线路与绕线中的波过程详解

线路与绕线中的波过程详解演示文稿现在是1页\一共有28页\编辑于星期日优选线路与绕线中的波过程现在是2页\一共有28页\编辑于星期日作业：5.7多级冲击电压发生器如果没有寄生电容的存在，能够工作吗？为什么？回答要点：不能够。原因见书。5.9试设一个标称为1MV的冲击电压发生器….回答要点：波尾电容：C1＝0.1/10uF，波头电容：C2＝500pF＝0.5nF。由波头：T1＝3.24R1C2，波尾T2＝0.7R2C1，计算得R1＝740，R2＝7.14k。冲击电压发生器的等效电路图为：按照以上简化公式进行计算时，要求：NR/2>>R2，即NR/2可按照10倍的R2考虑3现在是3页\一共有28页\编辑于星期日第三篇电力系统过电压

及绝缘配合雷电过电压：持续时间一般只有数十us操作过电压：持续时间一般以ms计暂时过电压：持续时间更长研究过电压的产生机理，提出限制过电压的措施，确定电气设备的绝缘水平和绝缘配合。4现在是4页\一共有28页\编辑于星期日第8章线路与绕组中的波过程电力系统中架空线、电缆、母线、发电机和变压器绕组等，都属于分布参数的元件。8.1波沿均匀无损单导线的传播实际的输电线路均属于多导线系统；导线和绝缘中分别存在电阻和电导，因而产生能量损耗；同时，线路各点的电气参数也不可能完全一样。因此，所谓的均匀无损单导线线路实际上是不存在的。为了更清晰地分析波过程的物理本质和基本规律，从均匀无损单导线入手进行研究。5现在是5页\一共有28页\编辑于星期日8.1.1波传播的物理概念

------电磁波的传播速度斜角电流波投入，波速为V，斜率为a。架空线单位长度的电感和电容分别为L0和C0，单位长度上电电荷为q计算电感引起的电位时，有计算电容引起的电位时，有又由电荷的流动形成电流：将(3)代入(2),又由i=at:将(4)代入(1)(1)(2)(3)(4)6现在是6页\一共有28页\编辑于星期日由此可知，电磁波的传播速度的表达式：对于架空线路因此＝光速(5)电磁波是以光速沿架空线传播的7现在是7页\一共有28页\编辑于星期日8.1.1波传播的物理概念

----------波阻抗将i=at和(5)代入(1)，得到波阻抗对于一般的架空线路，Z500，

分裂导线：Z300，

对于电缆，Z<100同样可证，在电缆中8现在是8页\一共有28页\编辑于星期日电磁场角度分析：电压波对电容充电，电流波对电感充电，因此电压波和电流波沿导线传播的过程就是电磁能量传播的过程。电磁场的向量E和H相互垂直，且垂直于导线，为平面电磁波。架空线的介质是空气，因此电磁场的传播速度必然等于光速。从功率角度看，波阻抗与一集中参数的电阻相当，但物理含义不同。电阻要消耗能量，而波阻抗不消耗能量。9现在是9页\一共有28页\编辑于星期日8.1.2波动方程的解

------波动方程的建立回路电压电流关系为：对其求二阶偏导，得单根均匀无损导线的波动方程为：10现在是10页\一共有28页\编辑于星期日8.1.2波动方程的解

------波动方程的解从式中可以看出，电压和电流的解都包括两部分，一部分是的函数，另一部分是的函数

式中解得11现在是11页\一共有28页\编辑于星期日8.1.2波动方程的解

前行波与反行波------特点分析设在t1时刻、线路上的x1点处的电压为u1,则在(t1+dt)时刻，在(x1+vdt)点处的电压也为u1叫前行波叫反行波12现在是12页\一共有28页\编辑于星期日8.1.2波动方程的解

------具体解的条件波动方程：注意：当前行波与反行波同时存在时＋初始条件边界条件任意点的电压与电流波形13现在是13页\一共有28页\编辑于星期日8.1.2波动方程的解

------电压波与电流波的方向问题电压波的符号只取决于它的极性，而与电荷的运动方向无关；电流波的符号不但与相应的电荷符号有关，而且也与电荷的运动方向有关，一般取正电荷沿着x正方向运动所形成的波为正电流波。14现在是14页\一共有28页\编辑于星期日8.2波的折射和反射发生折反射的条件：波阻抗不同发生折反射的原因：当波的传播过程中遇到波阻抗不同处时，为保证电压与电流的比值仍等于波阻抗，则电压和电流波必然要发生折反射。8.2.1折反射的计算波阻抗Z1≠Z2，在A点发生折反射入射：u1q

