第三章晶体管的直流效应

第三章晶体管的直流效应第1页，课件共88页，创作于2023年2月●——本章重点

晶体管的基本结构

平面晶体管的电流放大系数

晶体管的直流特性

晶体管的反向电流第2页，课件共88页，创作于2023年2月晶体管（半导体三极管）是由两个P-N结构成的三端器件。由于两个P-N结靠得很近，其具有放大电信号的能力，因此在电子电路中获得了比半导体二极管更广泛的应用。（半导体二极管由一个P-N结构成，利用P-N结的单向导电性，二极管在整流、检波等方面获得了广泛应用。）本章将在P-N结理论的基础上，讨论晶体管的基本结构、放大作用以及其他一些特性，如反向电流、击穿电压、基极电阻等。第3页，课件共88页，创作于2023年2月3.1概述

晶体管的种类很多，按使用的要求，一般分为低频管和高频管，小功率管和大功率管，高反压管和开关管等等。但从基本结构来看，它们都由两个十分靠近的，分别称为发射结和集电结的P-N结组成。两个P-N结将晶体管划分为三个区：发射区、基区和集电区。由三个区引出的电极分别称为发射极、基极和集电极，用符号E、B、C（e、b、c）表示。晶体管的基本形式可分为PNP型和NPN型两种。

第4页，课件共88页，创作于2023年2月N型硅二氧化硅保护膜BECN+P型硅（a）平面型双极型晶体管基本结构的2种型号内部有电子和空穴两种载流子参与导电的晶体管．集电区集电结基区发射结发射区集电极C基极B发射极ENNPNPN型晶体管的结构示意图第5页，课件共88页，创作于2023年2月CBENPN型晶体管的图形符号基区浓度小、很薄。发射区浓度大，发射电子。集电区尺寸大，收集电子，浓度低。集电区集电结基区发射结发射区集电极C基极B发射极ENNPNPN型晶体管的结构示意图第6页，课件共88页，创作于2023年2月N型锗ECB铟球铟球PP+（b）合金型PNP型晶体管的结构示意图按半导体材料的不同分为锗管和硅管，硅晶体管多为NPN型，锗晶体管多为PNP型。CＥＢPNP型晶体管的图形符号第7页，课件共88页，创作于2023年2月第8页，课件共88页，创作于2023年2月第9页，课件共88页，创作于2023年2月第10页，课件共88页，创作于2023年2月第11页，课件共88页，创作于2023年2月合金管合金管是早期发展起来的晶体管。其结构是在N型锗片上，一边放受主杂质铟镓球，另一边放铟球，加热形成液态合金后，再慢慢冷却。冷却时，锗在铟中的溶解度降低，析出的锗将在晶片上再结晶。再结晶区中含大量的铟镓而形成P型半导体，从而形成PNP结构，如图所示。图中Wb为基区宽度，Xje和Xjc分别为发射结和集电结的结深。合金结的杂质分布特点是：三个区的杂质分布近似为均匀分布，基区的杂质浓度最低，且两个P-N结都是突变结。合金结的主要缺点是基区较宽，一般只能做到10微米左右。因此频率特性较差，只能用于低频区。

第12页，课件共88页，创作于2023年2月第13页，课件共88页，创作于2023年2月第14页，课件共88页，创作于2023年2月平面管在高浓度的N+衬底上，生长一层N型的外延层，再在外延层上用硼扩散制作P区，后在P区上用磷扩散形成一个N+区。其结构是一个NPN型的三层式结构，上面的N+区是发射区，中间的P区是基区，底下的N区是集电区。

第15页，课件共88页，创作于2023年2月晶体管的基区杂质分布有两种形式：●均匀分布（如合金管），称为均匀基区晶体管。均匀基区晶体管中，载流子在基区内的传输主要靠扩散进行，故又称为扩散型晶体管。●基区杂质是缓变的（如平面管），称为缓变基区晶体管。这类晶体管的基区存在自建电场，载流子在基区内除了扩散运动外，还存在漂移运动，而且往往以漂移运动为主。所以又称为漂移型晶体管。小结第16页，课件共88页，创作于2023年2月晶体管中载流子浓度分布及传输

