第五课：表面等离激元.ppt

1、,表 面 物 理 学,江 颖 量子材料中心,上一课提示：,物理吸附 化学吸附 吸附诱导的功函数变化 吸附基本理论 实例：水在固体表面的吸附,表面等离激元,第五课:,主要内容,体等离激元回顾 表面等离激元简介 表面等离激元的经典描述 Retarded regime Non-retarded regime 表面等离激元的微观描述 表面等离激元的杂化理论 表面等离激元的激发和探测 电子激发 光子激发,等离激元：起源于电子间的长程库伦相互作用,微观尺度上电子密度的起伏：电子气体相对于正离子背景的集体振荡 !,e-,e-,纳米颗粒中的电子气的集体振荡,类比例子：容器中水波的振荡,设电子气相对与正电背景的

2、位移为x，则产生的电场为：,作用在每个电子上的恢复力为-eE，电子气的运动方程为：,对应于频率为 p的简谐振动的运动方程！,在量子理论中，其振荡的能量p是量子化的，其能量量子称为等离激元。,等离激元的经典描述,表面等离激元,局域在表面（界面）附近的电子密度振荡,振荡波沿着表面方向传播,表面等离激元的经典描述(non-retarded regime, light speed c),由麦克斯韦方程组：,=0,=0,真空-金属界面的等离激元,METAL (),VACUUM ()=1,z,0,n,n0,(z),由于沿表面的平移不变性：,根据Maxwell方程组（non-retarded limit）：

3、,z0,z = 0,代入,z0,z = 0,Retarded regime (light speed c is finite),由麦克斯韦方程组：,可以证明：s-polarized wave (TE mode) 在表面上不能存在！,因此，我们只考虑 p-polarized wave (TM mode)：,将上两式代入麦克斯韦方程，可得：,其中：,（qi为x方向的波矢）,Hiy,由边界条件：,上述方程组有解的条件为：,表面等离激元存在的条件（色散关系）,由表面处的连续性条件可得：,由束缚解的条件可得：,For q, is given by the solution of,要求：,真空-金属界面的

4、等离激元,对于满足Drude模型的金属-真空界面：,Bulk plasmon,light,Surface plasmon,Retarded regime,Non-retarded regime,可得：,群速：d / dk,对于实际情况的金属，其介电函数还存在虚数项：,对于：,由：,可知：表面等离激元沿着表面方向的传播是衰减的。,定义传播长度：,对于 =633nm, Li=44m (Ag), Li=14m (Au),传播长度 (Propagation length),穿透深度(Skin depth),定义穿透深度：,真空中的穿透深度要大于金属，尤其是在长波极限。,真空-金属界面等离激元的穿透深度

5、,等离激元相关的几种尺度,衬底中的衰减长度,真空中的衰减长度,波长,传播长度,SP vs. SPP,Surface plasmon polarition (SPP) Retarded regime Electromagnetic surface waves that can propagate along a surface. Surface plasmon coupled with a photon Surface plasmon (SP) Non-retarded regime Electrostatic surface waves Non-propagating collective v

6、ibrations of the electron plasma near the metal surface,以上利用麦克斯韦方程讨论了表面等离激元的经典图像，但是忽略量子效应的影响。实际上量子效应会对系统电子的非局域响应和表面处电子密度的微观空间分布产生很大的影响。在长波极限(qqF)，这些量子效应一般可以被忽略。但是当等离激元的波长接近原子尺度时，量子效应将变得非常明显。,Surface Plasmon的微观理论描述,z,B,V,0,(),()=1,d,n0,n+,d/,(V z B),方法：将 z=B 代入以上两式，得到表面两边的连接方程，再联立求解。 困难： 两个未知积分的存在！ 出

7、路： 近似求解（Q1），在所有关于Q的表达式中精确到Q的一次项。 关键： Dx 和 Ez （仅仅需要其在Q=0 的情况下的表达式）。,对任意z:,(V,B)区域之外Surface Plasmon电场的表达式,代入,代入,考虑到：,微观描述下表面等离激元的色散关系,d/()和d()的示意图,其中d/ 对应于平衡状态下表面电荷的质心相对于凝胶边界（最外层原子核向表面外延伸一个半晶格长度）的位置。 d 是表面等离子体诱导电荷的质心相对于凝胶边界的位置。 对于简单金属来说，由于金属体内的电子总会往表面外溢出一部分，因此d都位于表面之外，也就是说d - d/ 0，所以简单金属的表面等离激元在长波极限一般

8、都服从负的色散关系。,简单金属的表面等离激元,M. Rocca, Surf. Sci. Rep. 22, 1-71 (1995),在长波段，简单金属的表面等离激元总是呈现负色散。,贵金属表面等离激元,M. Rocca, Surf. Sci. Rep. 22, 1-71 (1995),对于贵金属，负色散的情况不再存在，在可探测的波矢范围内，总是呈现正色散。,Ag的Surface Plasmon色散曲线线性系数的解释,d-band的存在对Surface Plasmon的影响： 1. Band-structure effects. different nonlocal density-density

9、 response function from that of the simple metal. 2. Mutual s-d electron polarization. the influence of the 4d electrons is represented via the same local dielectric function d() as in the bulk.,Band-structure effects,对于没有d-band存在的简单金属，k(r)和k分别只是s-band 近自由电子的单粒子波函数和其对应的单粒子能量（可以由凝胶模型通过LDA求出）。 对于有d-ba

