第5章-光探测及光接收机.ppt

1、光纤通信原荣 杨淑雯 肖石林 吉建华 陈名松,1,第 5 章 光探测和光接收机,光探测原理 光电探测器 数字光接收机 接收机信噪比（SNR） 接收机误码率和灵敏度 光接收机,光纤通信原荣 杨淑雯 肖石林 吉建华 陈名松,2,光探测器,光纤通信原荣 杨淑雯 肖石林 吉建华 陈名松,3,一种43Gb/s DQPSK双平衡接收机,光纤通信原荣 杨淑雯 肖石林 吉建华 陈名松,4,前 言,发射机发射的光信号经光纤传输后，由第2章我们知道，不仅幅度衰减了，而且脉冲波形也展宽了。 光接收机的作用就是检测经过传输后的微弱光信号，并放大、整形、再生成原输入信号。 它的主要器件是利用光电效应把光信号转变为电信号

2、的光电检测器。 对光电检测器的要求是灵敏度高、响应快、噪声小、成本低和可靠性高，并且它的光敏面应与光纤芯径匹配。 用半导体材料制成的光电检测器正好满足这些要求。,光纤通信原荣 杨淑雯 肖石林 吉建华 陈名松,5,5.1 光探测原理,发生受激吸收产生一个电子空穴对; 在 PN 结施加反向电压的情况下，受激吸收过程生成的电子空穴对，在电场的作用下，在外电路形成光生电流。 当入射功率变化时，光生电流也随之线性变化，从而把光信号转变成电流信号。,光纤通信原荣 杨淑雯 肖石林 吉建华 陈名松,6,假如入射光子的能量超过禁带能量 Eg，耗尽区每次吸收一个光子，将产生一个电子空穴对，发生受激吸收。,光探测原

3、理-受激吸收,光纤通信原荣 杨淑雯 肖石林 吉建华 陈名松,7,在 PN 结施加反向电压的情况下，受激吸收过程生成的电子空穴对在电场的作用下, 分别离开耗尽区，电子向 N 区漂移，空穴向 P 区漂移，空穴和从负电极进入的电子复合，电子则离开 N 区进入正电极。从而在外电路形成光生电流。 当入射功率变化时，光生电流也随之线性变化，从而把光信号转变成电流信号。,图5.1.1 PN结光电检测原理说明,光纤通信原荣 杨淑雯 肖石林 吉建华 陈名松,8,光电检测器响应度,光纤通信原荣 杨淑雯 肖石林 吉建华 陈名松,9,5.1.2 响应带宽,光纤通信原荣 杨淑雯 肖石林 吉建华 陈名松,10,光电二极管

4、响应带宽定义,光纤通信原荣 杨淑雯 肖石林 吉建华 陈名松,11,探测器的频率响应带宽,光纤通信原荣 杨淑雯 肖石林 吉建华 陈名松,12,受RC时间常数限制的带宽,光纤通信原荣 杨淑雯 肖石林 吉建华 陈名松,13,上升时间定义为输入阶跃光功率时，探测器输出光电流最大值的 10 % 到 90 % 所需的时间。,上升时间定义,光纤通信原荣 杨淑雯 肖石林 吉建华 陈名松,14,5.2 光电探测器,5.2.1 PIN光电二极管 5.2.2 雪崩光电二极管 5.2.5 波导探测器（WD-PD） 5.2.6 行波探测器（TW-PD）,光纤通信原荣 杨淑雯 肖石林 吉建华 陈名松,15,5.2.1 P

