热力学与统计物理期末

热力学与统计物理期末Tag内容描述：<p>1、第一章热力学的基本规律习题11试求理想气体的体胀系数,压强系数和等温压缩系数。T解由得NRTPVVNRTPV所以,11TV/PNRTP/12习题12试证明任何一种具有两个独立参量的物质,其物态方程可由实验P测得的体胀系数及等温压缩系数,根据下述积分求得T如果,试求物态方程。LNDPTV1TP解因为,所以,我们可写成,由此,0,FV,因为DPTVDTPTTPPV1,1所以,DTV,所以,当DPVTLNP/1,/C,L得到习题13测得一块铜块的体胀系数和等温压缩系数分别为和15084K，可近似看作常量，今使铜块加热至10C。问（1压1708NTPT,强要增加多少才能使铜块体积不变（2若压强增加100，铜块的体积。</p><p>2、第1章 热力学的基本规律1. 热力学的平衡状态热力学的研究对象是由大量微观粒子组成的有限宏观系统.与系统发生相互作用的其他物体称为外界.按照系统与外界的相互作用状态，可将系统分为以下三种：孤立系：与外界既不发生质量交换，也不发生能量交换的系统；闭系：可与外界发生能量交换，而不发生质量交换的系统；开系：可与外界发生能量、质量交换的系统.热力学平衡态：当一个孤立系。</p><p>3、1 9 试证明 理想气体在某一过程中的热容量如果是常数 该过程一定 n C 是多方过程 多方指数 假设气体的定压热容量和定容热容量是常 np nV CC n CC 量 解 根据热力学第一定律 有 1 dUQW 对于准静态过程有 WpdV 对理想气体有 V dUC dT 气体在过程中吸收的热量为 n QC dT 因此式 1 可表为 2 nV CCdTpdV 用理想气体的物态方程除上式 并注意可得pV。</p><p>4、热力学与统计物理学热力学与统计物理学热力学与统计物理学热力学与统计物理学 主参考书 汪志诚 热力学主参考书 汪志诚 热力学 统计物理 第三版统计物理 第三版 青岛科技大学数理学院物理系 第一章第一章 热力学的基本规律热力学的基本规律 青岛科大数理学院青岛科大数理学院 推荐参考书 推荐参考书 1 热力学与统计物理学 龚昌德编著 高等教育出版社 热力学与统计物理学 龚昌德编著 高等教育出版社 1982。</p><p>5、20 -热力学与统计物理知识点第1章 热力学的基本规律1. 热力学的平衡状态热力学的研究对象是由大量微观粒子组成的有限宏观系统.与系统发生相互作用的其他物体称为外界.按照系统与外界的相互作用状态，可将系统分为以下三种：孤立系：与外界既不发生质量交换，也不发生能量交换的系统；闭系：可与外界发生能量交换，而不发生质量交换的系统；开系：可与外界发生能量、质量交换的系统.热力学平衡态：当一个孤立系经过足够长的时间，将会达到这样一种状态，在这种状态下，系统的各种宏观性质在长时间内部发生变化，称之为热力学平衡态.状态参。</p><p>6、热学 热现象： 研究热现象的两种方法 1. 热力学 宏观理论 2. 统计物理 微观理论 与宏观物体的冷热状态相联系的 自然现象 研究热现象的性质和规律 一、概率的简单知识 伽耳顿板 单个粒子运动 大量粒子运动 遵循牛顿定律 大量偶然事件整体分布所遵从的规律-统计规律 (2) 存在起伏(涨落) (1) 对大量偶然事件有效, 对少量事件不适用 进行N次随机试验 , 出现结果 A 的次数NA 概率的定义 事件A 出现的概率 所有可能结果 统计物理学基础 二、速率分布函数 麦克斯韦速率分布 vv2vp vv+dv f (vp) o f (v) v1 三种速率： vpv o f (v) (1).最概然速率。