高电压新技术

1、高电压新技术 气体放电与应用 华中科技大学电气学院 夏胜国 2010.12 引言 1.coulomb（1785）：研究孤立绝缘导体上电荷的消失现象。非自持放 电现象。 2.petrov（1803）：发现电极接触-分离法形成电弧。 3.faraday（1831-1835）：发现低气压辉光放电，1torr，1000v。 4.crook and thomson（19世纪末期到20世纪初）：阴极射线实验，电 子e/m的测量，证实电子的存在。引发原子结构的研究，导致现代物理 学的建立。 5.townsend（20世纪初）：建立气体放电汤生理论，标志着气体放电学 科的建立。 6.大量的研究者进行大量的汤生

2、放电实验工作，积累大量的电子-原子碰 撞截面值，电子和离子的漂移速度值，电子-离子复合系数值等。正式 这些实验成果形成了气体放电物理学研究的基础。 7.langmuir and tonks（1928）：提出“等离子体”这一名词：plasma。 从此与气体放电紧密相关的新的学科-等离子体科学登上了历史舞台。 8.loeb and meek：1940年建立流注放电理论。进一步完善了气体放电 理论。 9.迄止目前，越来越多的放电应用 第一部分 气体放电基础 1. 典型的气体放电 2. 气体放电理论模型 3. 气体放电物理基础元过程 典型的气体放电实验装置 气体放电的全伏安特性 直流放电的类型 1.

3、辉光放电辉光放电：低气压(110torr)，外电路阻 抗大，电流10-610-1a 2. 弧光放电：弧光放电：高气压(1atm)，外电路阻抗 小，电流1a 3. 火花放电：火花放电：高气压(1atm)，放电间隙较 长(10cm) 4. 电晕放电：电晕放电：强不均匀场中发生的特殊的放 电 汤生放电理论 j.s.townsend,18681957, 英国英国 作用电子产生的电离倍增（电子雪崩） 作用离子轰击阴极时二次电子的出射效应 阴极阴极阳极阳极 电场电场 e 电子电子 分子分子 离子离子 二次电子发射二次电子发射 电离倍增作用电离倍增作用 （作用）作用） （ 作用）作用） 汤生自持放电条件汤生

4、自持放电条件 (1)1 l e 帕邢定律 paschen,18651947,德国德国 帕邢定律的内容帕邢定律的内容： 气体击穿电压由气体压强 p 和电极间距d的乘积( pd )所决 定，并有极小值。 1 lnln s bpd v apd 汤生理论对帕邢定律的解释汤生理论对帕邢定律的解释 9 流注气体放电理论 n 说明工程上感兴趣的压力较高和气隙间距说明工程上感兴趣的压力较高和气隙间距 较长气体的击穿，如大气压力下空气的击较长气体的击穿，如大气压力下空气的击 穿穿 n 特点：认为电子碰控电离及空间光电离是特点：认为电子碰控电离及空间光电离是 维持自持放电的主要因素，并强调了空间维持自持放电的主要

5、因素，并强调了空间 电荷畸变电场的作用电荷畸变电场的作用 n 流注理论的放电原理流注理论的放电原理 10 流注理论的发展阶段 n 电子崩阶段电子崩阶段 空间电荷畸变外电场空间电荷畸变外电场 n 流注阶段流注阶段 光电离形成二次电子崩，等离子体光电离形成二次电子崩，等离子体 11 1. 电子崩阶段 n 电子崩外形：电子崩外形：好似球头的锥体，空间电荷分布极不均匀好似球头的锥体，空间电荷分布极不均匀 例如，正常大气条件下，若例如，正常大气条件下，若e30kvcm，则，则 11cm-1， 计算得随着电子崩向阳极推进，崩头中的电子数计算得随着电子崩向阳极推进，崩头中的电子数 12 n 空间电荷畸变外电

6、场空间电荷畸变外电场 大大加强了崩头及崩尾的电场，削弱了崩头内正、负大大加强了崩头及崩尾的电场，削弱了崩头内正、负 电荷区域之间的电场电荷区域之间的电场 电子崩头部：电子崩头部：电场明显增强，电场明显增强， 有利于发生分子和离子有利于发生分子和离子 的激励现象，当它们回的激励现象，当它们回 复到正常状态时，放射复到正常状态时，放射 出光子出光子 崩头内部正、负电荷区域：崩头内部正、负电荷区域： 电场大大削弱，有助于电场大大削弱，有助于 发生复合过程，发射出发生复合过程，发射出 光子光子 13 2. 流注阶段 n 当电子崩走完整个间隙当电子崩走完整个间隙 后，大密度的头部空间后，大密度的头部空间

