量子力学微扰理论课件_第1页
量子力学微扰理论课件_第2页
量子力学微扰理论课件_第3页
量子力学微扰理论课件_第4页
量子力学微扰理论课件_第5页
已阅读5页，还剩51页未读， 继续免费阅读

下载本文档

版权说明：本文档由用户提供并上传，收益归属内容提供方，若内容存在侵权，请进行举报或认领

文档简介

量子力学第五章微扰理论缪灵可解析求解模型点计材料科学与量棵中心V(x)V()V()、近似方法的出发点点计材料科学与量棵中心近似方法通常是从简单问题的精确解(解析解)出发,来求解复杂问题的近似(解析)解二、近似解问题分为两类体系Hamilton量不是时间的显函数定态问题()定态微扰论;(2)变分法。2、体系Hamilton量显含时间状态之间的跃迁问题()与时间有关的微扰理论;(2)常微扰。」3Contents点计材料科学与调量棵中心§1非简并定态微扰理论52简并微扰理论及其应用53变分法与氦原子基态平衡态附近的泰勒展开点计材料科学与量棵中心1()+1(0-0x-02"Qx-8xc)(x-5§1非简并定态微扰理论点计材料科学与量棵中心、微扰体系的Schrodinger方程HI=E=度)+价其中'<<成其中酽)所描写的体系是可以精确求解的,其本征值E,0),本征矢0。则:HOyo=TOyo6H(0),,(0)E(0),,(0)点计材料科学与量棵中心当H≠0时引入微扰,使体系能级发生移动,由En→En,状态由vn0)→ny3△E31y/2.AE△E;y1微扰体系的定态Schrodinger方程点计材料科学与量棵中心为了明显表示出微扰的微小程度,将其写为r=A()其中λ是很小的实数,表征微扰程度的参量。因为E、都与微扰有关,可以把它们看成是λ的函数而将其展开成λ的幂级数:E=E(+aE(+2E(2)+yn=v0)+v)+xy2)+其中E0),AEn①,2En(2,…分别是能量的0级近似、1级近似和2级近似等。而ve,n①),2yn2),…分别是状态矢量0级近似、1级近似和2级近似等。8点计材料科学与量棵中心代入Schrodinger方程得(H+H①)(y+4v"+x2y2+…)=(E+E0+2E23+…)y+v+4v2+…)乘开得:H(y)+(Hyn+Hvo1+Evo)+A[EOy+Em01+2[h(oy+hyul+={xEy2y+E"y"+E2y0】+}番,番(a+b=a+na"b+.+nab"+b9点计材料科学与量棵中心根据等式两边λ同幂次的系数应该相等:HEHy=ERyu+Er22:HOy)+Hy=ey2)+Emy+ey整理后得:[-E0wa=0Emly=H-ERl[H-ERl2=-[

人人文库> 全部分类> 教育资料 > 课件下载

温馨提示

  • 1. 本站所有资源如无特殊说明，都需要本地电脑安装OFFICE2007和PDF阅读器。图纸软件为CAD,CAXA,PROE,UG,SolidWorks等.压缩文件请下载最新的WinRAR软件解压。
  • 2. 本站的文档不包含任何第三方提供的附件图纸等，如果需要附件，请联系上传者。文件的所有权益归上传用户所有。
  • 3. 本站RAR压缩包中若带图纸，网页内容里面会有图纸预览，若没有图纸预览就没有图纸。
  • 4. 未经权益所有人同意不得将文件中的内容挪作商业或盈利用途。
  • 5. 人人文库网仅提供信息存储空间，仅对用户上传内容的表现方式做保护处理，对用户上传分享的文档内容本身不做任何修改或编辑，并不能对任何下载内容负责。
  • 6. 下载文件中如有侵权或不适当内容，请与我们联系，我们立即纠正。
  • 7. 本站不保证下载资源的准确性、安全性和完整性, 同时也不承担用户因使用这些下载资源对自己和他人造成任何形式的伤害或损失。

最新文档

评论

0/150

提交评论