固体物理-孙小松

固体物理-孙小松Tag内容描述：<p>1、固体物理 材料科学与工程学院孙小松 目录 第一节 晶体的结合能第二节 原子间的相互作用第三节 离子性结合第四节 金属性结合第五节 范德瓦尔斯结合第六节 共价结合 第二章 晶体的结合 第二章 晶体的结合 晶体是大量的。</p><p>2、固体物理,材料科学与工程学院 孙小松,目录： 第一节、晶体的结合能 第二节、原子间的相互作用 第三节、离子性结合 第四节、金属性结合 第五节、范德瓦尔斯结合 第六节、共价结合,第二章、晶体的结合,第二章、晶体的结合,晶体是大量的原子组成的系统，原子间的结 合方式，决定晶体的微观结构和宏观特征， 保证了晶体得以稳定存在，同时极大地影响 晶体的物理和化学性质。,前言：,晶体与气体的简单对比： 1023/厘米3(c)， 1019/厘米3(g) 固定的外型， 外型不固定 各种导电特征， 绝缘体,第一节、晶体的结合能,第二章、晶体的结合,晶体结合的。</p><p>3、,1,固体物理,材料科学与工程学院 孙小松,.,2,目录： 第一节、晶体的结合能 第二节、原子间的相互作用 第三节、离子性结合 第四节、金属性结合 第五节、范德瓦尔斯结合 第六节、共价结合,.,3,第二章、晶体的结合,第二章、晶体的结合,晶体是大量的原子组成的系统，原子间的结 合方式，决定晶体的微观结构和宏观特征， 保证了晶体得以稳定存在，同时极大地影响 晶体的物理和化学性质。,前言：,晶体与气。</p><p>4、一、倒格子 倒格子空间 *大学 固体物理小论文 课题名称： 固体物理 学 院 （ 系 ） ： 年级专业： 学生姓名： 学号： 固体物理答卷 摘 要 ：倒格子（ Reciprocal lattice）是固体物理学专业术语。和布拉发 矢量（晶格矢量）共轭的另一组矢量基，俗称动量空间，适合于用来描述声 子电子的晶格动量。 关 键 词 ：固体物理、倒格子、倒格子空间 1、 试论倒格子、倒格子空间的基本概念、与正格子的关系以及在固体物理 研究中的意义和作用。 实例：对于由碳原子排列成正六边形网 状结构二维晶体的石墨烯（如图，设六 边形的边长为 a）， （1）。</p><p>5、4.1晶格振动的典型处理，二、一维度单原子链、声支、三、一维度双原子链、光支，本节的主要内容为：一、简调近似、四、三次元情况、一、简调近似、基本模型：1 .假设晶体中的络离子仍可由布拉佛格子的格箭头Rn标识牌，则将Rn理解为络离子的实际平均平衡位置2 .络离子实际上围绕平衡位置进行小的振动，其瞬时位置与平衡位置的偏差远小于络离子间距。 从经典力学的角度来看，晶格振动是典型的小振动问题。 根据上述。</p><p>6、第一章 金属自由电子费米气体模型 一、 本章内容概述 本节内容提示 二、金属的自然地位和社会地位 三、金属自由电子气体模型的建立和发展 四、电子密度 五、本章重点 六、本章难点 一、 本章内容概述 第一节 自由电子费米气体模型及基态性质 第二节 费米分布和自由电子气体的热性质 第三节 自由电子的顺磁磁化率 第四节 金属的电导率和热导率 第五节 霍尔效应和磁电阻效应 第七节 自由电子气体模型的局限性 第六节 金属的光学性质 二、金属的自然地位和社会地位 2.自然界，约有三分之二以上的固态纯元素属 于金属； 1.化学元素周期表，在。</p><p>7、第五章固体的输运现象,本章主要内容：,第一节玻尔兹曼方程(Boltzmannequation),第二节金属的电导率,第四节热导率和热电势,第五节霍尔系数和磁致电阻效应,第三节半导体及其电阻率,第五章输运现象,5.0.序言,在外力作用或密度梯度影响下的载流子运动导致输运现象.载流子既输运电荷(因而有电流密度、电导率),也输运能量(因而有热流密度、热导率)。,一、问题的提出,这类的问题一般可以这样陈述。</p><p>8、第六节 金属的光学性质,本节主要内容:,研究自由电子在交变场中的行为. 主要有光吸收、光学常数和光反射,金属一般都具有金属光泽，许多金属可以用来制作镜子，这表明金属对于可见光具有很好的反射特性。