7、 电荷大大加强了后部的电荷大大加强了后部的 电场，并向周围放射出电场，并向周围放射出 大量光子大量光子 n 光子引起空间光电离，光子引起空间光电离， 在受到畸变而加强了的在受到畸变而加强了的 电场中，造成了新的电电场中，造成了新的电 子崩，称为二次电子崩子崩，称为二次电子崩 光电离、二次电子崩光电离、二次电子崩 1主电子崩 2二次电子崩 3流注 14 正流注的形成 n 二次电子崩中的电子进二次电子崩中的电子进 入主电子崩头部的正空入主电子崩头部的正空 间电荷区（电场强度较间电荷区（电场强度较 小），大多形成负离子。小），大多形成负离子。 大量的正、负带电质点大量的正、负带电质点 构成了构成了等

8、离子体等离子体，这就，这就 是是正流注正流注 n 流注通道导电性良好，流注通道导电性良好， 其头部又是二次电子崩其头部又是二次电子崩 形成的正电荷，因此流形成的正电荷，因此流 注头部前方出现了很强注头部前方出现了很强 的电场的电场 1主电子崩 2二次电子崩 3流注 15 正流注向阴极推进 n 流注头部的电离放射出大流注头部的电离放射出大 量光子，继续引起空间光量光子，继续引起空间光 电离。流注前方出现新的电离。流注前方出现新的 二次电子崩，它们被吸引二次电子崩，它们被吸引 向流注头部，延长了流注向流注头部，延长了流注 通道通道 n 流注不断向阴极报进，且流注不断向阴极报进，且 随着流注接近阴极

9、，其头随着流注接近阴极，其头 部电场越来越强，因而其部电场越来越强，因而其 发展也越来越快发展也越来越快 n 流注发展到阴极，间隙被流注发展到阴极，间隙被 导电良好的等离子通道所导电良好的等离子通道所 贯通，间隙的击穿完成，贯通，间隙的击穿完成， 这个电压就是击穿电压这个电压就是击穿电压 16 自持放电条件 一旦形成流注，放电就进入了新的阶段，一旦形成流注，放电就进入了新的阶段， 放电可以由本身产生的空间光电离而自行维放电可以由本身产生的空间光电离而自行维 持，即转入自持放电了。如果电场均匀，间持，即转入自持放电了。如果电场均匀，间 隙就将被击穿。所以流注形成的条件就是自隙就将被击穿。所以流注

10、形成的条件就是自 持放电条件，在均匀电场中也就是导致击穿持放电条件，在均匀电场中也就是导致击穿 的条件的条件 自持放电的条件：自持放电的条件： 8 10 ad e 17 流注理论对pd很大时放电现象的解释 1放电外形放电外形 pd很大时，放电具有通道形式很大时，放电具有通道形式 当某个流注由于偶然原因发展更快时，将抑制其它当某个流注由于偶然原因发展更快时，将抑制其它 流注的形成和发展，并且随着流注向前推进而越来越流注的形成和发展，并且随着流注向前推进而越来越 强烈强烈 二次电子崩在空间的形成和发展带有统计性，所以二次电子崩在空间的形成和发展带有统计性，所以 火花通道常是曲折的，并带有分枝火花通

11、道常是曲折的，并带有分枝 2放电时间放电时间 光子以光速传播，所以流注发展速度极快，光子以光速传播，所以流注发展速度极快， 这就可以说明这就可以说明pd很大时放电时间特别短的现象很大时放电时间特别短的现象 3阴极材料的影响阴极材料的影响 根据流注理论，维持放电自持的是根据流注理论，维持放电自持的是 空间光电离，而不是阴极表面的电离过程，这可说明空间光电离，而不是阴极表面的电离过程，这可说明 为何很大为何很大pd下击穿电压和阴极材料基本无关了下击穿电压和阴极材料基本无关了 18 在电离室中得到的阳极流注发展过段的照片在电离室中得到的阳极流注发展过段的照片 正流注的发展速度约为正流注的发展速度约为