设发射区、基区和集电区的杂质皆为均匀分布，分别用NE、NB、NC表示，且NE远大于NB大于NC。

We发射区宽度Wb基区宽度Wc集电区宽度Xme发射结势垒宽度Xmc集电结势垒宽度第17页，课件共88页，创作于2023年2月VDE发射结的接触电势差VDC集电结的接触电势差由于平衡时费米能级处处相等，因而基区相对于发射区和集电区分别上移qVDE和qVDC。

第18页，课件共88页，创作于2023年2月第19页，课件共88页，创作于2023年2月当晶体管作为放大运用时发射结加正向偏压VE集电结加反向偏压VC

第20页，课件共88页，创作于2023年2月发射结势垒由原来的qVDE下降为q(VDE-VE)集电结势垒由qVDC升高到q(VDC+VC)第21页，课件共88页，创作于2023年2月NPN晶体管作为放大应用时，少数载流子浓度分布示意图

第22页，课件共88页，创作于2023年2月

发射结正偏，发射区将向基区注入非平衡少子。注入的少子在基区边界积累，并向基区体内扩散。边扩散，便复合，最后形成一稳定分布，记作nB(x)。同样，基区也向发射区注入空穴，并形成一定的分布，记作pE(x)。

集电结反偏，集电结势垒区对载流子起抽取作用。当反向偏压足够高时，在基区一边，凡是能够扩散到集电结势垒区XmC的电子，都被势垒区电场拉向集电区。因此，势垒区边界X3处少子浓度下降为零；同样，在集电区一边，凡是能够扩散到XmC的空穴，也被电场拉向基区，在X4处少子浓度也下降为零，其少子浓度分布为pC(x)。

第23页，课件共88页，创作于2023年2月晶体管中的载流子传输示意图

第24页，课件共88页，创作于2023年2月因发射结正偏，大量电子从发射区注入到基区，形成电子电流InE。如基区很薄，大部分电子都能通过扩散到达集电结边界，并被集电极收集，形成集电极电子电流InC。由于通过基区的电子是非平衡载流子，因此在基区中，电子将一边扩散，一边和基区中的空穴复合，形成体复合电流IVR。显然，体复合电流是垂直于电子电流流动方向的多数载流子电流。同时，基区也向发射区注入空穴，形成发射结的反注入空穴电流IpE。这股空穴电流在发射区内边扩散边复合，经过扩散长度LpE后基本复合消失，转换成电子电流。另外，在集电结处还有一股反向饱和电流ICB0。

第25页，课件共88页，创作于2023年2月综上所述可知，通过发射结有两股电流，即InE和IPe，所以，发射极电流IE=InE+IpE通过集电结也有两股电流InC和ICB0，集电结电流IC=InC+ICB0通过基极有三股电流，即IpE、IVR和ICB0，因而基极电流IB=IpE+IVR-ICB0根据电流的连续性，应有IE=IB+IC第26页，课件共88页，创作于2023年2月对于NPN晶体管，电子电流是主要成分。电子从发射极出发，通过发射区到达发射结，由发射结发射到基区，再由基区运到集电结边界，然后由集电结收集，流过集电区到达集电极，成为集电极电流。电子电流在传输过程中有两次损失：●在发射区，与从基区注入过来的空穴复合损失；●在基区体内的复合损失。因此，

InC<InE<IE晶体管内部载流子的传输过程第27页，课件共88页，创作于2023年2月电流放大原理BECNNPEBRBECIE基区空穴向发射区的扩散可忽略。IBE进入P区的电子少部分与基区的空穴复合，形成电流IBE

，多数扩散到集电结。发射结正偏，发射区电子不断向基区扩散，形成发射极电流IE。第28页，课件共88页，创作于2023年2月BECNNPEBRBECIE集电结反偏，有少子形成的反向电流ICBO。ICBOIC=ICE+ICBO

