大学物理振动波动课件

1、1.广义振动、振动和波跨越所有物理领域，物理量在中心值1附近周期性地变化。机械振动、位置或位移。非机械振动、电磁振荡和交流电，它们有相似的物理规律和研究方法。概述，第9章振动，1。2。最基本的振动，简谐振动，2。91简谐运动振幅周期和频率相位建立以平衡位置为原点的图形坐标系，偏差x，k:刚度系数，一般振动常数，a:积分常数的初始条件，动力学方程，运动微分方程，运动方程，3。a. x平衡位置测量，b. k，固有特性与初始条件无关，a，初始条件与固有特性无关，4。讨论3360(动态和静态)平衡位置，偏差x()，力(力矩)分析，5。1。振幅A，代表能量的最大位移，2。简谐运动的运动学描述，2。周期和

2、频率的比较，即弹簧振子的自然周期，单位时间，总振动次数的2倍，t，自然量，取决于振动系统的动态特性。X=0，v 0，x=A，v=0，x=0，v 0，(或)，如果t=0，初始状态，7。任意角度(4个象限)，8。92旋转矢量，1。简谐运动和匀速圆周运动，如图所示，旋转矢量、3。确定初始相位(或相位)(几何方法)，11。从图中，相位差(初始相位差)对于(a)图x2领先于x1 (21)，(b)图x1领先于x2 /2或x2滞后于x1 /2，12。5。或者，从自旋图来看，它可以与t1相互连接。知道运动方程的一系列物理量。知道条件运动方程的其他物理量(确定三个元素)，14。分析：找到(1)。首先找到运动方程

3、(三要素)，其中最关键的是，如：分析方法，判断，自旋矢量法，自旋矢量图，知识，(2 (2)找到运动方程并用自旋矢量表示；(3)初至时的速度和加速度。分析：a。简单路径：用自旋法求和，第三个问题用相位法求解，b。脊柱图，第一次到达下一个相位，比较：分析方法，自旋法，相位法，讨论：1，16，例如，(物理摆)一维角共振模型，93单摆和。2.单摆和(数学摆)复摆的特例包括，17。O，R，R，示例1。半径为R的均匀球体可以完全沿着半径为R的固定大球壳的内表面滚动(如图所示)。试着找出球体围绕平衡位置微小运动的动力学方程及其周期。分析。333333000005分析o :的系统能量：的偏差，非常小，19。t

4、 :以弹簧振子为例，94简谐运动能量守恒，20。简谐振动能量特征能量守恒，讨论：用能量法判断广义简谐振动，以弹簧振子为例，当振子偏离平衡位置时，例如，求出图示系统的振动频率。假设灯绳和天车之间没有相对滑动。分析：找到平衡位置，建立图解坐标系。动力学方法，独立于X平移和旋转。对于m :J3360、M和J3360，系统的固有属性，22。偏离X系统(M，k)。通过在两侧微分t可以得到相同的结果。23.95简谐运动的合成，1。两个方向和频率相同的简谐运动的合成，与相位差有关，仍然是共振的和不变的。24.举例来说，讨论3360，举例来说，或，举例来说，静止的，以上是两个相干波之间的干涉的基础。讨论：26

5、。椭圆方程的振动轨迹方程(消除T)，2。频率相同的两个相互垂直的简谐运动的合成。讨论：中包含的各种情况，a .=0，直线(共振运动)，=/2，3/2正椭圆，如A1=A2圆，以及其他情况斜椭圆如=2-10，x在y之前逆时针(左手方向)旋转，而y在x之前顺时针(右手方向)旋转，28。* 3。具有相同方向和频率的多个简谐运动的组合运动仍然是简谐运动，例如，29。讨论：a. If，b .四。在相同方向上具有不同频率的两个简谐运动被合成和拍频，一般来说：组合运动不是共振运动，并讨论了这种情况，31。，例如，振幅，振动系数，32。(1)用解析法，和(2)用旋转矢量法，从两个同相振动，然后同相振动，通过相对

6、运动来比较和证明。简谐运动对于等幅守恒是理想的，96阻尼振动被迫与振动发生共振，而实际阻尼，如2 02，其解是，其中A，初始条件，34。进行了讨论，并在临界阻尼工程中有许多应用。二。强迫振动，周期简谐振动许多因素是相关的(如0，p)，振动频率驱动外力p，机械能守恒，36。3。(位移)共振，共振频率，*另一个速度共振电流共振(频率选择)，这使得速度最大，使得共振有利也有弊，37。1。振荡电路无阻尼自由电磁振荡，97电磁振荡2。无阻尼电磁振荡的振荡方程，LC电路，t :是，振动周期，39。3。无阻尼电磁振荡能量，T 3360，电容，电感，总能量，守恒，40。*98。简述非线性系统，1。线性系统(理想或近似)，特性，1 2。非线性系统(实用、通用)，特性，1。叠加原理无效。不同的初始条件将导致非常不同的运动形式。完全随机的混乱行为可能发生，41。讨论3360，小角度(线性系统)和大角度(非线性系统)的物理行为，线性微分方程及其解，准确地描述状态的确定性。42.对于非线性微分方程，如果取前两项，一次迭代的近似解为：