12、1 108 2 108cm/s 气体放电元过程 1.参与气体放电的粒子参与气体放电的粒子：电子、离子（，）、中 性粒子（原子、分子）、光子 2.粒子之间的碰撞粒子之间的碰撞：气体放电所表现出来的全部现象 都不过是这些粒子之间的碰撞的结果。 3.在电场中电子优先获得能量在电场中电子优先获得能量。 4.电子碰撞的种类电子碰撞的种类：高能电子通过碰撞引起物理化学 反应。正是这些物理化学反应决定了气体放电的性 质。碰撞一般分为弹性碰撞、非弹性碰撞。后者包 括电离、激发、复合等。 1.辉光放电 2.电弧放电 3.电晕放电 4.火花放电 5.介质阻挡放电 6.射频放电 7.微波放电 8. 第二部分 各种常

13、用的气体放电 辉光放电（压强约1torr） 辉光放电各部分发光颜色分布 气体阴极区负辉光正柱区 氦气红绿紫红 氖气黄 橙红 氮气粉红蓝红 朗缪尔(irving langmuir,1932年nobel化学奖) 1928年朗缪尔在研究辉光放电时将正柱区中的电离气体取名为“等离子 体”(plasma)。他的合作者tonks在他的一篇论文(am. j. phys. ,35(1967), p. 857)中，这样生动地讲述了这个名称的由来： langmuir came into my room in the general electric research laboratory one day and

14、said ” say, tonks, im looking for a word. in these gas discharges we call the region in the immediate neighborhood of the wall or an electrode a sheath, and that seems to be quite appropriate; but what should we call the main part of the discharge? there is complete space-charge neutralization. i do

15、nt want to invent a word, but it must be descriptive of this kind of region as distinct from a sheath. what do you suggest?” my reply was classic “ ill think about it, dr. langmuir.” the next day langmuir breezed in and announced, “i know what we call it ! well call it the plasma.” the image of bloo

16、d plasma immediately came to mind: i think langmuir even mentioned blood. 1.冷阴极电子发射，主要依靠正离子轰击阴极产生二次 发射电子 2.阴极附近有正空间电荷层和一个较大的阴极势降 3. 从负辉区流人阴极区域的正离子，受鞘层电场加速后 与阴极碰撞，引起二次电子逸出(作用)。这些二次电 子又在鞘层电场的加速作用下向阳极方向运动，成为 高能量的电子束，从而引发电离(作用)。也就是说， 辉光放电是在鞘层电场的基础上由作用和作用所 共同维持的。 直流辉光放电的基本特征直流辉光放电的基本特征 辉光放电的特性参数 大气压辉光放电

17、大气压下辉光放电的困难 辉光放电的实验表明：若保持电流不变，电流密度： 即：电流通道的横截面积将随着气压的增大而急剧减小 2 c jp 因此当大气压下气体间隙击穿时通常看到的是丝状放电 （也称流注）及其进一步的发展电弧放电。为了在 高气压下不产生丝状放电，必须需控制电子雪崩地放大 以免它增长过快。 高气压辉光放电均匀措施 1) 预电离预电离。一般要求预电离电子密度为104108cm3 2) 陡脉冲陡脉冲 电弧放电 n减小外回路中的阻抗，则电流增大，电流减小外回路中的阻抗，则电流增大，电流 增大到一定值后，放电通道收细，且越来增大到一定值后，放电通道收细，且越来 越明亮，管端电压则更加降低，说明

18、通道越明亮，管端电压则更加降低，说明通道 的电导越来越大的电导越来越大 n电弧通道和电极的温度都很高，电流密度电弧通道和电极的温度都很高，电流密度 极大，电路具有短路的特征极大，电路具有短路的特征 电晕放电 n电极曲率半径很小或电极间距离很远，即电极曲率半径很小或电极间距离很远，即 电场极不均匀，则当电压升高到一定值后，电场极不均匀，则当电压升高到一定值后， 首先紧贴电极在电场最强处出现发光层，首先紧贴电极在电场最强处出现发光层， 回路中出现用一般仪表即可察觉的电流。回路中出现用一般仪表即可察觉的电流。 随着电压升高，发光层扩大，放电电流也随着电压升高，发光层扩大，放电电流也 逐渐增大逐渐增大