</p><p>7、40学时课堂 希望达到1：2自习 遗憾没有实验,热力学与统计物理,老师,任课：陈培锋 光学与电子信息学院光电工程系 pfchen0413sina.com 13307132926 3位研究生助教老师,国内最早的高功率激光器,独创的多头激光毛化技术,(陀螺转子)微小扰动角测量,老师的特点,“光电” “工程”,教材,热学,范宏昌编著,北京:科学出版社,2003,普通高等教育“十五”国家级规划教材 统计热力学,梁希侠,班士良编著,北京:科学出版社,2008,普通高等教育“十一五”国家级规划教材,热学与牛顿力学,牛顿力学: 质点和质点组的机械运动 热 学: 微观粒子组成的宏观物体的热。</p><p>8、第二章第二章 均匀物质的热力学性质均匀物质的热力学性质 1. 热力学函数热力学函数 2. 麦克斯韦关系及应用麦克斯韦关系及应用 3. 基本热力学函数的确定基本热力学函数的确定 4. 特性函数特性函数 5. 气体的节流和绝热膨胀过程气体的节流和绝热膨胀过程 6. 热辐射的热力学理论热辐射的热力学理论 7. 磁介质的热力学磁介质的热力学 2.1 热力学函数热力学函数 1. 内能内能 VpSTUddd= V V U S S U UVSUU SV ddd),(? ? ? ? ? ? +? ? ? ? ? ? = ),(),(VSp V U pVST S U T SV =? ? ? ? ? ? =? ? ? ? ? ? = VS U SV U = 22 VS S p V T ? ? ? ? ? ?。</p><p>9、热力学与统计物理 第一 二章复习 1 热力学和统计物理学的任务是 研究热运动的规律 研究与热运动有关的物性及宏观物质系统的演化 2 热力学是热运动的宏观理论 统计物理学是热运动的微观理论 3 热力学研究的对象是由大。</p><p>10、一. 填空题 1. 设一多元复相系有个相，每相有个组元，组元之间不起化学反应。此系统平衡时必同时满足条件： 、 、 2. 热力学第三定律的两种表述分别叫做： 能特斯定律 和 绝对零度不能达到定律 。3.假定一系统仅由两个全同玻色粒子组成，粒子可能的量子态有4种。则系统可能的微观态数为：10 。4.均匀系的平衡条件是 且 ；平衡稳定性条件是 且 。5玻色分。</p><p>11、2017/12/29,1,第二章 均匀物质的热力学性质,根据热力学基本规律，利用数学方法（多元函数微积分），求得热力学量之间关系，及各种过程的规律。,2017/12/29,2,2.1 内能、焓、自由能和吉布斯函数的全微分,一、数学定义,2017/12/29,3,二、热力学函数U, H, F, G 的全微分,焓,1、内能,2017/12/29,4,3、自由能,2017/12/29,5,吉布斯函数,2017/12/29,6,2017/12/29,7,2.2 麦氏关系及应用,一、麦氏关系,内能,2017/12/29,8,焓,自由能,吉布斯函数,2017/12/29,9,2017/12/29,10,麦氏关系记忆方法,2017/12/29,11,1. 能态方程,第一式给出了温度不变时, 系。</p><p>12、1.2 证明任何一种具有两个独立参量的物质，其物态方程可由实验测得的体胀系数及等温压缩系数，根据下述积分求得：如果，试求物态方程。解：以为自变量，物质的物态方程为其全微分为（1）全式除以，有根据体胀系数和等温压缩系数的定义，可将上式改写为（2）上式是以为自变量的完整微分，沿一任。</p><p>13、热力学与统计物理,ThermodynamicsandStatisticalPhysics,课程基本信息,主讲：陈志，63607617，chenzyn，中区理化科学实验中心616助教:舒裕康，17855101408，ykshu答疑:(1)时间待定，办公室(2)课间，课后(3)邮件,作业：每节课布置一些题目，课后即放在课程主页下节课上课收作业要求：1、以汪志诚老师书后习题为主，可适当参考但不要不思。</p>