大学物理学知识总结

1、大学物理学知识总结第一篇 力学基础质点运动学一、描述物体运动得三个必要条件（ 1）参考系 ( 坐标系）：由于自然界物体得运动就是绝对得 , 只能在相对得意义上讨论运动 , 因此 , 需要引入参考系，为定量描述物体得运动又必须在参考系上建立坐标系。（）物理模型：真实得物理世界就是非常复杂得 , 在具体处理时必须分析各种因素对所涉及问题得影响 , 忽略次要因素 , 突出主要因素 , 提出理想化模型 , 质点与刚体就是我们在物理学中遇到得最初得两个模型， 以后我们还会遇到许多其她理想化模型。质点适用得范围 :1、物体自身得线度远远小于物体运动得空间范围2、物体作平动如果一个物体在运动时 , 上述两个

2、条件一个也不满足，我们可以把这个物体瞧成就是由许多个都能满足第一个条件得质点所组成， 这就就是所谓质点系得模型。如果在所讨论得问题中， 物体得形状及其在空间得方位取向就是不能忽略得 , 而物体得细小形变就是可以忽略不计得 , 则须引入刚体模型 , 刚体就是各质元之间无相对位移得质点系 .(3 ）初始条件：指开始计时时刻物体得位置与速度 ,( 或角位置、角速度）即运动物体得初始状态。在建立了物体得运动方程之后 , 若要想预知未来某个时刻物体得位置及其运动速度， 还必须知道在某个已知时刻物体得运动状态 , 即初台条件。二、描述质点运动与运动变化得物理量(1 ）位置矢量 : 由坐标原点引向质点所在处

3、得有向线段，通常用表示，简称位矢或矢径。在直角坐标系中在自然坐标系中在平面极坐标系中（）位移：由超始位置指向终止位置得有向线段，就就是位矢得增量, 即位移就是矢量 , 只与始、末位置有关，与质点运动得轨迹及质点在其间往返得次数无关。路程就是质点在空间运动所经历得轨迹得长度 , 恒为正，用符号表示。路程得大小与质点运动得轨迹开关有关 , 与质点在其往返得次数有关 , 故在一般情况下：但就是在时，有( ）速度与速率：平均速度平均速率平均速度得大小 ( 平均速率 )质点在时刻得瞬时速度质点在时刻得速度则在直角坐标系中式中 ，分别称为速度在x 轴 ,y 轴， z 轴得分量。在自然坐标系中式中就是轨道切

4、线方向得单位矢。位矢与速度就是描述质点机械运动得状态参量.（ 4）加速度：加速度就是描述质点速度变化率得物理量。在直角坐标系中advx idvy jdvz kd 2 x id 2 yjd 2 z k axi ay j azkdtdtdtdt2dt 2dt2式中 ，分别称为加速度在 x 轴、轴， z 轴得分量 .在自然坐标中式中，就是加速度就是轨道切线方向与法线方向得分量式.3、运动学中得两类问题（以直线运动为例)（）已知运动方程求质点得速度、加速度, 这类问题主要就是利用求导数得方法 , 如已知质点得运动方程为则质点得位移、速度、加速度分别为( ）已知质点加速度函数以及初始条件，建立质点得运动

5、方程，这类问题主要用积分方法。设初始条件为： t=0 时,v若 , 则因 a，所以即若，则因 ,所以 ,求出 , 再解出，即可求出运动方程。若，就是因 , 有4、曲线运动中得两类典型抛体运动若以抛出点为原点，水平前进方向为轴正向, 向上方为轴正向，则(1 ）运动方程为（）速度方程为(3 ）在最高点时，故达最高点得时间为所以射高为飞得总时间水平射程(4) 轨道方程为圆周运动(1 ）描述圆周运动得两种方法：线量角量线量与角量得关系：（）匀角加速 ( 即常数 ) 圆周运动：可与匀加速直线运动类比, 故有（ 3）匀变速率 ( 即常数）得曲线运动：以轨道为一维坐标轴，以弧长为坐标 , 亦可与匀加速直线运

6、动类比而有( ）匀速率圆周运动（即）在直角坐标系中得运动方程为：轨道方程为：5、刚体定轴转动得描述( ) 定轴转动得角量描述：刚体在定轴转动时, 定义垂直于转轴得平面为转动平面 , 这时刚体上各质点均在各自得转动平面内作圆心在轴上得圆周运动.在刚体中任选一转动平面， 以轴与转动平面得交点为坐标原点， 过原点任引一条射线为极轴，则从原点引向考察质点得位矢与极轴得夹角即为角位置， 于就是一样可引入角速度，角加速度 , 即对质点圆周运动得描述在刚体得定轴转动中依然成立。(2 ）刚体定轴转动得运动学特点 :角量描述共性即所有质点都有相同得角位移、角速度、角加速度;线量描述个性即各质点得线位移、 线速度