,1.6 金属的光学性质,光波在自由电子气中传播满足的波动方程为,E为电磁波； 0为真空磁导率 0为真空介电常数 为电导率,我们知道光波属于电磁波。因而为了讨论金属的光学行为，需要借助电动力学中的波动方程，并定义出复数介电常量、复数折射率和吸收系数等物理量,将它代入波动方程可得波矢：,假设入射金属的电磁波是,一. 复数介电常量和复。</p><p>9、第五章 固体的输运现象,本章主要内容：,第一节 玻尔兹曼方程(Boltzmann equation),第二节 金属的电导率,第四节 热导率和热电势,第五节 霍尔系数和磁致电阻效应,第三节 半导体及其电阻率,第五章 输运现象,5.0. 序言,在外力作用或密度梯度影响下的载流子运动导致输运现象.载流子既输运电荷(因而有电流密度、电导率),也输运能量(因而有热流密度、热导率)。,一、问题的提出,这类的问。</p><p>10、第一部分：自由电子费米气体模型和基态性质，1。型号，2。单电子的本征态和本征能量，3。基态和基态能量。本节主要内容：自由电子气体(自由电子费米气体):符合泡利原理的自由、非相互作用的电子气体。1.索末菲模型，1.1自由电子费米气体模型和基态性质，1在无金属电子近似中忽略电子和离子实体之间的相互作用，在无金属电子近似中忽略电子之间的相互作用，三价电子速度服从无费米-狄拉克分布的电子费米气体，不管电子。</p><p>11、一 填空题 1 在边长为L的立方金属中 自由电子的能量可以用一组量子数表示为 2 在能量标度下 费米自由电子气系统的态密度N E 3 自由电子气系统的费米能级为 k空间费米半径 电子的平均能量 4 金属自由电子气的摩尔比。</p><p>12、第三章 能带论,本章主要内容：,第一节 布洛赫定理、布洛赫波及能带,第二节 近自由电子近似,第三节 紧束缚近似,第四节 能带结构的其它计算方法,第五节 能带结构的图示和空晶格模型,第六节 能态密度,第七节 布洛赫电子运动的准经典模型,第八节 布洛赫电子在恒定电场中的准经典运动,第九节 布洛赫电子在恒定磁场中的准经典运动,第十节 金属的费米面和能带论的局限性,3.0. 序言,在第一章的自由电子气体模。</p><p>13、3.6 能态密度,本节主要内容:,给出能态密度的一般表达式,3.6 能态密度,考虑到固体中所有能带都可以在第一布里渊区中表示，并且在k空间均匀分布，波矢密度为V/83。,布洛赫电子的能级组成一系列的能带，在每一个允许能带中的能级分布是准连续的，因此标明其中的每一个能级是没有意义的，为此引入能态密度来表示能级密集的程度随能量变化的情况是很有意义的。,假定Sn()是等能面在第一布里渊区内的部分，dS是。</p><p>14、第四节 金属的电导率和热导率 本节主要内容： 三、金属的热导率 一、特鲁德-洛仑兹近似下金属的电导率 二、索末菲近似下金属的电导率 一、特鲁德-洛仑兹近似下金属的电导率 1. 电场下经典的动力学方程 按照特鲁德-洛仑兹模型，电子遵循碰撞近 似和弛豫时间近似。碰后的电子无规取向,所以 电子对动量的贡献仅源于没有发生碰撞的那部 分电子。 无论是经典的特鲁德-洛仑兹自由电子论， 还是量子的索末菲自由电子论，在解释金属的 电导和热导问题上都取得了成功,并成功解释了 维德曼夫兰兹定律。首先我们看一下特鲁德- 洛仑兹自由电子论的结果。</p><p>15、第四节金属的电导率和热导率,本节主要内容：,三、金属的热导率,一、特鲁德-洛仑兹近似下金属的电导率,二、索末菲近似下金属的电导率,一、特鲁德-洛仑兹近似下金属的电导率,1.电场下经典的动力学方程,按照特鲁德-洛仑兹模型，电子遵循碰撞近似和弛豫时间近似。碰后的电子无规取向,所以电子对动量的贡献仅源于没有发生碰撞的那部分电子。,无论是经典的特鲁德-洛仑兹自由电子论，还是量子的索末菲自由电子论，在解释金。</p><p>16、4 2长波近似 二 长光学波 本节主要内容 一 长声学波 4 2长波近似 前面已知声学波中 相邻原子都沿同一方向振动 光学波中 原胞内的不同原子相对地作振动 把波长很长的声学波简称为长声学波 把波长很长的光学波简称为长。</p>