普通物理串讲提纲市公开课一等奖百校联赛特等奖课件

普通物理串讲提要_注册电气工程师执业资格考试辅导山东大学王蕴珊

ShandongUniversity1第1页二．物理学内容提要2．1热学气体状态参量；平衡态；理想气体状态方程；理想气体压强和温度统计解释；自由度；能量按自由度均分原理；理想气体内能；平均碰撞频率和平均自由程；麦克斯韦速率分布律；方均根速率；平均速率；最概然速率；功；热量；内能；热力学第一定律及其对理想气体等值过程应用；绝热过程；气体摩尔热容量；循环过程；卡诺循环；热机效率；净功；致冷系数；热力学第二定律及其统计意义；可逆过程和不可逆过程。2．2波动学机械波产生和传输；一维简谐波表示式；描述波特征量；阵面，波前，波线；波能量、能流、能流密度；波衍射；波干涉；驻波：自由端反射与固定端反射；声波；声强级；多普勒效应。2．3光学相干光取得；杨氏双缝干涉；光程和光程差；薄膜干涉；光疏介质；光密介质；迈克尔逊干涉仪；惠更斯一菲涅尔原理；单缝衍射；光学仪器分辨本事；衍射光栅与光谱分析；x射线衍射；喇格公式；自然光和偏振光；布儒斯特定律；马吕斯定律；双折射现象。

ShandongUniversity2第2页内容提要2.1热学部分气体状态参量；平衡态；理想气体状态方程；理想气体压强和温度统计解释；自由度；能量按自由度均分原理；理想气体内能；平均碰撞频率和平均自由程；麦克斯韦速率分布律；方均根速率；平均速率；最概然速率；功；热量；内能；热力学第一定律及其对理想气体等值过程应用；绝热过程；气体摩尔热容量；循环过程；卡诺循环；热机效率；净功；致冷系数；热力学第二定律及其统计意义；可逆过程和不可逆过程。ShandongUniversity3第3页2.1热学部分2.1.1平衡态、气体状态参量

基本概念---热力学系统：由大量分子、原子组成物体系统。平衡态(equilibriumstate):在无外界影响下，系统全部可观察宏观性质不随时间改变。过程：当系统和外界有能量交换时，系统从一个状态改变到另一个状态过程。平衡过程：若过程所经历中间状态无限制靠近平衡状态，则此过程称为平衡过程。状态参量：描述系统状态宏观物理量—体积V：气体分子可到达空间，密闭容器中，体积指容器容积。单位--立方米。ShandongUniversity4第4页压强P：气体作用在容器器壁单位面积正压力，是大量分子碰撞器壁宏观表现。单位--帕斯卡

（Pa),温度T:微观上温度是气体内部分子热运动强弱程度标志，宏观上温度是物体冷热程度量度。单位--开尔文（K）.ShandongUniversity5第5页2.1.2理想气体状态方程理想气体遵照玻意尔定律、查理定律、盖—吕萨克试验定律当系统处于平衡态时，三个状态参量存在一定函数关系：M—质量,--摩尔质量,R--普适气体常量,普适气体常量n-分子数密度

ShandongUniversity6第6页2.1.3理想气体压强、温度统计解释2.1.3.1理想气体微观图景---分子处于永不停息热运动中2.1.3.2理想气体分子模型理想气体分子模型—可视为大小能够忽略,含有一定质量弹性小球,能够视为质点,小球与容器器壁碰撞可视为完全弹性碰撞.2.1.3.3压强统计解释气体对器壁压强应该是大量分子对容器不停碰撞统计平均结果。n=N/VN--分子总数2.1.3.4温度统计解释理想气体状态方程

ShandongUniversity7第7页可得:温度是气体分子平均平动动能大小量度温度是气体内部分子热运动强弱程度标志，温度越高，分子热运动越猛烈。温度是大量分子热运动集体表现，含有统计意义。2.1.4能量按自由度均分原理2.1.4.1气体分子自由度确定一个物体空间位置所需要独立坐标数目称为物体自由度.单原子分子只有平动自由度i=3;刚性双原子分子有平动3,转动2,自由度i=5;刚性三原子分子有平动3,转动3,自由度i=6。2.1.4.2能量按自由度均分原理平衡态下，不论何种运动，对应于每一个可能自由度平均动能都是-----能量按自由度均分原理

