场的环量与旋度（§1-5）矢量场的环流（环量）：矢量场的旋度定义与计算：例1-6旋度定理（斯托克斯定理）：无源场与无散场旋度的散度，散度处处为0的矢量场为无源场，有梯度的旋度，旋度处处为0的矢量场为无旋场，有；矢量场的分类拉普拉斯算子亥姆霍兹定理：概念与意义基本概念：矢量场的散度和旋度用于描述矢量场的不同性质矢量场的旋度是矢量，矢量场的散度是标量；旋度描述矢量场中场量与涡旋源的关系，散度描述矢量场中场量与通量源的关系；无源场与无旋场的条件；旋度描述场分量在与其垂直方向上的变化规律；散度描述场分量沿各自方向上的变化规律亥姆霍兹定理概括了矢量场的基本性质矢量场由其散度、旋度和边界条件唯一确定；由于矢量的散度和旋度分别对应矢量场的一种源，故分析矢量场总可以从研究其散度和旋度着手；散度方程和旋度方程是矢量场的微分形式，故可以从矢量场沿闭合面的通量和沿闭合路径的环流着手，得到基本方程的积分形式。标量场的性质可由其梯度描述标量场的梯度是一个矢量场，且标量场在给定点沿任意方向的方向导数等于梯度在该方向上的投影标量场中每一点的梯度垂直于等值面，且指向增加的方向。电磁场的基本规律电荷守恒定律电荷分布：电荷体密度、电荷面密度、电荷线密度——是空间坐标的点函数电流密度：电流密度、面电流密度——矢量点函数电荷守恒定律：积分形式、微分形式电荷不能创造，不能消灭；在电磁场作用下，发生移动，即重新分布；数学表示式是电流连续方程。真空中静电场方程库仑定律：电场强度：定义已知电荷分布求解电场强度（式2-13）表征电场特性的基本矢量静电场方程：积分形式微分形式高斯定理、环路定理静电场散度与高斯定理：利用高斯定理求解电场强度静电场旋度与环路定理真空中磁场方程安培力定律：磁感应强度定义也可以通过运动电荷受到的磁场力定义（洛仑兹力）表征磁场特性的基本矢量静磁场方程积分形式微分形式电磁感应定律积分形式表示为闭合回路中的感应电动势与穿过回路的磁通量地变化率的负值成正比微分形式导体回路中的感应电流的方向与感应电动势的方向相同；导体回路中的感应电流产生的磁通总是要阻止磁通的变化，实质是电磁感应现象必须遵守电磁能量守恒定律；感应电动势存在与否不依赖导体回路；电磁感应定律的重要意义：揭示了电与磁相互联系的一个方面，即变化的磁场产生电场。位移电流密度是矢量点函数，某点的位移电流密度等于该点的电位移矢量随时间的变化率；位移电流表明：变化的电场也是一种“电流”，可以激发磁场；位移电流不表示电荷的宏观定向运动，在介质中会引起热效应；引入位移电流的概念，安培定律修正为位移电流概念的重要意义：揭示了电与磁相互联系的另一个方面，即变化的电场产生磁场。媒质的电磁特性电介质的极化磁介质的磁化导电媒质的传导特性麦克斯韦方程组积分形式微分形式均匀媒质条件下媒质的电磁特性方程（本构关系）麦克斯韦方程的相关概念两个基本假设：有旋电场的假设、位移电流的假设高斯定律在时变情况下也成立磁通连续性原理在时变情况下也成立电磁场的边界条件一般形式：式中，为媒质分界面法线方向的单位矢量，选定为离开分界面指向媒质1磁感应强度法向分量连续电场强度切向分量连续两种理想介质分界面()的边界条件理想导体的边界条件（设定媒质2为理想导体）静态电磁场静电场基本方程和边界条件基本方程微分形式基本方程积分形式边界条件积分方程表示穿过任一闭合面S的电位移矢量D的通量等于该闭合面包围的自由电荷的总量；高斯定律积分式和微分式表明静电场是有源场，电荷是产生静电场的源；电力线从正电荷出发，终止于负电荷；环路定律积分式和微分式表明静电场是无旋场；在不同媒质的边界上，场矢量E和D一般是不连续的，故微分形式基本方程在边界面上不再适用，积分形式基本方程仍然适用；电位函数电位函数及其微分方程在均匀、线性和各向同性电介质中，已知电荷分布求解位函数 点电荷 体密度分布电荷 面密度分布电荷 线密度分布电荷在均匀、线性和各向同性电介质中，电位函数满足泊松方程 或拉普拉斯方程（时） 