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13.13.23.323.43.53.63.73.83.93SgVβqpVpλΩQK4AmZCββ法ββ5.1概述度分布（作为散射角或动量传递矢量q的函数）包含可用于推导材料形貌特征的信息。在小角区域5），），6）；）；）；7limq∞I(q)“S.q__4 limq∞I(q)=A+K.q__4），），8单一维度，从而形成狭长的线形光斑。该技术的优势在于可增强散射曲线外围弱信号区（高q值区标引序号说明：9通常需要数小时才达到稳定的光子通量。X射线源与探测器的稳定性还取决于设备环境温c）样品、标准物质（如使用）及空白散射测量应在完全相同的实验条件下进行。若条件不一），）；托伯（Stöber）颗粒、气相二氧化硅等颗粒材料，因为其比孔容及相应的体积分数无法通过此法测应使用整条散射曲线的积分二阶矩，即包括低q（吉尼尔（Guinier）外推）和高q（波罗德外对于置于样品架（如毛细管、聚酰亚胺窗口）中的样品，应测定并扣除样品架窗口的散射信号SvSv通过公式（6）计算得到的体积比表面积Sv，可换算为常见的质量比表面积，如公式（10）所的材料，并通过上述液体进行校准。一种常用的绝对强度校准CRM是美国国家标准与技术研究院经过背景校正的实验散射数据I(q)s可通过与同一SAXS仪器配置下测得的参照物的散射强度 ）， ）； ），），），式中re为经典电子半径（2.82×10-15m），Kabs为绝对标度波罗德常数，根据公式（2Δρ=(ρe1−ρe2)2=(C1⋅ρ1−C2⋅ρ2)2CNA公式(17)建立了两相的质量密度与电子密度之间的关系。NA为阿伏伽德罗常数（6.022×10²³mol¹),Z为质子数,Mv为相应相（单质、化合物或混合物）的摩尔质量。对于轻元素（除氢外，参考文献[17]报道的Ar（87K）BET测量值进行对比。Ar（87K）BET测量结果与采用绝对标度法的不变量法的实际优势在于：无需对散射强度进行绝对标定，无需已知电子密度差。其局限性包括：两相结构的散射信号应处于测量的q值范围内，或者体系需包含一个高度稀释相（如分散体·q²随q变化实验曲线），A.3.1概述），根据9.2所述理论计算质量比表面积，采用绝对强度法对ERM-FD1

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