ShandongUniversity8第8页假如气体分子有i个自由度，则分子平均动能为2.1.5理想气体内能理想气体内能=全部分子热运动动能之总和。(因为理想气体分子间作用力能够忽略,故分子间无势能)1mol理想气体内能为一定质量理想气体内能为2.1.6麦克斯韦速率分布律2.1.6.1麦克斯韦速率分布函数内能仅与温度相关，与压强和体积无关，是温度单值函数。平衡态下气体系统中以分子速率为随机变量气体分子速度分布函数。气体分子速率分布曲线单位速率区间内分子数占总分子数百分比表示速率在v~v区间内分子数占总分子数百分比9第9页麦克斯韦速率分布函数2.1.6.2麦克斯韦速率分布曲线(3)对于相同速率区间而言，速率在包含vp那个区间内分子数占总分子数百分比最大。称为归一化条件vp符合极值条件10第10页(4)温度越高，分布曲线中最概然速率vp增大，但归一化条件要求曲线下总面积不变，所以分布曲线宽度增大，高度降低。f(v)f(vp3)vvpf(vp1)f(vp2)T1T3T2ShandongUniversity11第11页2.1.6.3由麦克斯韦速率分布函数求分子速率统计值与分布函数F(v)极大值相对应速率极值条件2、平均速率大量分子速率统计平均值1、最概然(可几)速率对于连续分布12第12页3、方均根速率大量分子速率平方平均值平方根2.1.7平均碰撞频率和平均自由程平均自由程:气体分子在连续两次碰撞之间自由经过旅程平均值。平均碰撞频率:一秒钟内与其它分子发生碰撞平均次数。d--分子有效直径为d13第13页例设氢气温度为3000C,求速率在3000-3010m/s之间分子数ΔN1与速率在1500-1510m/s之间分子数ΔN2之比。解：温度为3000C对应T=300+273=573K，