19、 n发生电晕放电时，气体间隙的大部分尚未发生电晕放电时，气体间隙的大部分尚未 丧失绝缘性能，放电电流很小，间隙仍能丧失绝缘性能，放电电流很小，间隙仍能 耐受电压的作用耐受电压的作用 刷状放电 n电场极不均匀情况下，如电压继续升高，电场极不均匀情况下，如电压继续升高， 从电晕电极伸展出许多较明亮的细放电通从电晕电极伸展出许多较明亮的细放电通 道，称为刷状放电道，称为刷状放电 n电压再升高，根据电源功率而转入火花放电压再升高，根据电源功率而转入火花放 电或电弧放电，最后整个间隙被击穿电或电弧放电，最后整个间隙被击穿 n如电场稍不均匀，则可能不出现刷状放电，如电场稍不均匀，则可能不出现刷状放电， 而

20、由电晕放电直接转入击穿而由电晕放电直接转入击穿 电晕放电 火花放电 n在较高气压（例如大气压）下，击穿后总是形成收在较高气压（例如大气压）下，击穿后总是形成收 细的发光放电通道，而不再扩散于间隙中的整个空细的发光放电通道，而不再扩散于间隙中的整个空 间。当外回路中阻抗很大，限制了放电电流时，电间。当外回路中阻抗很大，限制了放电电流时，电 极间出现贯通两极的极间出现贯通两极的的明亮细火花的明亮细火花 n火花放电的特征是具有收细的通道形式，并且放电火花放电的特征是具有收细的通道形式，并且放电 过程不稳定过程不稳定 n火花间断的原因：火花间断的原因： 放电通道电阻很小，而外电路电放电通道电阻很小，而

21、外电路电 阻很大，放电通道分得电压太小，以致放电不能持阻很大，放电通道分得电压太小，以致放电不能持 续续 雷电 介质阻挡放电 平板电极体放电 梳状电极表面放电 同轴结构 1. 介质阻挡材料介质阻挡材料玻璃、石英、陶瓷以及聚合物等，有时还采用一些具有保玻璃、石英、陶瓷以及聚合物等，有时还采用一些具有保 护涂层或者其他功能涂层如驻极体材料等。护涂层或者其他功能涂层如驻极体材料等。 2. 频率过高则介质层将失去阻挡作用，因而介质阻挡放电驱动电压频率范围为频率过高则介质层将失去阻挡作用，因而介质阻挡放电驱动电压频率范围为 50hz10mhz。 3. 放电电压范围为几百伏特到几千伏特。放电电压范围为几百

22、伏特到几千伏特。 4. 根据不同的应用背景，放电间隙为根据不同的应用背景，放电间隙为0.1mm几几cm。 5. 放电气体可以流动，也可以循环使用，也可静止。放电气体可以流动，也可以循环使用，也可静止。 6. 放电气体可以是惰性气体如放电气体可以是惰性气体如he、ne、ar，可以是分子气体如氮气、氧气、空，可以是分子气体如氮气、氧气、空 气，也可以是其他反应性气体如气，也可以是其他反应性气体如ccl2f2, cclf3 and chclf2 dbd的一些基本特征 高频放电和微波放电 1. 用甲烷等气体来进行直流放电的时候，电极表面上绝缘性薄膜的堆积会阻碍 电流的流通，甚至会导致放电的中止。不使用

23、直流而采用工业上标准的 13.56mhz的高频电磁波或2.45ghz的微波来进行放电，就能够维持这类气体 放电约稳定的等离子体状态。所以，使用高频放电或微波放电的等离子体应 用比直流放电的多。 2. 在实际应用等离子体时，首先根据用途需要选择最合适的等离子体。实际的 工业应用中如lsi制作工艺中为了实现超微细、大面积、高速加工，经常要求 等离子体具有低气压（1pa）、大口径（0.4m）、高密度（1017m3） 等特性。 3. 在气压降低时，等离子体扩散加快，而电离频率降低，因而低气压条件下生 成大口径、高密度低温等离子体并不容易。 4. 提高放电功率，可以增大等离子体密度，但是若功率不能有效地

24、用于产生电 离（如直流辉光放电），那么等离子体密度也不能增大。 5. 采用后面要讲述的给线圈通高频电流的方法(感应耦合等离子体）或激励等离 子体波动的方法(表面波等离子体、ecr等离子体、螺旋波等离子体)，由于可 以在保持较低的等离子体与电极间的电位差的状态下提供高功率，那么在低 气压时也可以高效率地生成等离子体，并且其高密度化也将成为可能。 用于放电的三种天线耦合方式 利用用静电场来加速 电子，又称电容耦合 高频放电或微波放电是由天线(电极)从外部得到功率，通过电 磁场对电子的加速作用来维持等离子体的。 利用感应电场来供 给等离子体能量 利用电磁波来供 给等离子体能量 平行板加rf电压电容耦

