单色平行光垂直照射在薄膜上经上下两表面反射的两

1、1、单色平行光垂直照射在薄膜上，经上下两表面反射的两束光发 生干涉，如图所示，若薄膜的厚度为e，且n1n2n3，l1为入 射光在n1中的波长，则两束反射光的光程差为： (A) 2n2e (B) 2n2 e l1 / (2n1) (C) 2n2 e n1 l1 / 2 (D) 2n2 e n2 l1 / 2,C,2、如图，S1、S2是两个相干光源，它们到P点的距离分别为r1和 r2路径S1P垂直穿过一块厚度为t1，折射率为n1的介质板，路 径S2P垂直穿过厚度为t2，折射率为n2的另一介质板，其余部分 可看作真空，这两条路径的光程差等于,(A),(B),(C),(D),B,3、在双缝干涉实验中，

2、两条缝的宽度原来是相等的若其中一缝 的宽度略变窄(缝中心位置不变)，则 (A) 干涉条纹的间距变宽 (B) 干涉条纹的间距变窄 (C) 干涉条纹的间距不变，但原极小处的强度不再为零 (D) 不再发生干涉现象,C,4、在图示三种透明材料构成的牛顿环装置中，用单色光垂直照射， 在反射光中看到干涉条纹，则在接触点P处形成的圆斑为 (A)全明 (B)全暗 (C)右半部明，左半部暗 (D)右半部暗，左半部明,D,5、一束波长为l的单色光由空气垂直入射到折射率为n的透明薄膜 上，透明薄膜放在空气中，要使反射光得到干涉加强，则薄膜最 小的厚度为 (A) l / 4 (B) l / (4n) (C) l /

3、2 (D) l / (2n),6、若把牛顿环装置(都是用折射率为1.52的玻璃制成的)由空气搬入折射率为1.33的水中，则干涉条纹 (A) 中心暗斑变成亮斑 (B) 变疏 (C) 变密 (D) 间距不变,B,C,7、用劈尖干涉法可检测工件表面缺陷，当波长为l的单色平行光垂 直入射时，若观察到的干涉条纹如图所示，每一条纹弯曲部分的顶 点恰好与其左边条纹的直线部分的连线相切，则工件表面与条纹弯 曲处对应的部分,（A）凸起，且高度为l / 4 （B）凸起，且高度为l / 2 （C）凹陷，且深度为l / 2 （D）凹陷，且深度为l / 4,C,8、在迈克耳孙干涉仪的一支光路中，放入一片折射率为n的透明

4、 介质薄膜后，测出两束光的光程差的改变量为一个波长l，则薄 膜的厚度是 (A) l / 2 (B) l / (2n) (C) l / n (D) l / 2 ( n-1),D,9、在如图所示的单缝夫琅禾费衍射实验中，若将单缝沿透镜光轴方向向透镜平移，则屏幕上的衍射条纹 (A) 间距变大 (B) 间距变小 (C) 不发生变化 (D) 间距不变，但明暗条纹的位置交替变化,C,10、在光栅光谱中，假如所有偶数级次的主极大都恰好在单缝衍射 的暗纹方向上，因而实际上不出现，那么此光栅每个透光缝宽度a 和相邻两缝间不透光部分宽度b的关系为,B,11、在双缝衍射实验中，若保持双缝S1和S2的中心之间的距离d

5、 不变，而把两条缝的宽度a略微加宽，则 (A) 单缝衍射的中央主极大变宽，其中所包含的干涉条纹数目变少 (B) 单缝衍射的中央主极大变宽，其中所包含的干涉条纹数目变多 (C) 单缝衍射的中央主极大变宽，其中所包含的干涉条纹数目不变 (D) 单缝衍射的中央主极大变窄，其中所包含的干涉条纹数目变少 (E) 单缝衍射的中央主极大变窄，其中所包含的干涉条纹数目变多,D,12、若一双缝装置的两个缝分别被折射率为n1和n2的两块厚度均 为e的透明介质所遮盖，此时由双缝分别到屏上原中央极大所在 处的两束光的光程差d_,(n1-n2)e或(n2-n1)e均可.,13、用波长为l的单色光垂直照射置于空气中的厚度

6、为e折射率为 1.5的透明薄膜，两束反射光的光程差,d _,.,14、若在迈克耳孙干涉仪的可动反射镜M移动0.620 mm过程中， 观察到干涉条纹移动了2300条，则所用光波的波长为 _nm(1 nm=10-9 m),539.1,15、在迈克耳孙干涉仪的可动反射镜移动了距离d的过程中，若观 察到干涉条纹移动了N条，则所用光波的波长l =_,2d / N,16、惠更斯引入_的概念提出了惠更斯原理，菲 涅耳再用_的思想补充了惠更斯原理，发展成了惠更 斯菲涅耳原理,子波干涉,子波,17、波长为l=550 nm(1nm=109m)的单色光垂直入射于光栅常数 d=210-4 cm的平面衍射光栅上，可能观