ICEIBEICE从基区扩散来的电子作为集电结的少子，漂移进入集电结而被收集，形成ICE。第29页，课件共88页，创作于2023年2月IB=IBE-ICBO

IBEIBBECNNPEBRBECIEICBOICEIC=ICE+ICBO

ICEIBE第30页，课件共88页，创作于2023年2月ICE与IBE之比称为电流放大倍数要使三极管能放大电流，必须使发射结正偏，集电结反偏。第31页，课件共88页，创作于2023年2月直流电流放大系数电流放大系数表示放大电流的能力电路接法不同，放大系数也不同共基极直流电流放大系数α集电极输出电流与发射极输入电流之比

第32页，课件共88页，创作于2023年2月第33页，课件共88页，创作于2023年2月第34页，课件共88页，创作于2023年2月基区输运系数β*

晶体管的发射效率γ

注入基区的电子电流与发射极电流的比值

到达集电结的电子电流与进入基区的电子电流之比

如电子在基区输运过程中复合损失很少，则InC≈InE，β*≈1。

第35页，课件共88页，创作于2023年2月减小基区体内复合电流IVR是提高β*的有效途径，而减小IVR的主要措施是减薄基区宽度WB，使基区宽度远小于少子在基区的扩散长度LnB，即WB远小于LnB。所以，在晶体管生产中，必须严格控制基区宽度，从而得到合适的电流放大系数。若基区太宽，甚至比基区少子扩散长度大得多，则晶体管相当于两个背靠背的二极管。发射结相当于一只正向偏压二极管，集电结相当于一只反向偏压二极管，互不相干。这样，晶体管就失去放大电流、电压的能力。

第36页，课件共88页，创作于2023年2月共发射极直流电流放大系数因为IE=IB+IC

当β=20时，由上式可以算得α=0.95；β=200时，α=0.995。所以，一般晶体管的α很接近于1。第37页，课件共88页，创作于2023年2月晶体管的放大作用晶体管在共射极运用时，IC=βIB。由于β远大于1，输入端电流IB的微小变化，将引起输出端电流IC较大的变化，因此具有放大电流的能力。在共基极运用时，IC=αIE。由于α接近于1，当输入端电流IE变化△IE时，引起输出端电流IC的变化量△IC小于等于△IE。所以起不到电流放大作用。但是可以进行电压和功率的放大。

第38页，课件共88页，创作于2023年2月晶体管具有放大能力，必须具有下面条件（1）发射区杂质浓度比基区杂质浓度高得多，即NE远大于NB，以保证发射效率γ≈1；（2）基区宽度WB远小于LnB，保证基区输运系数β*≈1；（3）发射结必须正偏，使re很小；集电结反偏，使rc很大，rc远大于re。第39页，课件共88页，创作于2023年2月晶体管的特性曲线晶体管的特性曲线形象地表示出晶体管各电极电流与电压间的关系，反映晶体管内部所发生的物理过程，以及晶体管各直流参数的优劣。所以，在生产过程中常用特性曲线来判断晶体管的质量好坏。晶体管的接法不同，其特性曲线也各不相同。第40页，课件共88页，创作于2023年2月共基极输入特性曲线输出电压VCB一定时，输入电流与输入电压的关系曲线，即IE～VBE关系曲线。第41页，课件共88页，创作于2023年2月第42页，课件共88页，创作于2023年2月由于发射结正向偏置，所以，IE～VBE输入特性实际上就是正向P-N结的特性，因而IE随VBE指数增大。但它与单独P-N结间存在差别，这是由于集电结反向偏置VCB影响的结果。若VCB增大，则集电结的势垒变宽，势垒区向基区扩展，这样就使有效基区宽度随VCB增加而减小（这种现象称为基区宽变效应）。由于WB减小，使少子在基区的浓度梯度增加，从而引起发射区向基区注入的电子电流InE增加，因而发射极电流IE就增大。所以，输入特性曲线随VCB增大而左移。