25、合等离子体 典型的放电条件是：压强 101000 pa，电极间距 15cm，高频功率20 200 w，放电频率通常为 13.56mhz。 等离子体密度虽然不是那么 高(约在1016m3),但这种方 法的优点是容易生成大口径 等离子体。 放电的发光分布，在低气压 时整体上基本是均匀发光。 但随着压强的增高中心部 分变暗，只有两个电极附近 部分才发亮。 线圈通rf电流感应耦合等离子体 1.无外加磁场时的高频放电可分为电场型放电(e放 电)和磁场型放电(h放电)。 2.前者是天线表面电荷产生的静电场导致的放电， 电容耦合等离子体是其中有代表性的例子。 3.后者是天线电流产生的磁场h导致的放电。这里

26、磁场随时间变化引起感应电场(法拉第电磁感应 定律)，利用这个电场来加速电子从而可以维持 等离子体。如此生成的等离子体叫做感应耦合等 离子体。 强电波照射表面波等离子体 1.无磁场时通过电磁波照射高密度等离子体可以激励起沿等离子体表面传播的波，用 强微波照射可以产生这种表面波，从而生成大口径、高密度的等离子体，这种等离 子体叫做表面波等离子体。 2.图中，2.45ghz、1kw的微波从大气一侧通过石英板直径（30 cm）照射等离子 体，在2200pa压强下就可以得到10171018m3的高密度等离子体(图中虽然没有 画出，但有时在石英板的上面或下面设有开槽的金属天线)。这时，在石英板与等离 子体

27、的界面上会出现表面波，在这个波的电场的作用下电子被加速，等离子体就被 提供了能量。 使用磁场中的波ecr等离子 体和螺旋波等离子体 1. 电子回旋共振（电子回旋共振（ecr）当有磁场存在时， 电子会在洛仑兹力作用下作环绕磁力线的回旋 运动。其频率c由磁场决定。如果从外部施加 同一频率的振荡电场，那么作回旋运动的电子 会受到同相位电场的作用而被“直流式”地持 续加速，电子由此获得较高的动能，这种现象 成为ecr。 2. 利用这个原理的ecr等离子体装置，由于吸收 了微波能量的高速电子频繁地引起电离，所以 即使在低气压下也可获得高密度的等离子体。 例如，在0.1t量级的磁场中一1kw左右的微波 （

28、2.45ghz）从真空窗入射，在0.050.5pa的 低气压下也可生成高密度（1017m3）的等离子 体。 1. 在磁场中，给天线通以频率 远低于电子回旋频率(c)的 高频电流，即使在低气压下 也可以容易地生成高密度的 等离子体。这样生成的等离 子体叫做螺旋波等离子螺旋波等离子 体体。 2. 图中，天线部分直径0.1m左 右，在0.01t的弱磁场中对 天线输入13.56mhz、1kw 的高频信号后就可以在1 5pa的压强下得到密度为 10181019m3的强电离等 离子体。 第三部分 气体放电等离子体的应用 等离子体电离气体具有热效应等离子体电离气体具有热效应 相关应用： 等离子体弧焊、等离子

29、体切割、等离子体热喷涂、烧结、生成微粒材料、 等离子体熔炼、城市垃圾焚烧、金属材料表面处理 等离子体电离气体具有良好的化学活性等离子体电离气体具有良好的化学活性 相关应用： 材料表面改性、等离子体化学气相沉积、等离子体刻蚀（太阳能电池、 lcd、lsi、及dram等制造工艺）、臭氧发生器、燃烧废气处理、汽车 尾气处理 气体放电具有强烈的可见辐射和非可见辐射气体放电具有强烈的可见辐射和非可见辐射 相关应用： 照明用放电管、霓虹灯、气体激光器、等离子体显示、紫外线光源、x射 线源 等离子体电离气体具有良好的导电性，可作为优良的流动导体等离子体电离气体具有良好的导电性，可作为优良的流动导体 mhd发电、核聚变发电、闸流管、引燃管、静电除尘 力学效应力学效应 相关应用： 溅射、离子注入、火箭推进 等离子体热喷涂 1 等离子喷涂技术的应用等离子喷涂技术的应用 机床制造 电机制造 机车车辆 制造 冶金工业 汽车制造 宇航工业 等离子 喷涂 surface coating for engine housing plasma sp