CN116520037B 一种基于里德堡原子的微波电场极化方向测量方法及装置 (华南师范大学)_第1页
CN116520037B 一种基于里德堡原子的微波电场极化方向测量方法及装置 (华南师范大学)_第2页
CN116520037B 一种基于里德堡原子的微波电场极化方向测量方法及装置 (华南师范大学)_第3页
CN116520037B 一种基于里德堡原子的微波电场极化方向测量方法及装置 (华南师范大学)_第4页
CN116520037B 一种基于里德堡原子的微波电场极化方向测量方法及装置 (华南师范大学)_第5页
已阅读5页,还剩12页未读 继续免费阅读

下载本文档

版权说明:本文档由用户提供并上传,收益归属内容提供方,若内容存在侵权,请进行举报或认领

文档简介

号US2021250101A1,2021.08.12一种基于里德堡原子的微波电场极化方向本发明涉及一种基于里德堡原子的微波电2(302)分别连接于所述双光路原子接收天线(303)的两侧,所述硅雪崩光电探测器(304)用于探测所述双光路原子接收天线(303)的输出信号,并将输出信号输入所述示波器(305);所述探测光尾纤插芯的光纤(402)与探测光渐变折射率透镜(403)共同胶固在探测光的光纤(406)与耦合光渐变折射率透镜(407)共同胶固在耦合光准直套管(408)内,耦合光准直套管(408)胶固在耦合光保护套管(409)内,探测光保护套管(405)与耦合光保护套管所述碱金属原子气室(401)为充有碱金属单质气体6.一种应用于权利要求1至5中任一所述的基于里德堡原子的微波电场极化方向测量通过示波器观察两组EIT_AT分裂信号,并根据两组分裂信号的劈裂峰的左右峰峰值7.根据权利要求6所述的测量方法,其特征在于,微波电场极化方向按照以下公式计34器(302)分别连接于所述双光路原子接收天线(303)的两侧,所述硅雪崩光电探测器(304)用于探测所述双光路原子接收天线(303)的输出信号,并将输出信号输入所述示波器[0007]所述探测光尾纤插芯的光纤(402)与探测光渐变折射率透镜(403)共同胶固在探插芯的光纤(406)与耦合光渐变折射率透镜(407)共同胶固在耦合光准直套管(408)内,耦合光准直套管(408)胶固在耦合光保护套管(409)内,探测光保护套管(405)与耦合光保护套管(409)分别胶固在碱金属原子气室(40[0008]在一个实施方式中,所述碱金属原子气室(401)为充有碱金属单质气体的封闭玻5ceos,T,[0024]图1示出了本发明一个实施方式中的基于里德堡原子的微波电场极化方向测量方[0025]图2示出了本发明一个实施方式中的原子气室内微波极化和激光极化方向的示意[0026]图3示出了本发明一个实施方式中的基于里德堡原子的微波电场极化方向测量装6[0029]请参阅图3和图4,本发明提供一种基于里德堡原子的微波电场极化方向测量装[0031]所述探测光尾纤插芯的光纤402与探测光渐变折射率透镜403共同胶固在探测光固在耦合光保护套管409内,探测光保护套管405与耦合光保护套管409分别胶固在碱金属[0032]在一个实施方式中,所述碱金属原子气室401为充有碱金属单质气体的封闭玻璃微波天线喇叭是将产生的微波电场在远场区域以平面波7种取值范围的微波电场极化角。最后再观察两组劈裂峰的右峰与左峰,并用其幅值比例与[0044]当激光极化方向与线偏的微波电场极化方向存在任意角度时,AT效应与EIT效应θ′即8的光纤406与耦合光渐变折射率透镜407共同胶固在耦合光准直套管408内。耦合光准直套管胶固在耦合光保护套管409内。探测光保护套管405与耦合光保护套管409分别胶固在碱射率透镜407聚焦后直接入射到碱金属原子气室4

温馨提示

  • 1. 本站所有资源如无特殊说明,都需要本地电脑安装OFFICE2007和PDF阅读器。图纸软件为CAD,CAXA,PROE,UG,SolidWorks等.压缩文件请下载最新的WinRAR软件解压。
  • 2. 本站的文档不包含任何第三方提供的附件图纸等,如果需要附件,请联系上传者。文件的所有权益归上传用户所有。
  • 3. 本站RAR压缩包中若带图纸,网页内容里面会有图纸预览,若没有图纸预览就没有图纸。
  • 4. 未经权益所有人同意不得将文件中的内容挪作商业或盈利用途。
  • 5. 人人文库网仅提供信息存储空间,仅对用户上传内容的表现方式做保护处理,对用户上传分享的文档内容本身不做任何修改或编辑,并不能对任何下载内容负责。
  • 6. 下载文件中如有侵权或不适当内容,请与我们联系,我们立即纠正。
  • 7. 本站不保证下载资源的准确性、安全性和完整性, 同时也不承担用户因使用这些下载资源对自己和他人造成任何形式的伤害或损失。

评论

0/150

提交评论