5、IN光电二极管1. 工作原理,简单的 PN 结光电二极管具有两个主要的缺点。 首先，它的结电容或耗尽区电容较大，RC 时间常数较大，不利于高频调制。 其次，它的耗尽层宽度最大也只有几微米，此时长波长的穿透深度比耗尽层宽度 W 还大，所以大多数光子没有被耗尽层吸收，因此长波长的量子效率很低。,光纤通信原荣 杨淑雯 肖石林 吉建华 陈名松,16,为了克服 PN 管存在的问题，人们采用 PIN 光电二极管 PIN 二极管与 PN 二极管的主要区别是，在 P 和 N 层之间加入了一个 I 层，作为耗尽层。I 层的宽度较宽，约有（5 50）m，可吸收绝大多数光子，使光生电流增加。,图5.2.1 PIN光

6、电二极管,光纤通信原荣 杨淑雯 肖石林 吉建华 陈名松,17,PIN光电二极管的响应时间,光纤通信原荣 杨淑雯 肖石林 吉建华 陈名松,18,2. 光电二极管的响应波长,光纤通信原荣 杨淑雯 肖石林 吉建华 陈名松,19,图5.2.2 半导体材料光子吸收系数与波长 的关系,光纤通信原荣 杨淑雯 肖石林 吉建华 陈名松,20,图5.2.3 PIN光电二极管的波长响应曲线,光纤通信原荣 杨淑雯 肖石林 吉建华 陈名松,21,图5.2.3 APD 波长响应曲线,光纤通信原荣 杨淑雯 肖石林 吉建华 陈名松,22,PIN光电二极管的性能参数,量子效率 响应度 R 暗电流, 表示无光照时出现的反向电流，

7、它影响接收机的信噪比; 响应速度, 它表示对光信号的反应能力，常用对光脉冲响应的上升或下降沿表示; 结电容 (pF), 它影响响应速度。,光纤通信原荣 杨淑雯 肖石林 吉建华 陈名松,23,5.2.2 雪崩光电二极管,雪崩光电二极管（APD）是利用雪崩倍增效应使光电流得到倍增的高灵敏度探测器。 APD的结构设计，使它能承受高的反向偏压，从而在 PN 结内部形成一个高电场区。 APD能提供内部增益 工作速度高 已广泛应用于光通信系统中,光纤通信原荣 杨淑雯 肖石林 吉建华 陈名松,24,光生的电子空穴对经过高电场区时被加速。从而获得足够的能量，它们在高速运动中与 P 区晶格上的原子碰撞，使晶格中

8、的原子电离，从而产生新的电子空穴对。这种通过碰撞电离产生的电子空穴对，称为二次电子空穴对。 新产生的二次电子和空穴在高电场区里运动时又被加速，又可能碰撞别的原子，这样多次碰撞电离的结果，使载流子迅速增加，反向电流迅速加大，形成雪崩倍增效应。,APD工作原理,光纤通信原荣 杨淑雯 肖石林 吉建华 陈名松,25,图5.2.4 雪崩光电二极管图5.2.5 APD雪崩倍增图示,光纤通信原荣 杨淑雯 肖石林 吉建华 陈名松,26,2. 平均雪崩增益,光纤通信原荣 杨淑雯 肖石林 吉建华 陈名松,27,光电混装模块照片,光纤通信原荣 杨淑雯 肖石林 吉建华 陈名松,28,5.2.3 单行载流子光敏探测器,

9、在PIN光敏二极管中，对光电流作出贡献的包括电子和空穴两种载流子。在耗尽层（吸收层）中的电子和空穴各自独立运动都会影响光响应，由于各自速度不同，电子很快掠过吸收层，而空穴则要停留很长时间，因而总的载流子迁移时间主要取决于空穴。另外，当输出电流或功率增大时，其响应速度和带宽会进一步下降，这是因为低迁移率的空穴在输运过程中形成堆积，产生空间电荷效益，进一步使电位分布发生变形，从而阻碍载流子从吸收层向外运动。 为此，设计了一种新结构的单行载流子光敏探测器（UTC-PD）。在这种结构中，只有电子充当载流子，空穴不参与导电，电子的迁移率远高于空穴，因而其载流子渡越时间比PIN的小。,光纤通信原荣 杨淑雯