7、察到光谱线的最高级次为 第_级,3,18、一束平行单色光垂直入射在一光栅上，若光栅的透明缝宽度a 与不透明部分宽度b相等，则可能看到的衍射光谱的级次为 _,0，1，3，,19、若光栅的光栅常数d、缝宽a和入射光波长l都保持不变，而使 其缝数N增加，则光栅光谱的同级光谱线将变得 _,更窄更亮,20、如图所示，一束自然光入射到折射率分别为n1和n2的两种介质 的交界面上，发生反射和折射已知反射光是完全偏振光，那么折 射角r的值为_,p / 2arctg(n2 / n1),21、在以下五个图中，前四个图表示线偏振光入射于两种介质分 界面上，最后一图表示入射光是自然光n1、n2为两种介质的折射 率，图

8、中入射角i0arctg (n2/n1)，ii0试在图上画出实际存在 的折射光线和反射光线，并用点或短线把振动方向表示出来,22、光强为I0的自然光垂直通过两个偏振片后，出射光强I=I0/8， 则两个偏振片的偏振化方向之间的夹角为_,60,23、在双缝干涉实验中，波长l550 nm的单色平行光垂直入射到 缝间距a210-4 m的双缝上，屏到双缝的距离D2 m求： (1) 中央明纹两侧的两条第10级明纹中心的间距； (2) 用一厚度为e6.610-5 m、折射率为n1.58的玻璃片覆盖 一缝后，零级明纹将移到原来的第几级明纹处？(1 nm = 10-9 m),解：(1) Dx20 Dl / a0.

9、11 m (2) 覆盖云玻璃后，零级明纹应满足 (n1)er1r2 设不盖玻璃片时，此点为第k级明纹，则应有 r2r1kl 所以 (n1)e = kl k(n1) e / l6.967 零级明纹移到原第7级明纹处,24、用波长为l的单色光垂直照射由两块平玻璃板构成的空气劈形 膜，已知劈尖角为q如果劈尖角变为q，从劈棱数起的第四条 明条纹位移值Dx是多少？,解：第四条明条纹满足以下两式：,即：,即：,第4级明条纹的位移值为 Dx =,(也可以直接用条纹间距的公式算，考虑到第四明纹离棱边的距离等于3.5 个明纹间距),25、如图所示，牛顿环装置的平凸透镜与平板玻璃有一小缝隙e0 现用波长为l的单色

10、光垂直照射，已知平凸透镜的曲率半径为R， 求反射光形成的牛顿环的各暗环半径,解：设某暗环半径为r，由图可知，根据几何关系，近似有,式中为大于零的整数把式代入式可得,(k为整数，且k2e0 / l),26、在如图所示的瑞利干涉仪中，T1、T2是两个长度都是l的气室， 波长为l的单色光的缝光源S放在透镜L1的前焦面上，在双缝S1和 S2处形成两个同相位的相干光源，用目镜E观察透镜L2焦平面C上 的干涉条纹当两气室均为真空时，观察到一组干涉条纹在向 气室T2中充入一定量的某种气体的过程中，观察到干涉条纹移动 了M条试求出该气体的折射率n (用已知量M，l和l表示出来),解：当T1和T2都是真空时，从

11、S1和S2来的两束相干光在O点的光 程差为零 当T1中充入一定量的某种气体后，从S1和S2来的两束相干光在O 点的光程差为(n 1)l 在T2充入气体的过程中，观察到M条干涉条纹移过O点，即两光 束在O点的光程差改变了Ml故有 (n1)l0 = Ml n1Ml / l,27、某种单色平行光垂直入射在单缝上，单缝宽a = 0.15 mm缝 后放一个焦距f = 400 mm的凸透镜，在透镜的焦平面上，测得中央 明条纹两侧的两个第三级暗条纹之间的距离为8.0 mm，求入射光 的波长,解：设第三级暗纹在3方向上，则有 a sin3 = 3l 此暗纹到中心的距离为 x3 = f tg3 因为3很小，可认

12、为tg3sin3，所以 x33f l / a 两侧第三级暗纹的距离是 2 x3 = 6f l / a = 8.0mm l = (2x3) a / 6f = 500 nm,28、将三个偏振片叠放在一起，第二个与第三个的偏振化方向分 别与第一个的偏振化方向成45和90角 (1) 强度为I0的自然光垂直入射到这一堆偏振片上，试求经每一 偏振片后的光强和偏振状态 (2) 如果将第二个偏振片抽走，情况又如何？,解：(1) 自然光通过第一偏振片后，其强度 I1 = I0 / 2 通过第2偏振片后，I2I1cos245I1/ 4 通过第3偏振片后，I3I2cos245I0/ 8 通过每一偏振片后的光皆为线偏

