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1),),234),),5成形脉冲宽度的指标(脉冲峰值50%处的宽度),默认记为f1/2。6e自然对数底数(≈2.71828)f(E)N(E)P(E)R(E)样品中原子核发射能量E伽马射线的速率TλTLTrTd(E)ε(E)rt(E)KΠ78);9):R-B);),1d2),T集期间的恒定速率(见图3)。Tr):1);μuru:样品密度;),ss),),pppp);%10),),),i=1nsxx22x2加减x2乘除y=x-ax);这些代码也可以大致分为两类,一类计算效率直接(例如:GEANT4、PENELOPE、MCNP、(6cm直径和6cm厚度)在不同源-探测器距离下进行,水样(9cm直径和4cm厚度)和过滤器(纤)(),););数 f:),ni(E)=M1(E)fir););););203Hga)使用一个或多个标准物质采集已知活时间的能谱,使目标全能峰中累积至少20000个,最好););e)每个包含发射能量大于2MeV伽);xLiNi这种效应导致部分计数从本应出现在单个γ射线能量位置的通道中“消失”(称为“相加-缺失”或),t(i)](C.t(i)]P3=(f3)[ε(1)][ε(2)]和“相加-缺失”(summing-out):由于真符合加和效应(TrueCoincidenceSumming591keV全能峰损失计数的概率P1(591)=f1005εt(1005)+f1005f123εt(123)+f1005fKxεt(kx_ray)C.14)),+f756f1kxεt(kx_ray)+f756(1,00)f2kxεt(kx_ray)(C.19));),+(0,202)(⑴k)[αk(248)]εt(kx_ray)1+at(248)111+at(123)1+at(123)1+(0,202)(⑴k)[αk(248)]εt(kx−ray)1+at(248));εt=Nt/B
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