10、 肖石林 吉建华 陈名松,29,图5.2.6 电子载流子光敏探测器（UTC-PD）,a) PIN能带结构图 b) UTC-PD能带结构图 由于外加电压的作用，在收集层产生强电场，有利于光生电子从吸收层向收集层的运动。在收集层，光电流完全由从吸收层漂移扩散过来的电子产生。在吸收层，电子由于扩散阻挡层（势垒层）的阻挡，只有极少数电子越过势垒层，而空穴不能扩散形成光生电流。因此称这种探测器为单行光敏探测器。,光纤通信原荣 杨淑雯 肖石林 吉建华 陈名松,30,5.2.4 波导光电探测器（WG-PD）,按光的入射方式，探测器可以分为: 面入射光电探测器 (a) , 如一般的PIN, 响应速度慢； 边耦

11、合光电探测器 (c) ，如UTC-PD/TW-PD, 效应速度快。,光纤通信原荣 杨淑雯 肖石林 吉建华 陈名松,31,43 Gb/s DPSK平衡光接收机,光纤通信原荣 杨淑雯 肖石林 吉建华 陈名松,32,100 GHz 波导光电探测器,光纤通信原荣 杨淑雯 肖石林 吉建华 陈名松,33,在面入射光电探测器中，光从正面或背面入射到探测器的光吸收层中，产生电子空穴对，并激发价带电子跃迁到导带，产生光电流，如图5.2.7(a)和(b)。 所以，在面入射光电探测器中，光行进方向与载流子的渡越方向平行，如一般的PIN探测器。,PIN的响应速度受到PN结RC数值、I 吸收层厚度和载流子渡越时间等的限

12、制。 最高光响应速率小于20 Gb/s。 为此提出了高速光电探测器解决方案边耦合光电探测器。,面入射光电探测器,光纤通信原荣 杨淑雯 肖石林 吉建华 陈名松,34,在（侧）边耦合光电探测器中，光行进方向与载流子的渡越方向互相垂直； 很好地解决了吸收效率和电学带宽之间对吸收区厚度要求的矛盾。,边耦合探测器比面入射探测器可以获得更高的3 dB响应带宽。 边耦合探测器分： 波导型探测器（WG-PD） 行波型探测器（TW-PD ）。,边入射光电探测器,光纤通信原荣 杨淑雯 肖石林 吉建华 陈名松,35,波导探测器 (WD-PD),波导探测器正好解除了PIN探测器的内量子效率和响应速度之间的制约关系;

13、极大地改善了其性能，在一定程度上满足了光通信对高性能探测器的要求,面入射光电探测器的固有弱点是量子效率和响应速度相互制约； 一方面可以采用减小其结面积来提高它的响应速度，但是这会降低器件的耦合效率。 另一方面也可以采用减小本征层（吸收层）的厚度来提高器件的响应速度。但是这会减小光吸收长度，降低内量子效率，因此这些参数需折衷考虑。,光纤通信原荣 杨淑雯 肖石林 吉建华 陈名松,36,波导探测器,光垂直于电流方向入射到探测器的光波导中，然后在波导中传播，传播过程中光不断被吸收，光强逐渐减弱，同时激发价带电子跃迁到导带，产生光生电子空穴对，实现了对光信号的探测。,WG-PD的光吸收是沿波导方向进行的

14、，其光吸收长度远大于传统型光电探测器。WG-PD的吸收长度是探测器波导的长度，一般可大于10 m，而传统型探测器的吸收长度是InGaAs本征层的厚度，仅为1 m。所以WG-PD结构的内量子效率高于传统型结构PD的。 另外，WG-PD还很容易与其他器件集成。 但是，和面入射探测器相比，WD-PD的光耦合面积非常小，导致光耦合效率较低，同时也增加了和光纤耦合的难度。可采用斜边入射分支波导结构克服。,光纤通信原荣 杨淑雯 肖石林 吉建华 陈名松,37,分支波导探测器(Tapered WG-PD),光进入折射率为n1的单模波导，当传输到n2光匹配层的下面时，由于n2n1，所以光向多模波导匹配层偏转（见