13、振光，其光振动方向与刚通过的 偏振片的偏振化方向平行 (2) 若抽去第2片，因为第3片与第1片的偏振化方向相互垂直，所以 此时 I3 =0. I1仍不变,29、有两个偏振片叠在一起，其偏振化方向之间的夹角为45 一束强度为I0的光垂直入射到偏振片上，该入射光由强度相同的 自然光和线偏振光混合而成此入射光中线偏振光矢量沿什么方 向才能使连续透过两个偏振片后的光束强度最大？在此情况下， 透过第一个偏振片的和透过两个偏振片后的光束强度各是多大？,解：设二偏振片以P1、P2表示，以q表示入射光中线偏振光的光矢 量振动方向与P1的偏振化方向之间的夹角，则透过P1后的光强度I1 为,连续透过P1、P2后的

14、光强I2,要使I2最大，应取cos2q1，即q0，入射光中线偏振光的光矢量 振动方向与P1的偏振化方向平行 此情况下， I23 I1 / 4,30、将波长为6000A的平行光垂直照射在一多缝上，衍射光强 分布如图所示，由图可知这多缝的缝数N= ，每缝的宽度 b= ，缝间不通光部分的宽度b= ，如将上述多缝中的偶数缝挡住，试将此情况下的光强分布的大致情况画在右下图上。,6,4.0105m,2.0105m,31、用钠黄光（有波长为l1 = 589.00 nm和l2 = 589.59 nm的两个成 分）垂直照射到光栅常数为d = 3.510-4 cm、栅纹总数为N = 1000 的衍射光栅上，(1

15、nm = 10-9 m)求：在第三级光谱中， (1) 波长为l2的光和波长为l1的光的主极大衍射角度之差( q2 - q1 ) (2) 波长为l1的光的主极大的半角宽度 Dq1,解：(1), l2 - l1 l1,得 ：,0.86,5.910-4 rad ,32、设计一个平面透射光栅，当光垂直照射时，能在30方向上观 察到l = 600 nm的光的第二级谱线，并能在该处分辨Dl = 510-3 nm (1 nm = 10-9 m) 的两条谱线求光栅常数a + b和光栅的宽度,又 l / Dl = kN,光栅宽度为,61042400 nm = 14.4 cm,60000条,33、图中所示的入射X

16、射线束不是单色的，而是含有由0.095 0.130 nm (1 nm = 10-9 m) 这一波段中的各种波长晶体常数 d = 0.275 nm问对图示的晶面，波段中哪些波长能产生强反射？,解：布拉格衍射公式,所以只有当k = 5和4，即波长等于0.095 nm 和1.19 nm的X射线能 产生强反射,nm,34、在加热黑体过程中，其最大单色辐出度（单色辐射本领）对应 的波长由0.8 mm变到0.4 mm，则其辐射出射度（总辐射本领）增大 为原来的 (A) 2倍 (B) 4倍 (C) 8倍 (D) 16倍,D,35、普朗克量子假说是为解释 (A) 光电效应实验规律而提出来的 (B) X射线散射

17、的实验规律而提出来的 (C) 黑体辐射的实验规律而提出来的 (D) 原子光谱的规律性而提出来的,C,36、粒子在一维无限深方势阱中运动下图为粒子处于某一能态 上的波函数y(x)的曲线粒子出现概率最大的位置为 (A) a / 2 (B) a / 6，5 a / 6 (C) a / 6，a / 2，5 a / 6 (D) 0，a / 3，2 a / 3，a,C,37、粒子在外力场中沿x轴运动，如果它在力场中的势能分布如附图 所示，则对于能量为 E U0 向右运动的粒子， （A）在x 0区域，波函数为零 （B）在x 0区域都只有粒子沿x轴正向运动的 波函数 （C）在x 0区域只有粒子沿x轴正向运动的

18、波函数 在x 0两个区域内都有粒子沿x轴正向和负向运动的波函数,C,38、若氢原子中的电子处于主量子数n = 3的能级，则电子轨道角 动量L和轨道角动量在外磁场方向的分量Lz可能取的值分别为,(A),(B),(C),B,39、当波长为3000 的光照射在某金属表面时，光电子的能量范围 从 0到 4.010-19 J在作上述光电效应实验时遏止电压为 |Ua| = _V；此金属的红限频率n0 =_Hz (普朗克常量h =6.6310-34 Js；基本电荷e =1.6010-19 C),4.01014,2.5,40、如图所示，一频率为n 的入射光子与起始静止的自由电子发生 碰撞和散射如果散射光子的频率为n，反冲电子的动量为p， 则在与入射光子平行的方向上的动量守恒定律的分量形式为 _,41、图示被激发的氢原子跃迁到低能级时(图中E1不是基态能级)， 可发出波长为l1、