v1=3000m/s,Δ

v1=10m/s,

v2=1500m/s,Δ

v2=10m/s,据麦克斯韦速率分布律，ΔN1=Nf(v1)Δ

v1,ΔN2=Nf(v2)Δ

v2;ΔN1与ΔN2之比:96.9%ShandongUniversity14第14页例速率介于v1~v2之间气体分子平均速率计算对于v某个函数g(v)，普通地，其平均值能够表示为ShandongUniversity15第15页公共基础考试部分试题-无答案16第16页2.2热力学2.2.1内能.功和热量（1）内能：热力学系统在一定状态下含有能量。一定质量理想气体内能为温度改变，内能改变量为（2）功在热力学系统中，作功定义：注意:上述作功定义式只适合用于准静态过程,准静态过程--过程中任意状态均可视为平衡态.作功是个过程量,过程不一样,作功不一样.（3）热量:当热力学系统与外界接触时,经过分子间作用力传递热量.ShandongUniversity17第17页2.2.2热力学第一定律当热力学系统与外界接触时,外界对系统传热Q,系统内能从E1￪E2,同时系统对外界作功A,则--热力学第一定律表示式说明:系统吸热Q(Q＞0),一部分用来增加系统内能,一部分对外界作功A.2.2.3热力学第一定律在理想气体等值过程和绝热过程应用若状态Ⅰ(P1,V1,T1)变到状态Ⅱ(P2,V2,T2)------①等容过程:dV=0,A=0.据热力学第一定律,吸热Q完全用于增加系统内能.②等压过程:dP=0,18第18页据热力学第一定律,③等温过程:dT=0,ΔE=0,据热力学第一定律,④绝热过程:dQ=0,据热力学第一定律,系统对外界作功A,消耗本身内能.有以下绝热方程:式中γ称为比热容。等容过程等压过程等温过程绝热过程ShandongUniversity19第19页2.2.4气体摩尔热容（1）热容定义：系统每升高一度所吸收热量，称为热容量。记为摩尔热容---1mol理想气体热容量称为摩尔热容量。（2）定容摩尔热容CV：1mol理想气体在等容过程中，每升高一度所吸收热量。定压摩尔热容CP：1mol理想气体在等压过程中，每升高一度所吸收热量。对于1mol理想气体，20第20页（2）比热容γ2.2.5循环过程和卡诺过程2.2.5.1循环过程和效率循环过程:物质系统经历一系列改变过程又回到初始状态,这么周期过程称为循环过程。正循环：在P-V图上为顺时针方向循环称为正循环过程。逆循环：在P-V图上为逆时针方向循环称为逆循环过程。正循环过程:循环过程中ΔE=0,系统对外界作功---A=A1-A2据热力学第一定律,A=Q1-Q2定义热机效率---ShandongUniversity21第21页2.2.5.2卡诺循环过程和效率卡诺循环过程:物质系统经历两个等温过程(高温T1,低温T2),两个绝热过程又回到初始状态,这么周期过程称为卡诺循环过程。卡诺热机效率---卡诺循环过程是无摩擦准静态理想循环。2.2.6热力学第二定律及其统计解释热力学第二定律两种经典表述：①开尔文表述—不可能制成一个循环动作热机，只从一个热源吸收热量，使之完全变为有用功，而其它物体不发生任何改变。22第22页②克劳修斯表述—热量不能自动地从低温热源传向高温热源。开尔文表述实质是关于热功转换不可逆性；克劳修斯表述实质是热传导过程不可逆性；热力学第二定律实质是自然界过程方向性。热力学第二定律统计意义----揭示了孤立系统中发生过程总是由包含微观状态数目少宏观态向包含微观状态数目多宏观态进行，由几率小宏观态向几率大宏观态进行。一切实际过程总是向无序性增大方向进行。2.2.7可逆过程和不可逆过程可逆过程:设在某一过程P中,一切物体从状态A变为状态B,假如能使物体进行逆向改变,从状态B变为状态A,物体回复到状态A后,周围一切各自回复到原状,则此过程称为可逆过程.不可逆过程:,物体不能回复到状态A,或回复到状态A后周围一切不能回复到原状,则此过程称为不可逆过程.不可逆过程实质是:一个从几率小状态向几率大状态转变过程.一切实际过程都是不可逆.ShandongUniversity23第23页2.2.8熵设从状态A出发经某过程变为状态B,则(1)若过程可逆,则与过程无关,可引入与状态无关量S,称为熵,其定义为:SB-SA称为熵增.对一段微小可逆过程,熵增为(2)若过程不可逆,则(3)熵增原理:若系统经历改变过程为可逆绝热过程,SB=SA,即可逆绝热过程为等熵过程.若系统经历改变过程为不可逆绝热过程,SB>SA,即不可逆绝热过程为熵增过程.孤立系统内发生任何改变过程,永远向熵增方向进行,这就是熵增原理.24第24页公共基础考试部分试题-无答案25第25页2.3波动学部分2.3.1机械波产生与传输波动—

振动在空间传输过程。产生机械波条件:

1.产生机械振动振源

(波源)2.传输这种机械振动弹性介质

2.3.1.1横波、纵波横波:

振动方向⊥传输方向波。纵波:

振动方向∥传输方向波。2.3.1.2波面、波线波面

—

振动相位相同各点连成面(同相面)。波前

—

波源最初振动状态传输到各点所连成面。波线

—

沿波传输方向射线。2.3.1.3描述波物理量及其相互关系

1.波长λ：波线上两个相邻相位差为2

质点间距离。2.周期

T：波前进一个λ距离所需时间。

频率ν：周期倒数。

3.波速

u：单位时间内波动所传输距离。

26第26页横波波速：纵波波速：G：切变弹性弹性模量，：媒质密度Y：揚氏弹性弹性模量固体中波源能够产生横波和纵波。液体和气体中波源只能产生纵波。水面波既不是纵波，也不是横波。2.3.1.4简谐波表示式2.3.1.4.1平面简谐波和波动方程波动方程—(1)设在无吸收媒质中,坐标原点

O处质点振动方程：描述介质中各点振动位移随时间和平衡位置改变函数关系。确定任意质点

P

振动相位：t时刻

P

点比

O

点相位落后P点振动方程27第27页(2)沿x轴负向传输波动方程

2.3.1.4.2波动方程物理意义x

一定,波动方程波表示x处质点振动方程;t

一定,波动方程表示

t

时刻各质点位移分布，称

t

时刻波形方程。

ShandongUniversity在平衡位置P时，动能、势能和总机械能均最大!28第28页2.3.3波能量2.3.3.1波动能量设波动方程：(1)质元动能：(2)质元势能：质元机械能:2.3.3.2能量密度、能流密度(1)能量密度

w

—

介质中单位体积内波能量。—

波在一个周期内能量密度平均值。(2)平均能量密度（3）平均能流

P—单位时间内经过垂直波速方向某截面积波平均能量。—经过垂直波速方向单位面积平均能流。

（4）.能流密度

I

(波强度)29第29页2.3.4波干涉、驻波2.3.4.1波迭加原理几列波在同一介质中传输，则有没有论是否相遇，各列波仍保持原有特征(频率、波长和振动方向等)不变。在相遇区域内，任一点振动为各个波单独存在时在该点引发振动矢量和。----叠加原理2.3.4.2波干涉现象一些质点振动一直加强，一些质点振动一直减弱这种稳定叠加图样称为干涉现象。波相干条件:(2)