15、2.1.1节）; 又因 n3n2，所以光就进入PD的吸收层，转入光生电子的过程。,光纤通信原荣 杨淑雯 肖石林 吉建华 陈名松,38,分支波导探测器各层折射率的这种安排正好和渐变多模光纤的折射率结构相反（见图2.2.5）,渐变多模光纤是把入射光局限在纤芯内传输，很容易理解，分支波导探测器就应该把光从入射波导中扩散出去。在这种波导结构中，永远不会发生全反射现象。,光纤通信原荣 杨淑雯 肖石林 吉建华 陈名松,39,图5.2.9 边入射平面折射波导RF UTC-PD,光入射到斜面上产生折射，改变方向后到达吸收光敏区。耦合面积非常大，垂直方向和水平方向的耦合长度分别达到了9.5 m和47 m，即使在

16、没有偏压的情况下，外部量子效率也达到了91 %。 在0.5 V偏压下，它的响应度达到了0.96 A/W。 RF-PD和WG-PD相比，前者的耦合面积要远大于后者，外量子效率也要比后者高。 从结构图中可以看出，器件的另外一个显著特征是光在斜面上折射后斜入射到光吸收区，增大了光吸收长度和光吸收面积，提高了内量子效率，同时分散光吸收可以增大探测器的饱和光电流。,光纤通信原荣 杨淑雯 肖石林 吉建华 陈名松,40,5.2.5 行波探测器（TW-PD）,行波探测器是在波导探测器的基础上发展起来的，它的响应不受与有源面积有关的RC常数的限制；,响应主要由光的吸收系数以及光的群速度和电的相速度不匹配决定。

17、这种器件的长度远大于吸收长度，但它的带宽基本与器件长度无关，所以具有更大的响应带宽积。,光纤通信原荣 杨淑雯 肖石林 吉建华 陈名松,41,串行光馈送TW-PD能克服TW-PD高速和大饱和光电流相互之间的制约。,光串行馈送速度匹配周期分布式行波探测器（VMP TW-PD）,光纤通信原荣 杨淑雯 肖石林 吉建华 陈名松,42,图5.2.10 光串行馈送速度匹配周期分布式行波探测器（VMP TW-PD）,串行和并行光馈送TW-PD能克服TW-PD高速和大饱和光电流相互之间的制约。 光串行馈送速度匹配周期分布式TW-PD（VMP TW-PD）由一个输入光波导、多个分布在光波导上的UTC-PD和共面微

18、带传输线组成。 单个UTC-PD的带宽为116 GHz，响应度为0.15 A/W。,光纤通信原荣 杨淑雯 肖石林 吉建华 陈名松,43,图5.2.11 由4个PIN构成光并行馈送行波阵列光电探测器（TW-PD）,可用的不饱和光电流变化范围直接由TW-PD内的PIN数量决定，带宽不受RC时间常数的限制。 该TW-PD芯片的频率响应为： 3 dB带宽为 80 GHz，7 dB为 150 GHz。响应度 R = 0.24 A/W。,4个PIN PD并行构成TW-PD，输入光经过多模干涉分光器(MMI)后分成几乎相等的4份光，分别馈送到4个并行波导集成PIN光电二极管; PIN管产生的光生电流同相复合