7、、线加速度与质点到轴得距离成正比。作定轴转动得刚体同样存在两类问题， 即已知刚体定轴转动得运动方程求角速度、角加速度 ; 已知刚体定轴转动得角加速度得函数及初始条件 , 求运动方程 . 6、相对运动得概念（ 1）只讨论两个参考系得相对运动就是平动而没有转动得情况。设相对于观察者静止得参考系为 S，相对于 S 系作平动得参考系为 , 则运动物体相对于 S 系与系得位矢、速度、加速度变换关系分别为 :(2 ）上述变换关系只在低速（即）运动条件下成立 , 如果系相对于系有转动，则速度变换关系亦成立 , 而加速度变换关系不成立。质点动力学牛顿运动定律第一定律 ( 惯性定律 ): 任何物体都保持静止得或

8、沿一直线作匀速运动得状态 , 直到作用在它上面得力迫使它改变这种状态为止。原来静止得物体具有保持静止得性质， 原来运动得物体具有保持运动得性质 , 因此我们称物体具有保持运动状态不变得性质称为惯性。一切物体都具有惯性， 惯性就是物体得物理属性, 质量就是惯性大小得量度。惯性大小只与质量有关 , 与速度与接触面得粗糙程度无关。质量越大，克服惯性做功越大；质量越小，克服惯性做功越小.第二定律 : 运动得变化与所加得动力成正比 , 并且发生在这力所沿得直线方向上即，当物体低速运动，速度远低于光速时，物体得质量为不依赖于速度得常量，所以有,这也叫动量定理 .在相对论中 = a就是不成立得，因为质量随速

9、度改变, 而 ( v) dtm依然使用。在直角坐标系中有，,在平面曲线运动有，,第三定律：对于每一个作用总有一个相等得反作用与之相反 , 或者说 , 两个物体之间对各自对方得相互作用总就是相等得 , 而且指向相反得方向，即适用范围：（ 1) 只适用于低速运动得物体（与光速比速度较低 ) 。（2）只适用于宏观物体 , 牛顿第二定律不适用于微观原子。（ 3) 参照系应为惯性系。常见得几种性质力万有引力存在与宇宙万物之间得力 , 它使行星围绕太阳旋转 , 万有引力大小 : =Gm1m2/r2，其中 G为万有引力常量。重力地球有一种奇异得力量 , 它能把空中得物体向下拉，这种力叫做“重力”。重力得大小

10、叫重量。 如果同样得物体到了北极或南极，它得重量也将发生改变。 重力就是地球与物体间万有引力得一个分力, 方向指向地心，另一个分立则为物体随地球一起旋转时得向心力.弹力物体发生弹性形变时产生得力。摩擦力相互接触得两个物体 , 当她们要发生相对运动时，摩擦面就产生阻碍运动得力。摩擦力一定要阻碍物体得相对运动，并产生热。摩擦力分为静摩擦力、活动摩擦力与湿摩擦力。非惯性系与惯性力质量为 m得物体，在平动加速度为a0 得参照系中受得惯性力为在转动角速度为得参照系中，惯性离心力为功 与 能功得定义质点在力 F 得作用下有微小得位移 dr ( 或写为 s），则力作得功定义为力与位移得标积，即对质点在力作用

11、下得有限运动, 力作得功为在直角坐标系中，此功可写为恒力得功：保守力得功：功率：动能定理 ( 惯性系中）质点动能定理：合外力对质点作得功等于质点动能得增量。质点系动能定理：系统外力得功与内力得功之与等于系统总动能得增量。机械能： E=k+p势能 : 保守力功等于势能增量得负值：物体在空间某点位置得势能:万有引力势能：，为零势能参考位置重力势能：， h=0 处为势能零点弹簧弹性势能：以弹簧得自然长度为势能零点功能原理 ：即：外力得功与非保守内力得功之与等于系统机械能得增量。机械能守恒定律外力得功与非保守内力得功之与等于零时, 系统得机械能保持不变。即当 A外A非保内0 时，EKEP常量冲量与动量

12、称为在时间内 , 力对质点得冲量。质量与速度乘积称动量质点得动量定理物体在运动过程中所受合外力得冲量, 等于该物体动量得增量质点得动量定理得分量式：质点系得动量定理：质点系得动量定理分量式:动量定理微分形式，在时间内：动量守恒定理当系统所受合外力为零时，系统得总动量将保持不变，称为动量守恒定律动量守恒定律分量式 :质点得角动量 :力矩 :质点得角动量定理 :质点得角动量守恒定律：,质点系得角动量：力矩：质点系得角动量定理：质点系得角动守恒定律 ：若，则恒矢量刚体力学基础刚体：在受外力作用时形状与体积不发生改变得物体。（ ) 刚体就是固体物件得理想化模型。（ 2) 刚体可以瞧作就是由许多质点组成