相位差恒定；(3)

振动方向相同。(1)

频率相同；2.3.4.3干涉条件两相干波源振动：在

P

点振动为同方向同频率谐振动合成：

合振动振幅两相干波在相遇点相位差ShandongUniversity30第30页3.相位差干涉条件(1)干涉加强(2)干涉减弱干涉一直加强，称

相长干涉。

干涉一直减弱，称

相消干涉。

若A1=A2，则A=0，静止不动。则

由得：则ShandongUniversity31第31页2.3.4.4驻波★驻波产生:振幅相等、传输方向相反两列相干波合成波。与

t

无关★

波节—

振幅为0，一直静止点★

波腹—

振幅最大，振动最强点

★

相邻两波节(或波腹)间距离：.驻波中各点相位关系★波节之间各质点作振幅不一样同相振动；★波节两边质点作反相振动。32第32页2.3.4.5声波、超声波、次声波★声波频率在20—0HZ机械波，称为声波。声波可在流体（水、空气）中、固体中传输，在流体中传输为纵波；在固体中传输为纵波和横波。★超声波：频率在超声波特点—㊀定向性好；

㊁含有比声波大多能量；㊂含有强穿透能力。★次声波：频率在次声波特点—㊀绕射性好；㊁传输距离远。ShandongUniversity33第33页2.3.5多普勒效应

假如波源与观察者之间有相对运动，则观察者接收到波频率不一样于波源频率现象(多普勒频移)。下面仅讨论波源、观察者沿同一直线运动情况。

设介质中：u

—波速。

vS

—波源运动速度；

vO

—观察者运动速度；

ν

—波源频率；

—观察者接收到波频率；SP★

结论：

波源和观察者相互靠近时，频率变大；波源和观察者相互远离时，频率变小。34第34页贝尔（B）声强级：人们要求声强（即相当于频率为1000Hz声波能引发听觉最弱声强）为测定声强标准.如某声波声强为I，则比值对数，叫做对应于I声强级

LI

.声强：声波能流密度.能够引发人们听觉声强范围：分贝（dB）2212W/m1W/m10®-ShandongUniversity35第35页公共基础考试部分试题-无答案36第36页2.4光学部分2.4.1概述★

可见光频率范围：7.5×1014~3.9×1014Hz★

真空中波长范围：400~760nm★

对应光色：紫、蓝、绿、黄、橙、红★

单色光：含有单一频率光★

复色光：含有各种频率光★

光波是电磁波E

称为光矢量，E矢量振动称为光振动。光波中与物质相互作用(感光作用、生理作用)是

E

矢量。平面简谐电磁波：★

光强：光波平均能流密度，用

I

表示。

波动光学中主要讨论是相对光强，所以在同一介质中直接把光强定义为：EHS37第37页2.4.1.1相干光取得1).光相干条件（1）频率相同；（2）振动方向相同；（3）相位差恒定2)光源发光特点：自发辐射独立(同一原子先后发光)★发光随机性

★发光间歇性热光源★

结论：两个独立光源不可能成为一对相干光源。

★

原因：原子发光是随机、间歇性，两列光波振动方向不可能一致，相位差不可能恒定。独立(不一样原子发光)3)相干光取得将光源上一个发光点光分成两束，各经历不一样路径再见合迭加，可满足相干条件产生干涉。相干光取得方法:1.分波阵面方法2.分振幅方法3.激光ShandongUniversity38第38页2.4.1.2光程和光程差