第43页，课件共88页，创作于2023年2月共射极输入特性曲线在输出电压VCE一定时，输入端电流IB与输入端电压VBE的关系曲线，即IB～VBE曲线。

第44页，课件共88页，创作于2023年2月第45页，课件共88页，创作于2023年2月第46页，课件共88页，创作于2023年2月综上所述可知，通过发射结有两股电流，即InE和IPe，所以，发射极电流IE=InE+IpE通过集电结也有两股电流InC和ICB0，集电结电流IC=InC+ICB0通过基极有三股电流，即IpE、IVR和ICB0，因而基极电流IB=IpE+IVR-ICB0根据电流的连续性，应有IE=IB+IC第47页，课件共88页，创作于2023年2月由于发射结正偏，如将输出端短路，VCE=0时，就相当于将发射结与集电结两个正向P-N结并联。所以，输入特性曲线与正向P-N结伏安特性相似。当集电结处于反偏时，由于基区宽度减小，基区内载流子的复合损失减少，IB也就减少。所以，特性曲线随VCE的增加而右移。而且，当VBE=0时，IpE和IVR都等于零，故IB=-ICBO。因而在VBE=0处，特性曲线下移至ICBO。

第48页，课件共88页，创作于2023年2月共基极输出特性曲线输出端电流随输出电压变化的关系曲线，即IC～VCB关系曲线。

第49页，课件共88页，创作于2023年2月当IE=0，即发射结不发射载流子时，输出电流IC=ICBO，这时的输出特性就是集电结的反向特性，即图中最靠近水平坐标而且基本上平行于坐标轴的曲线。当IE≠0时，随着IE的增加，IC按αIE的规律增大。若IE取不同的数值，就得到一组基本上互相平行的IC～VCB关系曲线，这就是共基极输出特性曲线。

第50页，课件共88页，创作于2023年2月共射极输出特性曲线IC～VCE关系曲线

第51页，课件共88页，创作于2023年2月当IB=0（基极开路）时，IC=ICEO。这是因为共射极电路的输出电压为VCE，这个电压虽然主要降落在集电结上，使集电结反偏，但也有一小部分电压降落在发射结上，使发射结正偏。因此共射极电路中，当IB=0时，IE并不为零，这部分发射极电流输运到集电极上，使输出电流ICE0比ICB0大，这就是图中下面的第一条曲线。当IB≠0时，随着IB的增加，IC就按βIB的规律增加。IB取不同的数值，IB～VCE关系就得到一组曲线。第52页，课件共88页，创作于2023年2月3.２平面晶体管的电流放大系数及影响电流放大系数的因素

平面晶体管的自建电场

基区中某一处的自建电场的大小与该处的杂质浓度梯度成正比，与该处的杂质浓度成反比。

第53页，课件共88页，创作于2023年2月平面晶体管的电流密度（略）平面晶体管的发射效率

第54页，课件共88页，创作于2023年2月

R□e发射区方块电阻；R□b基区方块电阻方块电阻：正方形片状材料的一边到对边所测得的欧姆电阻，可由四探针直接测得。

b第55页，课件共88页，创作于2023年2月平面晶体管的基区输运系数

第56页，课件共88页，创作于2023年2月平面晶体管的电流放大系数

第57页，课件共88页，创作于2023年2月影响电流放大系数的因素

（1）发射结势垒复合对电流放大系数的影响当考虑发射结势垒复合电流Irg以后，发射极电流就由三部分组成，Ie=Ine+Ipe+Irg。显然，Irg的存在会导致发射效率的降低，注入较小时此现象尤为显著。可以通过适当减小基区杂质浓度和基区宽度的方法来减小Irg的影响。（2）基区表面复合对电流放大系数的影响当考虑基区表面复合电流Isb时，会导致基区输运系数的降低。

第58页，课件共88页，创作于2023年2月第59页，课件共88页，创作于2023年2月3.3晶体管的反向电流晶体管的反向电流是晶体管的重要参数之一，它包括ICB0，IEB0和ICE0。反向电流过大的危害：

降低成品率（反向电流不受输入电流控制，对放大作用无贡献，而且消耗电源功率使晶体管发热，影响晶体管工作的稳定性，甚至烧毁）所以，希望反向电流越小越好。第60页，课件共88页，创作于2023年2月ICB0当发射极开路（IE=0）时，集电极-基极的反向电流第61页，课件共88页，创作于2023年2月反向电流＝少子电流＋多子电流