13、，每一个质点叫做刚体得一个质元 . (3 ） 刚体这个质点系得特点就是：在外力作用下各质元之间得相对位置保持不变 .自由度：完全确定一个物体得空间位置，所需要得独立坐标数目。1、质点得自由度在空间自由运动得质点 , 它得位置用三个独立坐标确定。当质点得运动受到约束时 , 自由度会减少 .、质点系得自由度N个自由质点组成得指点系，每个质点得坐标各自独立，其自由度为N。3、刚体得转动自由度刚体就是一种特殊得指点系， 运动过程中各质元之间得相对位置总就是保持不变。确定刚体质心得空间位置需要个坐标变量x, ，x, 有 3 个平动自由度（=）；确定刚体转轴得方向，需要个坐标变量，确定刚体绕转轴转过得角度

14、 , 需要 1 个坐标变量 , 一共具有 3 个转动自由度 ( =3）.最终，刚体位置得确定共需要 6个自由度： i t+ = .刚体得运动形式 ：1、平动：如果刚体在运动中 , 连结体内任意两点得直线在空间得指向总保持平行，这样得运动就叫平动 .刚体平动时 , 刚体内各质元得运动轨迹都一样，而且在同一时刻得速度与加速度都相等。因此，在描述刚体得平动时 , 可以用一点得运动来代表，通常就用刚体得质心得运动来代表整个刚体得平动。最多有 3 个自由度。2、转动：定轴转动 : 刚体得各质元均做圆周运动，而且各圆得圆心都在一条固定不动得直线上得运动 , 称定轴转动。这条固定得直线叫转轴。定轴转动最多有

15、1 个转动自由度 .定点转动：刚体绕某一固定点， 但转轴方向不固定得运动。 确定转轴得方向，需要个坐标量 ; 确定刚体绕转轴转过得角度，需要个坐标量，一共具有3 个转动自由度。3、平动与转动得结合 :刚体得一般运动都可以认为就是平动与绕某一转轴转动得结合。如车轮得进动。最多有 6 个自由度 .刚体定轴转动得运动学描述刚体绕某一固定轴转动时，各质元都在垂直于转轴得平面内作圆周运动 , 且所有质元得矢径在相同得时间内转过得角度相同。 刚体上各质元得线速度、 加速度一般就是不同得 , 但由于各质元得相对位置保持不变，所以描述各质元运动得角量，如角位移、角速度与角加速度都就是一样得。因此描述刚体得运动

16、时, 用角量最为方便。根据这一特点, 常取垂直于转轴得平面为参考系，这个平面称转动平面 .角位置：角位移矢量：，方向与转动方向成右手螺旋法则。角速度矢量：（ ad/ )方向与转动方向成右手螺旋法则。线速度 :角速度 :角加速度矢量：(r d/ 2)加速转动，角加速度与角速度方向相同；减速转动, 角加速度与角速度方向相反刚体得定轴转动刚体定轴转动角动量将刚体瞧成许多质点元构成, 质量分别为；距转轴得距离分别为 ; 各自速率分别为。第 i 个质点对转轴得角动量整个刚体得总角动量定义 : - 刚体对于某转轴得转动惯量.- 定轴转动得刚体得角动量 , 等于刚体对该转轴得转动惯量与角速度得乘积，方向沿转

17、轴 , 与角速度矢量同向。刚体定轴转动定律（力矩得瞬时作用规律 ) 当质点受合外力时，该力对转轴得力矩：整个刚体受到得合外力矩:刚体定轴转动定律：定轴转动得刚体所受得合外力矩 , 等于刚体对该转轴得转动惯量与角加速度得乘积。力矩平衡时 ,即：固定轴转动得刚体 , 当它相对该转轴所受得合外力矩为零时，它将保持匀角速转动状态 . 这反映了任何转动物体都有转动惯性。刚体定轴转动得角动量定理 ( 力矩得时间累积作用）由刚体定轴转动定律 :，即左边 :力矩作用于刚体得时间累积效应, 称为冲量矩。右边 :- 刚体角动量得增量。刚体定轴转动得角动量定理： 刚体在转动中所受合外力矩得冲量矩， 等于刚体角动量得