光在某一介质中所传输几何旅程

r和该介质折射率

n

乘积

nr光程=光程差相位差两个同相相干光源发出相干光干涉条纹明暗条件明纹暗纹由光程差确定：ShandongUniversity39第39页2.4.1.3杨氏双缝干涉

S1S2daPr2r1D明纹中心位置：暗纹中心位置：光程差

ShandongUniversity40第40页(1)明、暗相间条纹对称分布于中央明纹两侧；干涉条纹特点(2)相邻明(或暗)条纹等间距，与干涉级k

无关。若用白光照射双缝，屏上中心明纹仍为白色，两侧对称分布各级紫内红外彩色条纹。更高级次彩色条纹可能会发生重合。123402233110中央明纹ShandongUniversity41第41页2.4.1.4薄膜干涉(1)半波损失:光从光疏介质射向光密介质界面时，在掠射或正射两种情况下，在反射时产生“半波损失(位相突变,相当于λ/2附加光程差)”。（2）平行平面薄膜干涉：光程差垂直照射时加强相减（3）劈尖干涉

夹角

很小两个平面所组成薄膜劈尖：光程差：垂直入射

i

=0，暗纹明纹42第42页1、2两束反射光来自同一束入射光，它们能够产生干涉。n

e

反射光2反射光1单色平行光d空气劈尖Dⅰ)明暗条纹ⅱ）相邻条纹对应空气膜厚之差ⅲ）相邻条纹间距暗纹明纹43第43页2.4.1.5迈克耳逊干涉仪光束2′和1′发生干涉M1′22

11

S半透半反膜M2M1G1G2*ShandongUniversity44第44页一、等倾干涉圆条纹

等倾圆条纹

M1平移

d

时，干涉条移过

N

条，则

等厚直条纹M1

、M2有小夹角

若

M1不严格垂直

M2

，则

若

M1垂直

M2

，则

M1，M2平行

二、等厚干涉直条纹eM2M1

ShandongUniversity45第45页2.4.2光衍射2.4.2.1惠更斯—

菲涅耳原理

缝较大时光直线传输

阴影屏幕缝很小时衍射现象显著屏幕从同一波阵面上各点所发出子波经传输而在空间某点相遇时，也可相互叠加产生干涉现象。惠更斯—菲涅耳原理：46第46页2.4.2.2单缝夫琅和费衍射

一、菲涅耳半波带法—衍射角AB

间各子波抵达P点会聚时最大光程差：aO—单缝宽47第47页aSinφλ2λ2λ2λ2单缝面AB

被分为：AA1、A1A2、A2A3…用分割最大光程差AC，称“菲涅耳半波带”

注意：并非每个半波带宽度是！ShandongUniversity48第48页★结论：3.单缝衍射明暗纹公式单缝面分成奇数个半波带时屏上会聚处为明纹，单缝面分成偶数个半波带时屏上会聚处为暗纹。暗纹中心中央明纹中心明纹中心ShandongUniversity49第49页2.4.2.3光学仪器分辨率式中为圆孔直径。一、圆孔夫琅和费衍射1.试验装置2.爱里斑—第一级暗环包围中央亮斑

第一级暗环对应衍射角称为爱里斑半角宽。理论计算得：接收屏障碍物光源(14-1)50第50页点光源经过光学仪器小圆孔透镜后，因为衍射影响，所成象是明暗相间圆形光斑。爱里斑·····二、光学仪器分辨率ShandongUniversity51第51页一个物点衍射图象爱里斑中心刚好与另一个物点衍射图象爱里斑边缘相重合，这两个物象恰好能为这一光学仪器所分辨。1.瑞利判据：能分辨··不能分辨··恰能分辨··ShandongUniversity52第52页最小分辨角为：2.最小分辨角第一级暗环衍射角为—入射光波长，D—透镜直径。—恰能分辨两物象时两物点对透镜光心张角其中：爱里斑·····ShandongUniversity53第53页3.光学仪器分辨率e

(1)入射光波长一定，★例：天文望远镜

（2）透镜直径

D一定，★例：电子显微镜(14-11)最小分辨角倒数=D—光学仪器透光孔径；—入射光波长。其中：ShandongUniversity54第54页2.4.2.4X射线衍射

1895年，伦琴发觉了X

射线。一、X

射线发觉1.试验装置阳极阴极X射线管~104105V+X

射线2.X

射线性质（1）是波长很短电磁波，穿透力极强；X

射线波长范围：（2）不受电磁场影响；（3）能使固体发光等。伦琴因为发觉X射线荣获19首届诺贝尔物理学奖。55第55页布喇格父子对X射线衍射研究：光程差：布喇格公式d—晶格常数(晶面间距)—掠射角