和i1q

无穷长直角波折射：u2q

和i2q

反射：u1f

和i1f

有连续性，可知15现在是15页\一共有28页\编辑于星期日8.2.1折反射的计算折射系数反射系数且满足变化范围折反射系数虽然是根据两段不同波阻抗的线路推导出来的，但也适用于线路末端接有不同负载电阻的情况，即只要有一端为波阻抗，另一端不论是波阻抗还是集中参数，都存在波的折反射问题。Z1＝Z2时，

＝1，

＝0，即无折反射现象Z1<Z2时，折射波大于入射波，总电压会升高；Z1>Z2时，折射波小于入射波，总电压会降低；16现在是16页\一共有28页\编辑于星期日8.2.2几种特殊条件下的折反射波（一）末端开路(Z2=∞)发生电压波的正全反射电流波的负全反射从能量角度解释：全部能量均反射回去

反射波到达后线路电流为零，故磁场能量为零，全部磁场能量转化为电场能量，因此电场能量增加到原来的4倍，即电压增大到原来的2倍

过电压波在开路末端的加倍升高对绝缘是很危险的17现在是17页\一共有28页\编辑于星期日发生电压波的负全反射电流波的正全反射从能量角度解释：反射波到达后线路电压为零，故电场能量为零，全部电场能量转化为磁场能量，因此磁场能量增加到原来的4倍，即电流增大到原来的2倍。

8.2.2几种特殊条件下的折反射波

（二）末端短路(Z2=0)18现在是18页\一共有28页\编辑于星期日8.2.2几种特殊条件下的折反射波

（三）末端接电阻R＝Z1在高压试验中，常常在电缆末端接上与电缆波阻抗相等的电阻，以消除在电缆末端折、反射所引起的测量误差。但从能量的角度看，接波阻抗与接电阻是不同的

无折反射现象19现在是19页\一共有28页\编辑于星期日例题1：求直流电源合闸于空载线路的波过程。线路长度为l，t＝0时合闸，直流电源电压为U0，求线路末端B点和线路中点C点电压随时间的变化。解：A点传播到B点的时间设为

20现在是20页\一共有28页\编辑于星期日例题2：空载带电线路合闸于末端匹配的电阻。如图8－11所示，长度为l、波阻抗为Z的线路预先充电到电压U0

，t

＝0时合闸于阻值为R的电阻，求电阻两端电压降随时间的变化

0≤

t＜，电阻上的压降由u1q导致，其值为

≤

t

＜2

，电阻上的压降由u2f

决定，仍为

根据这一原理，可以用电缆做成形成线，产生设定脉宽的方波，在脉冲功率系统中有广泛的应用

21现在是21页\一共有28页\编辑于星期日8.2.3等值集中参数定理（彼得逊法则）

电压源等值电路（戴维南电路）①线路波阻抗用数值相等的集中参数电阻代替；②把线路入射电压波的两倍2u1q作为等值电压源③电压源、Z1与Z2串联。22现在是22页\一共有28页\编辑于星期日8.2.3等值集中参数定理（彼得逊法则）假设是雷电流入射，用电流源等效(1)(2)(2)/Z1+(1)，得

电流源等值电路（诺顿电路）①线路波阻抗用数值相等的集中参数电阻代替；②把线路入射电流波的两倍2i1q作为等值电流源③电流源、Z1与Z2并联。23现在是23页\一共有28页\编辑于星期日8.2.3等值集中参数定理（彼得逊法则）将分布参数线路在计算节点电压或者电流的电路化为集中参数电路的法则，就叫做彼得逊法则。使用条件：1）它要求波沿分布参数的线路射入；2）和节点相连的线路必须是无穷长的。如果节点A两端的线路为有限长的话，则以上等值电路只适用于线路端部的反射波尚未到达节点A的时间内24现在是24页\一共有28页\编辑于星期日例题3变电所母线上接有n条线路，每条线路的波阻抗均为Z。当一条线路上落雷，电压u（t）入侵变电所，求母线上的电压

可见，连接在母线上的线路越多，母线上的过电压越低，对变电所降低雷电过电压有利。

25现在是25页\一共有28页\编辑于星期日8.3波通过串联电感和并联电容无穷长直角波入射到接有串联电感的线路

电力系统中，经常会有串联电感和并联电容出现。电感上的电流不能突变，电容上的电压不能突变。回路方程解得电路的时间常数

电压的折射系数

26现在是26页\一共有28页\编辑于星期日无穷长直角波入射到接有并联电容的线路回路方程联立上述两个方程，消去i1

，得

解得时间常数27现在是27页\一共有28页