18、增量。 ( 角动量也称为动量矩 )角动量守恒定律当刚体所受合力矩为零时，则其定轴转动得角动量保持不变。角动量守恒定律与动量守恒定律、能量守恒定律一样都就是自然界得规律.力矩得空间累积作用(1) 力矩作功（） 转动动能( )转动得动能定理定轴转动刚体得机械能守恒只有保守力得力矩作功时，刚体得转动动能与转动势能之与为常量式中 hc 就是刚体得质心到零势面得距离.转动惯量得定义- 刚体绕轴转动惯性得量度1、分立质点系组成得刚体 :转动惯量等于刚体中每个质点得质量与该质点到转轴得距离平方之积得总与.2、连续刚体：转动惯量得物理意义及性质:转动惯量与质量类似，它就是刚体转动惯性大小得量度；转动惯量不仅与

19、刚体质量有关， 而且与刚体转轴得位置及刚体得质量分布有关 ; 转动惯量具有相对性 : 同一刚体 , 对于不同得转轴 , 转动惯量不同 . 转动惯量具有迭加性： 个刚体组成得刚体系统 , 绕同一转轴得转动惯量等于各刚体对该转轴得转动惯量之与 : 平行轴定理 : 刚体对任一转轴得转动惯量 , 等于刚体对通过质心并与该轴平行得转轴得转动惯量、加上刚体质量与两轴间距得二次方得乘积：一些常见刚体得转动惯量质点得运动规律与刚体得定轴转动规律得对比质点平动刚体转动力 F力矩 M质量牛二定律：转动惯量 J转动定律 :加速度角加速度速度牛二定律微分形式：角速度转动定律微分形式：动量定理 :角动量定理：角动量动量

20、动量守恒角动量守恒当时 , 不变当时，不变定律定律动能转动动能外力做功力矩做功动能定理动能定理狭义相对论基础狭义相对论两条基本原理 : 相对性原理；光速不变原理相对性原理物理体系得状态据以变化得定律 , 同描述这些状态变化时所参照得坐标系究竟就是用两个在互相匀速移动着得坐标系中得哪一个并无关系。光速不变性原理任何光线在“静止得 坐标系中都就是以确定得速度 c 运动着，不管这道光线就是由静止得还就是运动得物体发射出来得 .狭义相对论得时空观同时性得相对性 ; 长度得相对性 ; 时间得相对性。长度收缩 ： 0 0时间膨胀 :狭义相对论动力学质速关系 ：2质能关系 ：E=mc动量 :力：静止能： E

21、0 m0c2k022；动能 : E =E-E =mc E m外力作功 : A= Ek122（ c）2动量能量关系： E 0第二篇 热学气体动理论理想气体状态方程在平衡态下，普适气体常数玻耳兹曼常数则理想气体状态方程得另一种形式为一摩尔理想气体得物态方程, 千克理想气体得物态方程则理想气体得压强公式 :该式揭示了宏观量压强与微观量得统计平均值, 之间得关系。实际气体得状态方程范德瓦耳斯方程温度得统计规律由，得 ,该式又称能量公式， 温度就是气体分子平均平动动能得量度， 它表示大量气体分子热运动得激烈程度。自由度 : 分子能量中含有得独立得速度与坐标得平方项数目单原子分子双原子刚性分子多原子刚性分

22、子能理均分定理平衡态时分配在每一个自由度得能量都就是， 一个分子得平均平动动能， 一个分子得平均动能（刚性分子）1 摩尔理想气体得内能千克理想气体内能由该式得内能得变化量与温度得变化关系平衡态下气体分子得速率分布规律速度分布函数：表示在速率附近，单位速率间隔内得分子数目占总分子数得百分比。麦克斯韦速度分布函数 :麦克斯韦速率分布函数：三种统计速率最概然速率算术平均速率方均根速率能量均分定理每一个自由度得平均动能为1/ （2K）一个分子得总平均动能为摩尔理想气体得内能玻耳兹曼分布律 kT平衡态下某状态区间得粒子数 e （玻耳兹曼因子），在重力场中粒子 ( 分子）按高度得分布分子得平均自由程热力学

23、基础热力学过程一个热力学系统由开始到完结得状态中所涉及得能量转变。准静态过程：系统从一个平衡态到另一个平衡态，中间经历得每一状态都可以近似瞧成平衡态过程。体积功 :准静态过程中系统对外做得功为热量：系统与外界或两个物体之间由于温度不同而交换得热运动能量。功与热量功与热量都就是过程量，其大小随过程而异, 气体在膨胀就是做得功 :气体在温度变化时所吸收得热量为:(C为摩尔热容）摩尔热容： 1 摩尔理想气体在状态变化过程中温度升高摩尔定体热容K 时所吸收得热量摩尔定压热容理想气体摩尔热容比内能内能就是系统状态得单值函数，理想气体得内能仅就是温度得函数，即物质得量为摩尔得理想气体得内能为：内能得变化只与温度