（干涉加强条件）布喇格公式A..CBd布喇格父子共同荣获了19诺贝尔物理学奖。ShandongUniversity56第56页2.4.3光偏振2.4.3.1自然光和线偏振光一、自然光及其特点没有优势方向自然光分解光矢量含有围绕传输方向对称性，在垂直光传输方向平面内，光振动没有优势方向；2.各方向光矢量振幅相等；3.可用一对独立、相互垂直、

振幅相等光矢量表示。★

自然光表示方法：“”表示光振动⊥纸面；“”表示光振动∥纸面。57第57页二、线偏振光线偏振光可沿两个相互垂直方向分解：—只含某一个固定振动方向光。★

线偏振光表示方法：

简称：偏振光亦称：完全偏振光，平面偏振光E播传方向振动面θShandongUniversity58第58页三、部分偏振光部分偏振光分解部分偏振光★部分偏振光表示方法：∥纸面光振动较强⊥纸面光振动较强—某振动方向占优势光·······

ShandongUniversity59第59页四、圆偏振光和椭圆偏振光★圆偏振光—光矢量在⊥传输方向平面内★椭圆偏振光左旋光右旋光端点轨迹是圆光。以一定角频率旋转，且光矢量—光矢量在⊥传输方向平面内端点轨迹是椭圆光。以一定角频率旋转，且光矢量ShandongUniversity60第60页2.4.3.2起偏和检偏马吕斯定律

一、起偏和检偏1.起偏：使自然光或非偏振光变成线偏振光。2.检偏：检验入射光偏振性。利用晶体二向色性4.偏振片偏振化方向：透过偏振片光振动方向3.偏振片：偏振化方向自然光偏振片线偏振光制成透明薄片ShandongUniversity61第61页光强

I不变，

是什么光？光强

I变，有消光

是什么光？光强I

变，无消光

是什么光？5.偏振片起偏和检偏方法I?待检光P⑴起偏⑵检偏偏振片既可作起偏器又可作检偏器。ShandongUniversity62第62页偏振光经过旋转检偏器，光强发生改变起偏器检偏器●●●●自然光线偏振光ShandongUniversity63第63页二、马吕斯定律

马吕斯定律（1809）PIPI0I

—出射线偏振光强度

I0

—入射线偏振光强度θ—入射偏振光振动方向与偏振片偏振化方向夹角ShandongUniversity64第64页I0I1I0●●●●●●P1P2I0I2=？I0●●●●●●P1P2P3ShandongUniversity65第65页2.4.3.3布儒斯特定律

入射光完全偏振光部分偏振光反射光折射光自然光r0

反射光偏振化程度与入射角相关，当入射角等于某一特定值

i0

时，反射光成为完全偏振光。ShandongUniversity66第66页称起偏振角或布儒斯特角。布儒斯特定律—自然光从折射率为

n1

介质射向折射率为

n2介质界面，当入射角

i

满足成为振动方向⊥入射面完全偏振光。2.说明：⑴自然光以

i0

入射时，折射光仍为部分偏振光；（其光振动仍为∥入射面成份多于⊥入射面成份，其强度比反射光更强。）时，反射光

ShandongUniversity67第67页⑵入射角为i0时，反射光⊥折射光；反之，当反射光⊥折射光时，入射角一定是

i0

，反射光一定是完全偏振光。⑶光从真空(或空气)入射到折射率为n

透明介质界面上时，起偏角i0

满足：例：玻璃n=1.50，ShandongUniversity68第68页2.4.3.4光双折射

一、双折射现象—对于各向异性晶体，一束光射入晶体后，可观察到有

★

寻常光(简称o光)

★

非常光(简称e光)o光和e光都是线偏振光。CAI大学物理学V

3.01.寻常光和非常光●●●●●●●●●●●自然光ir0reO光e光n2n1—恪守折射定律—不恪守折射定律两束折射光现象。ShandongUniversity69第69页2.o

光和e光特点⑴

o光和e

光都是线偏振光；在各向异性晶体内，o光沿各方向传输速度相等，e光沿各方向传输速度不一样。★结论：⑵o光在入射面内，e

光普通不在入射面内，i=0时，r

可不为0。常量，常量，ShandongUniversity70第70页光光当方解石晶体旋转时，o光不动，e光围绕o光旋转双折射纸面方解石晶体ShandongUniversity71第71页光光双折射纸面方解石晶体当方解石晶体旋转时，o光不动，e光围绕o光旋转ShandongU