▲集电结加反偏→势垒区两边的少子密度＜平衡时的少子密度→基区中的少子（电子）及集电区中的少子（空穴）都向结区扩散→少子电流▲体内复合中心和界面态复合中心→多子电流第62页，课件共88页，创作于2023年2月◆锗晶体管的反向电流：反向扩散电流（少子电流）◆硅晶体管的反向电流：势垒区的产生电流（因为势垒区的产生电流是由势垒区中的复合中心提供的）多子电流XmC：集电结势垒区宽度

γ：晶体管的发射效率

第63页，课件共88页，创作于2023年2月IEB0

集电极开路（IC=0）时，发射极-基极的反向电流

第64页，课件共88页，创作于2023年2月◆锗晶体管

◆硅晶体管的IEB0完全与ICB0类似

γI

：晶体管反向工作时的发射效率XmE:发射结势垒区宽度第65页，课件共88页，创作于2023年2月注意

晶体管的反向扩散电流和势垒区的产生电流是很小的。引起反向电流过大的原因往往是表面漏电流太大。因此，在生产过程中，搞好表面清洁处理及工艺规范是减小反向电流的关键。

第66页，课件共88页，创作于2023年2月ICE0基极开路（IB=0）时，集电极-发射极之间反向电流第67页，课件共88页，创作于2023年2月

β：共射极电流放大系数说明▲要减小ICE0，必须减小ICB0。▲电流放大系数β不要追求过高（因为ICE0太大，会影响晶体管工作的稳定性）

第68页，课件共88页，创作于2023年2月3.4晶体管的击穿电压▲晶体管的击穿电压是晶体管的另一个重要参数▲晶体管承受电压的上限▲击穿电压有BVEB0BVCB0BVCE0

第69页，课件共88页，创作于2023年2月BVEB0和BVCB0BVEB0：集电极开路时，发射极与基极间的击穿电压，由发射结的雪崩击穿电压决定。对于平面管，由于发射结由两次扩散形成，在表面处结两边杂质浓度最高，因而雪崩击穿电压在结侧面最低，BVEB0由基区扩散层表面杂质浓度NBs决定，所以BVEB0只有几伏。

第70页，课件共88页，创作于2023年2月

▲硬击穿（图中曲线甲）：BVCB0：集电结的雪崩击穿电压VB▲软击穿（图中曲线乙）：BVCB0比VB低BVCB0

：发射极开路时，集电极与基极间的击穿电压，一般为集电结的雪崩击穿电压。第71页，课件共88页，创作于2023年2月BVCE0BVCE0基极开路时，集电极与发射极之间的击穿电压。BVCE0与BVCB0之间满足以下关系

n：常数集电结低掺杂区为N型时，硅管n=4，锗管n=3集电结低掺杂区为P型时，硅管n=2，锗管n=6因为β大于1，所以，BVCE0<BVCB0。

第72页，课件共88页，创作于2023年2月BVCE0测试的电路图

第73页，课件共88页，创作于2023年2月测试时经常可以看到如图所示的负阻击穿现象。（当VC达到BVCE0时发生击穿，击穿后电流上升，电压却反而降低。）谷值电压VSUS维持电压第74页，课件共88页，创作于2023年2月发射结电流集边效应

当电流流过基区时，将产生平行于结面的横向压降，使发射结偏压从边缘到中心逐渐减小，从而导致发射极电流从边缘到中心逐渐减小。

3.5晶体管的基极电阻第75页，课件共88页，创作于2023年2月在直流运用中，对晶体管基本上没有影响。在交流运用中，基极电阻将产生电压反馈，因而影响晶体管的功率特性和频率特性。因此，在晶体管设计时，要尽可能减小基极电阻。

基极电阻的危害

第76页，课件共88页，创作于2023年2月

晶体管基极电流IB的方向平行于结平面，是一股横向多子电流，如图所示。基区存在一定的电阻（基极电阻），用rb表示。

第77页，课件共88页，创作于2023年2月