热传导的计算声子振动

热传导的计算声子振动演示文稿现在是1页\一共有17页\编辑于星期六声子的振动（1）以一维单原子链为例：晶格具有周期性，晶格的振动模具有波的形式，称为格波，得到的方程为：其中，m是原子质量，b是常数，w是波的圆频率，l是波长，q是波数，也叫波矢现在是2页\一共有17页\编辑于星期六声子的振动（2）在这个范围以外的q值，并不能提供其他不同的波现在是3页\一共有17页\编辑于星期六声子的振动（3）公式改写：W-q曲线：现在是4页\一共有17页\编辑于星期六声子的概念运用量子力学求解，得到能量的本征值为用声子语言描述：声子指格波的量子，能量是，一个格波是一种振动模，称为一种声子；当振动模出于本征态时，称为有nq个声子，nq为声子数现在是5页\一共有17页\编辑于星期六热导率的定义这里，k是热导率，j是单位时间内同过单位面积的热能现在是6页\一共有17页\编辑于星期六热阻的产生势能的形式：声子作用满足能量守恒和准动量守恒：声子的振动是非谐的，不同的格波之间有相互作用，非谐作用中的势能三次方对应三声子的过程；四次方对应四声子作用过程声子的碰撞起到限制声子平均声子自由程的作用。现在是7页\一共有17页\编辑于星期六N过程和U过程动量守恒：碰撞过程中，如果Gn＝0，则有：即声子的动量没有发生变化，这种情况称为N过程碰撞过程中，若Gn≠0，则成为翻转过程或者U过程现在是8页\一共有17页\编辑于星期六N过程（1）N过程只是改变了动量的分布，不影响热流的方向，对热阻是没有贡献的尽管声子之间有碰撞，但在一个完美的无限大的晶体中，N过程并不影响与热流对应的声子数目、速度等在统计学上的分布，即N过程对热能的传输没有任何阻碍作用现在是9页\一共有17页\编辑于星期六N过程（2）假设所有的声子有相同的速度并平行于q，由于热流其中，所以对于N过程是q1和q2声子碰撞产生q3声子，所以：即N过程并不影响热流的传输现在是10页\一共有17页\编辑于星期六N过程（3）N过程本身对热阻没有贡献但是，N过程和其他过程的散射与声子频率有关，从而使N过程与热流发生作用，产生了热阻现在是11页\一共有17页\编辑于星期六U过程（1）U过程改变了动量的分布，从而破坏了热流的方向，产生了热阻现在是12页\一共有17页\编辑于星期六U过程（2）布里渊区的提出：q的范围是：

q的取值范围称为布里渊区，它是对称性的表示第一布里渊区：从原点出发的各个倒格子矢量的垂直平分面，所围成的区域，它具有围绕原点更对称的优点，是最小的对称单元，整个晶体可以由第一布里渊区平移得到U过程产生的机理解释－晶格平移周期性的需要现在是13页\一共有17页\编辑于星期六热导率热导率有晶格热导率和电子热导率组成

ktotal=kL+keWiedemann-Franzlaw:

ke=L0T/r

kL=ktotal－ke现在是14页\一共有17页\编辑于星期六晶格热导率Debyeapproximation:其中：，w是声子频率：，qD是Debye温度，n是声子速度，tc是驰豫时间现在是15页\一共有17页\编辑于星期六驰豫时间（1）tc由声子之间的散射决定：

l=n*tc它有以下几部分组成：其中，tB,tD,tU分别是晶界散射、缺陷散射和Umklapp散射的驰豫时间现在是16页\一共有17页\编辑于星期六驰豫时间（2）

其中，L是晶粒尺寸其中，A与温度无关这是GSUmklappmo