19、，4个PIN PD被共平面波导（CPW）微带传输线连接。,光纤通信原荣 杨淑雯 肖石林 吉建华 陈名松,44,(c) 多模干涉分光器（MMI）原理,该TW-PD芯片设计采用模场转换器，以便实现光纤和芯片的有效耦合,MMI 将输入光分成4路输出光 各路输出光的偏差为0.4 dB 附加损耗1 dB 极化相关损耗（PDL）为0.2 dB。,光纤通信原荣 杨淑雯 肖石林 吉建华 陈名松,45,(a) TW-PD的微观结构(刻蚀立体图),光纤通信原荣 杨淑雯 肖石林 吉建华 陈名松,46,TW-PD芯片刻蚀显微图(由4个PIN并联构成),TW-PD芯片的频率响应为： 3 dB带宽为 80 GHz 7 d

20、B为 150 GHz 响应度 R = 0.24 A/W。,光纤通信原荣 杨淑雯 肖石林 吉建华 陈名松,47,表5.2.2 光探测器性能比较,光纤通信原荣 杨淑雯 肖石林 吉建华 陈名松,48,5.3 数字光接收机组成,5.3.1 光电变换和前置放大 5.3.2 线性放大 5.3.3 数据恢复,光纤通信原荣 杨淑雯 肖石林 吉建华 陈名松,49,5.3 数字光接收机,接收机的设计很大程度上取决于发射机使用的调制方式，特别是与传输信号的种类，即模拟或数字信号有关。 因为大多数光波系统使用数字调制方式，所以在本章中，我们集中讨论数字光接收机。 关于模拟接收机的设计，我们将在第7章讨论。,光纤通信原

21、荣 杨淑雯 肖石林 吉建华 陈名松,50,图5.3.1 数字光接收机原理组成图,光纤通信原荣 杨淑雯 肖石林 吉建华 陈名松,51,5.3.1 光电转换和前置放大,前置放大器在减弱或防止电磁干扰和抑制噪声方面起着特别重要的作用，所以精心设计前置放大器就显得特别重要。 光电二极管把光比特流转变成随时间变化的电信号。前置放大器的作用是放大该电信号，以供主放大器进一步放大和处理。 前置放大器的设计要求在带宽和灵敏度之间进行折衷。,光纤通信原荣 杨淑雯 肖石林 吉建华 陈名松,52,图5.3.2 光接收机前置放大器等效电路,（a）双极晶体管放大器 （b）场效应晶体管（FET）放大器 （c）高阻抗放大器

22、 （d）转移阻抗放大器,光纤通信原荣 杨淑雯 肖石林 吉建华 陈名松,53,图5.3.2 光接收机前置放大器等效电路,a) b) 使用大的负载电阻，可使光生信号电压增大，因此常常使用高阻抗型前置放大器，大的负载电阻可减小热噪声和提高接收机灵敏度，缺点是它的带宽窄 。,光纤通信原荣 杨淑雯 肖石林 吉建华 陈名松,54,负载电阻跨接到反向放大器的输入和输出端，尽管RL仍然很大，但负反馈使输入阻抗减小了G 倍，因此带宽也比高阻抗放大器的扩大了G 倍。 它的灵敏度高、频带宽。动态范围也比高阻抗前置放大器的大。因此光接收机常使用这种结构的前放。,转移阻抗前置放大器,光纤通信原荣 杨淑雯 肖石林 吉建华

23、 陈名松,55,表5.3.1 光接收机前置放大器性能比较,光纤通信原荣 杨淑雯 肖石林 吉建华 陈名松,56,5.3.2 线性放大,由主放大器、低通滤波器和自动增益控制电路组成。 有时候，为了校正和补偿前端对带宽的限制，在主放大器之前还要插入一个均衡器。 低通滤波器的作用是整形电压脉冲，减小噪声，同时避免引入更多的码间干扰。 采用自动增益控制电路，在接收机平均入射光功率一定的变化范围内，可以把放大器的增益自动控制在固定的输出电平上。,光纤通信原荣 杨淑雯 肖石林 吉建华 陈名松,57,柰奎斯特脉冲响应和升余弦均衡滤波器输出响应,我们虽不能消除码间干扰及相互影响 但我们能做到不管输入波形如何发生

