激光原理与技术第一部分

激光原理与技术第一部分第1页，课件共40页，创作于2023年2月第一部分：绪论及激光的基本原理绪论

1.激光发展的历史

2.激光技术的展望激光的基本原理

1.相干性的光子描述

2.光的受激辐射基本概念

3.光的受激辐射放大与自激振荡

4.激光的特性第2页，课件共40页，创作于2023年2月绪论激光科学是一门交叉性很强的学科。包括：物理、材料、电子、信息、化学等诸多方面。LASER--LightAmplificationbyStimulatedEmissionofRadiation爱因斯坦关于“光放大”的“受激辐射”原理———Light，光；Amplification，放大器；Stimulated，受激发的；Emission，辐射；Radiation，放射性物质。

第3页，课件共40页，创作于2023年2月激光发展的历史1917，爱因斯坦提出“受激辐射可以实现光放大的概念”为激光器的发明奠定理论基础。随后科学家证明：受激辐射的光子与激励光子具有相同的频率、方向、相位、偏振。1954，美国---汤斯；苏联---巴索夫；苏联---普洛霍洛夫，创造性地继承和发展了爱因斯坦的理论，提出用原子，分子的受激辐射来放大电磁波的新理论，并第一次实现了氨分子微波量子振荡器（MASER)。----量子电子学的诞生第4页，课件共40页，创作于2023年2月激光发展的历史1958，汤斯(Towns)和肖洛(A.L.Schawlow)提出开放式光学谐振腔(利用的F-B干涉仪的思想）实现了光振荡的新思路。布隆伯根(N.Bloembergen)提出利用光泵浦三能级系统实现粒子数反转分布的新构思。1960：美国休斯公司实验室梅曼(T.H.Maiman)世界上第一台红宝石固态激光器诞生。第5页，课件共40页，创作于2023年2月激光发展的历史1997:朱棣文、菲利普(W.Phillips)和塔罗季（C.Tannoudi)利用激光冷却和钳制原子的研究。2000:赫伯特·克雷歇尔（H.Pressel），提出了双异质结构，实现半导体激光器室温工作。第6页，课件共40页，创作于2023年2月激光技术的展望学科的拓展：非线性作用及其各种非线性光子器件的应用研究是主要的发展方向之一。技术的发展：新型光电器件的研究；光机电一体化的研发。应用的发展：光纤通信；激光医学；激光光谱学；工业激光的应用；光纤传感技术等。第7页，课件共40页，创作于2023年2月激光的基本原理本章重点讨论光的相干性和光波模式的联系、以及光的受激辐射以及光放大和振荡的基本概念。1.相干性的光子描述2.光的受激辐射基本概念3.光的受激辐射放大与自激振荡4.激光的特性第8页，课件共40页，创作于2023年2月对激光器的初步认识按激光工作物质分类：

固体激光器、气体激光器、半导体激光器、液体（有机染料）激光器一般激光器的三个主要组成部分：

激光工作物质、光学谐振腔、激励能源第9页，课件共40页，创作于2023年2月1.相干性的光子描述光具有波粒二象性：光的粒子属性：能量、动量、质量等光的波动属性：频率、波矢、偏振等（1）光子能量与光波频率的关系（2）光子的运动质量（3）光子的动量与单色平面波的波矢的关系第10页，课件共40页，创作于2023年2月（4）光子具有两种可能的独立偏振态，对应于光波场的两个独立偏振方向。（5）光子具有自旋、并且自旋量子数为整数。因此，量子电动力学从理论上把光的波动理论和光的光子（粒子）理论在电磁场的量子化描述的基础上统一起来，从而在理论上阐明了光的波粒二象性。第11页，课件共40页，创作于2023年2月从经典波动光学的角度出发：单色平面波的描述方程：在自由空间，具有任意波矢的单色波都可以存在，但是当光被约束在有限空间,其本征模式不同于平面单色波,在一个有界的空间V内，只有一系列特定的平面单色驻波存在。第12页，课件共40页，创作于2023年2月在空腔为的立方体内，满足驻波条件：相邻模的间隔为：则每个模式在空间占有的体积元为：在波矢空间的单位体积：处在频率v附近频率dv内的模式数为：第13页，课件共40页，创作于2023年2月从粒子的角度出发：测不准关系：相格：一个光子态对应的相空间的体积元，称为相格。是相空间中用任何实验所能分辨的最小尺度。一个相格所对应的空间体积：从波动与粒子理论的关系：代入：得第14页，课件共40页，创作于2023年2月1.相干性的光子描述光子的相干性：分为空间相干性和时间相干性

相干体积：在空间体积Vc内各点的光波场都具有明显的相干性，称Vc为相干体积。相干时间：第15页，课件共40页，创作于2023年2月光子简并度：处于同一光子态的光子数称为光子简并度。

光子简并度具有以下几个相同的含义：同态光子数=同一模式内的光子数=处于相干体积内的光子数=处于同一相格内的光子数

相干光强是描述光的相干性的重要参数之一。相干光强决定于光子简并度的多少。第16页，课件共40页，创作于2023年2月2.光的受激辐射基本概念

黑体辐射的普朗克公式：黑体辐射：黑体吸收的能量与辐射场的能量之间处于能量的平衡状态的辐射场称为黑体辐射。黑体辐射是黑体温度T和辐射场频率v的函数，并用单色能量密度来描述。定义为：在单位体积内，频率处于v附近的单位频率间隔中的电磁辐射能量。第17页，课件共40页，创作于2023年2月2.光的受激辐射基本概念