10、nd存在的贵金属， k(r)应该为s-d band 发生杂化后，形成的新的单粒子波函数，所以d-band的具体能带结构很重要。但是这种情况下求解非常困难，目前还没有人尝试过。,微观描述的关键,zd= 0 , Re d(s) = 1 a.u. , Re d/ = 0 zd= -0.8 , Re d(s) = -0.77 a.u. , Re d/ = 3.17 a.u.,s-d相互极化模型对Surface Plasmon色散曲线线性系数的解释,在 Q=0, Surface plasmon的经典理论给出正确的振荡频率：s*(0)。 要得到Surface plasmon的色散关系s(Q)，必须利用其微

11、观理论。 Surface plasmon的色散关系中线性系数由d和d/的相对大小来决定。 简单金属的色散关系中的negative initial slope可以由所谓的virial theorem来解释。 贵金属(如Ag)的positive initial slope可以由所谓的s-d相互极化模型来解释，且线性项的有效范围为：Q0.05-1。,休息15分钟,金属薄膜的表面等离激元,1. 薄膜材料具有两个界面，这两个界面都会有等离激元出现，从而会发生耦合； 2. 金属薄膜内的电子由于受到两面限制，其能量会发生量子化，从而形成子能带。 3. 金属薄膜的厚度可调，这为表面等离激元的调控提供了一种精确

12、的手段。,模型（Non-retarded regime）,Vacuum,Metal substrate,Metal films,z,0,d,根据麦克斯维方程，这三个区域内的电势分别可以表示为：,x,y,代入：,金属薄膜的等离激元模式,几种极限情况,Free-standing Ag薄膜的表面等离激元,Z. Yuan and S. Gao, Phys. Rev. B 73, 155411 (2006),对称模式,反对称模式,表面等离激元的杂化理论,E. Prodan et al. Science 302, 419 (2003),表面等离激元的探测,电子： 高分辨电子能量损失谱 扫描隧道显微谱 光子

13、： 光学吸收/反射谱 近场光学显微镜,电子能量损失谱仪,Ei,Eloss,损失能量,弹性反射,偶极散射：,动量分辨率:,对于: Ei=20eV, Eloss=4eV，i= s=60o, =1o 动量分辨率：q/=0.02 -1,HREELS总是工作在 Non-retarded regime ！,0.02,STM形貌图：Si(111) 表面生长的Al薄膜,1 ML,2.5 ML,5 ML,H. Qin, Y. Jiang et al., unpublished,不同厚度薄膜的EELS谱线,H. Qin, Y. Jiang et al., unpublished,能量和强度色散,H. Qin, Y

14、. Jiang et al., unpublished,二维电子体系：Si(111)-3x3-Ag,M. Ono et al., Phys. Rev. Lett. 96, 016801 (2006).,表面电子驻波,结构模型,STM图像,二维电子气的等离激元,T. Nagao et al., Phys. Rev. lett. 86, 5747 (2001),1D Au chain self-assembled on the Si(557),T. Nagao et al., Phys. Rev. Lett. 97, 116802 (2006).,一维原子链的等离激元,T. Nagao et al

15、., Phys. Rev. Lett. 97, 116802 (2006).,STM隧穿电子诱导的光发射,等离激元,F. Rossel et al., Surf. Sci. Rep. 65, 129-144 (2010),隧道结的理论模型,发光强度的角度分布,60o,针尖,衬底,STM形貌,光发射,电子结构,针尖诱导Ag原子链的光发射,一维银原子链,原子链的发光与其电子结构紧密相关,C. Chen, et al., Science 325, 981 (2009),隧道电子诱导的分子发光,X. H. Qiu, et al., Science 299, 542 (2003),分子内部不同位置的荧光

16、谱,电子跃迁等离激元光子,分子发光的空间成像,C. Chen et al., PRL 105, 217402 (2010),表面等离激元的光学激发,The photon and SPP wave vectors must be matched !,k,常见的几种光学激发的方法,Kretschmann geometry,two-layer Kretschmann geometry,Otto geometry,SNOM probe,diffraction on a grating,diffraction on surface features,A.V. Zayats et al., Physics

17、 Reports 408, 131314 (2005),Photon tunneling,Excitation by SNOM probe,Resolution is determined by the aperture size,Excitation by surface grating,Excitation by surface roughness,Rough surfaces can be thought of as the superposition of many gratings of different periodicities. Define:,where s(ksurf)

18、is a measure of the amount of each grating component ksurf, which help couple photons into a surface plasmon.,Assuming:,For a random surface, s becomes continuous. Diffracted components of light with all wavevectors are present.,Statistical correlation function,Fourier transform:,Surface enhanced Ra

19、man scattering,Sensitivity,1,1014-1016,1014,Raman Scattering,Surface Enhanced Raman Scattering,While most photons are elastically scattered, 1 in 107 incident photons undergo the Raman effect.,Rayleigh Scattering,Excitation by surface defects,Emerging field: Plasmonics,For metal objects with dimensions smaller than the wavelength of light, surface waves can be excited by direct optical excitation, leading to the conception of metallic or “plasmonic” nanostructures as nanoscale optical components.,Plasmons on