24、畸变，只要经过均衡滤波器后，在某些特定点上干扰为零，因此可用于正确地判决。,光纤通信原荣 杨淑雯 肖石林 吉建华 陈名松,58,5.3.3 数据恢复,数据恢复电路包括判决电路和时钟恢复电路。 它的任务是把均衡器输出的升余弦信号恢复成数字信号。 首先要提取时钟信号，在最佳的取样时间对升余弦信号进行取样，然后将取样幅度与判决阈值进行比较，确定码元是“0”还是“1”，从而把升余弦波形恢复再生成原传输的数字信号。 最佳的判决时间应是升余弦波形的正负峰值点，这时取样幅度最大，抵抗噪声的能力最强。,光纤通信原荣 杨淑雯 肖石林 吉建华 陈名松,59,选取最佳的判决时间,光纤通信原荣 杨淑雯 肖石林 吉建华

25、 陈名松,60,图5.3.3 眼图分析法,在实验室里观察码间干扰是否存在的最直观、最简单的方法是眼图分析法。通常误码率的典型值为109。 将均衡滤波器输出的随机脉冲序列输入到示波器的 Y 轴，用时钟信号作为外触发信号，就可观察到眼图。 眼图的张开度受噪声和码间干扰的影响，当输出端信噪比很大时，张开度主要受码间干扰的影响。因此，观察眼图的张开度就可以估计出码间干扰的大小，这给均衡电路的调整提供了简单而适用的观测手段。,光纤通信原荣 杨淑雯 肖石林 吉建华 陈名松,61,5.4 接收机信噪比（SNR）,5.4.1 噪声机理 5.4.2 PIN光接收机 5.4.3 APD接收机 5.4.4 信噪比

26、(SNR) 和光信噪比 (OSNR)的关系,光纤通信原荣 杨淑雯 肖石林 吉建华 陈名松,62,5.4.1 噪声机理,光纤通信原荣 杨淑雯 肖石林 吉建华 陈名松,63,2. 热噪声,光纤通信原荣 杨淑雯 肖石林 吉建华 陈名松,64,接收机信噪比(SNR),SRN为平均信号功率和噪声功率之比; 光接收机使用光电二极管，将入射光功率转换为电流; 当入射光功率不变时，两种基本的噪声，散粒噪声和热噪声也会引起光生电流的起伏; 电流起伏引入的电噪声影响接收机性能; 本节回顾噪声机理，并讨论光接收机的信噪比(SNR)。,光纤通信原荣 杨淑雯 肖石林 吉建华 陈名松,65,5.4.2 PIN光接收机 S

27、NR,光纤通信原荣 杨淑雯 肖石林 吉建华 陈名松,66,散粒噪声受限 SNR,光纤通信原荣 杨淑雯 肖石林 吉建华 陈名松,67,SNR 可用 “1” 码中包含的光子数表示,光纤通信原荣 杨淑雯 肖石林 吉建华 陈名松,68,5.4.3 APD 接收机的信噪比,光纤通信原荣 杨淑雯 肖石林 吉建华 陈名松,69,5.4.4 信噪比 (SNR) 和光信噪比 (OSNR)的关系,在经典的通信理论中，信噪比（SNR）是信号和噪声之比，这里信号和噪声均是只包含一种极化态的信号和噪声。 光信噪比（OSNR）却不同，这里信号是包含一种或两种极化态的信号，而噪声是两种极化态噪声之和，并且噪声是在固定带宽1

28、2.5 GHz内的噪声。,SNRpol,光纤通信原荣 杨淑雯 肖石林 吉建华 陈名松,70,5.5 接收机误码率和灵敏度,5.5.1 比特误码率 5.5.2 最小平均接收光功率(接收机灵敏度) 5.5.3 灵敏度下降机理,光纤通信原荣 杨淑雯 肖石林 吉建华 陈名松,71,5.5 接收机误码率和灵敏度,光纤通信原荣 杨淑雯 肖石林 吉建华 陈名松,72,5.5.1 比特误码率,光纤通信原荣 杨淑雯 肖石林 吉建华 陈名松,73,噪声引起误码,图5.5.1（c）表示判决电路接收到的信号，由于噪声的干扰，在信号波形上已叠加了随机起伏的噪声。判决电路用恢复的时钟在判决时刻对叠加了噪声的信号取样。等待