黑体辐射的普朗克公式：第18页，课件共40页，创作于2023年2月2.光的受激辐射基本概念

一、光和物质相互作用的三种过程(SpontaneousEmission)随机,独立进行,无关联;相位,偏振,方向随机;能量分布在许许多多模式受外来光刺激=E2-E1/h

受外来光刺激,产生与入射光子属同一状态的光子,受激吸收的逆过程自发辐射(SP)

E1E2hn受激吸收(STA)hnE1E2(Stimulatedabsorption)受激辐射(STE)hnE1E22hn(StimulatedEmission)第19页，课件共40页，创作于2023年2月－单色能量密度(J·m-3·s)受激吸收几率W12受激辐射几率W21自发辐射几率A21第20页，课件共40页，创作于2023年2月二、爱因斯坦关系式－A21、B21和B12的关系爱因斯坦关系热平衡黑体辐射公式玻尔兹曼分布模密度n黑体辐射分配到腔内每个模式的平均能量f1=f2第21页，课件共40页，创作于2023年2月说明：1、上述三种过程同时存在只是强弱存在差别。2、在热平衡状态下两种辐射的比较（自发辐射和受激辐射）：自发辐射占绝对优势。3、在热平衡状态下两种受激跃迁的比较（受激吸收和受激辐射）：受激吸收占主导优势。4、自发辐射的光子可作为受激吸收和受激辐射的诱导光子5、自发辐射的光子相位无规则分布因而不具有相干性；受激辐射的光子与入射光子具有相同光子态。第22页，课件共40页，创作于2023年2月3.光的受激辐射放大与自激振荡光的自发辐射~~非相干光~~光子简并度很低光的受激辐射~~相干光~~~~光子简并度很高黑体辐射的光子简并度：

映射出激光器的设计思想：希望受激辐射所产生的相干光子大大的增加=〉1.光波模式的选择；2.光的受激放大辐射。第23页，课件共40页，创作于2023年2月

根据激光器基本思想要使

特定模式的增加,其它模式数减少，使相干的STE光子集中在一个或少数几个模内。技术思想的重大突破：封闭腔开放式光谐振腔

开放式光谐振腔使特定（轴向）模式的增加,其它模式(非轴向)逸出腔外，使轴向模有很高的光子简并度。

光谐振腔有选模作用，是构成激光器的主要部分。

轴向模F-P光谐振腔第24页，课件共40页，创作于2023年2月一、实现光放大的条件—粒子数反转En常温下，Bolzman分布反转分布（populationinversion）粒子数反转分布受激辐射占主导光放大实现粒子数反转的工作物质称为增益(或激活)介质粒子数反转分布是产生激光的前提条件如何实现粒子数反转分布？只有依靠外界向物质提供能量(泵浦或称激励)才能打破热平衡，实现粒子数反转第25页，课件共40页，创作于2023年2月二、增益系数（GainCoefficient）与增益曲线

增益系数－单位长度介质中光强增大的百分比Dn(z)0z增益介质I(z)I00zdz薄层净STE光子数密度第26页，课件共40页，创作于2023年2月

若介质中Dn分布均匀,g(z)常数g0－小信号增益系数

光放大光被吸收透明*

随着介质内光强不断增大，增益系数是否能保持常数请考虑每一变化的物理原因？受激辐射使消耗反转粒子数增多（注意前提条件）

反转粒子数饱和

增益饱和第27页，课件共40页，创作于2023年2月增益饱和g(I)（GainSaturation)问题:何时会出现增益饱和？饱和光强

Is:其值由增益介质本身性质决定（4.5节讨论）

光强增大到一定程度,g将随I的增大而减小小信号增益系数，常数，与I无关大信号增益系数，g(I)<g0增益饱和（饱和增益系数）第28页，课件共40页，创作于2023年2月增益曲线g(n)－增益系数g(n)相对于频率的分布问题的提出：引起STE的外来光(自发辐射）不是单一频率，有一定的频率分布,(第四章详细讨论)

ng(n)n0增益宽度

Dn:

第29页，课件共40页，创作于2023年2月g&a

并存的介质中，光强的变化解微分方程并有dz薄层三、自激振荡器

（1）自激振荡概念

(电路)自激振荡器必须具备的基本条件：同相；振幅平衡激光器激光自激振荡器如何实现光的正反馈和稳定的振幅（光强）？光谐振腔介质的增益和增益的饱和第30页，课件共40页，创作于2023年2月I0Imgg0zzI0只要增益介质足够长，无论初始光强I0如何，通过增益饱和，总可以达到确定的极值光强Im

即自激振荡概念设增益介质无限长，且增益与损耗并存

激光器是否振荡与初始光强无关初始光强来自于自发辐射介质增益和增益饱和的平衡决定了激光工作物质的最后输出功率第31页，课件共40页，创作于2023年2月（2）如何使有限长增益介质成为“无限长”光放大器

（3）自激振荡条件－阈值条件(Thresholdcondition)r1r2腔内充满折射率为h，长度为L的介质g,aI0I1沿着腔轴的光在腔内多次往返无限长放大器自激振荡器

谐振腔作用:光学正反馈模式选择,控制

r1r2激活介质激励能源光源气体放电电注入化学第32页，课件共40页，创作于2023年2月d－单程损耗，即单程渡越时腔内平均光强衰减的比值阈值条件或=d

阈值(自激振荡)条件是激光产生的必要条件，唯一地由激光器的损耗决定。损耗是评价激光器的重要指标激光器中各种损耗r1r2

透射损耗;衍射损耗;几何偏折损耗;吸收、散射损耗等第33页，课件共40页，创作于2023年2月阈值特性第34页，课件共40页，创作于2023年2月4.激光的特性

激光的相干性分为：一、空间相干性；