电位的边界条件电位的定义是从静电场的无旋性引入的，但有明确的物理意义，表示电场中，将单位正电荷从P点移动到参考点Q时电场力所做的功，表示为点电荷的电位计算公式提供了求解任何索要计算的场点r处电位的一种方法，再求电场强度E，容易实现；电位是相对量，在电场一定情况下，空间各点的电位值与参考点的选择有关；选择适当的参考点，使电位表达式具有最简单的形式；电位参考点选择原则：（1）不能选择点电荷所在的点为电位参考点，否则会使场中各点电位为无穷大；（2）只有当电荷分布在有限区域时，才可以选择无限远处位电位参考点；（3）对一些具有轴对称性的问题，通常也不能选择无穷远为电位参考点，而是选择半径的圆柱面作为电位参考点；（4）同一问题只能选择一个电位参考点；静电场中，电位相等的点组成的面为等位面；点电荷产生的电场的等位面是一个以点电荷所在点为中心的同心球面族；可以利用泊松方程和拉普拉斯方程求解电位；电场能量能量及能量密度分布电荷的电场能量——表示连续分布电荷系统的静电能量计算公式；但不能认为静电场能量之储存在有电荷区域；此公式只能应用于静电场；多导体系统电场能量——表示点电荷系的互有能，即总静电能能量密度 ——表示静电场能量储存在整个电场区域中，适用于静电场和时变场；电容在线性和各向同性电介质中，两导体间的电容为 计算电容方法：（1）假设导体上的带电量（电荷或分布电荷密度），推导出空间的电荷分布，确定导体间的电压，再计算电容；（2）假设在导体间施加电压，求出空间电场的分布，利用介质中电位移或电位与导体电荷面密度的关系，确定导体上的电荷，进而计算电容。静电场问题求解已知电荷分布，求场分布已知电场分布，求电荷分布求解方法有：（1）直接利用电场强度公式（式2.13）；（2）直接利用电位函数计算公式（式2.28）；（3）应用高斯定律求解对称分布的电场；（4）已知电场或电位分布求电荷分布，可利用微分形式和微分方程；（5）直接积分法，利用泊松方程或拉普拉斯方程恒定电场（在导电媒质中）基本方程微分形式积分形式边界条件用电位表示为恒定磁场基本方程微分形式积分形式边界条件矢量磁位矢量磁位在均匀、线性和各向同性磁介质中，已知电流求解矢量磁位体分布电流面分布电流线电流微分方程在均匀、线性和各向同性磁介质中，矢量磁位满足泊松方程 或拉普拉斯方程（时） 矢量磁位的边界条件磁场能量能量和能量密度多个电流回路的能量分布电流的能量能量密度电感回路的自感回路的互感纽曼公式恒定磁场问题求解：直接积分法：利用公式（4.6）~（4.8）已知电流密度求磁感应强度，利用（4.46）~（4.48）已知电流密度求磁矢位利用安培环路定律：利用泊松方程和拉普拉斯方程时变电磁场波动方程矢量位与标量位定义洛仑兹条件微分方程坡印廷定理与坡印廷矢量坡印廷定理物理意义：单位时间内通过曲面S进入体积V的电磁能量等于单位时间内体积V中所增加的电磁能量与损耗的能量之和。坡印廷矢量表示单位时间内通过垂直于能量传输方向的单位面积的电磁能量，其方向就是电磁能量传输的方向。时谐电磁场复数表示法麦克斯韦方程的复数形式波动方程的复数形式动态矢量位和标量位的复数形式洛仑兹条件达朗贝尔方程平均坡印廷矢量平面电磁波理想介质中的均匀平面电磁波均匀平面电磁波函数波动方程若，波动方程简化为，解为相伴磁场强度为电磁场瞬时表示均匀平面电磁波传播参数周期，表示时间相位相差2π的时间间隔；相位常数（波数），表示波传播单位距离的相位变化；波长，表示空间相位差2π的两个等相位面之间的距离；相速，表示等相位面的移动速度；波阻抗（本征阻抗），描述均匀平面电磁波的电场和磁场之间的大小和相位关系；真空中，。能量密度和能流密度在理想介质中，均匀平面电磁波的电场能量密度等于磁场能量密度电磁能量密度为瞬时坡印廷矢量为平均坡印廷矢量为沿任意方向传播的平面电磁波定义波矢量为电磁波的极化极化的概念：波的极化表征在空间给定点上电场强度矢量的取向随时间变化的特性，并用电场强度矢量的端点在空间描绘出