29、取样的“1”码信号和“0”码信号分别围绕着平均值和摆动。判决电路把取样值与判决门限比较。如果，认为是“1”码；如果，则认为是“0”码。由于接收机噪声的影响，可能把比特“1”判决为，误认为是“0”码；同样也可能把“0”码错判为“1”码。,光纤通信原荣 杨淑雯 肖石林 吉建华 陈名松,74,比特误码率,光纤通信原荣 杨淑雯 肖石林 吉建华 陈名松,75,图(a)表示判决电路接收到的叠加了噪声的 PCM 比特流 图(b)表示 “1” 码信号和 “0” 码信号在平均光生信号电流 I1（1码）和I0 （0码）附近的高斯概率分布，阴影区表示错误识别概率。,图5.5.2 误码概率计算,光纤通信原荣 杨淑雯

30、肖石林 吉建华 陈名松,76,光纤通信原荣 杨淑雯 肖石林 吉建华 陈名松,77,SNR 和 Q 的关系,光纤通信原荣 杨淑雯 肖石林 吉建华 陈名松,78,图5.5.3 BER和Q参数的关系,光纤通信原荣 杨淑雯 肖石林 吉建华 陈名松,79,图5.5.4 接收机灵敏度和比特率的关系,实际光接收机的灵敏度比量子极限约低20 dB; 主要由接收机热噪声和光纤色散使灵敏度下降。 光纤色散导致的灵敏度下降与比特速率B和光纤长度L有关，并随BL乘积增加而增加， 在较高码率下，接收灵敏度的实测值比量子极限下降了2530 dB,光纤通信原荣 杨淑雯 肖石林 吉建华 陈名松,80,5.5.3 灵敏度下降机

31、理,1. 发射“0”码时接收光功率不为零引入的功率代价 2. 激光器强度噪声引入的功率代价 3. 定时抖动引起的功率代价,光纤通信原荣 杨淑雯 肖石林 吉建华 陈名松,81,发射“0”码时接收光功率不为零引入的功率代价,光纤通信原荣 杨淑雯 肖石林 吉建华 陈名松,82,2. 激光器强度噪声引入的功率代价,在5.4.1节的噪声分析中，我们假定入射到接收机的光功率没有波动，实际上，任何激光器的光发射均有功率的波动。光接收机把这种功率的波动转换成电流的起伏，这就是强度噪声，对于大多数数字光接收机，光发射机的强度噪声可以忽略。但是对于模拟光纤系统，如在7.2.2节中讨论的微波副载波系统，强度噪声就变

32、成一个限制因素。,光纤通信原荣 杨淑雯 肖石林 吉建华 陈名松,83,3. 定时抖动引起的功率代价,5.5.2节计算灵敏度时，我们假定在电压脉冲的峰值对信号取样，实际上，判决时刻由时钟恢复电路确定。因为输入到时钟恢复电路信号噪声的影响，取样时刻围绕着比特中心平均值摆动，这种摆动就叫做定时抖动，这种判决时刻摆动的定时抖动也引起功率代价。 除以上三种功率代价与光纤传输无关外，还有与光纤有关的模式噪声、光纤色散展宽、频率啁啾以及反射均可以引入功率代价，有关这些内容将在8.2.3节介绍。,光纤通信原荣 杨淑雯 肖石林 吉建华 陈名松,84,5.6 光接收机,5.7.1 光接收机性能 5.7.2 电子载流子（UTC）光接收机 5.7